Журнал вычислительной математики и математической физики, 2022, T. 62, № 5, стр. 757-767
О парах симметричных тёплицевых матриц, квадраты которых совпадают
В. Н. Чугунов *
Институт вычислительной математики им. Г.И. Марчука
119333 Москва, ул. Губкина, 8, Россия
* E-mail: chugunov.vadim@gmail.com
Поступила в редакцию 10.09.2021
После доработки 10.09.2021
Принята к публикации 14.01.2022
- EDN: AUOYFN
- DOI: 10.31857/S0044466922050039
Аннотация
Дано полное описание пар симметричных тёплицевых матриц, квадраты которых совпадают. Библ. 3.
1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
Тёплицевой называется комплексная $n \times n$-матрица T, имеющая вид
(1)
$T = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{t}_{0}}}&{{{t}_{1}}}&{{{t}_{2}}}& \ldots &{{{t}_{{n - 1}}}} \\ {{{t}_{{ - 1}}}}&{{{t}_{0}}}&{{{t}_{1}}}& \ldots &{{{t}_{{n - 2}}}} \\ {{{t}_{{ - 2}}}}&{{{t}_{{ - 1}}}}&{{{t}_{0}}}& \ldots &{{{t}_{{n - 3}}}} \\ \ldots & \ldots & \ldots & \ldots & \ldots \\ {{{t}_{{ - n + 1}}}}&{{{t}_{{ - n + 2}}}}&{{{t}_{{ - n + 3}}}}& \ldots &{{{t}_{0}}} \end{array}} \right).$Хорошо известными частными случаями тёплицевых матриц являются циркулянты и косые циркулянты. Тёплицева матрица (1) называется циркулянтом, если
и косым циркулянтом приОбобщением циркулянтов и косых циркулянтов служат φ-циркулянты – тёплицевы матрицы, для которых
где φ – некоторое число.Рассмотрим следующую задачу: описать пары симметричных тёплицевых матриц $({{T}_{1}},{{T}_{2}})$, удовлетворяющих условиям
В предлагаемой работе дается полное решение этой задачи в виде списка множеств требуемых пар матриц. В разд. 2 формулируется теорема, являющаяся главным результатом статьи, доказательство которой проводится в разд. 4. В разд. 3 приводятся вспомогательные утверждения.
Напомним вначале некоторые определения и факты. Согласно [1], если C – циркулянт, то для него справедливо cпектральное разложение
где $D = {\text{diag}}({{d}_{1}},{{d}_{2}},\; \ldots ,\;{{d}_{n}})$ – диагональная матрица, ${{F}_{n}}$ – (нормированная) матрица дискретного преобразования ФурьеЕcли S – косой циркулянт, то вместо (2) имеем
гдеВ дальнейшем мы будем использовать матрицу-перестановку
называемую иногда перъединичной матрицей.2. ГЛАВНЫЙ РЕЗУЛЬТАТ
Теорема. Ненулевые симметричные тёплицевы матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ удовлетворяют условиям
тогда и только тогда, когда они входят хотя бы в один из описываемых ниже классов:Класс 1. Матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ являются циркулянтами, связанными соотношением
где ${{C}_{0}}$ – симметричный нескалярный инволютивный циркулянт.Класс 2. Матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ суть косые циркулянты, для которых выполянется равенство
Здесь ${{S}_{0}}$ – симметричный нескалярный инволютивный косой циркулянт.
Класс 3. Матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ имеют вид
При этом ${{C}_{0}}$ и ${{S}_{0}}$ – симметричные инволютивные циркулянт и косой циркулянт соответственно, не являющиеся одновременно скалярными матрицами, α, β – некоторые числа, $\alpha \ne \pm \beta $.
3. ВСПОМОГАТЕЛЬНЫЕ УТВЕРЖДЕНИЯ
Для доказательства главного результата нам понадобятся некоторые дополнительные утверждения. Начнем с результата, который принадлежит к тёплицеву фольклору. Все знают о нем, но никто не знает первоисточника.
Лемма 1. Произведение нескалярных тёплицевых матриц ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ тогда и только тогда является тёплицевой матрицей, когда ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ принадлежат хотя бы одному из следующих классов:
Класс 1'. Матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ суть φ-циркулянты для одного и того же числа $\varphi \ne 0$.
Класс 2'. Обе матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ – верхнетреугольные или же обе – нижнетреугольные.
Другим результатом, нужным в дальнейшем, является следующий факт.
Лемма 2. Матрица T является нескалярным симметричным φ-циркулянтом тогда и только тогда, когда T – симметричный циркулянт или косой циркулянт.
Доказательство леммы 2. Так как достаточность очевидна, то установим лишь необходимость.
Пусть T – φ-циркулянт с первой строкой ${{t}_{0}},{{t}_{1}},\; \ldots ,\;{{t}_{{n - 1}}}$. В силу нескалярности T найдется число $j > 0$ такое, что ${{t}_{j}} \ne 0$. Из определения φ-циркулянта и его симметричности имеем
Так как ${{t}_{j}} \ne 0$, то $\varphi = \pm 1$. Лемма 2 доказана.
Из лемм 1 и 2 следует
Лемма 3. Квадрат симметричной нескалярной тёплицевой матрицы T тогда и только тогда является тёплицевой матрицей, когда T – симметричный циркулянт или косой циркулянт.
Также нам потребуются критерии симметричности циркулянта и косого циркулянта.
Лемма 4. Циркулянт C cо спектральным разложением (2) является симметричной матрицей тогда и только тогда, когда
Доказательство леммы 4. Запишем условие симметричности циркулянта C, используя спектральное разложение (2):
После умножения слева и справа на ${{F}_{n}}$ приходим к соотношению
Так как $F_{n}^{2} = {{\mathcal{P}}_{1}} \oplus {{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}$ (см. [2, лемма 1.2.17]), получаем утверждение леммы. Лемма 4 доказана.
Лемма 5. Пусть S – косой циркулянт, для которого записано спектральное разложение (3). Матрица S является симметричной тогда и только тогда, когда
Доказательство леммы 5. Запишем условие симметричности косого циркулянта $S$, используя спектральное разложение (3):
Умножение слева на ${{F}_{n}}G_{{ - 1}}^{*}$, а справа на $G_{{ - 1}}^{*}{{F}_{n}}$ приводит к равенству
Учитывая лемму 1.2.20 из [2], имеем
Вместе с предыдущим равенством это дает утверждение леммы. Лемма 5 доказана.
4. ДОКАЗАТЕЛЬСТВО ГЛАВНОГО РЕЗУЛЬТАТА
В этом разделе приведем обоснование теоремы, являющейся основным результатом.
Хорошо известно, что всякую тёплицеву матрицу можно однозначно представить в виде суммы скалярной матрицы, циркулянта и косого циркулянта с нулевыми диагоналями, поэтому запишем матрицы ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ в виде
(6)
${{T}_{1}} = t_{0}^{{(1)}}{{I}_{n}} + {{C}^{{(1)}}} + {{S}^{{(1)}}},\quad {{T}_{2}} = t_{0}^{{(2)}}{{I}_{n}} + {{C}^{{(2)}}} + {{S}^{{(2)}}},$Обозначим элементы первых строк циркулянтов ${{C}^{{(1)}}}$ и ${{C}^{{(2)}}}$ через 0, $c_{1}^{{(1)}}$, ..., $c_{{n - 1}}^{{(1)}}$ и 0, $c_{1}^{{(2)}}$, ..., $c_{{n - 1}}^{{(2)}}$ соответственно. Аналогично, элементы первых строк косых циркулянтов ${{S}^{{(1)}}}$ и ${{S}^{{(2)}}}$ обозначим как 0, $s_{1}^{{(1)}}$, ..., $s_{{n - 1}}^{{(1)}}$ и 0, $s_{1}^{{(2)}}$, ..., $s_{{n - 1}}^{{(2)}}$.
Подставим представления (6) в (5):
(7)
$\begin{gathered} {{\left( {t_{0}^{{(1)}}} \right)}^{2}}{{I}_{n}} + 2t_{0}^{{(1)}}{{C}^{{(1)}}} + 2t_{0}^{{(1)}}{{S}^{{(1)}}} + {{\left( {{{C}^{{(1)}}}} \right)}^{2}} + {{\left( {{{S}^{{(1)}}}} \right)}^{2}} + {{C}^{{(1)}}}{{S}^{{(1)}}} + {{S}^{{(1)}}}{{C}^{{(1)}}} = \\ = \;{{\left( {t_{0}^{{(2)}}} \right)}^{2}}{{I}_{n}} + 2t_{0}^{{(2)}}{{C}^{{(2)}}} + 2t_{0}^{{(2)}}{{S}^{{(2)}}} + {{\left( {{{C}^{{(2)}}}} \right)}^{2}} + {{\left( {{{S}^{{(2)}}}} \right)}^{2}} + {{C}^{{(2)}}}{{S}^{{(2)}}} + {{S}^{{(2)}}}{{C}^{{(2)}}}, \\ \end{gathered} $Матрица в правой части, как сумма циркулянтов и косых циркулянтов, тёплицева, значит, и матрица в левой части должна быть тёплицевой:
Подробная запись последнего равенства
Заменим индекс суммирования l на p, полагая $p = l$ в первых четырех суммах и $p = l - 1$ в остальных:
Выполняя элементарные преобразования, приходим к равенству
Так как ${{C}^{{(1)}}}$, ${{C}^{{(2)}}}$ – циркулянты, ${{S}^{{(1)}}}$, ${{S}^{{(2)}}}$ – косые циркулянты, то можем записать
Заменяя k на $n - k$, получаем
(8)
$c_{k}^{{(1)}}s_{m}^{{(1)}} - c_{m}^{{(1)}}s_{k}^{{(1)}} = c_{k}^{{(2)}}s_{m}^{{(2)}} - c_{m}^{{(2)}}s_{k}^{{(2)}}.$Введем в рассмотрение две вспомогательные $\left( {n - 1} \right) \times 2$-матрицы $\mathcal{F}$ и $\mathcal{G}$, задавая их формулами
Из условия симметричности матриц ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ следует симметричность ${{C}^{{(1)}}}$, ${{C}^{{(2)}}}$, ${{S}^{{(1)}}}$ и ${{S}^{{(2)}}}$, поэтому имеем соотношения
(9)
$\begin{gathered} {{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{c}^{{(1)}}} = {{c}^{{(1)}}}, \\ {{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{s}^{{(1)}}} = - {{s}^{{(1)}}}, \\ {{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{c}^{{(2)}}} = {{c}^{{(2)}}}, \\ {{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{s}^{{(2)}}} = - {{s}^{{(2)}}}. \\ \end{gathered} $Определим величины
Теперь (8) принимает вид
На основании равенства (10) рассмотрим несколько взаимоисключающих случаев, определяемых значениями рангов матриц $\mathcal{F}$ и $\mathcal{G}$, и в каждом из них найдем решение уравнения (5).
I. Матрицы $\mathcal{F}$ и $\mathcal{G}$ нулевые, тогда ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ являются скалярными матрицами и условия (5) не выполнены.
II. Матрица $\mathcal{G}$ нулевая, а $\mathcal{F}$ ненулевая. В этом случае матрица ${{T}_{2}}$ будет скалярной. Из уравнения (5) получаем, что ${{T}_{1}}$ – скалярное кратное инволютивной матрицы и, кроме того, квадрат ${{T}_{1}}$ является тёплицевой матрицей. По лемме 3 заключаем, что либо ${{T}_{1}}$ – симметричный циркулянт и пара $({{T}_{1}},{{T}_{2}})$ принадлежит классу 3 с $\beta = 0$ (скалярная матрица является косым циркулянтом), либо ${{T}_{1}}$ является симметричным косым циркулянтом и пара $({{T}_{1}},{{T}_{2}})$ принадлежит классу 3 с $\alpha = 0$.
III. Матрица $\mathcal{F}$ нулевая, $\mathcal{G}$ ненулевая. Повторяя рассуждения предыдущего случая, снова получаем, что пара $({{T}_{1}},{{T}_{2}})$ принадлежит классу 3.
IV. Матрицы $\mathcal{F}$ и $\mathcal{G}$ ненулевые и ${\text{rank}}\;\mathcal{F} = 1$. В равенствах (10) все миноры $\Delta _{{km}}^{\mathcal{F}} = 0$, а потому и все миноры $\Delta _{{km}}^{\mathcal{G}} = 0$. Поскольку $\mathcal{G}$ – ненулевая матрица, то ${\text{rank}}\;\mathcal{G} = 1$.
Так как ${\text{rank}}\;\mathcal{F} = 1$, найдется ненулевой вектор ${{z}^{{(1)}}}$ такой, что ${{c}^{{(1)}}}$ и ${{s}^{{(1)}}}$ можно представить в виде ${{c}^{{(1)}}} = {{\gamma }_{1}}{{z}^{{(1)}}}$ и ${{s}^{{(1)}}} = {{\delta }_{1}}{{z}^{{(1)}}}$. Числа ${{\gamma }_{1}}$ и ${{\delta }_{1}}$ удовлетворяют условию
Соотношения (9) запишем в виде
Если ${{\gamma }_{1}}{{\delta }_{1}} \ne 0$, то из условий ${{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{z}^{{(1)}}} = {{z}^{{(1)}}}$ и ${{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{z}^{{(1)}}} = - {{z}^{{(1)}}}$ получаем, что ${{z}^{{(1)}}}$ – нулевой вектор. Однако ${{z}^{{(1)}}} \ne 0$, поэтому ${{\gamma }_{1}}{{\delta }_{1}} = 0$.
Так как ${\text{rank}}\;\mathcal{G} = 1$, найдется ненулевой вектор ${{z}^{{(2)}}}$ такой, что ${{c}^{{(2)}}}$ и ${{s}^{{(2)}}}$ можно представить в виде ${{c}^{{(2)}}} = {{\gamma }_{2}}{{z}^{{(2)}}}$ и ${{s}^{{(2)}}} = {{\delta }_{2}}{{z}^{{(2)}}}$. Числа ${{\gamma }_{2}}$ и ${{\delta }_{2}}$ удовлетворяют условию
Из (9) имеем
Если ${{\gamma }_{2}}{{\delta }_{2}} \ne 0$, то из равенств ${{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{z}^{{(2)}}} = {{z}^{{(2)}}}$ и ${{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}{{z}^{{(2)}}} = - {{z}^{{(2)}}}$ следует, что ${{z}^{{(2)}}}$ – нулевой вектор. Однако ${{z}^{{(2)}}} \ne 0$, поэтому ${{\gamma }_{2}}{{\delta }_{2}} = 0$.
Приходим к совокупности соотношений
Если ${{\delta }_{1}} = {{\delta }_{2}} = 0$, то ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ – циркулянты, которые запишем как
где ${{D}_{1}} = {\text{diag}}\left( {d_{1}^{{(1)}},d_{2}^{{(1)}},\; \ldots ,\;d_{n}^{{(1)}}} \right)$ и ${{D}_{2}} = {\text{diag}}\left( {d_{1}^{{(2)}},d_{2}^{{(2)}},\; \ldots ,\;d_{n}^{{(2)}}} \right)$ – диагональные матрицы.Решаемое уравнение приобретает вид
из которого имеем, что где ${{D}_{0}} = {\text{diag}}\left( {d_{1}^{{(0)}},d_{2}^{{(0)}},\; \ldots ,\;d_{n}^{{(0)}}} \right)$ – нескалярная инволютивная диагональная матрица, для которойПоследние условия нужны для обеспечения симметричности ${{T}_{2}}$.
В результате получаем соотношение
Если ${{\gamma }_{1}} = {{\gamma }_{2}} = 0$, то ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ суть косые циркулянты вида
Подставляя в уравнение (5), снова имеем соотношение
где ${{D}_{0}} = {\text{diag}}\left( {d_{1}^{{(0)}},d_{2}^{{(0)}},\; \ldots ,\;d_{n}^{{(0)}}} \right)$ – нескалярная инволютивная диагональная матрица, для которойВ этом случае можем записать
Если ${{\delta }_{1}} = {{\gamma }_{2}} = 0$, то ${{T}_{1}}$ – циркулянт, ${{T}_{2}}$ – косой циркулянт. Равенство $T_{1}^{2} = T_{2}^{2}$ можно рассматривать как систему
из которой следует, что ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ – скалярные кратные инволютивных циркулянта и косого циркулянта соответственно (класс 3 с $\beta = 0$).Если ${{\delta }_{2}} = {{\gamma }_{1}} = 0$, то, рассуждая как в случае выше, приходим к ситуации, когда ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$ – скалярные кратные инволютивных косого циркулянта и циркулянта соответственно. Получаем пару из класса 3 для $\alpha = 0$.
V. Пусть теперь матрицы $\mathcal{F}$ и $\mathcal{G}$ ненулевые и ${\text{rank}}\;\mathcal{F} > 1$. Так как $\mathcal{F}$ – матрица размера $(n - 1) \times 2$, то ${\text{rank}}\;\mathcal{F} = 2$. Поэтому в равенствах (10) найдется ненулевой минор $\Delta _{{km}}^{\mathcal{F}}$, а значит, и ненулевой минор $\Delta _{{km}}^{\mathcal{G}}$. Тем самым ${\text{rank}}\;\mathcal{G} = 2$.
Применяя лемму из [3], можем написать
Представим матрицу W в виде
Определитель этой матрицы равен единице:
Используя соотношения (9), можем написать
Умножая равенство (11) слева на ${{\mathcal{P}}_{{n - 1}}}$, получаем соотношение
Почленно вычитая из последнего равенства соотношение (11), имеем
Так как матрица $\mathcal{F}$ имеет полный ранг, можем написать
Приходим к равенству
Поэтому верны соотношения
При этом из условия ${\text{rank}}\;\mathcal{F} = 2$ следует, что ${{C}^{{(1)}}}$ и ${{S}^{{(1)}}}$ – нескалярные матрицы.
Рассмотрим сначала два особых случая. Если $\lambda = 1$, то ${{C}^{{(2)}}} = {{C}^{{(1)}}}$, ${{S}^{{(2)}}} = {{S}^{{(1)}}}$ и, используя (6), можем записать
для некоторой нескалярной матрицы $\hat {T}$. Подстановка в уравнение (5) дает условиеПусть теперь $\lambda \ne \pm 1$. Подстановка представлений (13) в (7) дает соотношение
Так как в последнем равенстве слева стоит циркулянт, справа косой циркулянт, то это соотношение эквивалентно системе
(14)
$\begin{array}{*{20}{c}} {\left( {1 - {{\lambda }^{2}}} \right){{{\left( {{{C}^{{(1)}}}} \right)}}^{2}} + 2\left( {t_{0}^{{(1)}} - \lambda t_{0}^{{(2)}}} \right){{C}^{{(1)}}} = \xi {{I}_{n}},} \\ {\left( {{{{\left( {t_{0}^{{(2)}}} \right)}}^{2}} - {{{\left( {t_{0}^{{(1)}}} \right)}}^{2}}} \right){{I}_{n}} + \left( {\frac{1}{{{{\lambda }^{2}}}} - 1} \right){{{\left( {{{S}^{{(1)}}}} \right)}}^{2}} + 2\left( {\frac{{t_{0}^{{(2)}}}}{\lambda } - t_{0}^{{(1)}}} \right){{S}^{{(1)}}} = \xi {{I}_{n}}} \end{array}$Запишем циркулянт ${{C}^{{(1)}}}$ в виде ${{C}^{{(1)}}} = F_{n}^{*}{{D}_{1}}{{F}_{n}}$ и подставим в первое уравнение (14)
После домножения слева на ${{F}_{n}}$, а справа на $F_{n}^{*}$ имеем
Получаем, что каждый диагональный элемент матрицы ${{D}_{1}}$ должен удовлетворять одному и тому же квадратному уравнению
(15)
$\left( {1 - {{\lambda }^{2}}} \right){{x}^{2}} + 2\left( {t_{0}^{{(1)}} - \lambda t_{0}^{{(2)}}} \right)x - \xi = 0$Тогда, если обозначить корни уравнения (15) как ${{\gamma }_{1}} \pm {{\delta }_{1}}$, то диагональную матрицу ${{D}_{1}}$ можно представить в виде
где $D_{0}^{{(1)}}$ – нескалярная инволютивная диагональная матрица, подчиненная условиямТогда для самой матрицы ${{C}_{1}}$ справедливо представление
(16)
${{C}^{{(1)}}} = F_{n}^{*}{{D}_{1}}{{F}_{n}} = {{\gamma }_{1}}{{I}_{n}} + {{\delta }_{1}}{{C}_{0}},$Проведем аналогичные рассуждения для косого циркулянта ${{S}^{{(1)}}}$. А именно, подставим представление ${{S}^{{(1)}}} = {{G}_{{ - 1}}}F_{n}^{*}{{D}_{2}}{{F}_{n}}G_{{ - 1}}^{*}$ во второе уравнение (14)
После умножения слева на ${{F}_{n}}G_{{ - 1}}^{*}$, а справа на ${{G}_{{ - 1}}}F_{n}^{*}$ имеем
Получаем, что каждый диагональный элемент матрицы ${{D}_{2}}$ должен удовлетворять одному и тому же квадратному уравнению
(17)
$\left( {\frac{1}{{{{\lambda }^{2}}}} - 1} \right){{x}^{2}} + 2\left( {\frac{{t_{0}^{{(2)}}}}{\lambda } - t_{0}^{{(1)}}} \right)x - \left( {\xi - {{{\left( {t_{0}^{{(2)}}} \right)}}^{2}} + {{{\left( {t_{0}^{{(1)}}} \right)}}^{2}}} \right) = 0$Тогда для самой матрицы ${{S}^{{(1)}}}$ справедливо представление
(18)
${{S}^{{(1)}}} = {{G}_{{ - 1}}}F_{n}^{*}{{D}_{2}}{{F}_{n}}G_{{ - 1}}^{*} = {{\gamma }_{2}}{{I}_{n}} + {{\delta }_{2}}{{S}_{0}},$Заметим, что из нескалярности ${{C}^{{(1)}}}$ и ${{S}^{{(1)}}}$ следуют условия
Используя представления (6), (13), (16) и (18), можем записать
(20)
$\begin{gathered} {{T}_{1}} = t_{0}^{{(1)}}{{I}_{n}} + {{C}^{{(1)}}} + {{S}^{{(1)}}} = t_{0}^{{(1)}}{{I}_{n}} + {{\gamma }_{1}}{{I}_{n}} + {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + {{\gamma }_{2}}{{I}_{n}} + {{\delta }_{2}}{{S}_{0}} = \\ = \;\left( {t_{0}^{{(1)}} + {{\gamma }_{1}} + {{\gamma }_{2}}} \right){{I}_{n}} + {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + {{\delta }_{2}}{{S}_{0}} = a{{I}_{n}} + {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + {{\delta }_{2}}{{S}_{0}}, \\ {{T}_{2}} = t_{0}^{{(2)}}{{I}_{n}} + {{C}^{{(2)}}} + {{S}^{{(2)}}} = t_{0}^{{(2)}}{{I}_{n}} + \lambda {{C}^{{(1)}}} + \frac{1}{\lambda }{{S}^{{(1)}}} = \\ = \;t_{0}^{{(2)}}{{I}_{n}} + \lambda {{\gamma }_{1}}{{I}_{n}} + \lambda {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + \frac{1}{\lambda }{{\gamma }_{2}}{{I}_{n}} + \frac{1}{\lambda }{{\delta }_{2}}{{S}_{0}} = \\ = \;\left( {t_{0}^{{(2)}} + \lambda {{\gamma }_{1}} + \frac{1}{\lambda }{{\gamma }_{2}}} \right){{I}_{n}} + \lambda {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + \frac{1}{\lambda }{{\delta }_{2}}{{S}_{0}} = b{{I}_{n}} + \lambda {{\delta }_{1}}{{C}_{0}} + \frac{1}{\lambda }{{\delta }_{2}}{{S}_{0}}, \\ \end{gathered} $Подставим выражения (20) в (5)
Матрица в левой части является нескалярным циркулянтом, в правой – косым циркулянтом. Это возможно лишь в случае, если
и(22)
$2\left( {a - \frac{b}{\lambda }} \right){{\delta }_{2}}{{S}_{0}} = \left( {{{b}^{2}} + {{\lambda }^{2}}\delta _{1}^{2} + \frac{1}{{{{\lambda }^{2}}}}\delta _{2}^{2} - {{a}^{2}} - \delta _{1}^{2} - \delta _{2}^{2}} \right){{I}_{n}}.$В последнем равенстве матрица в левой части является нескалярной, в правой – скалярной. Чтобы это равенство было верным, должно выполняться условие
Так как $\lambda \ne \pm 1$, то из (21) и (23) получаем, что $a = b = 0$ и (22) превращается в условие
Подстановка в (20) дает представление для ${{T}_{1}}$ и ${{T}_{2}}$
Приходим к классу 3 с $\alpha = {{\delta }_{1}}$, $\beta = \lambda {{\delta }_{1}}$ и нескалярными инволютивными циркулянтом ${{C}_{0}}$ и косым циркулянтом $\xi {{S}_{0}}$. Из условия $\lambda \ne \pm 1$ и (19) имеем, что $\alpha \ne \pm \beta $. Теорема доказана.
Список литературы
Воеводин В.В., Тыртышников Е.Е. Вычислительные процессы с тёплицевыми матрицами. М: Наука, 1987.
Чугунов В.Н. Нормальные и перестановочные тёплицевы и ганкелевы матрицы. М: Наука, 2017.
Ефимов Н.В., Розендорн Е.Р. Линейная алгебра и многомерная геометрия. М: Наука, 1975.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики