1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Известия РАН. Серия физическая
  4. T. 84, № 7, 2020

Известия РАН. Серия физическая, 2020, T. 84, № 7, стр. 1027-1033

Фазовые превращения при высоких давлениях и высоких температурах в фуллерене С60 с железом и алюминием

П. А. Борисова 1, М. С. Блантер 2, *, В. В. Бражкин 3, В. П. Филоненко 3

1 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки “Национальный исследовательский центр “Курчатовский институт”
Москва, Россия

2 Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования “МИРЭА – Российский технологический университет”
Москва, Россия

3 Федеральное государственное бюджетное учреждение науки Институт физики высоких давлений имени Л.Ф. Верещагина Российской академии наук
Москва, Россия

* E-mail: mike.blanter@gmail.com

Поступила в редакцию 18.02.2020
После доработки 16.03.2020
Принята к публикации 27.03.2020

Полный текст (PDF)

Аннотация

Методом дифракции нейтронов исследовано влияние добавок металлов на фазовые превращения при высоких температурах и высоких давлениях в фуллерене С60 в “аморфном” состоянии и в виде ГЦК-структуры. Обнаружено, что введение металлов в кристаллический фуллерен С60 существенно повышает температуру его превращения в разориентированный графит. В “аморфном” фуллерене подобный эффект не наблюдается из-за компенсации влияния металлических добавок снижением устойчивости фуллерена из-за “аморфизации”, создаваемой предварительной механоактивацией.

ВВЕДЕНИЕ

Металл-матричные композиционные материалы широко используются в авиации, железнодорожном транспорте, автостроении, судостроении и ряде других областей промышленности. С появлением углеродных наноматериалов (фуллеренов, углеродных нанотрубок, графена), обладающих уникальными механическими и физическими свойствами, малым удельным весом и высокими антифрикционными свойствами, начались интенсивные разработки металл-матричных композитов с этими углеродными наноматериалами [1–7]. Для создания композиций и технологий производства таких материалов необходимо изучение взаимодействия металлов с углеродными нанотрубками, графеном и фуллеренами, в том числе происходящих в них фазовых превращений при высоких температурах (ВТ) и высоких давлениях (ВД) [8–15]. Фуллерены, будучи метастабильными модификациями углерода, обладают высокой химической активностью и при взаимодействии с металлами образуют разнообразные металлофуллерены [16–20], однако об образовании металлофуллеренов при производстве металл-матричных композитов не сообщалось. Несмотря на большое число исследований взаимодействия фуллеренов с металлами, структуры и свойств металл-матричных композиционных наноматериалов с фуллеренами, ряд вопросов изучен явно недостаточно. Это в первую очередь касается исследования фазовых превращений в фуллеренах, входящих в композиты. В частности, в металл-матричных композиционных наноматериалах с фуллеренами такие исследования в основном проведены с малым содержанием фуллерена (1–5 об. % [5, 6, 21–23]), что затрудняет исследование фазовых превращений в фуллеренах при термобарическом воздействии [8–14], в том числе при изготовлении композитов в условиях ВТВД. Представляет также интерес исследование в композитах взаимодействия “аморфных” (полученных механоактивацией) фуллеренов с металлами, так как таких публикаций немного [12, 22, 24–27].

В настоящей работе методом дифракции нейтронов исследованы фазовые превращения при высоких температурах (до 1100°С) и высоких давлениях (2 и 8 ГПа) в “аморфном” и кристаллическом фуллерене С60 с небольшими концентрациями (~7 ат. %) кристаллических металлов – Al и Fe.

МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА

Для исследования были использованы порошки фуллерена С60 чистотой 99.95%. Фуллерены исследовали в исходном кристаллическом и неупорядоченном (“аморфном”) состояниях. В кристаллическом состоянии исходный фуллерен С60 имел ГЦК-структуру (рис. 1). Это согласуется с известными литературными данными [10, 11]. Механоактивацию кристаллических порошков фуллеренов проводили в шаровой мельнице типа Fritsсh в течение длительного времени (до 100 ч) в атмосфере аргона при комнатной температуре. Механоактивацию заканчивали тогда, когда на нейтронных дифрактограммах на месте дифракционных максимумов появлялись широкие гало (рис. 1). Такое разориентированное состояние фуллерена будем для удобства называть “аморфным”, в отличие от разориентированного состояния графита. Порошки кристаллического или “аморфного” фуллерена смешивались с порошками кристаллического Al или Fe (7 ат. % по щихтовому составу) путем механического перемешивания в активаторе шаровой мельницы в течение 15 мин. На нейтронных дифрактограммах смесей были видны максимумы кристаллического или широкие гало “аморфного” фуллерена С60, а также сильные линии ОЦК Fe (в смесях с Fe). В смеси с Al нейтронные дифракционные максимумы Al на фоне углеродных гало или максимумов видны намного хуже, что объясняется его намного меньшей амплитудой рассеяния нейтронов [28]. Линии Fe не уширились после кратковременного перемешивания в шаровой мельнице, т.е. не произошла аморфизация железа.

Рис. 1.

Дифракционные нейтронные спектры кристаллического ГЦК (1) и “аморфного” (2) фуллерена С60.

Использование нейтронной дифракции позволило более детально отследить структурные изменения в компактах после ВДВТ. Так, по нейтронной дифракции хорошо видны изменения в углеродной фазе в широкоугловом диапозоне. Само нейтронное рассеяние можно считать изотропным, и интенсивность рассеянных одним ядром нейтронов не зависит от угла рассеяния.

Синтез образцов из описанных выше смесей при ВT (500, 800 и 1100°С) и ВД (2 и 8 ГПа) проводили в камере высокого давления тороидального типа в квазигидростатических условиях [29]. При комнатной температуре образец нагружали до необходимого давления в ячейке из литографского камня, помещенной между наковальнями специального профиля из твердого сплава. Давление определяли при комнатной температуре путем измерения электрического сопротивления Bi, и калибровку проводили по давлению его фазовых переходов (2.55 и 7.7 ГПа). Погрешность определения давления составляла ±0.2 ГПа и температурный градиент по высоте образца не превышал 20°С. Образец нагревали до заданной температуры, выдерживали 3 мин, быстро охлаждали до комнатной температуры и разгружали. Получался плоский цилиндрический образец (таблетка) диаметром 5 мм и толщиной ~2 мм. Все дальнейшие исследования на этих образцах проводили при нормальном давлении и комнатной температуре ex-situ.

Для исследования структуры образцов был использован метод дифракции нейтронов. Монохроматический поток нейтронов охватывал весь образец. Подавляющее большинство работ по исследованию структуры фуллеренов выполнено рентгеновским методом [например, 9–11, 14, 30, 31] и намного меньшее – методом дифракции нейтронов [8, 15, 32]. Использование нейтронов позволяет “просветить” весь образец, не разрушая его, а также выявить особенности дифракционных спектров разориентированного графита, образующегося при ВТВД из фуллерена, которые не выявляются рентгеновским методом. Связано это с тем, что с увеличением дифракционных углов интенсивность линий на рентгеновских спектрах быстро уменьшается, и в большинстве работ на рентгеновских спектрах разориентированного графита удается наблюдать только самый сильный размытый максимум (002). При использовании нейтронов [15] удается получать на образцах разориентированного графита широкоугловую картину дифракции (3–4 размытых максимума). Это дает принципиально новую информацию о строении и свойствах этой фазы и влиянии на нее введенных в исходный фуллерен алюминия или железа. Исследование проводили на многодетекторном (224 детектора) дифрактометре ДИСК [33] при мощности ядерного реактора 4–5.5 MВт, на длине волны монохроматических тепловых нейтронов λ = 0.1668 нм.

Ранее по зависимости скорости ультразвука и высоты рентгеновского пика (002) от направления в синтезированных образцах со структурой разориентированного графита, образовавшегося из фуллерена при ВТВД, обнаружили анизотропию [34, 35]. Эта анизотропия наблюдалась в условиях негидростатического давления. Аналогичное явление также было обнаружено более отчетливо в кристаллическом и “аморфном” фуллеренах С70 методом дифракции нейтронов [15]. В настоящей работе для исследования анизотропии продуктов превращения “аморфного” и кристаллического фуллерена С60 с металлическими добавками был также применен метод дифракции нейтронов. Образцы-таблетки исследовались при двух положениях относительно пучка нейтронов: в одном, когда пучок нейтронов падал на плоскую сторону образца, в другом – на цилиндрическую поверхность. В таком эксперименте нейтроны имеют преимущество перед рентгеновским излучением, даже таким мощным, как синхротронное. Из-за очень слабого поглощения нейтронов можно исследовать анизотропию образца без его деструкции. При прохождении пучка нейтронов вдоль плоскости образца (пучок падает на цилиндрическую поверхность) и поперек ее (длина пути нейтронов в образце ~5 и ~2 мм соответственно) из-за очень слабого поглощения нейтронов можно пренебречь различием в длине пути нейтронов. В случае использования рентгеновского излучения эта разница в длине пути, пройденного в образце излучением, внесет значительный вклад в интенсивность и потребует вырезать специальный кубический образец из исходного образца-таблетки.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ

Фуллерен С60 без металлических добавок

На рис. 2 (слева) представлены нейтронограммы образцов кристаллического фуллерена С60 без металлических добавок, синтезированных при давлении 8 ГПа и различных температурах. В нелегированном кристаллическом фуллерене при 500°С сохраняется кристаллический ГЦК-фуллерен с наиболее интенсивными максимумами (111), (220) и (311) и существенно менее интенсивными – при больших дифракционных углах. При 800°С кристаллический фуллерен превращается в разориентированный графит, в спектре которого наблюдаются три-четыре гало, характерные для разупорядоченного графита. Эти гало располагаются на дифракционных углах 2θ ≈ 28°, 48° и 90°, которые соответствуют положению сильных линий кристаллического графита (002) (2θ = 28.6°), (101) (2θ = 48°), (110) (2θ = 85.8°) и (112) (2θ = = 91°). Последние гало ассиметричны со стороны больших дифракционных углов. При 1100°С также получается разориентированный графит. Изменение давления от 2 до 8 ГПа не оказывает принципиального влияния на эту схему фазовых превращений. Наблюдаемые в настоящей работе фазовые превращения кристаллического фуллерена С60 при ВТВД хорошо согласуются с данными многочисленных работ [9–11].

Рис. 2.

Дифракционные нейтронные спектры фаз, полученных при синтезе образцов кристаллического фуллерена С60 при давлении 8 ГПа и температурах 500 (1), 800 (2) и 1100°С (3). Слева – фуллерен без металлических добавок; в середине – с 7 ат. % Al; справа – с 7 ат. % Fe. Звездочка отмечает сильнейшую линию (110) ОЦК Fe.

В “аморфном” фуллерене С60 без металлов (рис. 3, слева) после синтеза при 8 ГПа и 500°С сохраняется “аморфный” фуллерен, а при 800 и 1050°С образуется разориентированный графит, как и в случае кристаллического фуллерена С60. Гало этого разориентированного графита располагаются при тех же дифракционных углах, как и в случае его образования из кристаллического фуллерена С60 (рис. 2, слева) или “аморфного” или кристаллического фуллерена С70 [15].

Рис. 3.

Дифракционные нейтронные спектры фаз, полученных при синтезе образцов “аморфного” фуллерена С60 при давлении 8 ГПа и температурах 500 (1), 800 (2), 1100 (3) и 1050°С (3а). Слева – фуллерен без металлических добавок; в середине – с 7 ат. % Al; справа – с 7 ат. % Fe. Звездочка отмечает сильнейшую линию (110) ОЦК Fe.

Влияние добавок металлов

Присутствие Al и Fe не изменяет описную выше схему фазовых превращений, но существенно повышает устойчивость фуллерена к термобарическому воздействию (рис. 2, центр и справа; табл. 1). В кристаллическом фуллерене оба легирующих элемента (Al и Fe) существенно замедляют превращение фуллерена в разориентированный графит (повышают температуру превращения). Если в фуллерене без добавок кристаллический ГЦК-фуллерен наблюдался в образцах, синтезированных при 500°С (2 и 8 ГПа), а при 800°С образуется разориентированный графит, то в фуллерене с добавками кристаллический фуллерен с ГЦК-решеткой сохраняется при температуре синтеза 800°С, т.е. температура превращения кристаллического фуллерена в разупорядоченный графит повышается не меньше, чем на 300°С. В кристаллическом фуллерене с железом при 2 ГПа кристаллический фуллерен сохраняется даже при 1100°С (рис. 4). Такое сильное торможение превращений в фуллерене за счет металлических добавок – новый, интересный и необычный результат, не описанный в литературе.

Таблица 1.  

Фазы, образующиеся при ВТВД в кристаллическом и “аморфном” фуллерене С60 с металлическими добавками при разных температурах и давлениях

Кристаллический С60
Т, °С Р, ГПа
2 8 2 8 2 8
1100 РГ РГ РГ РГ КФ РГ
800 РГ РГ   КФ КФ КФ
500 КФ КФ КФ КФ КФ  
“Аморфный” С60
Т, °С Р, ГПа
4.5 8 2 8 2 8
1100     РГ РГ РГ* РГ*
1050   РГ*        
900 РГ РГ        
800   РГ РГ РГ РГ РГ
500 АФ АФ АФ АФ АФ АФ
  С60 С60 + 7 ат. % Al С60 + 7 ат. % Fe

Обозначения фаз: РГ – разориентированный графит; РГ* – РГ на стадии превращения в нанокристаллический графит; КФ – кристаллический фуллерен; АФ – “аморфный” фуллерен.

Рис. 4.

Дифракционные нейтронные спектры кристаллического фуллерена С60 с 7 ат. % Fe, синтезированного при 2 ГПа и различных температурах: 500 (1), 800 (2) и 1100°С (3). Звездочка отмечает сильнейшую линию (110) ОЦК Fe.

Различие между фуллеренами с алюминием и железом проявляется в том, что образующийся при 1100°С разориентированный графит в фуллерене с железом уже начинает превращаться в нанокристаллический графит, тогда как в фуллерене без добавок и в фуллерене с алюминием в дифракционном спектре наблюдаются широкие гало, типичные для разориентированного графита. Слабое различие во влиянии на превращения фуллерена при ВТ и ВД двух металлов, различным образом взаимодействующих с углеродом (Al и Fe) является также неожиданным результатом, требующем дальнейшего исследования.

В “аморфном” фуллерене с металлами превращения происходят при существенно более низких температурах, чем в кристаллическом фуллерене: “аморфный” фуллерен сохраняется в фуллерене без добавок и с добавками только после синтеза при 500°С, а при 800 и 1100°С уже наблюдается разориентированный графит. Таким образом, в аморфном состоянии фуллерен С60 оказывается менее устойчивым, чем в кристаллическом состоянии. Это вполне понятный результат, поскольку “аморфный” фуллерен содержит много дефектов и имеет более высокую внутреннюю энергию. В случае фуллеренов С60 и С70 без металлических добавок такое влияние “аморфизации” методом механоактивации было исследовано раньше [8, 15], а для фуллерена с добавками металлов было показано в настоящей работе. Интересным является и то обстоятельство, что дефекты, вносимые механоактивацией в фуллерен при комнатной температуре, оказывают существенное влияние на фазовые превращения, проходящие при таких высоких температурах как 800 и 1100°С.

В целом, слабое изменение температур фазовых превращений в “аморфном” фуллерене С60 при легировании есть результат действующих в противоположных направлениях двух факторов: повышения устойчивости фуллерена под действием добавок металлов и снижения этой устойчивости под действием его разориентировки. Воздействия этих двух факторов примерно равноценны.

В спектрах кристаллического фуллерена с железом наблюдаются четкие максимумы ОЦК-Fe (рис. 4), которые отсутствуют в спектрах разупорядоченного или почти завершившего кристаллизацию графита. Сохранение линий ОЦК-Fe может означать, что железо слабо взаимодействует с кристаллическим фуллереном С60 и активно – с разориентированным графитом. Такой результат вполне логичен, так как в кристаллическом фуллерене все ковалентные связи насыщены, а в разориентированном графите имеется много оборванных связей, обусловливающих его высокую химическую активность. Этот вопрос так же, как образование карбидов при взаимодействии железа и алюминия с различными углеродными фазами, образующимися из фуллеренов при ВТВД, представляет интерес и требует дополнительного изучения.

Кристаллический фуллерен с добавками металлов, обладающий высокой термической устойчивостью при ВД и сохраняющий свою кристаллическую структуру при высоких температурах, все же несколько изменяется с температурой и давлением синтеза. Повышение давление несколько снижает температуру перехода кристаллического фуллерена в разориентированный графит (кристаллический фуллерен с железом при 1100°С, табл. 1).

Период ГЦК-решетки фуллерена уменьшается с увеличением давления и повышением температуры. На рис. 4 также видно, что при температуре синтеза 1100°С при 2θ ~ 28° в спектре кристаллического фуллерена появляется размытый дифракционный максимум, соответствующий линии (002) графита. Это показывает, что на стадии превращения кристаллического фуллерена С60 в разориентированный графит эти две фазы могут сосуществовать.

Пока трудно предложить физическую модель, описывающую обнаруженное в настоящей работе сильное влияние металлов Al и Fe на фазовые превращения фуллерена С60 при ВТВД. Наиболее распространенные модели расположения растворенных атомов – внутри или снаружи молекул фуллерена [17, 34] – трудно связать напрямую с термобарической устойчивостью фуллеренов. Возможно, важную роль для стабилизации молекул фуллерена играют поверхности на границе металлических и углеродных зерен.

АНИЗОТРОПИЯ ОБРАЗЦОВ

Ранее ультразвуковым и рентгеновским методами было показано [34, 35], что разориентированный графит, образующийся из фуллерена при высоких температурах и высоких давлениях, обладает анизотропией. Более информативным методом при исследовании анизотропии углеродных образцов является дифракция нейтронов, На продуктах превращения образцов “аморфного” и кристаллического фуллеренов С70 было показано, что анизотропия разориентированного графита возникает не только из-за некоторой неоднородности распределения давления в образце-таблетке, но что степень анизотропии зависит также от типа исходной фазы фуллерена (кристаллический или “аморфный” фуллерен) и также изменяется с введением в “аморфный” фуллерен ~2 ат. % D [15], т.е. определенный вклад в анизотропию вносят особенности фазовых превращений фуллерена при ВТВД. Поэтому при исследовании влияния небольших концентраций металлов на фазовые превращения в фуллерене С60 представляет интерес исследовать также анизотропию (рис. 5).

Рис. 5.

Сравнение дифракционных нейтронных спектров образцов кристаллического фуллерена С60, снятых при двух положениях образца относительно пучка нейтронов: 1 – поток нейтронов падает на плоскую поверхность образца-таблетки, 2 – на цилиндрическую поверхность. Слева – кристаллический фуллерен без металлов (с ГЦК-решеткой), синтезированный при 8 ГПа и 500°С; в центре – фуллерен без металлов со структурой аморфного графита, синтезированного при 8 ГПа и 800°С; справа – фуллерен с железом (7 ат. %) со структурой разориентированного графита, синтезированного при 8 ГПа и 1100°С.

Анизотропия ГЦК-фуллерена С60 проявляется в изменении относительных высот дифракционных максимумов или гало, расположенных при малых дифракционных углах – 2θ ≈ 11.5° (111), 2θ ≈ 19.5° (220) и 2θ ≈ 23° (311). Относительное изменение высот дифракционных максимумов может быть связано с образованием текстуры. Кроме того, периоды кристаллической решетки, измеренные при направлении пучка нейтронов вдоль плоской поверхности кристаллического образца, оказываются на ~0.05 нм меньше, чем в случае прохождения пучка нейтронов перпендикулярно плоской поверхности. Это может быть признаком образования димеров [10, 11].

В отличие от разупорядоченного графита, образующегося при ВТВД из кристаллического или “амофного” фуллерена С70, в котором наблюдается сильная анизотропия [15], в разупорядоченном графите, образующемся при ВТВД из С60, заметной анизотропии не наблюдали (рис. 5). Также не удалось установить существенного влияния металлических добавок на анизотропию как кристаллического фуллерена С60, так и образующегося из фуллерена разупорядоченного графита.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Введение в “аморфный” и кристаллический фуллерен С60 алюминия и железа не изменяет известную температурную последовательность фазовых превращений при высоких температурах и высоких давлениях: кристаллический (или “аморфный”) фуллерен → разориентированный графит → →  кристаллический графит.

Введение в кристаллический фуллерен С60 алюминия и железа сильно повышает его термическую устойчивость и увеличивает температуру его превращения в разориентированный графит. В “аморфном” фуллерене подобный эффект не наблюдается из-за компенсации воздействия легирования снижением устойчивости фуллерена из-за искажений, создаваемых предварительной механоактивацией.

Не обнаружено принципиальной разницы во влиянии Al и Fe на фазовые превращения в фуллерене С60 при высоких температурах и высоких давлениях.

Исследование выполнено в рамках проекта РФФИ № 18-32-00262-мол_а (подготовка металл-углеродной смеси, исследования методом нейтронной дифракции). П.А. Борисова и М.С. Блантер благодарят РФФИ (проект № 19-02-00162-а – дифракционные исследования) и В.В. Бражкин благодарит РНФ (проект № 19-12-00111 – эксперименты при высоких давлениях) за финансовую поддержку настоящего исследования.

Список литературы

  1. Bakshi S.R., Lahiri D., Agarwal A. // Int. Mater. Rev. 2010. V. 55. P. 41.

  2. Tjong S.C. // Mater. Sci. Engin. 2013. V. 74. P. 281.

  3. Ojiyed T., Davaasambuu B.A. // Sol. St. Phenom. 2019. V. 288. P. 124.

  4. Sizonenko O., Prokhorenko A., Torpakov A. et al. // AIP Adv. 2018. V. 8. Art. № 085317.

  5. Shin J., Choi K., Shiko S. et al. // Composites B. 2015. V. 77. P. 194.

  6. Chernogorova O., Drozdova E., Ovchinnikova I. et al. // J. Appl. Phys. 2012. V. 111. Art. № 112601.

  7. Turan M.E. // J. Alloys Compounds. 2019. V. 788. P. 352.

  8. Borisova P.A., Blanter M.S., Brazhkin V.V. et al. // J. Phys. Chem. Sol. 2015. V. 83. P. 104.

  9. Sundqvist B. // Adv. Phys. 1999. V. 48. P. 1.

  10. Brazhkin V.V., Lyapin A.G. // J. Superhard Mat. 2012. V. 34. P. 400.

  11. Brazhkin V.V., Lyapin A.G. // In: Comprehensive hard materials. Elsevier, 2014. P. 539.

  12. Агафонов С.С., Глазков В.П., Кокин И.Ф. и др. // ФТТ. 2010. Т. 52. № 6. С. 1245; Agafonov S.S., Glazkov V.P., Kokin I.F. et al. // Phys. Sol. St. 2010. V. 52. P. 1329.

  13. Verheijen M.A., Meekes H., Meijer G. et al. // Chem. Phys. 1992. V. 166. P. 287.

  14. Blank V.V., Serebryanaya N.R., Dubitsky G.A. et al.// Phys. Lett. A. 1998. V. 248. P. 415.

  15. Borisova P.A., Blanter M.S., Brazhkin V.V. et al. // Diamond Rel. Mater. 2018. V. 85. P. 74.

  16. Cerón M.R., Maffeis V., Stevenson S. et al. // Inorg. Chem. Acta. 2017. V. 468. P. 16.

  17. Yang S., Wei T., Jin F. // Chem. Soc. Rev. 2017. V. 46. P. 5005.

  18. Balch A.L., Winkler K. // Chem. Rev. 2016. V. 116. P. 3812.

  19. Yang S., Wei T., Jin F. // Chem. Soc. Rev. 2017. V. 46. P. 5005.

  20. De Silva T.N. // Phys. Rev. 2019.V. 100. Art. № 55106.

  21. McClimon J. B., Monazami E., Reinke P. // J. Phys. Chem. C. 2014. V. 118. P. 24479.

  22. Борисова П.А., Блантер М.С., Соменков В.А. // Изв. РАН. Сер. физ. 2014. Т. 78. № 11. С. 1478; Borisova P.A., Blanter M.S., Somenkov V.A. // Bull. Russ. Acad. Sci. Phys. 2014. V. 78. № 11. P. 1205.

  23. Ладьянов В.И., Никонова Р.М. Мерзлякова М.А. и др. // Персп. матер. 2010. № 9. С. 158.

  24. Черногорова О.П., Дроздова Е.И., Блинов В.М. и др. // Росс. нанотехнол. 2008. Т. 3. № 5–6. С. 150.

  25. Борисова П.А., Агафонов С.С., Блантер М.С. и др. // ФТТ. 2014. Т. 56. № 1. С. 194; Borisova P.A., Agafonov S.S., Blanter M.S. et al. // Phys. Sol. St. 2014. V. 56. P. 199.

  26. Borisova P.A., Blanter M.S., Brazhkin V.V. et al. // J. Alloys. Compounds. 2016. V. 656. P. 383.

  27. Борисова П.А., Блантер М.С., Бражкин В.В. и др. // Изв. РАН. Сер. физ. 2016. Т. 80. № 10. С. 1417.

  28. Меньшиков А.З. Металловедение и термическая обработка стали. М: Металлургия, 1991. Т. 1. 276 с.

  29. Khvostantsev L.G., Slesarev V.N., Brazhkin V.V. // High Pres. Res. 2004. V. 24. P. 371.

  30. Chernogorova O, Potapova I, Drozdova E. et al. // Appl. Phys. Lett. 2014. V. 104. Art. № 043110.

  31. Blank V.D., Buga S.G., Dubitsky N.R. et al. // Carbon. 1998. V. 36. P. 319.

  32. Kolesnikov A.I., Antonov V.E., Bashkin O.I. et al. // J. Phys. Cond. Mat. 1997. V. 9. P. 2831.

  33. Glazkov V.P., Naumov I.V., Somenkov V.A. et al. // Nucl. Instr. Meth. 1988. V. A264. P. 367.

  34. Tat’yanin E.V., Lyapin A.G., Mukhamadiarov V.V. et al. // J. Phys. Cond. Mater. 2005. V. 7. P. 256.

  35. Mukhamadiarov V.V., Vanin D.A., Lyapin A.G. et al. // Fullerenes Nanotubes Carbon Nanostruct. 2006. V. 14. P. 409.

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Известия РАН. Серия физическая

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал