Журнал физической химии, 2019, T. 93, № 11, стр. 1638-1643
Системы вода–метансульфонат цинка (меди): термодинамические свойства фаз и фазовые равновесия
Е. В. Белова a, *, Д. И. Финкельштейн a, А. И. Максимов a, И. А. Успенская a, **
a Московский государственный университет имени М.В. Ломоносова, Химический факультет
Москва, Россия
* E-mail: catrine2@mail.ru
** E-mail: ira386@gmail.com
Поступила в редакцию 08.04.2019
После доработки 08.04.2019
Принята к публикации 14.05.2019
Аннотация
Статическим методом при 298.15 K определено давление насыщенного пара воды и рассчитана активность растворителя в системах Zn(CH3SO3)2–H2O и Cu(CH3SO3)2–H2O. На основании данных о равновесиях жидкость–пар и жидкость–твердое определены параметры модели Питцера–Симонсона–Клегга для описания избыточной энергии Гиббса жидкой фазы. Оценены значения параметров стабильности гидратов Zn(CH3SO3)2 · 12H2O, Zn(CH3SO3)2 · 4H2O и Cu(CH3SO3)2 · 4H2O. Рассчитаны фрагменты фазовых диаграмм.
Метансульфоновая кислота и ее соли являются частью природного круговорота серы, эти соединения разлагаются под действием определенных бактерий [1, 2], поэтому метансульфонаты и их смеси не опасны для окружающей среды и могут быть востребованы в химической промышленности как реактивы “зеленой химии”. Растворы метансульфонатов цинка и меди уже находят применение в гальванопластике [3], четырехводные кристаллогидраты этих солей используются в качестве катализаторов в ряде органических реакций [4–6]. Растворы метансульфонатов могут выступать в качестве электролита в цинк-цериевых химических источниках тока [7]. В этой связи актуальной задачей является прогноз функциональных свойств промышленных многокомпонентных растворов, включающих метансульфонаты цинка и меди, и оптимизация условия выделения цинка и меди из таких смесей.
Целью настоящей работы было определение давления насыщенного пара воды в системах Zn(CH3SO3)2–H2O и Cu(CH3SO3)2–H2O с последующим построением на их основе термодинамических моделей жидкой фазы в этих системах. Рассчитанные параметры бинарных взаимодействий могут быть использованы в дальнейшем при моделировании свойств многокомпонентных смесей, содержащих, в числе прочего, метансульфонаты меди и цинка.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Реактивы. Для синтеза Zn(CH3SO3)2 · 4H2O и Cu(CH3SO3)2 · 4H2O использовали реактивы, перечисленные в табл. 1. Все опыты проводили с дистиллированной водой, электропроводность которой при 25°С составляла 4.5 мкСм/см.
Таблица 1.
Название | Номер CAS | Производитель | Чистота | Очистка/Количество примесей |
---|---|---|---|---|
ZnO | 1314-13-2 | Компонент-Реактив | х. ч. | По паспорту реактива |
Ba(OH)2 · 8H2O | 12230-71-6 | Лабтех | ч. д. а. | По паспорту реактива |
CuSO4 · 5H2O | 7758-99-8 | Компонент-Реактив | х. ч. | По паспорту реактива |
HSO3CH3 | 75-75-2 | Alfa Aesar | 98.0% | По паспорту реактива |
Zn(CH3SO3)2 · 4H2O | Синтез, см. [8] | 99.94% 99.95% |
Перекристаллизация/РФлА, определение чистоты по пику плавления на ДСК | |
Cu(CH3SO3)2 · 4H2O | Синтез, см. [8] | 99.9% | Перекристаллизация/РФлА |
Методика синтеза тетрагидратов Zn(CH3SO3)2 · 4H2O и Cu(CH3SO3)2 · 4H2O описана в работе [8]. Для идентификации синтезированных образцов и оценке степени их чистоты использовали рентгенофазовый (РФА) и рентгено-флюоресцентный (РФлА) анализ, дифференциальную сканирующую калориметрию, термогравиметрию и комплексонометрическое титрование.
В высушенных образцах Cu(CH3SO3)2 · 4H2O среднее количество воды составило 4.03 молекулы на 1 молекулу безводной соли; в Zn(CH3SO3)2 · 4H2O, который сушили при 40°C, 3.99 молекулы. По результатам комплексонометрического титрования содержание металла в соли составило 19.42 ± 0.06 мас. % (расчетное значение 19.49 мас. %) и 19.90 ± 0.08 мас. % (расчетное значение 19.96 мас. %) для Cu(CH3SO3)2 · 4H2O и Zn(CH3SO3)2 · 4H2O соответственно.
Измерение давления пара осуществляли статическим методом при температуре 25°С/298.15 K на установке, подробно описанной в [9]. Образцы для опытов готовили растворением навески четырехводных кристаллогидратов. Концентрации растворов определяли до и после дегазации системы, чтобы учесть потерю растворителя при дегазации системы.
Для описания термодинамических свойств жидкой фазы выбрана модель Питцера–Симонсона–Клегга [10]. Параметризация термодинамической модели жидкой фазы проводилась в среде MATLAB. Для этого минимизировалась целевая функция вида:
(1)
$\begin{gathered} F({{X}_{1}}, \ldots ,{{X}_{n}},{{\theta }_{1}}, \ldots ,{{\theta }_{k}}) = \\ = \mathop \sum \limits_x \mathop \sum \limits_{i = 1 \ldots n} {{w}_{x}}{{(X_{i}^{{{\text{exp}}}} - X_{i}^{{{\text{calc}}}}({{\theta }_{1}}, \ldots ,{{\theta }_{k}}))}^{2}}, \\ \end{gathered} $В настоящей работе для каждой из систем оптимизированы параметры ${{\alpha }_{0}}$, ${{\alpha }_{1}}$, $B_{{MX}}^{0}$, $B_{{MX}}^{1}$, ${{W}_{{s,MX}}}$, ${{U}_{{s,MX}}}$, ${{V}_{{s,MX}}}$ а также параметры стабильности всех гидратов, для которых имелись экспериментальные данные о растворимости при разных температурах [8]. Для всех параметров рассчитаны их доверительные интервалы для 95% вероятности с помощью встроенной функции nlparci.
Результаты измерения давления насыщенного пара в системе Zn(CH3SO3)2–H2O при 25°С (298.15 K) приведены в табл. 2. Результаты измерения давления насыщенного пара в системе Cu(CH3SO3)2–H2O при 25°С (298.15 K) приведены в табл. 3.
Таблица 2.
№ | w, мас. % | u(w), мас. % | P, кПа | u(P), кПа | aэксп | u(aэксп) | Pрасч, кПа |
---|---|---|---|---|---|---|---|
1 | 45.01 | 0.12 | 2.310 | 0.01 | 0.729 | 0.004 | 2.313 |
2 | 39.78 | 0.11 | 2.564 | 0.01 | 0.809 | 0.004 | 2.558 |
3 | 25.12 | 0.10 | 2.908 | 0.02 | 0.917 | 0.005 | 2.916 |
4 | 21.47 | 0.09 | 2.948 | 0.01 | 0.931 | 0.004 | 2.962 |
5 | 17.08 | 0.09 | 3.026 | 0.02 | 0.955 | 0.005 | 3.007 |
6 | 9.44 | 0.08 | 3.080 | 0.02 | 0.972 | 0.005 | 3.079 |
Таблица 3.
№ | w, мас. % | u(w), мас. % | P, кПа | u(P), кПа | aэксп | u(aэксп) | Pрасч, кПа |
---|---|---|---|---|---|---|---|
1 | 41.53 | 0.12 | 2.474 | 0.01 | 0.780 | 0.004 | 2.468 |
2 | 34.37 | 0.11 | 2.689 | 0.01 | 0.849 | 0.004 | 2.688 |
3 | 29.61 | 0.10 | 2.797 | 0.01 | 0.883 | 0.004 | 2.809 |
4 | 22.03 | 0.09 | 2.978 | 0.02 | 0.940 | 0.005 | 2.963 |
5 | 15.95 | 0.08 | 3.072 | 0.02 | 0.970 | 0.005 | 3.052 |
6 | 12.91 | 0.07 | 3.091 | 0.02 | 0.975 | 0.005 | 3.086 |
Результаты расчета параметров модели Питцера–Симонсона–Клегга. Расчет параметров модели Питцера–Симонсона–Клегга проводился в два этапа. Сначала определяли значения $B_{{MX}}^{0}$, $B_{{MX}}^{1}$, ${{W}_{{s,MX}}}$, ${{U}_{{s,MX}}}$, ${{V}_{{s,MX}}}$, (${{\alpha }_{0}}$, ${{\alpha }_{1}}$ были фиксированы) с использованием экспериментальных данных по равновесию жидкость–пар при 298.15 K (наст. работа), затем уточняли температурную зависимость параметров $B_{{MX}}^{0}$, $B_{{MX}}^{1}$, ${{W}_{{s,MX}}}$, ${{U}_{{s,MX}}}$, ${{V}_{{s,MX}}}$, используя экспериментальные данные по равновесию лед–жидкость [8]. Рекомендуемые значения параметров приведены в табл. 4. О качестве описания экспериментальных данных можно судить по расчетным значениям давления паров воды над растворами систем Zn(CH3SO3)2–H2O и Cu(CH3SO3)2–H2O (последние столбцы табл. 2 и 3, соответственно), полученным с помощью уравнения
(2)
$p_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}^{{{\text{расч}}}} = p_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}^{{{\text{(s)}}}}{{x}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}{{\gamma }_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}.$(3)
${{\Delta }_{{\text{m}}}}{{G}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}(T) + RT\ln ({{x}_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}{{\gamma }_{{{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}}}}(x,T)) = 0.$Таблица 4.
Параметр | Zn(CH3SO3)2–H2O | Cu(CH3SO3)2–H2O |
---|---|---|
Жидкая фаза | ||
${{\alpha }_{0}}$ | 13 | |
${{\alpha }_{1}}$ | 2 | |
$B_{{MX}}^{0}$ | (1179.7 ± 80) – (17.892363 ± 3) (T – 298.15) | (–402.91 ± 290) |
$B_{{MX}}^{1}$ | –289.32663 ± 17 | (92.25472 ± 9) – (1.0866188 ± 0.2) (T – 298.15) |
${{W}_{{s,MX}}}$ | –37.700239 ± 2 | 0 |
Соединение | а | b | с |
---|---|---|---|
Твердые фазы | |||
Zn(CH3SO3)2 · 12H2O | 144193.321 ± 10000 | 3854.7703 ± 600 | – |
Zn(CH3SO3)2 · 4H2O | −1941.5932 ± 1600 | 312.764378 ± 80 | 0 |
Cu(CH3SO3)2 · 8H2O | 17494.56 ± 100 | 0 | 0 |
Cu(CH3SO3)2 · 4H2O | 24810.43 ± 160 | 246.026 ± 4 | 0.810983 ± 0.2 |
Параметры стабильности (${{\Delta }_{{\text{m}}}}G$) четырех кристаллогидратов оценены при минимизации целевой функции (1), включающей в себя данные по равновесию жидкость–твердое из работы [8]. Расчетные значения термодинамических функций получены решением следующих нелинейных уравнений относительно температуры:
(4)
$\begin{gathered} {{\Delta }_{{\text{m}}}}G\left( T \right) + RT\left( {12\ln \frac{{{{x}_{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}}{{\gamma }_{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}}(x,T)}}{{x_{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}^{{{\text{hydr}}}}\gamma _{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}^{{{\text{hydr}}}}({{x}^{{{\text{hydr}}}}},T)}}\mathop + \limits_{_{{_{{_{{_{{_{{_{{_{{_{{_{{}}}}}}}}}}}}}}}}}}}^{} } \right. \\ + \,\left. {\ln \frac{{{{x}_{{{\text{Z}}{{{\text{n}}}^{{2 + }}}}}}{{\gamma }_{{{\text{Z}}{{{\text{n}}}^{{2 + }}}}}}(x,T){{{({{x}_{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}_{3}^{ - }}}}{{\gamma }_{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}{{{_{3}^{ - }}}^{ - }}}}}\left( {x,T} \right))}}^{2}}}}{{x_{{{\text{Z}}{{{\text{n}}}^{{2 + }}}}}^{{{\text{hydr}}}}\gamma _{{{\text{Z}}{{{\text{n}}}^{{2 + }}}}}^{{{\text{hydr}}}}({{x}^{{{\text{hydr}}}}},T){{{(x_{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}_{3}^{ - }}}^{{{\text{hydr}}}}\gamma _{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}_{3}^{ - }}}^{{{\text{hydr}}}}({{x}^{{{\text{hydr}}}}},T))}}^{2}}}}} \right)\, = \\ = \;0 \\ \end{gathered} $(5)
$\begin{gathered} {{\Delta }_{{\text{m}}}}G(T) + RT(n\ln ({{x}_{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}}{{\gamma }_{{{{{\text{H}}}_{2}}{\text{O}}}}}(x,T)) + \\ + \;\ln ({{x}_{{{\text{M}}{{{\text{e}}}^{{2 + }}}}}}{{\gamma }_{{{\text{M}}{{{\text{e}}}^{{2 + }}}}}}(x,T){{({{x}_{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}_{3}^{ - }}}}{{\gamma }_{{{\text{C}}{{{\text{H}}}_{3}}{\text{SO}}_{3}^{ - }}}}(x,T))}^{2}})) = 0 \\ \end{gathered} $В представленных выше формулах Me = = Cu, Zn; n – количество воды в гидрате Me(CH3SO3)2 · nH2O; xi – мольная доля i-го составляющего, рассчитанная с учетом полной диссоциации электролита; $x_{i}^{{{\text{hydr}}}}$ – мольная доля i-го составляющего в растворе, полученном при конгруэнтном плавлении гидрата Me(CH3SO3)2 · nH2O.
Для описания температурной зависимости параметров стабильности использованы функции вида
(6)
$\begin{gathered} {{\Delta }_{{\text{m}}}}G = a(1 - T{\text{/}}299.3) + b(T - 299.3) - \\ - \;bT\ln \left( {\frac{T}{{299.3}}} \right), \\ \end{gathered} $Все параметры приведены с избыточным числом значащих цифр, чтобы при проведении арифметических операций с округленными цифрами не потерять в точности описания свойств системы.
Данные по зависимости активности воды при 25°С (298.15 K) от состава для бинарных растворов метансульфонатов цинка и меди представлены символами на рис. 1а, 1б. Для сравнения на графики нанесены кривые a(H2O) = f(m1/2) для систем ZnCl2–H2O [11], Zn(NO3)2–H2O [12]. CuCl2–H2O [13] и Cu(NO3)2–H2O [14].
Как видно из рис. 1а, активности растворителя в системах Zn(NO3)2–H2O и Zn(CH3SO3)2–H2O близки по значению при одинаковых моляльностях растворов. Известно, что в растворах Zn(NO3)2 преимущественно образуются ионы [Zn(H2O)6]2+ и NO$_{3}^{ - }$, в отличие от ZnCl2, в растворах которого некоторая часть анионов связывается в комплексы или образуют сетчатые структуры. Исходя из строения Zn(CH3SO3)2 · 12H2O, кристаллизующегося при температуре ниже комнатной [8], и большинства кристаллогидратов Zn(NO3)2, также содержащих структурные фрагменты {Zn(H2O)6}, можно предположить, что в растворах Zn(CH3SO3)2 преобладают ионы [Zn(H2O)6]2+ и несвязанные в комплекс анионы – CH3SO$_{3}^{ - }$. Зависимость активности от состава растворов также свидетельствует в пользу этой гипотезы.
В отличие от солей цинка, для растворов систем Cu(NO3)2–H2O и Cu(CH3SO3)2–H2O наблюдаются более явно выраженные отличия в значениях активности растворителя при одинаковых моляльностях смесей (рис. 1б). При этом можно видеть, что активность растворителя в хлоридной системе при прочих равных условиях выше, чем в растворах нитрата и метансульфоната меди, что, по всей видимости, также связано с преобладанием аквакатионов в растворах этих систем и наличием хлоридных комплексов – в растворах хлорида меди.
Активности воды, рассчитанные по модели Питцера–Симонсона–Клегга с параметрами, указанными в табл. 4, хорошо согласуются с экспериментальными данными (рис. 2). Как видно из рис. 3, эти параметры позволяют также получить адекватное описание линии кристаллизации льда.
Оптимизированные параметры жидкой фазы использовали далее для оценки термодинамических свойств кристаллогидратов Zn(CH3SO3)2 · 12H2O, Zn(CH3SO3)2 · 4H2O Cu(CH3SO3)2 · 8H2O и Cu(CH3SO3)2 · 4H2O на основе данных о растворимости этих фаз [8]. Для трех указанных соединений удалось получить статистически значимые оценки параметров стабильности (нижняя часть табл. 4). О качестве описания кривой кристаллизации Zn(CH3SO3)2 · 12H2O можно судить по рис. 4; отклонение расчетных и измеренных величин связано с заметным разбросом имеющихся экспериментальных данных. В случае гидрата Cu(CH3SO3)2 · 8H2O удалось оценить только один параметр “а” в уравнении (6), так как данные по растворимости этого соединения отсутствуют, в работе [8] методом ДСК получены температура перитектического распада и координаты эвтектики со стороны льда.
В целом, судя по рис. 5 и 6, результаты расчета фазовых диаграмм систем Zn(CH3SO3)2–H2O и Cu(CH3SO3)2–H2O удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными, представленными в работе [8].
Таким образом, в результате проделанной работы получены новые экспериментальные данные о парожидкостных равновесиях в системах вода–метансульфонат цинка и вода–метансульфонат меди; построены термодинамические модели твердых фаз и растворов, с помощью которых рассчитаны фазовые диаграммы бинарных систем. Анализ имеющихся данных позволяет сделать следующие выводы.
1. Значения активности растворителя в системах метансульфонат цинка–вода и нитрат цинка–вода близки при одинаковых концентрациях солей, что, по-видимому, связано с присутствием в растворе гексааквакатионов и сравнимыми вкладами короткодействующих взаимодействий вплоть до концентраций 4–5 моль/кг (насыщенных растворов).
2. Значения активности растворителя в системах метансульфонат меди–вода и нитрат меди–вода различаются при одинаковых концентрациях солей выше 1 моль/кг: по-видимому, в этом концентрационном диапазоне вклад короткодействующих взаимодействий между гексааквакатионом и анионами проявляется в большей степени, чем в случае цинка.
3. Параметры стабильности гидратов Zn(CH3SO3)2 · 12H2O, Zn(CH3SO3)2 · 4H2O и Cu(CH3SO3)2 · 4H2O, полученные в настоящей работе, можно использовать в системах большей компонентности. Параметры стабильности Cu(CH3SO3)2 · 8H2O требуют уточнения и могут быть использованы только для предварительного прогноза растворимости в многокомпонентных системах, содержащих метансульфонаты меди.
Работа выполнена в рамках темы “Химическая термодинамика” (АААА-А16-116061750195-2) и частично при финансовой поддержке молодежного проекта Российского фонда фундаментальных исследований (код проекта № 16-33-00958). Особую благодарность авторы выражают Воскову Алексею Леонидовичу за предоставленный скрипт, рассчитывающий коэффициенты активности и избыточную часть энергии Гиббса по модели Питцера–Симонсона–Клегга в среде MATLAB.
Список литературы
Gernon M.D., Wu M., Buszta T., Janney P. // Green Chemistry. 1999. V. 1. P. 127.
Bentley R., Chasteen T.G. // Chemosphere. 2004. V. 55. P. 291.
Hasan M., Rohan J.F. // J. Electrochem. Soc. 2010 V. 157. P. 278.
Jiang H. // React. Kinet. Catal. L. 2005. V. 84. P. 223.
Wang M., Wang Z.-C., Sun Z.-L., Jiang H. // Transit. Metal Chem. 2005. V. 30. P. 792.
Wang M., Gong H., Jiang H., Wang Z. // Synth. Commun. 2006. V. 36. P. 1953.
Leung P.K., Ponce-de-Leon C., Low C.T.J. et al. // J. Power Sources. 2011. V. 196. P. 5174.
Belova E.V., Krasnov V.S., Ilyukhin A.B., Uspenskaya I.A. // Thermochim. Acta. 2018. V. 668. P. 46.
Kovalenko N.A., Pustovgar E.A., Uspenskaya I.A. // J. Chem. Eng. Data. 2012. V. 58. P. 159.
Clegg S.L., Pitzer K.S., Brimblecombe P. // J. Phys. Chem. 1992. V. 96. P. 9470.
Goldberg R.N. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 1981. V. 10. P. 1.
Stokes R.H., Levien B.J. // J. Am. Chem. Soc. 1946. V. 68. P. 333.
Goldberg R.N. // J. Phys. Chem. Ref. Data. 1979. V. 8. P. 1005.
Albright J.G., Rizzo P., Rard J.A. // J. Chem. Thermodyn. 1998. V. 30. P. 327.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии