Неорганические материалы, 2020, T. 56, № 7, стр. 796-800
Высокотемпературная теплоемкость германатов PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 в области 350–1000 К
Л. Т. Денисова 1, *, Ю. Ф. Каргин 2, Л. А. Иртюго 1, В. В. Белецкий 1, Н. В. Белоусова 1, В. М. Денисов 1
1 Институт цветных металлов и материаловедения Сибирского федерального университетa
660041 Красноярск, Свободный пр., 79, Россия
2 Институт металлургии и материаловедения им. А.А. Байкова Российской академии наук
119991 Москва, Ленинский пр., 49, Россия
* E-mail: antluba@mail.ru
Поступила в редакцию 24.10.2019
После доработки 22.01.2020
Принята к публикации 23.01.2020
Аннотация
Методом твердофазного синтеза из стехиометрических смесей исходных оксидов Pr2O3 (Nd2O3), Fe2O3 и GeO2 последовательным обжигом на воздухе при 1273‒1473 K получены германаты PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7. Методом ДСК измерена их высокотемпературная теплоемкость. На основании экспериментальных данных Cp = f(T) рассчитаны их термодинамические свойства.
ВВЕДЕНИЕ
В течение длительного времени внимание исследователей привлекают германаты редкоземельных элементов (РЗЭ) как аналоги силикатов, так и в качестве самостоятельного класса оксидных соединений [1, 2]. Интересными физическими свойствами с возможностью практического применения обладают соединения с общей формулой RMGe2O7 (R = РЗЭ; M = Al, Ga, Fe) [3, 4]. Большое количество работ посвящено изучению магнитных (RFeGe2O7 [5‒9]) и оптических (RFeGe2O7 (R = La, Pr, Nd, Gd [9], Tb [10])) свойств, а также исследованиям структуры методом мессбауэровской спектроскопии [5, 10]. Отмечено, что пространственная группа симметрии соединений RFeGe2O7 зависит от радиуса редкоземельного иона: для цериевой подгруппы от La до Gd – P21/c, а для иттриевой подгруппы от Tb до Lu – P21/m [3, 7]. Несмотря на такое внимание к соединениям RFeGe2O7, многие их свойства к настоящему времени еще не исследованы. Так, например, отсутствуют сведения о диаграммах состояния тройных систем Pr2O3‒Fe2O3‒Ge2O3 и Nd2O3‒ Fe2O3‒GeO2. Для их построения, а также определения оптимальных условий синтеза оксидных соединений, образующихся в этих системах, методами компьютерного моделирования необходимы сведения об их термодинамических свойствах. Такие данные для германатов RFeGe2O7 в литературе отсутствуют.
В настоящей работе приводятся результаты исследования высокотемпературной теплоемкости оксидных соединений PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 и расчета по этим данным их термодинамических свойств.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Соединения PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 получали из исходных оксидов Nd2O3, Fe2O3 (“ос. ч.”), GeO2 (99.999%); Pr6O11 (Alfa Aesar GmbH KG (99.996 по металлу) был восстановлен до Pr2O3 в проточной атмосфере чистого атомарного водорода при 1173 K по методике, описанной в работе [11]. Стехиометрические смеси предварительно прокаленных при 1173 K оксидов гомогенизировали в агатовой ступке и прессовали в таблетки. Затем их последовательно обжигали на воздухе при температурах 1273 K (40 ч), 1373 K (100 ч) и 1473 K (60 ч) с промежуточными перетираниями через каждые 20 ч.
Рентгенограммы поликристаллических образцов PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 при комнатной температуре получены на дифрактометре X’Pert Pro MPD, PANalytical (Нидерланды) в CuKα-излучении. Регистрацию дифрактограмм выполняли высокоскоростным детектором PIXcel в угловом интервале 2θ = 10°–100° с шагом 0.013°. Дифрактограммы синтезированных образцов показаны на рис. 1. Параметры элементарных ячеек определены подобно [12].
Теплоемкость германатов PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 измеряли методом дифференциальной сканирующей калориметрии на термоанализаторе STA 449 C Jupiter (NETZSCH, Германия). Методика экспериментов подобна описанной в работе [13]. Ошибка измерений теплоемкости не превышала 2%.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Параметры элементарных ячеек синтезированных соединений PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 в сравнении с данными других авторов приведены в табл. 1. Видно, что лучшее согласие наших результатов наблюдается с данными [9].
Таблица 1.
Соединение | PrFeGe2O7 | NdFeGe2O7 | ||||
---|---|---|---|---|---|---|
a, Å | 7.2388(1) | 7.27(1) | 7.2422(7) | 7.2153(1) | 7.22(1) | 7.2208(8) |
b, Å | 6.6330(1) | 6.62(1) | 6.6361(6) | 6.6207(1) | 6.60(1) | 6.6229(7) |
c, Å | 12.9809(2) | 13.03(1) | 12.986(1) | 12.9485(2) | 12.96(1) | 12.949(1) |
β, град | 117.111(1) | 117.4(2) | 117.13(5) | 117.128(1) | 117.3(2) | 117.11(5) |
V, Å3 | 554.80(2) | 555.44(1) | 550.51(1) | 551.23(7) | ||
d, г/см3 | 5.44 | 5.41 | 5.43 | 5.52 | 5.53 | 5.51 |
Источник | Настоящая работа | [4] | [9] | Настоящая работа | [4] | [9] |
Заметим, что замещение части РЗЭ в соединениях Pr2Ge2O7 и Nd2Ge2O7 на железо приводит к изменению их кристаллической симметрии, описываемой пр. гр. P1 [14], на P21/c.
На рис. 2 показана связь между ионными радиусами РЗЭ и рассчитанной плотностью кристаллов соединений RFeGe2O7 (пр. гр. P21/c). Видно, что значения d уменьшаются по мере увеличения ионных радиусов (их заимствовали из работы [15]). При этом учитывали данные [9] о том, что в соединениях RFeGe2O7 ионы РЗЭ имеют к. ч. 9.
Влияние температуры на теплоемкость PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 показано на рис. 3. Видно, что теплоемкость этих соединений с ростом температуры от 350 до 1000 K закономерно увеличивается. Эти данные могут быть описаны уравнением Майера–Келли [16]
которое для PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7 имеет соответственно следующий вид:
(2)
$\begin{gathered} {{С}_{p}} = \left( {244.80 \pm 0.86} \right) + \left( {40.67 \pm 0.90} \right) \times {{10}^{{--3}}}T-- \\ - \,\,\left( {34.84{\text{ }} \pm {\text{ }}0.92} \right) \times {{10}^{5}}{{T}^{{ - 2}}}, \\ \end{gathered} $(3)
$\begin{gathered} {{С}_{p}} = \left( {242.40 \pm 0.54} \right) + \left( {40.23 \pm 0.70} \right) \times {{10}^{{--3}}}T-- \\ - \,\,\left( {32.86 \pm 0.58} \right) \times {{10}^{5}}{{T}^{{ - 2}}}. \\ \end{gathered} $Коэффициенты корреляции для уравнений (2) и (3) равны 0.9985 и 0.9987, а максимальные отклонения от сглаживающих кривых – 0.77 и 0.67%.
Наличие температурных зависимостей теплоемкости в виде соотношений (2) и (3) позволяет по известным термодинамическим уравнениям рассчитать термодинамические свойства PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7. Из в табл. 2 следует, что значения Сp для обоих германатов при T > 850 K превышают классический предел Дюлонга–Пти 3Rs, где R – универсальная газовая постоянная, s – число атомов в формульной единице соединения (s = 11).
Таблица 2.
T, K | Cp, Дж/(моль К) | H°(T) – H°(350 K), кДж/моль | S°(T) – S°(350 K), Дж/(моль К) | Ф°(Т) – Ф° (350 К), Дж/(моль К) |
---|---|---|---|---|
PrFeGe2O7 | ||||
350 | 230.6 | – | – | – |
400 | 239.3 | 11.76 | 31.39 | 1.99 |
450 | 245.9 | 23.90 | 59.98 | 6.87 |
500 | 251.2 | 36.33 | 86.18 | 13.51 |
550 | 255.7 | 49.01 | 110.3 | 21.23 |
600 | 259.5 | 61.89 | 132.8 | 29.60 |
650 | 263.0 | 74.96 | 153.7 | 38.35 |
700 | 266.2 | 88.19 | 173.3 | 47.29 |
750 | 269.2 | 101.6 | 191.7 | 56.32 |
800 | 271.9 | 115.1 | 209.2 | 65.33 |
850 | 274.6 | 128.8 | 225.8 | 74.29 |
900 | 277.2 | 142.6 | 241.5 | 83.14 |
950 | 279.6 | 156.5 | 256.6 | 91.88 |
1000 | 282.0 | 170.5 | 271.0 | 100.5 |
NdFeGe2O7 | ||||
350 | 229.6 | – | – | – |
400 | 237.9 | 11.70 | 31.23 | 1.98 |
450 | 244.2 | 23.76 | 59.63 | 6.83 |
500 | 249.3 | 36.10 | 85.64 | 13.43 |
550 | 253.6 | 48.68 | 109.6 | 21.10 |
600 | 257.4 | 61.46 | 131.8 | 29.41 |
650 | 260.7 | 74.41 | 152.6 | 38.10 |
700 | 263.8 | 87.52 | 172.0 | 46.98 |
750 | 266.7 | 100.8 | 190.3 | 55.93 |
800 | 269.4 | 114.2 | 207.6 | 64.87 |
850 | 272.0 | 127.7 | 224.0 | 73.76 |
900 | 274.5 | 141.4 | 239.6 | 82.54 |
950 | 276.9 | 155.2 | 254.5 | 91.21 |
1000 | 279.3 | 169.1 | 268.8 | 99.73 |
Сравнить полученные нами результаты по теплоемкости с данными других авторов не представлялось возможным вследствие их отсутствия. Поэтому на рис. 3 приведены значения Cp для германатов Pr2Ge2O7 и Nd2Ge2O7 [14]. Видно, что последние и замещенные германаты имеют близкие значения теплоемкости и подобные зависимости Cp = f(T). В то же время для замещенных германатов наблюдаются меньшие по абсолютной величине значения Cp.
Для расчета температурной зависимости теплоемкости твердых тел в виде соотношения (1) используют метод Эрдоса и Черны [17, 18]. Он основан на использовании одного значения теплоемкости исследуемого вещества и зависимости (1) для вещества-эталона, имеющего одинаковую с ним стехиометрию (формульное подобие)
(4)
${{C}_{{{{p}_{{\text{o}}}}}}} = {{a}_{{\text{o}}}} + {{b}_{{\text{o}}}}T--{{c}_{{\text{o}}}}{{T}^{{--2}}}.$Для исследуемого соединения уравнение (4) имеет следующий вид:
(5)
${{C}_{{{{p}_{{\text{o}}}}}}} = {{a}_{{\text{o}}}} + {{b}_{{\text{o}}}}KT--{{c}_{{\text{o}}}}{{K}^{{--2}}}{{T}^{{--2}}},$Если в качестве эталона для определения температурной зависимости теплоемкости NdFeGe2O7 использовать PrFeGe2O7, то уравнение (5) лучше представлять в несколько ином виде:
(6)
${{C}_{{{{p}_{{\text{o}}}}}}} = {{a}_{{\text{o}}}}K + {{b}_{{\text{o}}}}KT--{{c}_{{\text{o}}}}{{K}^{2}}{{T}^{{ - 2}}}.$При K = 0.99 из уравнений (2) и (6) для NdFeGe2O7 имеем
Сравнение соотношений (3) и (7) показывает, что они достаточно близки между собой.
Отметим, что у Pr и Nd структура электронных уровней на f-орбитали разная, вследствие чего температурная зависимость аномальной теплоемкости Шоттки может иметь различный вид. Согласно [19], этот эффект будет иметь место при низких температурах, а при высоких его можно не учитывать.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Обжигом на воздухе исходных смесей Pr2O3 (Nd2O3), Fe2O3 и GeO2 при 1273–1473 K получены соединения PrFeGe2O7 и NdFeGe2O7. Измерена их высокотемпературная теплоемкость и показано, что в области 350–1000 K она хорошо описывается уравнением Майера–Келли. На основании этих данных рассчитаны термодинамические свойства синтезированных германатов.
Список литературы
Бондарь И.А., Виноградова Н.В., Демьянец Л.Н. и др. Соединения редкоземельных элементов. Силикаты, германаты, фосфаты, арсенаты, ванадаты. М.: Наука, 1983. 288 с.
Демьянец Л.Н., Лобачев А.Н., Емельченко Г.А. Германаты редкоземельных элементов. М.: Наука, 1980. 152 с.
Juarez-Arellano E.A., Campa-Molina J., Ulloa-Godinez S. et al. Crystallochemistry of Thortveitite-Like and Thortveitite-Type Compounds // Mater. Res. Soc. Symp. 2005. V. 848. P. FF6.15.1–FF6.15.8.
Kaminskii A.A., Mill B.V., Butashin A.V. et al. Germanates with NdAlGe2O7. Type Structure // Phys. Status. Solidi. A. 1987. V. 103. P. 575–592.
Милль Б.В., Казей З.А., Рейман С.И. и др. Магнитные и мeссбауэровские исследования новых антиферромагнитных соединений RFeGe2O7 (R = La–Gd) // Вестн. МГУ. Сер. 3. Физика, астрономия. 1987. Т. 28. № 4. С. 95–98.
Cascales C., Gutierrez Puebla, Klimin S. et al. Magnetic Ordering in the Rare Earth Iron Germanates HoFeGe2O7 and ErFeGe2O7 // Chem. Mater. 1999. V. 11. P. 2520–2526.
Cascales C., Fernandez-Diaz M.T., Monge M.A., Bucio L. Crystal Structure and Low-Temperature Magnetic Ordering in Rare Earth Iron Germanates RFeGe2O7, R = Y, Pr, Dy, Tm, and Yb // Chem. Mater. 2002. V. 14. P. 19995–2003. https://doi.org/10.1021/cm0111332
Дрокина Т.В., Петраковский Г.А., Великанов Д.А., Молокеев М.С. Особенности магнитного упорядочения в соединении SmFeGe2O7 // Физика твердого тела. 2014. Т. 56. № 6. С. 1088–1092.
Bucio L., Cascales C., Alonso J.A., Rasines I. Neutron diffraction refinement and Characterization of FeRGe2O7 (R = La, Pr, Nd, Gd) // J. Phys.: Condens. Matter. 1996. V. 8. P. 2641–2653.
Baran E.J., Cascales C., Mercader R.C. Vibrational and 57Fe-Mössbauer spectra of FeTbGe2O7 // Spectrochim. Acta. A. 2000. V. 56. P. 1277–1281.
Денисова Л.Т., Каргин Ю.Ф., Чумилина Л.Г. и др. Синтез и исследование теплоемкости Pr2CuO4 в области 364–1064 K // Неорган. материалы. 2014. Т. 50. № 12. С. 1324–1327. https://doi.org/10.7868/S0002337X14120057
Денисова Л.Т., Чумилина Л.Г., Белоусова Н.В. и др. Высокотемпературная теплоемкость оксидов системы CdO–V2O5 // Физика твердого тела. 2017. Т. 59. № 12. С. 2490–2494.
Денисова Л.Т., Иртюго Л.А., Каргин Ю.Ф. и др. Высокотемпературная теплоемкость Tb2Sn2O7 // Неорган. материалы. 2017. Т. 53. № 1. С. 71–73. https://doi.org/0.7868/S0002337X17010043
Денисова Л.Т., Иртюго Л.А., Белецкий В.В. и др. Высокотемпературная теплоемкость германатов Pr2Ge2O7 и Nd2Ge2O7 в области 350–1000 K // Физика твердого тела. 2018. Т. 60. № 3. С. 618–622.
Shannon R.D. Revised Effective Ionic Radii and Systematic Studies of Interatomic Distances in Halides and Chalcogenides // Acta Crystallogr., Stct. 1976. V. 32. P. 751–767.
Maier C.G., Kelley K.K. An Equation for the Representation of High Temperature Heat Content Data // J. Am. Chem. Soc. 1932. V. 54. № 8. P. 3243–3246.
Моисеев Г.К., Ватолин Н.А., Маршук Л.А., Ильиных Н.И. Температурные зависимости приведенной энергии Гиббса некоторых неорганических веществ (альтернативный банк данных АСТРА. OWN). Екатеринбург: УрО РАН, 1977. 230 с.
Морачевский А.Г., Сладков И.Б., Фирсова Е.Г. Термодинамические расчеты в химии и металлургии. СПб.: Лань, 2018. 208 с.
Гавричев К.С., Рюмин М.А., Гуревич В.М., Тюрин А.В. Теплоемкость и термодинамические функции DyVO4 в области низких температур // Неорган. материалы. 2014. Т. 50. № 9. С. 993–999. https://doi.org/10.7868/S0002337X14090036
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Неорганические материалы