Журнал физической химии, 2021, T. 95, № 9, стр. 1353-1363
Обьемные свойства бинарных смесей бутиронитрил-диметилсульфоксид и бутиронитрил-диэтилсульфоксид
Е. А. Казоян a, Ш. А. Маркарян a, *
a Ереванский государственный университет
Ереван, Армения
* E-mail: shmarkar@ysu.am
Поступила в редакцию 25.11.2020
После доработки 14.12.2020
Принята к публикации 16.12.2020
Аннотация
Измерены плотности бинарных смесей бутиронитрила в диметил- и диэтилсульфоксиде во всем концентрационном диапазоне и в температурном интервале 298.15–323.15 К при внешнем давлении. Рассчитаны объемные параметры, а также параметры уравнения Редлиха–Кистера и стандартные отклoнения избыточных мольных объемов. Отклонение от идеального поведения этих растворов объясняется наличием конкурирующих гомо- и гетеромолекулярных взаимодействий, а также влиянием длины углеводородной цепи сульфоксидов на величины объемных параметров.
Изучение объемных свойств бинарных смесей является важной областью химии растворов. С одной стороны это относится к характеристике межмолекулярных взаимодействий, а с другой стороны к реакционной способности составляющих смесей компонентов.
В работе изучаемые системы включают бутиронитрил (БН), а также диметилсульфоксид (ДМСО) и диэтилсульфоксид (ДЭСО) в качестве полярных растворителей.
Данная работа является продолжением наших ранних работ по исследованию термодинамических свойств растворов соединений содержащих нитрильные группы [1–3].
Выбор БН обусловлен его использованием в качестве сырья для органического синтеза. БН также является одним из гомологов низкомолекулярных соединений содержащих полярные нитрильные группы.
Относительно второго компонента бинарных систем, следует отметить, что ДМСО и ДЭСО являются хорошими полярными растворителями и имеют важное биомедицинское значение [4–9].
Компоненты этих систем представляют собой самоассоцирующиеся полярные жидкости и в растворах образуются как гомо-, так и гетероассоциаты. Изучение этих систем представляет интерес с точки зрения влияния межмолекулярных взаимодействий на термодинамические свойства растворов.
Следует также отметить, что в литературе отсутствуют данные плотностей и объемных свойств диметилсульфоксидных и диэтилсульфоксидных растворов БН.
Ранее были исследованы бинарные смеси сульфоксидов (ДМСО и ДЭСО) с ацетонитрилом (АцН), пропионитрилом (ПН) и акрилонитрилом (АН), были исследованы с использованием методов денситометрии, вискозиметрии [1–14]. В этих работах рассматривалось взаимодействие между группами $ - {\text{C}}{\kern 1pt} \equiv {\kern 1pt} {\text{N}}$ и $ > {\kern 1pt} {\text{S}}{\kern 1pt} = {\kern 1pt} {\text{O}}$, приводящее к образованию межмолекулярных ассоциатов с диполь-дипольными взаимодействиями с циклической структурой.
В данной работе изучены объемные свойства бинарных смесей БН-ДМСО и БН-ДЭСО. Приведены результаты измерения плотностей этих бинарных смесей в температурном интервале 298.15–323.15 К. Рассчитаны избыточные мольные объемы, кажущиеся мольные объемы, парциальные и парциальные избыточные мольные объемы, а также параметры корреляций и коэффициенты объемного термического расширения. Одновременно проведено сравнение полученных данных объемных параметров исследуемых смесей со свойствами сульфоксидных растворов других нитрильных соединений (АцН, ПН и АН).
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
БН (чистота >99%) и ДМСО (чистота 99.9%) были получены из Aldrich Chemical Cо и использованы без дальнейшей очистки.
ДЭСО получено и очищено по методике, описанной в работе [15]. Его чистота, проверенная с помощью газовой хроматографии (газ-носитель – He, Apiezon-Carbowax 20M, l = 1м), более 99.5%; содержание воды, определенное по ИК-поглощению в спектральной области 3500–3300 см–1, ниже 0.01%.
Плотности смесей измерены с помощью колебательно-резонансного денсиметра Anton Paar DMA 4500 с точностью измерения плотности и температуры соответственно ±5 × 10–5 г/см3 и ±0.03 К.
Смеси приготовлены гравиметрическим методом с точностью ±1 × 10–3 г с помощью аналитических весов Sartorius CPA6235.
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
Плотности и избыточные мольные объемы
Объемные свойства смесей исследованы методом денситометрии. Измерения плотности проводились в температурном интервале от 298.15 К до 323.15 К во всем концентрационном диапазоне. Экспериментальные данные плотностей ($\rho $) смесей БН-ДМСО и БН-ДЭСО в температурном интервале 298.15–323.15 К представлены в табл. 1.
Таблица 1.
X2, мол. доли | $\rho \times {{10}^{{ - 3}}}$, кг м–3 | |||||
---|---|---|---|---|---|---|
298.15 K | 303.15 K | 308.15 K | 313.15 K | 318.15 K | 323.15 K | |
БН-ДМСО | ||||||
0.0000 | 0.78640 | 0.78184 | 0.77717 | 0.77248 | 0.76777 | 0.76305 |
0.0984 | 0.81110 | 0.80641 | 0.80172 | 0.79701 | 0.79229 | 0.78755 |
0.2068 | 0.83973 | 0.83500 | 0.83028 | 0.82556 | 0.82081 | 0.81606 |
0.3090 | 0.86806 | 0.86330 | 0.85856 | 0.85381 | 0.84905 | 0.84427 |
0.4036 | 0.89577 | 0.89098 | 0.88621 | 0.88144 | 0.87665 | 0.87185 |
0.4992 | 0.92398 | 0.91918 | 0.91439 | 0.90959 | 0.90478 | 0.89996 |
0.5977 | 0.95483 | 0.95001 | 0.94519 | 0.94036 | 0.93552 | 0.93067 |
0.7074 | 0.99018 | 0.98528 | 0.98041 | 0.97555 | 0.97066 | 0.96579 |
0.7849 | 1.01699 | 1.01206 | 1.00716 | 1.00226 | 0.99735 | 0.99244 |
0.8982 | 1.05738 | 1.05239 | 1.04744 | 1.04249 | 1.03753 | 1.03257 |
1.0000 | 1.09551 | 1.09049 | 1.08548 | 1.08047 | 1.07546 | 1.07044 |
БН-ДЭСО | ||||||
0.0000 | 0.78640 | 0.78184 | 0.77717 | 0.77248 | 0.76777 | 0.76305 |
0.1089 | 0.81536 | 0.81074 | 0.80610 | 0.80145 | 0.79679 | 0.79211 |
0.2152 | 0.84201 | 0.83747 | 0.83288 | 0.82827 | 0.82365 | 0.81901 |
0.2987 | 0.86228 | 0.85777 | 0.85321 | 0.84863 | 0.84403 | 0.83943 |
0.4185 | 0.89010 | 0.88563 | 0.88111 | 0.87657 | 0.87203 | 0.86747 |
0.4955 | 0.90743 | 0.90298 | 0.89848 | 0.89397 | 0.88946 | 0.88493 |
0.5913 | 0.92773 | 0.92331 | 0.91885 | 0.91437 | 0.90989 | 0.90536 |
0.6883 | 0.94759 | 0.94315 | 0.93871 | 0.93426 | 0.92981 | 0.92535 |
0.7918 | 0.96755 | 0.96319 | 0.95878 | 0.95437 | 0.94995 | 0.94553 |
0.8952 | 0.98712 | 0.98279 | 0.97841 | 0.97402 | 0.96964 | 0.96525 |
1.0000 | 1.00616 | 1.00181 | 0.99745 | 0.99310 | 0.98875 | 0.98440 |
С помощью экспериментальных значений плотностей были вычислены значения избыточного мольного объема (табл. 2 и 3), используя уравнение:
(1)
${{V}^{E}} = \frac{{{{X}_{1}}{{M}_{1}} + {{X}_{2}}{{M}_{2}}}}{\rho } - \left( {{{x}_{1}}\frac{{{{M}_{1}}}}{{{{\rho }_{1}}}}} \right. + \left. {{{x}_{2}}\frac{{{{M}_{2}}}}{{{{\rho }_{2}}}}} \right),$Таблица 2.
X2, мол. доли | $V_{m}^{E}$ | ${{V}_{{\varphi ,1}}}$ | ${{V}_{{\varphi ,2}}}$ | ${{\bar {V}}_{1}}$ | ${{\bar {V}}_{2}}$ | $\bar {V}_{1}^{E}$ | $\bar {V}_{2}^{E}$ |
---|---|---|---|---|---|---|---|
298.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 87.88 | – | 87.88 | – | 0.000 | 0.000 |
0.0984 | 0.098 | 87.92 | 71.76 | 87.91 | 71.63 | 0.029 | 0.316 |
0.2068 | 0.207 | 87.96 | 71.63 | 87.93 | 71.46 | 0.053 | 0.139 |
0.3090 | 0.309 | 87.97 | 71.54 | 87.93 | 71.38 | 0.057 | 0.057 |
0.4036 | 0.404 | 87.98 | 71.48 | 87.92 | 71.35 | 0.045 | 0.027 |
0.4992 | 0.499 | 87.99 | 71.43 | 87.90 | 71.34 | 0.021 | 0.020 |
0.5977 | 0.598 | 88.00 | 71.40 | 87.87 | 71.34 | –0.006 | 0.022 |
0.7074 | 0.707 | 88.02 | 71.38 | 87.86 | 71.34 | –0.019 | 0.022 |
0.7849 | 0.785 | 88.05 | 71.37 | 87.88 | 71.34 | 0.000 | 0.018 |
0.8982 | 0.898 | 88.10 | 71.34 | 87.98 | 71.32 | 0.101 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 71.32 | – | 71.32 | 0000 | 0.000 |
303.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 88.39 | – | 88.39 | – | 0.000 | 0.000 |
0.0984 | 0.098 | 88.44 | 72.15 | 88.43 | 71.99 | 0.038 | 0.344 |
0.2068 | 0.207 | 88.48 | 71.98 | 88.46 | 71.77 | 0.066 | 0.125 |
0.3090 | 0.309 | 88.49 | 71.87 | 88.46 | 71.68 | 0.067 | 0.030 |
0.4036 | 0.404 | 88.49 | 71.80 | 88.43 | 71.65 | 0.043 | 0.001 |
0.4992 | 0.499 | 88.49 | 71.75 | 88.39 | 71.65 | 0.002 | 0.002 |
0.5977 | 0.598 | 88.50 | 71.72 | 88.34 | 71.66 | –0.045 | 0.012 |
0.7074 | 0.707 | 88.51 | 71.70 | 88.31 | 71.67 | –0.077 | 0.020 |
0.7849 | 0.785 | 88.54 | 71.69 | 88.32 | 71.67 | –0.064 | 0.018 |
0.8982 | 0.898 | 88.60 | 71.67 | 88.44 | 71.65 | 0.049 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 71.65 | – | 71.65 | 0.000 | 0.000 |
308.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 88.92 | – | 88.92 | – | 0.000 | 0.000 |
0.0984 | 0.098 | 88.97 | 72.44 | 88.96 | 72.29 | 0.039 | 0.311 |
0.2068 | 0.207 | 89.00 | 72.28 | 88.99 | 72.07 | 0.066 | 0.097 |
0.3090 | 0.309 | 89.01 | 72.17 | 88.98 | 71.98 | 0.063 | 0.007 |
0.4036 | 0.404 | 89.01 | 72.10 | 88.96 | 71.96 | 0.036 | –0.017 |
0.4992 | 0.499 | 89.00 | 72.06 | 88.91 | 71.97 | –0.011 | –0.011 |
0.5977 | 0.598 | 89.00 | 72.03 | 88.86 | 71.98 | –0.065 | 0.004 |
0.7074 | 0.707 | 89.01 | 72.01 | 88.82 | 71.99 | –0.104 | 0.016 |
0.7849 | 0.785 | 89.03 | 72.01 | 88.82 | 71.99 | –0.097 | 0.016 |
0.8982 | 0.898 | 89.09 | 72.00 | 88.93 | 71.98 | 0.009 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 71.98 | – | 71.98 | 0000 | 0.000 |
313.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 89.46 | – | 89.46 | – | 0.000 | – |
0.0984 | 0.098 | 89.51 | 72.73 | 89.50 | 72.58 | 0.037 | 0.269 |
0.2068 | 0.207 | 89.53 | 72.57 | 89.52 | 72.38 | 0.062 | 0.066 |
0.3090 | 0.309 | 89.53 | 72.47 | 89.52 | 72.30 | 0.058 | –0.014 |
0.4036 | 0.404 | 89.53 | 72.41 | 89.49 | 72.28 | 0.029 | –0.031 |
0.4992 | 0.499 | 89.52 | 72.37 | 89.44 | 72.29 | –0.019 | –0.020 |
0.5977 | 0.598 | 89.51 | 72.35 | 89.38 | 72.31 | –0.076 | –0.001 |
0.7074 | 0.707 | 89.52 | 72.34 | 89.34 | 72.33 | –0.120 | 0.014 |
0.7849 | 0.785 | 89.54 | 72.33 | 89.34 | 72.33 | –0.117 | 0.015 |
0.8982 | 0.898 | 89.59 | 72.33 | 89.44 | 72.32 | –0.017 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 72.31 | – | 72.31 | – | 0.000 |
318.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 90.01 | – | 90.01 | – | 0.000 | 0.000 |
0.0984 | 0.099 | 90.05 | 73.02 | 90.05 | 72.88 | 0.037 | 0.228 |
0.2068 | 0.209 | 90.07 | 72.87 | 90.07 | 72.68 | 0.061 | 0.034 |
0.3090 | 0.309 | 90.06 | 72.77 | 90.06 | 72.61 | 0.054 | –0.039 |
0.4036 | 0.404 | 90.05 | 72.71 | 90.03 | 72.60 | 0.021 | –0.050 |
0.4992 | 0.499 | 90.04 | 72.68 | 89.98 | 72.61 | –0.033 | –0.034 |
0.5977 | 0.598 | 90.03 | 72.66 | 89.91 | 72.64 | –0.096 | –0.009 |
0.7074 | 0.708 | 90.03 | 72.66 | 89.86 | 72.66 | –0.148 | 0.009 |
0.7849 | 0.785 | 90.05 | 72.66 | 89.86 | 72.66 | –0.151 | 0.013 |
0.8982 | 0.898 | 90.10 | 72.66 | 89.95 | 72.65 | –0.061 | 0.006 |
1.0000 | 0.000 | – | 72.65 | – | 72.65 | 0000 | 0.000 |
323.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 90.57 | – | 90.57 | – | 0.000 | 0.000 |
0.0984 | 0.098 | 90.60 | 73.32 | 90.60 | 73.18 | 0.036 | 0.190 |
0.2068 | 0.207 | 90.61 | 73.17 | 90.62 | 73.00 | 0.057 | 0.008 |
0.3090 | 0.309 | 90.61 | 73.08 | 90.61 | 72.93 | 0.049 | –0.057 |
0.4036 | 0.404 | 90.59 | 73.03 | 90.58 | 72.93 | 0.013 | –0.064 |
0.4992 | 0.499 | 90.58 | 73.00 | 90.52 | 72.94 | –0.043 | –0.044 |
0.5977 | 0.598 | 90.56 | 72.99 | 90.46 | 72.97 | –0.109 | –0.017 |
0.7074 | 0.707 | 90.56 | 72.99 | 90.40 | 72.99 | –0.166 | 0.005 |
0.7849 | 0.785 | 90.57 | 72.99 | 90.39 | 73.00 | –0.174 | 0.010 |
0.8982 | 0.898 | 90.61 | 72.99 | 90.47 | 72.99 | –0.096 | 0.006 |
1.0000 | 0.000 | – | 72.99 | – | 72.99 | 0.000 | 0.000 |
Таблица 3.
X2, мол. доли | $V_{m}^{E}$ | ${{V}_{{\varphi ,1}}}$ | ${{V}_{{\varphi ,2}}}$ | ${{\bar {V}}_{1}}$ | ${{\bar {V}}_{2}}$ | $\bar {V}_{1}^{E}$ | $\bar {V}_{2}^{E}$ |
---|---|---|---|---|---|---|---|
298.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 87.88 | – | 87.88 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.092 | 87.80 | 104.89 | 87.86 | 104.88 | –0.014 | –0.646 |
0.2152 | –0.127 | 87.71 | 104.91 | 87.85 | 104.97 | –0.023 | –0.561 |
0.2987 | –0.163 | 87.63 | 104.95 | 87.83 | 105.08 | –0.045 | –0.453 |
0.4185 | –0.195 | 87.52 | 105.04 | 87.77 | 105.25 | –0.110 | –0.283 |
0.4955 | –0.224 | 87.46 | 105.11 | 87.70 | 105.35 | –0.174 | –0.183 |
0.5913 | –0.196 | 87.40 | 105.20 | 87.61 | 105.45 | –0.269 | –0.084 |
0.6883 | –0.170 | 87.37 | 105.30 | 87.51 | 105.51 | –0.370 | –0.020 |
0.7918 | –0.091 | 87.37 | 105.40 | 87.42 | 105.54 | –0.453 | 0.008 |
0.8952 | –0.050 | 87.41 | 105.48 | 87.41 | 105.54 | –0.470 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 105.53 | – | 105.53 | 0.000 | 0.000 |
303.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 88.39 | – | 88.39 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.087 | 88.31 | 105.34 | 88.38 | 105.33 | –0.010 | –0.662 |
0.2152 | –0.132 | 88.21 | 105.35 | 88.37 | 105.40 | –0.019 | –0.587 |
0.2987 | –0.171 | 88.13 | 105.39 | 88.35 | 105.51 | –0.044 | –0.480 |
0.4185 | –0.205 | 88.02 | 105.47 | 88.27 | 105.68 | –0.118 | –0.305 |
0.4955 | –0.234 | 87.95 | 105.55 | 88.20 | 105.79 | –0.190 | –0.200 |
0.5913 | –0.207 | 87.89 | 105.64 | 88.09 | 105.89 | –0.297 | –0.095 |
0.6883 | –0.175 | 87.85 | 105.74 | 87.98 | 105.96 | –0.409 | –0.026 |
0.7918 | –0.100 | 87.84 | 105.84 | 87.89 | 105.99 | –0.502 | 0.007 |
0.8952 | –0.058 | 87.88 | 105.93 | 87.87 | 106.00 | –0.521 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 105.99 | – | 105.99 | 0.000 | 0.000 |
308.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 88.92 | – | 88.92 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.092 | 88.83 | 105.76 | 88.91 | 105.75 | –0.011 | –0.704 |
0.2152 | –0.141 | 88.73 | 105.77 | 88.90 | 105.83 | –0.022 | –0.619 |
0.2987 | –0.182 | 88.65 | 105.81 | 88.87 | 105.95 | –0.048 | –0.505 |
0.4185 | –0.217 | 88.53 | 105.91 | 88.79 | 106.13 | –0.125 | –0.321 |
0.4955 | –0.247 | 88.46 | 105.98 | 88.72 | 106.24 | –0.200 | –0.211 |
0.5913 | –0.219 | 88.39 | 106.09 | 88.61 | 106.35 | –0.312 | –0.101 |
0.6883 | –0.185 | 88.35 | 106.19 | 88.49 | 106.42 | –0.430 | –0.029 |
0.7918 | –0.107 | 88.34 | 106.30 | 88.39 | 106.46 | –0.528 | 0.006 |
0.8952 | –0.062 | 88.38 | 106.39 | 88.37 | 106.46 | –0.553 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 106.45 | – | 106.45 | 0.000 | 0.000 |
313.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 89.46 | – | 89.46 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.097 | 89.37 | 106.17 | 89.45 | 106.17 | –0.013 | –0.746 |
0.2152 | –0.150 | 89.26 | 106.20 | 89.43 | 106.27 | –0.025 | –0.650 |
0.2987 | –0.193 | 89.17 | 106.24 | 89.41 | 106.39 | –0.052 | –0.529 |
0.4185 | –0.229 | 89.05 | 106.34 | 89.33 | 106.58 | –0.132 | –0.335 |
0.4955 | –0.259 | 88.98 | 106.42 | 89.25 | 106.70 | –0.209 | –0.220 |
0.5913 | –0.230 | 88.90 | 106.53 | 89.14 | 106.81 | –0.325 | –0.106 |
0.6883 | –0.194 | 88.86 | 106.64 | 89.01 | 106.89 | –0.446 | –0.031 |
0.7918 | –0.114 | 88.85 | 106.76 | 88.91 | 106.92 | –0.549 | 0.005 |
0.8952 | –0.065 | 88.88 | 106.85 | 88.88 | 106.92 | –0.579 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 106.92 | – | 106.92 | 0.000 | 0.000 |
318.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 90.01 | – | 90.01 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.104 | 89.91 | 106.59 | 89.99 | 106.60 | –0.015 | –0.792 |
0.2152 | –0.160 | 89.80 | 106.62 | 89.98 | 106.71 | –0.029 | –0.683 |
0.2987 | –0.203 | 89.70 | 106.67 | 89.95 | 106.84 | –0.058 | –0.553 |
0.4185 | –0.242 | 89.57 | 106.78 | 89.87 | 107.04 | –0.140 | –0.350 |
0.4955 | –0.273 | 89.50 | 106.87 | 89.79 | 107.16 | –0.219 | –0.231 |
0.5913 | –0.242 | 89.42 | 106.98 | 89.67 | 107.28 | –0.338 | –0.112 |
0.6883 | –0.204 | 89.37 | 107.10 | 89.55 | 107.35 | –0.463 | –0.034 |
0.7918 | –0.121 | 89.36 | 107.22 | 89.44 | 107.39 | –0.572 | 0.004 |
0.8952 | –0.069 | 89.40 | 107.32 | 89.40 | 107.40 | –0.609 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 107.39 | – | 107.39 | 0.000 | 0.000 |
323.15 K | |||||||
0.0000 | 0.000 | 90.57 | – | 90.57 | – | 0.000 | 0.000 |
0.1089 | –0.109 | 90.46 | 107.01 | 90.55 | 107.03 | –0.018 | –0.836 |
0.2152 | –0.169 | 90.34 | 107.05 | 90.53 | 107.15 | –0.034 | –0.712 |
0.2987 | –0.215 | 90.25 | 107.11 | 90.50 | 107.29 | –0.064 | –0.574 |
0.4185 | –0.255 | 90.11 | 107.23 | 90.42 | 107.50 | –0.147 | –0.362 |
0.4955 | –0.285 | 90.03 | 107.32 | 90.34 | 107.62 | –0.227 | –0.239 |
0.5913 | –0.250 | 89.95 | 107.44 | 90.22 | 107.75 | –0.347 | –0.117 |
0.6883 | –0.214 | 89.90 | 107.56 | 90.09 | 107.83 | –0.476 | –0.037 |
0.7918 | –0.128 | 89.88 | 107.68 | 89.98 | 107.87 | –0.590 | 0.003 |
0.8952 | –0.073 | 89.92 | 107.79 | 89.93 | 107.87 | –0.635 | 0.007 |
1.0000 | 0.000 | – | 107.86 | – | 107.86 | 0.000 | 0.000 |
На рис. 1(а, б) приведены зависимости избыточных мольных объемов смесей от мольной доли сульфоксидов при температурах от 298.15 до 323.15 К.
Как видно из рис. 1(а, б), обе зависимости имеют экстремальный характер. Однако, для смесей БН-ДМСО величены избыточных мольных объемов положительны, а для смесей БН-ДЭСО отрицательны.
Этот факт указывает на то, что в отличие от диметилсульфоксидных смесей, в системах БН-ДЭСО превалируют сильные межмолекулярные взаимодействия между группами $ - {\text{C}}{\kern 1pt} \equiv {\kern 1pt} {\text{N}}$ и $ > {\kern 1pt} {\text{S}}{\kern 1pt} = {\kern 1pt} {\text{O}}$, приводящие к образованию гетероассоциатов. А в системе БН-ДМСО наблюдаемые положительные значения избыточных мольных объемов означают, что здесь имеет место формирование гомоассоциатов. Из температурных зависимостей для обеих систем следует, что повышение температуры приводит к увеличению доли гетероассоциатов.
Другой особенностью изученных систем является влияние длины и структуры углеводородной цепи на межмолекулярные взаимодействия. Для представления общей картины, на рис. 2 и 3 приведены также зависимости полученные ранее для других соединений содержащие нитрильные группы (АцН, ПН и АН) [1, 2].
Наблюдаемое различие (рис. 2 и 3) объясняется увеличением электронодонорности углеводородной цепи при переходе от АцН к ПН. Более значительное отклонение для системы АН-сульфоксид обусловлено тем, что помимо индуктивного эффекта в молекуле АН имеется также мезомерный эффект (), который одновременно с индуктивным эффектом приводит к значительному увеличению полярности нитрильной группы.
На рис. 2 приведены зависимости избыточных мольных объемов смесей нитрилов с ДМСО от мольной доли сульфоксида при температуре 298.15 К. Как видно из рисунка, в смесях БН-ДМСО избыточный мольный объем имеет положительные значения, что говорит о существовании конкурирующих с диполь-дипольными связями взаимодействий. Предполагается, что с ростом молекулярной массы и длины углеводородной цепи предельных нитрилов эффективность дисперсионных сил, то есть, гидрофобных взаимодействий усиливается и имеет свой вклад в конкуренции формирования гомо- и гетероассоциатов. Такое объяснение соответствует теории о гидрофобных эффектах [15] и хорошо согласуется с результатами, полученными на основании исследования термодинамических свойств растворов ДМСО с некоторыми первичными и вторичными алканолями [16–18].
Это объяснение применимо и для смесей БН-ДЭСО, где имеет место уменьшение абсолютной величины отрицательного отклонения по сравнению с другими нитрилами (рис. 3).
С другой стороны, на межмолекулярные взаимодействия также действует длина углеводородной цепи сульфоксидов (рис. 1), чем и обусловлены более эффективные взаимодействия БН с ДЭСО по сравнению с ДМСО.
Проведена корреляция экспериментальных данных избыточных мольных объемов по уравнению Редлиха–Кистера [19–22]:
(2)
${{Y}^{E}} = {{x}_{1}}(1 - {{x}_{1}})\sum\limits_{i = {\text{o}}}^k {{{A}_{i}}{{{(2{{x}_{1}} - 1)}}^{i}}} .$(3)
$\sigma = {{\left[ {\sum\limits_{i = 1}^k {(Y_{{i,\exp }}^{E}} - Y_{{i,{\text{calc}}}}^{E}{{)}^{2}}{\kern 1pt} /{\kern 1pt} (т - n)} \right]}^{{1/2}}},$Значения корреляционных коэффициентов A0, A1, A2 исследованных растворов отличаются от нуля и значения A2 стремятся к максимуму (табл. 4), что согласно оригинальной работе Редлиха и Кистера [22], указывает в этих системах на формирование ассоциатов с помощью межмолекулярных взаимодействий.
Таблица 4.
T, K | A0 | A1 | A2 | σ |
---|---|---|---|---|
БН-ДМСО | ||||
298.15 | 0.2275 | –0.1456 | 0.2231 | 0.0038 |
303.15 | 0.2055 | –0.1991 | 0.2933 | 0.0039 |
308.15 | 0.1602 | –0.2049 | 0.2984 | 0.0039 |
313.15 | 0.1145 | –0.1940 | 0.3002 | 0.0044 |
318.15 | 0.0623 | –0.1960 | 0.3025 | 0.0042 |
323.15 | 0.0205 | –0.1948 | 0.2909 | 0.0051 |
БН-ДЭСО | ||||
298.15 | –0.8362 | 0.1254 | 0.3450 | 0.0130 |
303.15 | –0.8774 | 0.1004 | 0.3709 | 0.0111 |
308.15 | –0.9279 | 0.1077 | 0.3776 | 0.0109 |
313.15 | –0.9759 | 0.1191 | 0.3830 | 0.0109 |
318.15 | –1.0273 | 0.1306 | 0.3833 | 0.0114 |
323.15 | –1.0739 | 0.1442 | 0.3775 | 0.0113 |
Кажущиеся, парциальные и избыточные парциальные мольные объемы
На основе экспериментальных значений плотности, были также рассчитаны другие объемные характеристики: кажущиеся, парциальные, избыточные парциальные мольные объемы (табл. 2 и 3).
Кажущиеся мольные объемы ${{V}_{{\varphi ,1}}}$ и ${{V}_{{\varphi ,2}}}$ компонентов были вычислены по уравнению [17, 20]:
(4)
${{V}_{{\varphi ,1}}} = V_{1}^{*} + V_{m}^{E}{\text{/}}{{x}_{1}}\quad {\text{и}}\quad {{V}_{{\varphi ,2}}} = V_{2}^{*} + V_{m}^{E}{\text{/}}{{x}_{2}},$Парциальные мольные объемы (${{\bar {V}}_{i}}$) вычислены из избыточных мольных объемов согласно литературе [20, 23]:
(5)
${{\bar {V}}_{i}} = V{\kern 1pt} _{i}^{*} + V_{m}^{E}{\text{/}}{{x}_{i}} + {{x}_{i}}(1 - {{x}_{i}}){{(\partial (V_{m}^{E}{\text{/}}{{x}_{i}}){\text{/}}\partial {{x}_{i}})}_{{T,P}}},$Как следует из данных, приведенных в табл. 2 и 3, для смесей БН-ДМСО и БН-ДЭСО кажущиеся и парциальные мольные объемы компонентов в зависимости от концентрации и температуры изменяются не монотонно, что указывает на наличие конкурирующих взаимодействий.
Парциальные мольные объемы при бесконечном разбавлении ($V_{\varphi }^{{\text{o}}}$) получены методом экстраполяции по уравнению Мейсона:
Как видно из данных (табл. 5), значения предельных парциальных мольных объемов для БН увеличиваются с повышением температуры. Следует отметить, что при бесконечном разбавлении значения парциальных и кажущихся мольных объемов совпадают. Однако, по величине предельные парциальные мольные объемы по сравнению с молярным объемом чистого БН меньше в ДЭСО, что и доказывает наличие сильных взаимодействий между молекулами БН и ДЭСО. А в смесях с ДМСО, предельные парциальные мольные объемы БН больше мольных объемов чистого вещества. Это указывает на то, что в смесях БН-ДМСО доминирует образование гомоассоциатов.
Таблица 5.
Т, К | $V{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (БН)$ | $V_{\varphi }^{{\text{о}}}(БН)$ | |
---|---|---|---|
БН-ДМСО | БН-ДЭСО | ||
298.15 | 87.88 | 87.89 | 87.82 |
303.15 | 88.39 | 88.42 | 88.34 |
308.15 | 88.92 | 88.95 | 88.87 |
313.15 | 89.46 | 89.49 | 89.41 |
318.15 | 90.01 | 90.04 | 89.95 |
323.15 | 90.57 | 90.59 | 90.51 |
Парциальные избыточные мольные объемы компонентов исследуемых бинарных систем $\bar {V}_{i}^{E}$ оцениваются по уравнению (7) и представлены в табл. 2 и 3
Как видно из данных, величины парциальных избыточных мольных объемов в обеих системах уменьшаются при повышении температуры (рис. 4 и 5). В то же время, в смеси БН-ДЭСО парциальные избыточные мольные объемы компонентов монотонно увеличиваются с увеличением собственной молярной доли. Однако, в смеси БН-ДЭСО зависимость парциальных избыточных мольных объемов от концентрации как для БН, так и для ДМСО, имеет четко выраженный экспоненциальный характер, что и доказывает в этих смесях эффективность конкуренции гомо- и гетероассоциатов.
Влияние температуры на объемные свойства, выраженные коэффициентом теплового расширения, рассчитаны на основе экспериментальных данных плотностей (табл. 6), согласно уравнению
(8)
${{\alpha }_{\rho }} = (1{\text{/}}V){{(\delta V{\text{/}}\delta T)}_{\rho }} = - (1{\text{/}}\rho ){{(\delta \rho {\text{/}}\delta T)}_{\rho }}.$Таблица 6.
X, мол. доли | 298.15 K | 303.15 K | 308.15 K | 313.15 K | 318.15 K | 323.15 K |
---|---|---|---|---|---|---|
X(ДМСО) | БН-ДМСО | |||||
0.0000 | 11.891 | 11.961 | 12.033 | 12.106 | 12.180 | 12.255 |
0.0984 | 11.611 | 11.679 | 11.747 | 11.817 | 11.887 | 11.959 |
0.2068 | 11.272 | 11.335 | 11.400 | 11.465 | 11.531 | 11.599 |
0.3090 | 10.957 | 11.017 | 11.078 | 11.140 | 11.202 | 11.266 |
0.4036 | 10.676 | 10.734 | 10.791 | 10.850 | 10.909 | 10.969 |
0.4992 | 10.396 | 10.450 | 10.505 | 10.560 | 10.617 | 10.673 |
0.5977 | 10.120 | 10.171 | 10.223 | 10.276 | 10.329 | 10.383 |
0.7074 | 9.849 | 9.898 | 9.947 | 9.997 | 10.047 | 10.098 |
0.7849 | 9.652 | 9.699 | 9.746 | 9.794 | 9.842 | 9.891 |
0.8982 | 9.381 | 9.425 | 9.470 | 9.515 | 9.560 | 9.606 |
1.0000 | 9.128 | 9.170 | 9.213 | 9.255 | 9.298 | 9.342 |
X(ДЭСО) | БН-ДЭСО | |||||
0.0000 | 11.891 | 11.961 | 12.033 | 12.106 | 12.180 | 12.255 |
0.1089 | 11.406 | 11.471 | 11.537 | 11.604 | 11.672 | 11.741 |
0.2152 | 10.931 | 10.990 | 11.051 | 11.112 | 11.175 | 11.238 |
0.2987 | 10.606 | 10.662 | 10.719 | 10.777 | 10.836 | 10.895 |
0.4185 | 10.175 | 10.226 | 10.279 | 10.332 | 10.386 | 10.440 |
0.4955 | 9.923 | 9.971 | 10.021 | 10.072 | 10.123 | 10.175 |
0.5913 | 9.645 | 9.691 | 9.738 | 9.786 | 9.834 | 9.883 |
0.6883 | 9.387 | 9.432 | 9.476 | 9.521 | 9.567 | 9.613 |
0.7918 | 9.109 | 9.150 | 9.192 | 9.234 | 9.277 | 9.321 |
0.8952 | 8.868 | 8.907 | 8.947 | 8.987 | 9.028 | 9.069 |
1.0000 | 8.651 | 8.689 | 8.727 | 8.765 | 8.804 | 8.843 |
Как видно из табл. 6, в смесях БН-ДМСО и БН-ДЭСО, коэффициенты теплового расширения положительные и монотонно увеличиваются с повышением температуры и молярной доли БН.
Таким образом, полученные результаты по исследованию обьемных свойств бинарных смесей БН-ДМСО и БН-ДЭСО показывают, что имеют место конкурирующие гомо- и гетеромолекулярные взаимодействия. Установлено, также, значительное влияние длины углеводородной цепи компонентов на величины объемных параметров.
Исследование выполнено при финансовой поддержке КН РА в рамках научной программы базовой “Исследовательской лаборатории физической химии”.
Список литературы
Ghazoyan H.H., Grigoryan Z.L., Markarian S.A. // Chem. J. Armenia. 2017. V. 70. № 4. P. 462.
Ghazoyan H.H., Grigoryan Z.L., Gabrielyan L.S., Markarian S.A. // J. Mol. Liq. 2019. V. 284. P. 147.
Ghazoyan H.H. // Russ. J. Chem. & Chem. Tech. 2020. V. 63. № 2. P. 32−37.
Pagan O.R., Rowlands A.L., Urban K.R. // Neuroscience Letters. 2006. V. 407. P. 274.
Yu Z.W., Quinn P.J. // Biosci. Rep. 1994. V. 14. P. 259.
Jacob S.W., Herschler R. // Cryobiology. 1986. V. 24. P. 4.
Казоян Е.А., Терзян А.М., Маркарян Ш.А. // Журн. физ. химии. 2011. Т. 85. № 4. С. 689.
Markarian S.A., Bonora S., Bagramyan K.A. et al // Cryobiology. 2004. V. 49. P. 1.
Markarian S.A., Asatryan A.M., Grigoryan K.R. et al // Biopolymers. 2006. V. 82. P. 1–5.
Ritchie C.D., Pratt A.L. // J. Am. Chem. Soc. 1964. V. 86. P. 1571.
Fawcett W.R., Kloss A.A. // J. Phys. Chem. 1996. V. 100. P. 2019.
Fawcett W.R., Kloss A.A. // J. Chem. Soc. // Faraday Trans. 1996. V. 92. P. 3333.
Markarian S.A., Gabrielyan L.S., Bonora S. et al. // Spectrochim. Acta A. 2003. V. 59. P. 575.
Markarian S.A. // Patent of Republic of Armenia No 20010041. 2002.
Pratt L.R. // Annu. Rev. Phys. Chem. 1985. V. 36. P. 433.
Григорян З.Л., Казоян Е.А., Маркарян Ш.А. // Журн. физ. химии. 2015. Т. 89. № 10. С. 1588.
Nikam P.S., Jadhav M.C., Hasan M. // J. Chem. Eng. Data. 1996. V. 41. P. 1028.
Iloukhani H., Zarei H.A. // Phys. Chem. Liq. 2008. V. 46. P. 154.
Zarei H.A., Lavasani M.Z., Iloukhani H. // J. Chem. Eng. Data. 2008. V. 53. P. 578.
Ciocirlan O., Iulian O. // Ibid. 2012. V. 57. P. 3142.
Anouti M., Jacquemin J., Lemordant D. // Ibid. 2010. V. 55. P. 5719.
Redlich O., Kister A.T. // Ind. Eng. Chem. 1948. V. 40. P. 345.
Markarian S.A., Asatryan A.M., Zatikyan A.L. // J. Chem. Thermodyn. 2005. V. 37. P. 768.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии