1. На главную
  2. Электронные версии
  3. Неорганические материалы
  4. T. 57, № 3, 2021

Неорганические материалы, 2021, T. 57, № 3, стр. 306-312

Удельный коэффициент поглощения ионов кобальта(II) в молибденсодержащем теллуритно-цинкатном стекле

О. А. Замятин 1, 2, *, О. А. Ломтева 1, М. Ф. Чурбанов 1, 2

1 Национальный исследовательский Нижегородский государственный университет им. Н.И. Лобачевского
603950 Нижний Новгород, пр. Гагарина, 23, Россия

2 Институт химии высокочистых веществ им. Г.Г. Девятых Российской академии наук
603950 Нижний Новгород, ул. Тропинина, 49, Россия

* E-mail: xef7@mail.ru

Поступила в редакцию 14.09.2020
После доработки 10.11.2020
Принята к публикации 11.11.2020

Полный текст (PDF)

Аннотация

Стекла системы TeO2–ZnO–MoO3, содержащие ионы кобальта(II) в диапазоне концентраций от 0.035 до 1.2 мас. %, были получены с использованием в качестве исходных веществ ортотеллуровой кислоты, гептамолибдата аммония, нитратов цинка и кобальта(II). В интервале длин волн от 0.42 до 3.0 мкм в спектрах пропускания образцов присутствуют две интенсивные полосы поглощения с максимумами при ~584 и ~1357 нм. По серии легированных образцов с концентрацией кобальта 3.5 × 10–2 – 1.2 мас. % был вычислен удельный коэффициент поглощения ионами Co2+, который при 584 нм составил 3550 ± 210 дБ/(км ppm), и выявлена его спектральная зависимость в исследуемом диапазоне длин волн.

Ключевые слова: теллуритное стекло, примесное поглощение, кобальт(II), удельный коэффициент поглощения

ВВЕДЕНИЕ

Теллуритные стекла привлекают внимание исследователей благодаря их исключительным характеристикам и перспективным областям применения. Детальный обзор их свойств, в том числе оптических, термических и электрических, приведен в работах [1–3]. Показано, что данные материалы наиболее перспективны для оптоэлектроники, включая лазерные технологии и волоконную оптику, при создании оптических сенсоров и люминесцентных дисплеев.

Исследования примесного поглощения в теллуритных стеклах, обусловленного присутствием переходных металлов и гидроксильных групп, направлены на повышение их оптической прозрачности и однородности и в настоящее время являются актуальным научным направлением. Снижение примесного влияния позволяет зарегистрировать различные оптические эффекты, в том числе и люминесценцию в волокнах, не проявляющиеся из-за присутствия примесей [4–7]. С другой стороны, присутствие атомов некоторых 3d-элементов в матрице стекла приводит к возникновению оптических и магнитных эффектов, делая эти материалы пригодными в качестве компонентов фотонных кристаллов [8]. К тому же, переходные элементы приводят к возникновению широких полос поглощения в видимой и ближней ИК-областях в спектрах пропускания вследствие электронных переходов. Все это требует детального исследования поведения 3d-элементов для более глубокого понимания их влияния на оптические характеристики теллуритных стекол.

Среди переходных элементов наибольший интерес представляют элементы триады железа, считающиеся “бытовыми примесями” и попадающие в стекло в значительных количествах в процессе его синтеза. Особо следует выделить ионы кобальта(II), введение которых в стекла делает их пригодными для изготовления ферромагнитных сенсоров [9], суперконденсаторов, катализаторов и литий-ионных аккумуляторов [10]. Базисной матрицей в данном исследовании была трехкомпонентная система TeO2–ZnO–MoO3, имеющая достаточно широкую область стеклообразования, стекла которой перспективны как лазерная среда [11].

Целью данной работы было исследование оптического пропускания стекол системы TeO2–ZnO–MoO3, легированных ионами кобальта, в видимой и ближней ИК-областях спектра и установление спектральной зависимости удельного коэффициента поглощения Co2+.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Многокомпонентные теллуритные стекла состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 получали расплавным методом, используя в качестве исходных макрокомпонентов ортотеллуровую кислоту H6TeO6, гептамолибдат аммония (NH4)6Mo7O24 · · 4H2O и нитрат цинка Zn(NO3)2 · 6H2O, смешанных в заданном мольном соотношении. Легирование ионами Co2+ выполнялось путем введения в шихту рассчитанного объема раствора нитрата кобальта(II) с концентрацией 34.6 ммоль/л до достижения его содержания от 0.035 до 1.2 мас. %. Полученную смесь нагревали до полного растворения всех веществ, упаривали с образованием твердого остатка, который прокаливали на воздухе при 500°С для удаления летучих продуктов, затем тщательно перетирали в фарфоровой ступке до однородного состояния. Образовавшийся порошок плавили в муфельной печи в фарфоровом тигле с выдержкой в расплаве при 800°С в течение 15 мин. Стеклообразующий расплав разливали на воздухе в подогретую стальную форму. Сформировавшееся стекло отжигали при температуре 310°С в течение 1 ч с последующим охлаждением в режиме “выключенной печи”. Из полученных стеклянных цилиндров диаметром 9 и длиной 70 мм изготавливались диски толщиной от 0.7 до 2.5 мм с плоскопараллельными полированными гранями.

Спектры пропускания стекол были зарегистрированы на спектрофотометре Shumadzu UV-3600 в диапазоне длин волн 0.3–3.2 мкм с шагом сканирования 0.5 нм. Толщина образцов стекла измерялась при помощи электронного микрометра.

РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ

Спектры пропускания полученных стекол толщиной ≈0.7 мм с различным содержанием ионов кобальта изображены на рис. 1. В интервале длин волн от 300 до 2800 нм присутствуют две широкие полосы поглощения с максимумами при 584 и 1357 нм, интенсивность которых возрастает пропорционально изменению концентрации Co2+.

Рис. 1.

Спектры пропускания стекол состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 толщиной 0.7 мм, легированных ионами Co2+ (ppm): 1 – 350, 2 – 700, 3 – 1500, 4 – 3000, 5 – 6000, 6 – 12 000.

Оптическая плотность (OD) во всем диапазоне прозрачности была рассчитана из экспериментальных значений пропускания (T) по закону Бугера–Ламберта–Берра

$OD = - \ln \left( {\frac{T}{{100\% }}} \right).$

Ее зависимость на длине волны 584 нм от толщины образца, содержащего 0.07 мас. % кобальта, представлена на рис. 2. Тангенс угла наклона прямой, описывающей экспериментальные точки, характеризует коэффициент объемного поглощения стекла, а отрезок, отсекаемый по оси ординат, представляет собой вклад в общее снижение пропускающей способности вследствие отражения и рассеяния. Аналогичные расчеты были выполнены для всех образцов. Данная линейная зависимость подтверждает равномерность распределения ионов кобальта по всему слитку образца.

Рис. 2.

Зависимость оптической плотности от толщины стекла на длине волны 584 нм в образце, содержащем 700 ppm ионов Co2+.

Удельный коэффициент поглощения кобальта на каждой длине волны был рассчитан как тангенс угла наклона прямой, построенной в координатах поглощение–концентрация, и изображен для примера при 584 нм на рис. 3.

Рис. 3.

Зависимость коэффициента поглощения ионов Co2+ от их концентрации в стекле состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 на длине волны 584 нм.

Общий вид спектральной зависимости удельного коэффициента поглощения для ионов кобальта(II) в стекле состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 представлен на рис. 4.

Рис. 4.

Зависимость удельного коэффициента поглощения ионов Co2+ в стекле состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 от длины волны.

Способ формирования шихты, примененный в данной работе для синтеза стекол с использованием солей и кислот, как альтернатива традиционному способу, предполагающему использование бинарных оксидов, позволяет значительно повысить гомогенность расплава и достичь равномерного распределения легирующего компонента по всему слитку стекла (см. подробное обсуждение в работах [12, 13]). Данное исследование в дополнение к указанным статьям также подтвердило, что получение стекол через растворы ортотеллуровой кислоты и нитратов приводит к равномерному распределению ионов Co2+ по всей длине образца стекла (рис. 2).

Основной формой нахождения кобальта в стеклах является его состояние в виде Co2+, образовавшееся в результате термического распада нитрата или других производных. Сведения о присутствии Co3+ [14] не подтверждаются данными по его термической устойчивости. Смешанный оксид Co3O4, формирующийся из нитрата при 185°С [15], 150°С [16], претерпевает в индивидуальном состоянии дальнейшее полное разложение до CoO при 907°С [17] или при 838°С [18].

В спектрах пропускания легированных кобальтом стекол состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10 наблюдаются две интенсивные полосы поглощения с максимумами при ~584 и ~1357 нм (рис. 1). Детальное сравнение положения максимумов характерных полос в стеклах различных систем приведено в табл. 1. Обращают на себя внимание близкие значения длин волн для нескольких оксидных систем. Это может свидетельствовать о том, что в таких материалах ионы кобальта(II) присутствуют в постоянном координационном окружении, слабо изменяющемся при замене макрокомпонентов.

Таблица 1.  

Сравнение положения максимумов полос поглощения иона Co2+ в стеклах различных систем

Стеклообразная система Положение максимума, нм Источник
полоса 1 полоса 2
0.5Co2 +:45B2O3 + 5ZnO + 49.5PbO 605 1450 [24]
0.1CoO:19.9ZnO + 5Li2O + 25Na2O + 50B2O3 589 1239 [25]
1CoO:LiF + B2O3 580 1420 [26]
1CoO:K2SO4 + ZnSO4 570 1420
0.5CoCl2:30Li2O–20LiF–45.5B2O3–4CdO 595 1416 [27]
Co2+:B2O3–BaO–LiF 589 1449 [28]
0.2Co:29PbO–5Al2O3–1TeO2–10GeO2–54.8SiO2 594 1455 [20]
TeO2–MoO3 <800 1380 [29]
(ZrF4)0.53(BaF2)0.20(LaF3)0.04(AlF3)0.03(NaF)0.20 546 1533 [30]
TeO2–ZnO–MoO3 584 1357 Данная работа

Известно, что ионы кобальта(II) в стеклообразных материалах могут находиться в октаэдрической и тетраэдрической координациях. Авторами [19] установлено, что наиболее предпочтительной является октаэдрическая координация.

Для иона Co2+, обладающего d 7-конфигурацией, находящегося в высокоспиновом соединении, основным термом будет выступать 4F с низколежащим возбужденным термом 4P, а для низкоспиновой конфигурации основным термом будет являться 2G. В октаэдрическом или псевдооктаэдрическом поле терм 4F расщепляется на уровни 4T1g(4F), 4T2g(4F), 4A2(4F), а терм 4P трансформируется в 4T1g(4P), и основным уровнем будет являться 4T1g(4F). В связи с этим возможны следующие электронные переходы: 4T1g(4F) → 4T2g(4F), 4T1g(4F) → 4T1g(4P) и 4T1g(4F) → 4A2g(4F). Известно, что переход 4T1g(4F) → 4A2g(4F) является двухэлектронным и имеет достаточно низкую интенсивность.

В поле тетраэдрической симметрии для иона кобальта основной терм 4F расщепляется на три уровня: 4A2(4F), 4T2(4F) и 4T1(4F), терм 4P трансформируется в 4T1g(4P). Терм возбужденного состояния 2G расщепляется на четыре уровня: 2A1g(2G), 2T1g(2G), 2T2g(2G) и 2Eg(2G). Важнейшими электронными переходами будут: 4A2(4F) → 4T2(4F), 4A2(4F) → 4T1(4F), 4A2(4F) → 2E(2G), 4A2(4F) → 2T1(2G), 4A2(F) → 4T1g(4P) и 4A2(4F) → 2A1(2G). Полоса поглощения от перехода 4A2(4F) → 4T2(4F) не наблюдается в спектре из-за низкой силы осциллятора. Переходы 4A2(4F) → 2T1(2G), 4A2(4F) → 2E(2G) и 4A2(4F) → → 2A1(2G) являются запрещенными по спину. Как в октаэдрическом, так и в тетраэдрическом окружениях для кобальта возможно проявление запрещенных по спину переходов, интенсивность которых может увеличиваться за счет соседних переходов.

В исследуемых стеклах наблюдаемые полосы поглощения были отнесены к определенным электронным переходам иона Co2+. Полоса поглощения при ~525 нм отнесена к переходу 4T1g(4F) → T1g(2H) в октаэдрической координации и сформирована в результате примешивания к запрещенному по спину переходу дублетного состояния 2H, а полоса ~590 нм обусловлена переходом 4A2(4F) → 4T1(4P) в тетраэдрической координации атомов кобальта. Высокая интенсивность полосы от Co2+ в тетраэдрическом окружении по сравнению с октаэдрическим объясняется значительным смешением 3d-орбиталей кобальта с 4p-орбиталями лиганда.

Интенсивная полоса поглощения, расположенная в ближней ИК-области спектра с центром при ~1375 нм, относится к электронному переходу 4A2(4F) → 4T1g(4F) кобальта, находящегося в тетраэдрическом окружении, проявляющемуся в виде нескольких полос, обусловленных его расщеплением на дополнительные подуровни из-за спин-орбитального спаривания первого порядка [21]: Г8(4A2, 4F) → Г7+8(4T1, 4F) при ~950 нм, Г8(4A2, 4F) → →  Г8(4T1, 4F) при ~1375 нм, Г8(4A2, 4F) → Г6(4T1, 4F) при ~1925 нм [20–23]. Полосы поглощения от подобного расщепления на подуровни для 4T1(4P) на спектрах не были обнаружены, по-видимому, ввиду их полного наложения на другие, более интенсивные, полосы иона Co2+ в октаэдрическом окружении.

Удельное поглощение, характерное для ионов кобальта, изучено на основании закона Бугера–Ламберта–Берра, его зависимость от содержания кобальта в стекле изображена на рис. 3. Аппроксимацией экспериментальных значений линейной функцией найден удельный коэффициент поглощения в виде тангенса угла наклона, для 584 нм он равен 81.8 ± 4.8 см–1/мас. % или 3550 ± 210 дБ/(км ppm). Его спектральная зависимость в исследуемом диапазоне длин волн, представленная на рис. 4, свидетельствует о том, что ионы кобальта при больших концентрациях в стекле способны полностью перекрыть область прозрачности стекла. На основании значений удельного коэффициента поглощения ионы Co2+ следует отнести к числу сильно поглощающих примесей. В диапазоне длин волн от 0.5 до 3.0 мкм для достижения оптических потерь в 100 дБ/км, обусловленных кобальтом(II), его содержание в стекле не должно превышать ~30 ppbwt.

Сравнение значений удельного коэффициента поглощения на длине волны ~1380 нм для разных образцов приведено в табл. 2. Обращает на себя внимание существенное отличие полученного в данной работе значения от таковых для силикатного, кварцевого и в особенности фторидного стекла, в то же время оно близко к удельному коэффициенту для теллуритного стекла. Это означает, что матричное окружение иона кобальта существенным образом влияет на энергетические характеристики перехода в ионе Co2+ и для “тяжелых” элементов, таких как теллур, молибден и цинк, наблюдаются более интенсивные электронные переходы и высокие значения удельного коэффициента поглощения.

Таблица 2.  

Сравнение значений удельного коэффициента поглощения Co2+ в окрестности максимума полосы поглощения при ~1370 нм в стеклах различных систем

Стеклообразная система Удельный коэффициент поглощения, дБ/(км ppm) Источник
SiO2 480 [31]
(SiO2)0.44(GeO2)0.29(A12O3)0.02
(CaO)0.1(Na2O)0.14(K2O)0.01		 240 [32]
TeO2–MoO3 800 [29]
TeO2–ZnO–MoO3 750 Данная работа

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Многокомпонентные молибденсодержащие теллуритно-цинкатные стекла состава (TeO2)0.72(ZnO)0.18(MoO3)0.10, легированные ионами кобальта(II), были получены с использованием в качестве исходных компонентов ортотеллуровой кислоты, гептамолибдата аммония, нитратов цинка и кобальта(II). Оптическое пропускание образцов исследовано в видимой и ближней ИК-областях спектра. Установлено наличие двух широких и интенсивных полос поглощения с максимумами при ~584 и ~1357 нм, обусловленных электронными переходами в ионе Co2+.

Спектральная зависимость удельного коэффициента поглощения в исследованном интервале длин волн рассчитана на основании серии стекол с различным содержанием кобальта. Найдено, что на длине волны ~584 нм он равен 3550 ± 210 дБ/(км ppm).

Установлено, что для достижения избыточных оптических потерь в 100 дБ/км содержание Co2+ в матрице стекла не должно превышать 30 ppbwt.

Список литературы

  1. El-Mallawany R.A.H. Tellurite Glass Smart Materials: Applications in Optics and Beyond. Cham: Springer, 2018.

  2. El-Mallawany R.A.H. Tellurite Glasses Handbook: Physical Properties and Data, 2nd ed. Boca Raton: Taylor & Francis, 2011.

  3. Rivera V.A.G., Manzani D. Technological Advances in Tellurite Glasses: Properties, Processing, and Applications. Cham: Springer, 2017.

  4. Yakovlev A.I., Snetkov I.L., Dorofeev V.V., Motorin S.E. Magneto-Optical Properties of High-Purity Zinc-Tellurite Glasses // J. Non-Cryst. Solids. 2018. V. 480. P. 90–94. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2017.08.026

  5. Kut’in A., Plekhovich A., Balueva K., Motorin S.E., Dorofeev V.V. Thermal Properties of High Purity Zinc-Tellurite Glasses for Fiber-Optics // Thermochim. Acta. 2019. V. 673. P. 192–197. https://doi.org/10.1016/j.tca.2019.01.027

  6. Denker B.I., Dorofeev V.V., Galagan B.I., Koltashev V.V., Motorin S.E., Sverchkov S.E., Plotnichenko V.G. Rare-Earth Ions Doped Zinc-Tellurite Glass for 2–3 µm Lasers // Appl. Phys. B. 2018. V. 124. P. 2366. https://doi.org/10.1007/s00340-018-7107-6

  7. Dorofeev V.V., Moiseev A.N., Kraev I.A., Motorin S.E., Kosolapov A.F., Plotnichenko V.G., Philippovskiy D.V. High-Purity Tungstate-Tellurite Glasses for Mid-IR // Specialty Optical Fibers in Proceedings Advanced Photonics Congress Part of Advanced Photonics. 2012. P. STu3F.2. https://doi.org/10.1364/SOF.2012.STu3F.2

  8. Lyubchanskii I.L., Dadoenkova N.N., Lyubchanskii M.I., Shapovalov E.A., Rasing T. Magnetic Photonic Crystals // J. Phys. D: Appl. Phys. 2003. V. 36. P. R277–R287. https://doi.org/10.1088/0022-3727/36/18/R01

  9. Jia T., Wu H., Zhang G., Zhang X., Guo Y., Zeng Z., Lin H.Q. Spin States of Co Ions in La1.5Ca0.5CoO4 from First Principles // Phys. Rev. B: Condens. Matter. 2010. V. 82. № 20. P. 205107. https://doi.org/10.1103/physrevb.82.205107

  10. Amiar N.L., Rodin Sahar M.R., Mohd-Noor F. Magnetic Analysis of Cobalt Oxide Nanoparticles Comprised Boro-Tellurite Glass with Erbium Lanthanide // J. Magn. Magn. Mater. 2020. V. 496. P. 165931. https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2019.165931

  11. Liu J.L., Wang W.C., Xiao Y.B., Huang S.J., Mao L.Y., Zhang Q.Y. Nd3+-doped TeO2–MoO3–ZnO Tellurite Glass for a Diode-Pump 1.06 μm Laser // J. Non-Cryst. Solids. 2019. V. 506. P. 32–38. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2018.11.030

  12. Zamyatin O.A., Plotnichenko V.G., Churbanov M.F., Zamyatina E.V., Karzanov V.V. Optical Properties of Zinc Tellurite Glasses Doped with Cu2+ Ions // J. Non-Cryst. Solids. 2018. V. 480. P. 81–89. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2017.08.025

  13. Zamyatin O.A., Churbanov M.F., Plotnichenko V.G., Zamyatina E.V. Optical Properties of the MoO3–TeO2 Glasses Doped with Ni2+-Ions // J. Non-Cryst. Solids. 2018. V. 480. P. 74–80. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2017.08.016

  14. Bolunduţ L., Păşcuţă P., Culea E., Boşca M., Pop L., Ştefan R. Spectroscopic Study of Some New Cobalt-Doped Tellurite Glass–Ceramics // J. Mater. Sci. 2020. V. 202055. P. 9962–9971. https://doi.org/10.1007/s10853-020-04749-6

  15. Ehrhardt C., Gjikaj M., Brockner W. Thermal Decomposition of Cobalt Nitrato Compounds: Preparation of Anhydrous Cobalt(II)nitrate and Its Characterisation by Infrared and Raman Spectra // Thermochim. Acta. 2005. V. 432. P. 36–40. https://doi.org/10.1016/j.tca.2005.04.010

  16. Garavaglia R., Mari C.M., Trasatti S., de Asmundis C. Physicochemical Characterization of Co3O4 Prepared by Thermal Decomposition I: Phase Composition and Morphology // Surf. Technol. 1983. V. 19. P. 197–215. https://doi.org/10.1016/0376-4583(83)90024-9

  17. Huang J.-F., Hung A., Wang C.-B., Yeh C.-T. Geneses of Cobaltic Oxide // J. Chin. Chem. Soc. 2020. V. 49. P. 819–824. https://doi.org/10.1002/jccs.200200117

  18. Radishevskaya N.I., L’vov O.V., Kasatskii N.G., Chapskaya A.Y., Lepakova O.K., Kitler V.D., Naiborodenko Y.S. Features of Self-Propagating High-Temperature Synthesis of Spinel Pigments // Combust., Explosion Shock Waves. 2012. V. 48. P. 57–63. https://doi.org/10.1134/S001050821201008X

  19. Farouk M., Ahmad F., Samir A. Ligand Field and Spectroscopic Investigations of Cobalt Doped Erbium–Zinc Borate Glasses // Opt. Quantum Electron. 2019. V. 51. P. 773. https://doi.org/10.1007/s11082-019-2009-3

  20. Tirupataiah C., Suneel Kumar A., Narendrudu T., Chinna Ram G., Sambasiva Rao M.V., Veeraiah N., Krishna Rao D. Characterization, Optical and Luminescence Features of Cobalt Ions in Multi-Component PbO–Al2O3–TeO2–GeO2–SiO2 Glass Ceramics // Opt. Mater. 2019. V. 88. P. 289–298. https://doi.org/10.1016/j.optmat.2018.11.050

  21. Kim C.D., Lim H., Park H.L., Park H.Y., Kim J.E., Kim H.G., Kim Y.G., Kim W.T. Optical Absorption of Co2+ Ions in In2S3 Thin Films // Thin Solid Films. 1993. V. 224. P. 69–73. https://doi.org/10.1016/0040-6090(93)90460-7

  22. Sobhanachalam P., Ravi Kumar V., Raghavaiah B.V., Ravi Kumar V., Sahaya Baskaran G., Gandhi Y., Syam Prasad P., Veeraiah N. In vitro Investigations on CoO Doped CaF2–CaO–B2O3–P2O5–MO Bioactive Glasses by Means of Spectroscopic Studies // Opt. Mater. 2017. V. 73. P. 628–637. https://doi.org/10.1016/j.optmat.2017.09.022

  23. Suneel Kumar A., Narendrudu T., Suresh S., Sambasiva Rao M.V., Chinna Ram G., Krishna Rao D. Physical and Spectroscopic Features of Cobalt Ions in Multi-Component CaF2–ZnO–Bi2O3–P2O5 Glass Ceramics // J. Alloys Compd. 2017. V. 699. P. 392–400. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2016.12.334

  24. Lakshminarayana G., Buddhudu S. Spectral Analysis of Mn2+, Co2+ and Ni2+: B2O3–ZnO–PbO Glasses // Spectrochim. Acta, Part A. 2006. V. 63. P. 295–304. https://doi.org/10.1016/j.saa.2005.05.013

  25. Rao T.R., Reddy C.V., Krishna C.R., Thampy U.U., Raju R.R., Rao P.S., Ravikumar R. Correlation between Physical and Structural Properties of Co2+ Doped Mixed Alkali Zinc Borate Glasses // J. Non-Cryst. Solids. 2011. V. 357. P. 3373–3380. https://doi.org/10.1016/j.jnoncrysol.2011.06.004

  26. Sreedhar B., Sumalatha C., Yamada H., Kojima K. ESR and Optical Absorption Spectra of Co2+ Ions in LiF–B2O3 and K2SO4–ZnSO4 Glasses // J. Non-Cryst. Solids. 1996. V. 203. P. 172–175. https://doi.org/10.1016/0022-3093(96)00482-6

  27. Naresh V., Buddhudu S. Studies on Optical, Dielectric and Magnetic Properties of Mn2+ Fe3+ & Co2+ Ions Doped LFBCd Glasses // Ferroelectrics. 2012. V. 437. P. 110–125. https://doi.org/10.1080/00150193.2012.741987

  28. Rudramadevi B.H., Buddhudu S. Spectral Properties of Cu2+, Ni2+, Co2+, Mn2+ Cr3+ Ions Doped B2O3–BaO–LiF Glasses // Ferroelectrics Lett. 2009. V. 36. P. 82–91. https://doi.org/10.1080/07315170903152763

  29. Zamyatin O.A., Churbanov M.F., Plotnichenko V.G., Kharakhordin A.V., Sibirkin A.A., Fedotova I.G. Specific Absorption Coefficient of Cobalt(II) in (TeO2)0.80(MoO3)0.20 Glass // Inorg. Mater. 2015. V. 51. P. 631–634. https://doi.org/10.1134/S0020168515060199

  30. Aasland S., Grande T., Julsrud S. Oxidation States of Transition Metals in ZBLAN // J. Non-Cryst. Solids. 1993. V. 161. P. 177–181. https://doi.org/10.1016/0022-3093(93)90694-S

  31. Schultz P.C. Optical Absorption of the Transition Elements in Vitreous Silica // J. Am. Ceram. Soc. 1974. V. 57. P. 309–313. https://doi.org/10.1111/j.1151-2916.1974.tb10908.x

  32. Spierings G.A.C.M. Optical Absorption of Transition Metals in Alkali Lime Germanosilicate Glasses // J. Mater. Sci. 1979. V. 14. P. 2519–2521. https://doi.org/10.1007/BF00737045

Дополнительные материалы отсутствуют.

Инструменты

следующая статья выпуска предыдущая статья выпуска содержание выпуска

Неорганические материалы

Архивы выпусков Информация о журнале Отправить рукопись в журнал