Журнал вычислительной математики и математической физики, 2022, T. 62, № 2, стр. 330-341
Сходимость аттракторов аппроксимации к аттракторам модифицированной модели Кельвина–Фойгта
М. В. Турбин 1, *, А. С. Устюжанинова 1, **
1 Воронежский государственный ун-т
394018 Воронеж, Университетская пл., 1, Россия
* E-mail: mrmike@mail.ru
** E-mail: nastyzhka@gmail.com
Поступила в редакцию 30.04.2021
После доработки 10.07.2021
Принята к публикации 12.10.2021
- EDN: UXWQGP
- DOI: 10.31857/S0044466922020120
Аннотация
Работа посвящена исследованию качественного поведения решений модифицированной модели Кельвина–Фойгта. Для этой модели рассматривается аппроксимация и доказывается существование минимального траекторного и глобального аттракторов как для самой модели, так и для ее аппроксимации. Затем показывается, что траекторные и глобальные аттракторы аппроксимации сходятся к траекторным и глобальным аттракторам исходной модели в смысле полуотклонения в соответствующих пространствах при стремлении параметра аппроксимации к нулю. Библ. 24.
1. ВВЕДЕНИЕ
Теория аттракторов динамических систем создана уже давно и довольно хорошо развита. Она получила применение в ряде задач гидродинамики, для которых имеет место теорема единственности решения. В качестве наиболее известных примеров можно привести результаты О.А. Ладыженской для системы Навье–Стокса в двумерном случае [1], [2] и Г.А. Серегина для модели Бингама в двумерном случае [3]. При этом требование единственности решения является очень ограничительным и не выполняется для подавляющего большинства моделей гидродинамики. В связи с этим М.И. Вишиком и В.В. Чепыжовым [4], а также независимо от них Дж. Селлом [5], была создана теория инвариантных траекторных аттракторов и с ее помощью удалось исследовать аттракторы системы Навье–Стокса в трехмерном случае и ряда других систем. В дальнейшем эта теория была усовершенствована В.Г. Звягиным и Д.А. Воротниковым в работе [6] (подробное изложение см. в монографии [7]). А именно, на основе аппроксимационно-топологического метода исследования задач гидродинамики удалось отказаться от требования трансляционной инвариантности пространства траекторий. На основе этой теории аттракторов был исследован целый ряд моделей неньютоновской гидродинамики (см., например, обзорную статью [8] и имеющуюся там библиографию).
Отметим, что с прикладной точки зрения также важно уметь приближенно находить аттракторы изучаемых систем. Однако это вызывает сложности в связи с “плохими” математическими свойствами рассматриваемых моделей. Поэтому представляет интерес вопрос об аппроксимации аттракторов рассматриваемых моделей аттракторами моделей с “хорошими” свойствами. А именно, рассматривается некоторая аппроксимационная задача, для которой имеют место теорема единственности решений и свойство непрерывной зависимости решений от данных задачи. Следовательно, для этой аппроксимационной задачи можно будет воспользоваться различными численными методами. После чего показывается, что аттракторы этой аппроксимационной задачи сходятся к аттракторам исходной модели в смысле полуотклонения. Это должно позволить получить численно представление об аттракторах изучаемой модели.
В работе рассматриваются вопросы сходимости к аттракторам модифицированной модели Кельвина–Фойгта аттракторов ее аппроксимационной задачи.
2. ОПИСАНИЕ РАССМАТРИВАЕМОЙ МОДЕЛИ
В ограниченной области $\Omega \subset {{\mathbb{R}}^{n}}$ $(n = 2,3)$ с границей $\partial \Omega $ класса ${{C}^{3}}$ рассматривается следующая система уравнений:
(2.1)
$\frac{{\partial {v}}}{{\partial t}} - \nu \Delta {v} + \sum\limits_{i = 1}^n \,{{{v}}_{i}}\frac{{\partial {v}}}{{\partial {{x}_{i}}}} - \varkappa \frac{{\partial \Delta {v}}}{{\partial t}} - \varkappa \sum\limits_{k = 1}^n \,{{{v}}_{k}}\frac{{\partial \Delta {v}}}{{\partial {{x}_{k}}}} + \nabla p = f;$Рассматриваемая модель впервые была введена В.А. Павловским [9]. Она была подтверждена рядом экспериментальных исследований растворов полиэтиленоксида, полиакриламида и гуаровой смолы [10], [11].
Для системы (2.1), (2.2) рассмотрим начально-краевую задачу с начальным и граничным условиями
В задаче (2.1)–(2.4) известные параметры $\nu $, $\varkappa $, а также плотность внешних сил $f$ мы считаем раз и навсегда зафиксированными.Для рассматриваемой модифицированной модели Кельвина–Фойгта в работе [12] было доказано существование слабого решения на произвольном конечном промежутке времени $[0,T].$ Существование траекторного и глобального аттракторов доказано в [13]. Также в работах [14], [15] было доказано существование решения задачи оптимального управления с обратной связью для этой модели.
Важно отметить, что для слабых решений начально-краевой задачи (2.1)–(2.4) не доказана теорема единственности. При этом для сильных решений рассматриваемой задачи теорема единственности имеет место [11], но существование сильных решений начально-краевой задачи (2.1)–(2.4) до сих пор не установлено.
3. НЕОБХОДИМЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ И ВСПОМОГАТЕЛЬНЫЕ УТВЕРЖДЕНИЯ
Приведем необходимые нам определения.
Определение 1. Пусть на линейном пространстве $X$ определена не более чем счетная система полунорм ${{\mathcal{P}}_{X}}$ такая, что из условия $p(x) = 0$ для всех $p \in {{\mathcal{P}}_{X}}$ следует, что $x = \theta .$ Тогда пара $(X,{{\mathcal{P}}_{X}})$ называется счетно-нормированным пространством.
Нам потребуется ряд фактов из теории аттракторов (подробнее см. [7], [8]).
Через $E,$ ${{E}_{0}}$ будем обозначать два банаховых пространства. Будем предполагать, что пространство $E$ рефлексивно и вложение $E \subset {{E}_{0}}$ – непрерывно. Через ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ будем обозначать неотрицательную полуось числовой прямой $\mathbb{R}$.
Пространство $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ состоит из непрерывных функций, определенных на ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ и принимающих значения в ${{E}_{0}}.$ Так как полуось ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ некомпактна, то в линейном пространстве $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ нельзя задать обычную норму пространства непрерывных функций. Рассмотрим в пространстве $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ семейство полунорм:
(3.1)
${{\left\| u \right\|}_{n}} = {{\left\| u \right\|}_{{C([0,n],{{E}_{0}})}}},\quad n = 1,2, \ldots ,$В работе мы используем уже устоявшееся в работах по аттракторам неинвариантных пространств траекторий обозначение ${{\left\| {u - {v}} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}$ для метрики в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}).$ Это связано с использованием абстрактных понятий и утверждений из работ [7], [8], [19], в которых используется данное обозначение (см. также замечания 1 и 2). Отметим, что функционал ${{\left\| {\, \cdot \,} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}$ не является нормой, так как ${{\left\| {\lambda {v}} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}} \ne \left| \lambda \right|{{\left\| v \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}$ при $\lambda \ne \pm 1.$
Обозначим через ${{\Pi }_{M}}$ ($M \geqslant 0$) оператор сужения функций, заданных на ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ на отрезок $[0,M].$ Имеет место следующий критерий относительной компактности множеств из $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ (напомним, что множество $P$ называется относительно компактным, если его замыкание компактно).
Лемма 1. Для того чтобы множество $P \subset C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ было относительно компактно в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ необходимо и достаточно, чтобы при любом $M > 0$ множество ${{\Pi }_{M}}P$ было относительно компактно в $C([0,M],{{E}_{0}}).$
Обозначим через ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ пространство всех существенно ограниченных функций, определенных на ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ и принимающих значение в $E$ (т.е. для любой $u \in {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ найдется число ${{M}_{u}} < \infty $ такое, что ${{\left\| {u(t)} \right\|}_{E}} \leqslant {{M}_{u}}$ при почти всех $t \in {{\mathbb{R}}_{ + }}$), с нормой ${{\left\| u \right\|}_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)}}} = \mathop {{\text{vrai}}\,\max }\limits_{t \in {{\mathbb{R}}_{ + }}} {{\left\| {u(t)} \right\|}_{E}}$ (здесь $\mathop {{\text{vrai}}\,\max }\limits_{t \in {{\mathbb{R}}_{ + }}} {{\left\| {u(t)} \right\|}_{E}}$ – это нижняя грань всех ${{M}_{u}}$). Пространство ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ является банаховым относительно указанной нормы (см. [17]).
Определение 2. Пусть $J$ – конечный или бесконечный интервал вещественной оси и $\bar {J}$ – его замыкание. Далее, пусть $Y$ – банахово пространство. Функция $u:\bar {J} \to Y$ называется слабонепрерывной, если из ${{t}_{n}} \to t,\;{{t}_{n}} \in \bar {J}$ следует, что $u({{t}_{n}}) \to u(t)$ слабо в $Y.$ Множество слабонепрерывных функций $u:\overline J \to Y$ мы будем обозначать через ${{C}_{w}}(\bar {J},Y).$
Также нам потребуется одна известная (см., например, [18])
Теорема 1. Пусть $E$ и ${{E}_{0}}$ – два банаховых пространства таких, что $E \subset {{E}_{0}},$ причем вложение непрерывно. Если функция ${v}$ принадлежит ${{L}_{\infty }}(0,T;E)$ и непрерывна как функция со значениями в ${{E}_{0}},$ то $w$ слабонепрерывна как функция со значениями в $E,$ т.е. ${v} \in {{C}_{w}}([0,T],E).$
Следовательно, функции, принадлежащие классу $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E),$ слабонепрерывны со значениями в $E$ (и потому их значения принадлежат пространству $E$ при всех $t \in {{\mathbb{R}}_{ + }}$); они ограничены со значениями в $E,$ и для $u \in C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ верно равенство
Рассмотрим операторы сдвигов $T(h)$ ($h \geqslant 0$), каждый из которых функции $f$ ставит в соответствие функцию $T(h)f$ такую, что $T(h)f(t) = f(t + h).$ Отметим, что имеет место тождество $T({{h}_{1}})T({{h}_{2}}) = T({{h}_{1}} + {{h}_{2}}),$ а также что $T(0)$ – тождественный оператор.
Рассмотрим непустое семейство функций
Множество ${{\mathcal{H}}^{ + }}$ будем называть пространством траекторий, а его элементы – траекториями. Будем предполагать, что ${{\mathcal{H}}^{ + }}$ непусто.
Приведем основные определения.
Определение 3. Полуотклонением множества $C$ от множества $D$ в метрическом пространстве $(X,\rho )$ называется число
Определение 4. Множество $P \subset C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ называется притягивающим (для пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}$), если для всякого множества $B \subset {{\mathcal{H}}^{ + }},$ ограниченного в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E),$ выполняется условие
(3.2)
$\mathop {sup}\limits_{u \in B} \mathop {inf}\limits_{{v} \in P} {{\left\| {T(h)u - v} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}} \to 0\quad (h \to \infty ).$Замечание 1. Отметим, что в силу определения сходимости в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ условие (3.2) эквивалентно условию
Замечание 2. Отметим, что в (3.2) величина $in{{f}_{{{v} \in P}}}{{\left\| {T(h)u - {v}} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}$ представляет собой расстояние от точки $T(h)u$ до множества $P$ в пространстве $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}).$ В свою очередь величина $su{{p}_{{u \in B}}}in{{f}_{{{v} \in P}}}{{\left\| {T(h)u - {v}} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}$ является полуотклонением множества $T(h)u$ от множества $P$ в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}).$
Определение 5. Множество $P \subset C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ называется поглощающим (для пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}$), если для всякого множества $B \subset {{\mathcal{H}}^{ + }},$ ограниченного в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E),$ существует $h \geqslant 0$ такое, что при всех $t \geqslant h$ имеет место включение $T(t)B \subset P.$
Отметим, что любое поглощающее множество является притягивающим.
Определение 6. Множество $P \subset C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ называется траекторным аттрактором (пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}$), если оно удовлетворяет следующим условиям:
(i) множество $P$ компактно в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$ и ограничено в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$;
(ii) имеет место равенство $T(t)P = P$ для всех $t \geqslant 0$;
(iii) множество $P$ является притягивающим в смысле определения 4.
Определение 7. Минимальным траекторным аттрактором пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}$ называется наименьший по включению траекторный аттрактор.
Определение 8. Множество $\mathcal{A} \subset E$ называется глобальным аттрактором (в ${{E}_{0}}$) пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }},$ если оно удовлетворяет следующим условиям:
(i) множество $\mathcal{A}$ компактно в ${{E}_{0}}$ и ограничено в $E$;
(ii) для всякого ограниченного в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ множества $B \subset {{\mathcal{H}}^{ + }}$ выполняется условие притягивания
(iii) множество $\mathcal{A}$ является наименьшим по включению множеством, удовлетворяющим условиям (i) и (ii).
Замечание 3. Если существует минимальный траекторный аттрактор или глобальный аттрактор, то он единственный.
Теорема 2. Пусть существует минимальный траекторный аттрактор $\mathcal{U}$ пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}.$ Тогда существует глобальный аттрактор $\mathcal{A}$ пространства ${{\mathcal{H}}^{ + }},$ и справедливо соотношение $\mathcal{A} = \mathcal{U}(t),$ $t \geqslant 0.$
Сходимость аттракторов для конкретных пространств траекторий мы будем доказывать на основе следующих абстрактных утверждений (см. [19]).
Квадратными скобками в дальнейшем будем обозначать замыкание в топологии локальной сходимости пространства $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}).$
Определение 9. Для множества $P \subset C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}) \cap {{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E),$ ограниченного в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E),$ назовем $\omega $-предельным множеством следующее множество $\omega (P) = \bigcap\nolimits_{t \geqslant 0}^{} {\left[ {\bigcup\nolimits_{s \geqslant t}^{} {T(s)P} } \right]} .$
Лемма 2. Пусть существует поглощающее множество $P \subset {{\mathcal{H}}^{ + }}$, относительно компактное в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})$, ограниченное в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};E)$ и трансляционно инвариантное ($T(h)P \subset P(h \geqslant 0)$). Тогда $\omega (P)$ – минимальный траекторный аттрактор пространства траекторий ${{\mathcal{H}}^{ + }}.$
Лемма 3. Пусть каждому $\lambda $ из некоторого метрического пространства $\Lambda $ поставлено в соответствие пространство траекторий
(3.3)
$если\;\;{{\lambda }_{m}} \to {{\lambda }_{0}},\quad {{{v}}_{m}} \in {{P}_{{{{\lambda }_{m}}}}},\quad {{{v}}_{m}} \to {{{v}}_{0}}\;\;в\;\;C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}}),\;\;то\;\;{{{v}}_{0}} \in [{{P}_{{{{\lambda }_{0}}}}}].$(3.4)
${{h}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}}({{\mathcal{U}}_{{{{\lambda }_{m}}}}},{{\mathcal{U}}_{{{{\lambda }_{0}}}}}) = \mathop {sup}\limits_{u \in {{\mathcal{U}}_{{{{\lambda }_{m}}}}}} \mathop {inf}\limits_{{v} \in {{\mathcal{U}}_{{{{\lambda }_{0}}}}}} {{\left\| {u - {v}} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{E}_{0}})}}} \to 0\quad ({{\lambda }_{m}} \to {{\lambda }_{0}}),$(3.5)
${{h}_{{{{E}_{0}}}}}({{\mathcal{A}}_{{{{\lambda }_{m}}}}},{{\mathcal{A}}_{{{{\lambda }_{0}}}}}) = \mathop {sup}\limits_{u \in {{\mathcal{A}}_{{{{\lambda }_{m}}}}}} \mathop {inf}\limits_{{v} \in {{\mathcal{A}}_{{{{\lambda }_{0}}}}}} {{\left\| {u - v} \right\|}_{{{{E}_{0}}}}} \to 0\quad ({{\lambda }_{m}} \to {{\lambda }_{0}}).$Доказательство приведенных выше утверждений проводится в несколько этапов в работе [19]. Для ясности отметим, что существование глобального аттрактора при доказательстве последней леммы следует из теоремы 2.
4. СЛАБАЯ ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ И АППРОКСИМАЦИЯ
Обозначим через $C_{0}^{\infty }{{(\Omega )}^{n}}$ пространство функций на $\Omega $ со значениями в ${{\mathbb{R}}^{n}}$ класса ${{C}^{\infty }}$ с компактным носителем, содержащимся в $\Omega .$ Пусть $\mathcal{V} = \{ {v}(x) = ({{{v}}_{1}}, \ldots ,{{{v}}_{n}}) \in C_{0}^{\infty }{{(\Omega )}^{n}}:\operatorname{div} {v} = 0\} .$ Определим ${{V}^{0}}$ и ${{V}^{1}}$ как пополнение $\mathcal{V}$ по нормам ${{L}_{2}}{{(\Omega )}^{n}}$ и ${{H}^{1}}{{(\Omega )}^{n}}$ соответственно и положим ${{V}^{2}} = {{H}^{2}}{{(\Omega )}^{n}} \cap {{V}^{1}}.$
Пусть $\pi :{{L}_{2}}{{(\Omega )}^{n}} \to {{V}^{0}}$ – проектор Лере. Напомним, что в силу разложения Вейля ${{L}_{2}}{{(\Omega )}^{n}} = {{V}^{0}} \oplus \nabla {{H}^{1}}(\Omega ).$ Рассмотрим в пространстве $\mathcal{V}$ оператор $A = - \pi \Delta ,$ который продолжается в пространстве ${{V}^{0}}$ до замкнутого оператора и является самосопряженным положительным оператором с вполне непрерывным обратным (см., например, в [20], [21]). Область определения $A$ совпадает с ${{V}^{2}}.$ В силу теоремы Гильберта о спектральном разложении вполне непрерывных операторов, собственные функции $\{ {{e}_{j}}\} $ оператора $A$ образуют ортонормированный базис в ${{V}^{0}}.$
Пусть $0 < {{\lambda }_{1}} \leqslant {{\lambda }_{2}} \leqslant {{\lambda }_{3}} \leqslant \ldots \leqslant {{\lambda }_{k}} \leqslant \ldots $ – собственные значения оператора $A.$ Обозначим через ${{E}_{\infty }}$ множество конечных линейных комбинаций, составленных из ${{e}_{j}},$ и определим пространство ${{V}^{\alpha }},\;\alpha \in \mathbb{R},$ как пополнение ${{E}_{\infty }}$ по норме
В [22], [23] показано, что указанные нормы в пространствах ${{V}^{1}}$, ${{V}^{2}}$, ${{V}^{3}}$ эквивалентны следующим нормам: ${{\left\| {v} \right\|}_{{{{V}^{1}}}}} = {{\left\| {{{A}^{{1/2}}}{v}} \right\|}_{{{{V}^{0}}}}},$ ${{\left\| {v} \right\|}_{{{{V}^{2}}}}} = {{\left\| {A{v}} \right\|}_{{{{V}^{0}}}}},$ ${{\left\| {v} \right\|}_{{{{V}^{3}}}}} = {{\left\| {{{A}^{{3/2}}}{v}} \right\|}_{{{{V}^{0}}}}}.$
Для определения слабого решения на отрезке введем следующие пространства:
Для определения слабого решения на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ введем пространство $W_{1}^{{{\text{loc}}}}({{\mathbb{R}}_{ + }}),$ состоящее из функций $v,$ определенных почти всюду на ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ и принимающих значения в ${{V}^{2}}$ таких, что ограничение $v$ на любой отрезок $[0,T]$ принадлежит ${{W}_{1}}[0,T].$ Также введем пространство $W_{2}^{{{\text{loc}}}}({{\mathbb{R}}_{ + }}),$ состоящее из функций $v$ класса $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{3}})$ таких, что ограничение $v$ на любой отрезок $[0,T]$ принадлежит ${{W}_{2}}[0,T].$
Будем предполагать, что $a \in {{V}^{2}},$ $f \in {{V}^{0}}.$
Определение 10. Слабым решением задачи (2.1)–(2.4) на отрезке $[0,T]$ будем называть функцию $v \in {{W}_{1}}[0,T]$ такую, что тождество
(4.1)
$\begin{gathered} \int\limits_\Omega \,\frac{{\partial {v}}}{{\partial t}}\varphi dx + \nu \int\limits_\Omega \,\nabla {v}:\nabla \varphi dx - \sum\limits_{i,j = 1}^n \,\int\limits_\Omega \,{{{v}}_{i}}{{{v}}_{j}}\frac{{\partial {{\varphi }_{j}}}}{{\partial {{x}_{i}}}}dx + \\ + \;\varkappa \int\limits_\Omega \,\nabla \left( {\frac{{\partial {v}}}{{\partial t}}} \right):\nabla \varphi dx + \varkappa \sum\limits_{i,j = 1}^n \,\int\limits_\Omega \,{{{v}}_{i}}\Delta {{{v}}_{j}}\frac{{\partial {{\varphi }_{j}}}}{{\partial {{x}_{i}}}}dx = \int\limits_\Omega \,f\varphi dx \\ \end{gathered} $Определение 11. Слабым решением задачи (2.1)–(2.4) на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ будем называть функцию ${v} \in W_{1}^{{{\text{loc}}}}({{\mathbb{R}}_{ + }})$ такую, что при каждом $T > 0$ ограничение $v$ на отрезок $[0,T]$ является слабым решением задачи (2.1)–(2.4) на отрезке $[0,T].$
Введем следующие операторы:
Рассмотрим следующее аппроксимационное операторное уравнение:
(4.4)
$(J + \varkappa A + \varepsilon {{e}^{{ - \alpha t}}}{{A}^{2}})v{\kern 1pt} '\; + \nu Av - {{B}_{1}}(v) + \varkappa {{B}_{2}}(v) = f,$Операторное уравнение (4.4) будем рассматривать с начальным условием
Определение 12. Решением уравнения (4.4) на отрезке $[0,T]$ будем называть функцию $v \in {{W}_{2}}[0,T]$ такую, что уравнение (4.4) выполнено в ${{L}_{\infty }}(0,T;{{V}^{{ - 1}}}).$ Решением (4.4) на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ будем называть функцию $v \in W_{2}^{{{\text{loc}}}}({{\mathbb{R}}_{ + }})$ такую, что при каждом $T > 0$ ограничение ${v}$ на отрезок $[0,T]$ является решением уравнения (4.4) на этом отрезке.
5. СХОДИМОСТЬ АТТРАКТОРОВ АППРОКСИМАЦИЙ
В настоящем разделе вводятся пространства траекторий для исходной и аппроксимационной задач и показывается, что их траекторные и глобальные аттракторы сходятся к соответствующим аттракторам исходной задачи. При определении пространств траекторий используются пространства $E = {{V}^{2}}$ и ${{E}_{0}} = {{V}^{1}}.$
Введем постоянную
Ниже приведем теоремы, необходимые нам в дальнейшем.
Теорема 3. При любом $b \in {{V}^{3}}$ задача (4.4), (4.5) имеет единственное решение на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ причем при почти всех $t \in [0,T]$ справедливо неравенство
(5.1)
$\begin{gathered} \varkappa {{\left\| {{v}(t)} \right\|}_{{{{V}^{2}}}}} + {{e}^{{ - \alpha t/2}}}\sqrt \varepsilon \varkappa {{\left\| {{v}(t)} \right\|}_{{{{V}^{3}}}}} + \varepsilon {{e}^{{ - \alpha t}}}{{\left\| {{v}{\kern 1pt} '(t)} \right\|}_{{{{V}^{3}}}}} + \varkappa {{\left\| {{v}{\kern 1pt} '(t)} \right\|}_{{{{V}^{1}}}}} \leqslant \\ \leqslant {{C}_{1}}\left( {1 + {{e}^{{ - \alpha t}}}\left( {{{K}_{2}}\left\| {{v}(0)} \right\|_{{{{V}^{2}}}}^{2} + \varepsilon \left\| {{v}(0)} \right\|_{{{{V}^{2}}}}^{2} + \varepsilon \varkappa \left\| {{v}(0)} \right\|_{{{{V}^{3}}}}^{2}} \right)} \right), \\ \end{gathered} $${{C}_{1}} = 2\tfrac{{K_{1}^{2}K_{2}^{2} + {{\varkappa }^{2}}}}{{\alpha \nu \varkappa }}\left\| f \right\|_{{{{V}^{0}}}}^{2}$
не зависит от $\varepsilon ,\;t$ и ${v}.$
Доказательство существования решения задачи (4.4), (4.5) и оценки (5.1) может быть найдено в [13]. Доказательство единственности решения проводится стандартным образом. Предполагается наличие двух решений $u,v,u \ne v$ задачи (4.4), (4.5). Затем из равенства (4.4) для $u$ вычитается равенство (4.4) для $v$ и полученное равенство применяется к функции $(J + \varkappa A)w,$ где $w = (u - v).$ Далее оцениваются сверху слагаемые с операторами ${{B}_{1}}$ и ${{B}_{2}}$ (здесь существенно используется принадлежность функций $u$ и $v$ пространству ${{V}^{3}}$), а остальные слагаемые преобразуются аналогично доказательству неравенства (5.1). К полученному в итоге неравенству применяется лемма Гронуолла–Беллмана, из которой следует, что $w \equiv 0$ и, следовательно, получаем $u = v.$
Доказательство следующих двух утверждений может быть найдено в [13].
Теорема 4. При любом $a \in {{V}^{2}}$ задача (4.3), (4.2) имеет решение на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ удовлетворяющее при почти всех $t > 0$ неравенству
Лемма 4. Пусть $\{ {{{v}}_{m}}\} $ – ограниченная последовательность в пространстве ${{L}_{\infty }}(0,T;{{V}^{2}}),$ а последовательность производных $\{ {v}_{m}^{'}\} $ ограничена в ${{L}_{\infty }}(0,T;{{V}^{1}}).$ Тогда имеют место следующие утверждения.
1. Существует подпоследовательность $\{ {{{v}}_{{{{m}_{k}}}}}\} ,$ сходящаяся к предельной функции ${{{v}}_{ * }}$ в пространстве $C([0,T],{{V}^{1}}),$ причем имеют место сходимости
2. Пусть ${{\varepsilon }_{m}} \to 0$ – числовая последовательность, и последовательность $\{ {{\varepsilon }_{m}}v_{m}^{'}\} $ ограничена в норме пространства ${{L}_{\infty }}(0,T,{{V}^{3}}),$ то найдется подпоследовательность $\{ {{\varepsilon }_{{{{m}_{k}}}}}v_{{{{m}_{k}}}}^{'}\} $ такая, что ${{\varepsilon }_{{{{m}_{k}}}}}{{e}^{{ - \alpha t}}}{{A}^{2}}v_{{{{m}_{k}}}}^{'} \to 0$ слабо в ${{L}_{2}}(0,T;{{V}^{{ - 1}}}).$
Определение 13. В качестве пространства траекторий $\mathcal{H}_{0}^{ + }$ уравнения (4.3) будем рассматривать множество решений этого уравнения, определенных на ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ существенно ограниченных со значениями в ${{V}^{2}}$ и удовлетворяющих оценке
(5.2)
${{\left\| {v(t)} \right\|}_{{{{V}^{2}}}}} + {{\left\| {v{\kern 1pt} '(t)} \right\|}_{{{{V}^{1}}}}} \leqslant {{C}_{2}}\left( {1 + {{e}^{{ - \alpha t}}}{{K}_{2}}\left\| v \right\|_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }},{{V}^{2}})}}^{2}} \right)$(5.3)
${{\left\| v \right\|}_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}})}}} + {{\left\| {v{\kern 1pt} '} \right\|}_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}})}}} \leqslant 2{{C}_{2}}(1 + {{K}_{2}}) = 2{{C}_{3}}.$Рассмотрим множество
Пусть ${{P}_{0}} = \mathcal{H}_{0}^{ + } \cap P.$
Лемма 5. Пространство траекторий $\mathcal{H}_{0}^{ + }$ имеет минимальный траекторный аттрактор ${{\mathcal{U}}_{0}} = \omega ({{P}_{0}}).$
Доказательство. Покажем, что множество ${{P}_{0}}$ удовлетворяет условиям леммы 2. Поскольку множество $P$ компактно в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}})$ и ограничено в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}),$ то получаем, что ${{P}_{0}}$ относительно компактно в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}})$ и ограничено в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}).$ Теперь покажем, что множество ${{P}_{0}}$ трансляционно-инвариантно. Пусть $v \in {{P}_{0}}$ и $h \geqslant 0.$ Тогда функция $v$ удовлетворяeт уравнению (4.3). В силу автономности уравнения (4.3) функция $T(h){v}$ является его решением и при этом удовлетворяет неравенству:
Осталось показать, что ${{P}_{0}}$ – поглощающее множество. Пусть $B \subset \mathcal{H}_{0}^{ + }$ – некоторое множество, ограниченное в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}),$ и пусть ${{\left\| {v} \right\|}_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}})}}} \leqslant R$ для любого $v \in B.$ Выберем такое ${{t}_{0}},$ что ${{R}^{2}}{{e}^{{ - \alpha {{t}_{0}}}}} \leqslant 1.$ Возможны два случая.
1. Если ${v} \in B$ и $v \notin {{P}_{0}},$ то в силу определения множества ${{P}_{0}}$ получаем, что $v \notin P,$ и из определения пространства траекторий $\mathcal{H}_{0}^{ + }$ следует, что ${v}$ удовлетворяет оценке (5.2). Отметим, что оценка (5.3) не может быть выполнена, так как она влечет принадлежность функции ${v}$ множеству $P.$ При $t \geqslant {{t}_{0}}$ имеем
(5.4)
${{\left\| {{v}(t)} \right\|}_{{{{V}^{2}}}}} + {{\left\| {{v}{\kern 1pt} '(t)} \right\|}_{{{{V}^{1}}}}} \leqslant {{C}_{2}}\left( {1 + {{e}^{{ - \alpha t}}}{{K}_{2}}\left\| {v} \right\|_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }},{{V}^{2}})}}^{2}} \right) \leqslant {{C}_{2}}(1 + {{K}_{2}}) = {{C}_{3}}.$2. Если $v \in B$ и $v \in {{P}_{0}},$ то в силу трансляционной инвариантности множества ${{P}_{0}}$ имеем $T(t)v \in {{P}_{0}}$ при любом $t \geqslant 0.$
Таким образом, множество ${{P}_{0}}$ является поглощающим.
В итоге получаем, что множество ${{P}_{0}}$ удовлетворяет предположениям леммы 2. И, следовательно, $\mathcal{H}_{0}^{ + }$ имеет минимальный траекторный аттрактор ${{\mathcal{U}}_{0}} = \omega ({{P}_{0}}).$
Перейдем к аттракторам аппроксимационного уравнения. Сначала введем пространство траекторий для аппроксимационного уравнения (4.4).
Определение 14. В качестве пространства траекторий $\mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + }$ уравнения (4.4) будем рассматривать множество, состоящее из решений этого уравнения, определенных на ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ существенно ограниченных со значениями в ${{V}^{2}}$ и удовлетворяющих оценке
а также из функций вида $T(h)v,$ где $v$ – решение уравнения (4.4) на ${{\mathbb{R}}_{ + }},\;h \geqslant 0,$ и $T(h)v$ удовлетворяет оценкеНеравенство (5.5) оправдывается тем, что именно такие решения аппроксимационного уравнения были использованы при предельном переходе к решению исходного уравнения при доказательстве теоремы 4.
Отметим, что пространство траекторий определено корректно. В самом деле, поскольку решения аппроксимационного уравнения (4.4) принадлежат пространству $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{3}})$ и мы требуем принадлежность траекторий пространству ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}),$ то включение
Рассмотрим множество ${{P}_{\varepsilon }} = \mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + } \cap P$.
Лемма 6. Пространство траекторий $\mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + }(\varepsilon > 0)$ имеет минимальный траекторный аттрактор ${{\mathcal{U}}_{\varepsilon }} = \omega ({{P}_{\varepsilon }}).$
Доказательство. Покажем, что множество ${{P}_{\varepsilon }}$ удовлетворяет условиям леммы 2. Так как ${{P}_{\varepsilon }}$ содержится в $P,$ то ${{P}_{\varepsilon }}$ относительно компактно в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}})$ и ограничено в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}).$ Любая траектория, принадлежащая ${{P}_{\varepsilon }}$, имеет вид $T(h)v,$ где $v$ – решение уравнения (4.4). Функция $T(s)T(h)v$ принадлежит $P$ в силу трансляционной инвариантности этого множества. Следовательно, эта функция принадлежит ${{P}_{\varepsilon }} = \mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + } \cap P.$ Таким образом, множество ${{P}_{\varepsilon }}$ трансляционно-инвариантно.
Теперь докажем, что множество ${{P}_{\varepsilon }}$ является поглощающим. Возьмем множество $B \subset \mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + },$ ограниченное в ${{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}}).$ Для определенности предположим, что ${{\left\| v \right\|}_{{{{L}_{\infty }}({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{2}})}}} \leqslant R$ для каждого $v \in B.$ Выберем ${{t}_{0}}$ такое, что ${{R}^{2}}{{e}^{{ - \alpha {{t}_{0}}}}} \leqslant 1.$ Рассмотрим произвольную траекторию $v \in B.$ Исходя из определения $\mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + },$ существует два возможных варианта.
1. Функция $v$ является решением уравнения (4.4) и удовлетворяет условию (5.5). По теореме 3 функция ${v}$ удовлетворяет при почти всех $t > 0$ неравенству
2. Если $v$ – функция вида $T(s)w,$ удовлетворяющая неравенству
Из вышесказанного следует, что в любом из этих случаев $T(s){v} \in {{P}_{\varepsilon }}$ при $s \geqslant {{t}_{0}},$ т.е. ${{P}_{\varepsilon }}$ – поглощающее множество.
Таким образом получили, что все условия леммы 2 выполнены. Следовательно, траекторное пространство $\mathcal{H}_{\varepsilon }^{ + }$ имеет минимальный траекторный аттрактор ${{\mathcal{U}}_{\varepsilon }} = \omega ({{P}_{\varepsilon }}).$
6. ОСНОВНОЙ РЕЗУЛЬТАТ О СХОДИМОСТИ АТТРАКТОРОВ
Имеет место следующая теорема о сходимости аттракторов.
Теорема 5. Минимальные траекторные аттракторы ${{\mathcal{U}}_{\varepsilon }}$ аппроксимационного уравнения (4.4) сходятся к минимальному траекторному аттрактору ${{\mathcal{U}}_{0}}$ пространства траекторий $\mathcal{H}_{0}^{ + }$ уравнения (4.3) в смысле полуотклонения в пространстве $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}}),$ т.е.
(6.1)
$\mathop {sup}\limits_{u \in {{\mathcal{U}}_{\varepsilon }}} \mathop {inf}\limits_{{v} \in {{\mathcal{U}}_{0}}} {{\left\| {u - v} \right\|}_{{C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}})}}} \to 0\quad (\varepsilon \to 0).$(6.2)
$\mathop {sup}\limits_{y \in {{\mathcal{A}}_{\varepsilon }}} \mathop {inf}\limits_{z \in {{\mathcal{A}}_{0}}} {{\left\| {y - z} \right\|}_{{{{V}^{1}}}}} \to 0\quad (\varepsilon \to 0).$Доказательство. Проверим выполнение условий леммы 3. Необходимо доказать, что если ${{\varepsilon }_{m}} \to 0,$ ${{v}_{m}} \in {{P}_{{{{\varepsilon }_{m}}}}},$ ${{v}_{m}} \to {{v}_{0}}$ в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}}),$ то ${{v}_{0}}$ принадлежит замыканию множества ${{P}_{0}}$ в топологии пространства $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}}).$
В силу включений ${{P}_{{{{\varepsilon }_{m}}}}} \subset P$ последовательность $\{ {{v}_{m}}\} $ содержится в множестве $P,$ компактном в $C({{\mathbb{R}}_{ + }};{{V}^{1}}).$ Следовательно, ${{v}_{0}} \in P.$
Покажем, что ${{v}_{0}}$ – решение уравнения (4.3) на ${{\mathbb{R}}_{ + }}.$ В общем случае функции ${{v}_{m}}$ имеют вид $T({{h}_{m}}){{w}_{m}},$ где ${{w}_{m}}$ – решение уравнения (4.4) на полуоси ${{\mathbb{R}}_{ + }}$ (т.е. при почти всех $t \geqslant 0$ функция ${{w}_{m}}$ удовлетворяет уравнению (4.4)). Для любого $t \geqslant 0$ имеем $t + {{h}_{m}} \geqslant 0,$ поэтому при почти всех $t \geqslant 0$ имеет место равенство
(6.3)
$(J + \varkappa A + {{\varepsilon }_{m}}{{e}^{{ - \alpha {{h}_{m}}}}}{{e}^{{ - \alpha t}}}{{A}^{2}})v_{m}^{'}(t) + \nu A{{{v}}_{m}}(t) - {{B}_{1}}({{{v}}_{m}})(t) + \varkappa {{B}_{2}}({{v}_{m}})(t) = f,$Для того чтобы доказать, что ${{v}_{0}}$ – решение уравнения (4.3) на ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ достаточно установить, что ${{\Pi }_{T}}{{{v}}_{0}}$ является решением уравнения (4.3) на отрезке $[0,T]$ при любом $T > 0$.
Из сходимости последовательности $\{ {{{v}}_{m}}\} $ к ${{{v}}_{0}}$ в $C({{\mathbb{R}}_{ + }},{{V}^{1}})$ следует сходимость $\{ {{\Pi }_{T}}{{{v}}_{m}}\} $ к ${{\Pi }_{T}}{{{v}}_{0}}$ в $C([0,T],{{V}^{1}}).$ Так как ${{{v}}_{m}}$ – решение уравнения (6.3) на ${{\mathbb{R}}_{ + }},$ то ${{\Pi }_{T}}{{{v}}_{m}}$ удовлетворяет (6.3) на отрезке $[0,T].$
Так как функция ${{w}_{m}}$ – решение уравнения (4.4) на полуоси, то оно удовлетворяет оценке (5.1). Следовательно, последовательность ${{\varepsilon }_{m}}v_{m}^{'}(t) = {{\varepsilon }_{m}}w_{m}^{'}(t + {{h}_{m}})$ ограничена в ${{L}_{\infty }}(0,T,{{V}^{3}}).$ Откуда получаем, что функции ${{\varepsilon }_{m}}{{\Pi }_{T}}v_{m}^{'}(t)$ ограничены в ${{L}_{\infty }}(0,T,{{V}^{3}}).$
Далее, последовательность $\{ {{\Pi }_{T}}{{{v}}_{m}}\} $ ограничена в ${{L}_{\infty }}(0,T;{{V}^{2}}),$ а $\{ {{\Pi }_{T}}{v}_{m}^{'}\} $ ограничена в ${{L}_{\infty }}(0,T;{{V}^{1}}).$ Поэтому по лемме 4, переходя к пределу в равенстве (6.3) при $\varepsilon \to 0,$ получаем, что ${{\Pi }_{T}}{{v}_{0}}$ удовлетворяет при почти всех $t \in [0,T]$ следующему равенству:
Поскольку ${{v}_{0}} \in P,$ то ${{v}_{0}}$ удовлетворяет неравенству (5.3), и поэтому ${{v}_{0}} \in \mathcal{H}_{0}^{ + }.$ Получаем, что ${{v}_{0}} \in \mathcal{H}_{0}^{ + } \cap P = {{P}_{0}}.$ Поэтому условия леммы 3 выполнены, и имеют место требуемые сходимости (6.1) и (6.2). Это завершает доказательство.
Список литературы
Ладыженская О.А. О динамической системе, порождаемой уравнениями Навье–Стокса // Зап. научн. сем. ЛОМИ. 1972. Т. 27. С. 91–115.
Ладыженская О.А. О нахождении минимальных глобальных аттракторов для уравнений Навье–Стокса и других уравнений с частными производными // Успехи матем. наук. 1987. Т. 42. № 6(258). С. 25–60.
Серегин Г.А. О динамической системе, порожденной двумерными уравнениями движения среды Бингама // Зап. научн. сем. ЛОМИ. 1991. Т. 188. С. 128–142.
Chepyzhov V.V., Vishik M.I. Trajectory attractors for evolution equations // C. R. Acad. Sci. Paris. Serie I. 1995. V. 321. P. 1309–1314.
Sell G. Global attractors for the three-dimensional Navier–Stokes equations // J. Dyn. Diff. Eq. 1996. V. 8. № 1. P. 1–33.
Vorotnikov D.A., Zvyagin V.G. Trajectory and global attractors of the boundary value problem for autonomous motion equations of viscoelastic medium // J. Math. Fluid Mech. 2008. V. 10. P. 19–44.
Zvyagin V., Vorotnikov D. Topological approximation methods for evolutionary problems of nonlinear hydrodynamics. Berlin: Walter de Gruyter, 2008. 248 p.
Звягин В.Г., Кондратьев С.К. Аттракторы уравнений неньютоновской гидродинамики // Успехи матем. наук. 2014. Т. 69. № 5(419). С. 81–156.
Павловский В.А. К вопросу о теоретическом описании слабых водных растворов полимеров // Докл. АН СССР. 1971. Т. 200. № 4. С. 809–812.
Амфилохиев В.Б., Войткунский Я.И., Мазаева Н.П., Ходорковский Я.С. Течения полимерных растворов при наличии конвективных ускорений // Тр. Ленинградского ордена Ленина кораблестроительного института. 1975. Т. 96. С. 3–9.
Амфилохиев В.Б., Павловский В.А. Экспериментальные данные о ламинарно-турбулентном переходе при течении полимерных растворов в трубах // Тр. Ленинградского ордена Ленина кораблестроительного института. 1976. Т. 104. С. 3–5.
Турбин М.В., Устюжанинова А.С. Теорема существования слабого решения начально-краевой задачи для системы уравнений, описывающей движение слабых водных растворов полимеров // Известия вузов. Математика. 2019. № 8. С. 62–78.
Устюжанинова А.С., Турбин М.В. Траекторные и глобальные аттракторы для модифицированной модели Кельвина–Фойгта // Сиб. ж. индустриальной матем. 2021. Т. 24. № 1. С. 126–138.
Плотников П.И., Турбин М.В., Устюжанинова А.С. Теорема существования слабого решения задачи оптимального управления с обратной связью для модифицированной модели Кельвина–Фойгта слабо концентрированных водных растворов полимеров // Докл. АН. 2019. Т. 488. № 2. С. 133–136.
Ustiuzhaninova A., Turbin M. Feedback Control Problem for Modified Kelvin-Voigt Model // J. of Dynamical and Control Systems. 2021. https://doi.org/10.1007/s10883-021-09539-0
Осколков А.П. О единственности и разрешимости в целом краевых задач для уравнений движения водных растворов полимеров // Зап. науч. сем. ЛОМИ. 1973. Т. 38. С. 98–136.
Гаевский Х., Грегер К., Захариас К. Нелинейные операторные уравнения и операторные дифференциальные уравнения. М.: Мир, 1978. 336 с.
Tемам Р. Уравнения Навье–Стокса. Теория и численный анализ. М.: Мир, 1981. 408 с.
Zvyagin V.G., Kondratyev S.K. Approximating topological approach to the existence of attractors in fluid mechanics // J. Fixed Point Theory Appl. 2013. V. 13. P. 359–395.
Солонников В.А. Оценки тензоров Грина для некоторых граничных задач // Докл. АН СССР. 1960. Т. 130. № 5. С. 988–991.
Ворович И.И., Юдович В.И. Стационарные течения вязкой несжимаемой жидкости // Матем. сборник. 1961. Т. 53. № 4. С. 393–428.
Звягин В.Г., Турбин М.В. Математические вопросы гидродинамики вязкоупругих сред. М.: КРАСАНД, 2012. 416 с.
Фурсиков А.В. Оптимальное управление распределенными системами. Теория и приложения. Новосибирск: Науч. книга, 1999. 352 с.
Simon J. Compact sets in the space ${{L}^{p}}(0,T;B)$ // Ann. Mat. Pura Appl. 1987. № 146. P. 65–96.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики