Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования, 2021, № 11, стр. 28-33
Структурные превращения и валентные состояния Fe в замещенном феррите стронция Sr2LaFe3O9 – δ
В. Д. Седых a, *, О. Г. Рыбченко a, Н. В. Барковский a, А. И. Иванов a, В. И. Кулаков a
a Институт физики твердого тела РАН им. Ю.А. Осипьяна
142432 Черноголовка, Россия
* E-mail: sedykh@issp.ac.ru
Поступила в редакцию 19.04.2021
После доработки 21.05.2021
Принята к публикации 25.05.2021
Аннотация
Методами рентгеновской дифракции и мессбауэровской спектроскопии проведено исследование структурных особенностей и валентных состояний железа в замещенном феррите стронция Sr2LaFe3O9 – δ после ряда отжигов в вакууме при разных температурах (от 400 до 650°С). Рентгеновские данные показывают, что два образца с крайними по содержанию кислорода составами (Sr2LaFe3О9 и Sr2LaFe3О8) – однофазные и имеют ромбоэдрическую и ромбическую структуру соответственно. При появлении вакансий происходит изменение структурного состояния, появляется многофазность, образуется промежуточная ромбическая фаза, близкая по структуре к фазе Sr4Fe4O11 чистого феррита стронция. Соотношение количества фаз в смеси меняется по мере уменьшения содержания кислорода. При достижении концентрации кислородных вакансий, равной одной вакансии на три перовскитные ячейки, образуется конечная ромбическая фаза Sr2LaFe3О8. Согласно полученным мессбауэровским данным, в образце с ромбоэдрической структурой Sr2LaFe3О9 ионы железа имеют два валентных состояния: Fe4+ с октаэдрическим симметричным кислородным окружением и усредненное валентное состояние Fe3.5+. Образец с ромбической структурой Sr2LaFe3O8, исходя из мессбауэровских данных, магнитный, железо имеет валентное состояние Fe3+ с двумя кислородными окружениями, октаэдрическим и тетраэдрическим, как и в браунмиллеритной фазе незамещенного Sr2Fe2O5. Анализ полного набора валентных состояний железа, их перераспределения по мере уменьшения содержания кислорода, а также переходов из парамагнитного состояния в магнитно-упорядоченное позволил соотнести информацию о локальном окружении катионов железа со структурными данными.
ВВЕДЕНИЕ
Замещенные перовскитоподобные оксиды имеют широкую область применения: от возможности их использования в качестве катодных материалов в топливной энергетике до спинтроники, опто- и микроэлектроники [1–3]. Недавно появились публикации о сильных антибактериальных свойствах этих соединений [4]. Как с научной, так и с прикладной точки зрения важно знать влияние содержания кислорода (появление вакансий) на структуру и свойства этих оксидов.
Частичное замещение Sr2+ на La3+ в базовом незамещенном оксиде SrFeO3 – δ (Sr1– xLaxFeO3 – δ) изменяет содержание кислорода, приводит к повышению температуры Нееля [5]. Введение кислородных вакансий в решетку в ходе вакуумных отжигов может вызывать фазовые превращения, появление разнообразных магнитных структур. Магнитные свойства этих соединений являются результатом суперобменного механизма, включающего 3d- электроны ионов переходного металла и p-орбитали кислорода [6], т.е. кислород играет здесь очень важную роль.
Согласно [7], в La1 –xSrxFeO3 – δ в зависимости от x существует три области фаз: ромбическая (0 < < x < 0.2), ромбоэдрическая (0.3 < x < 0.5) и кубическая (0.6 < x < 1.0). В других работах [5, 8–11] указывается, что при х = 2/3 соединение имеет ромбоэдрическую структуру, т.е. единой точки зрения на структурное состояние этих соединений в литературе пока не существует. Это объясняется тем, что в ромбоэдрической модификации имеется небольшое сжатие вдоль одной из пространственных диагоналей кубической ячейки. Близость к кубической решетке (малость искажения), вероятнее всего, и есть причина неоднозначности в определении структуры.
Анализ литературных данных показывает, что методы приготовления образцов, как правило, отличаются [5, 8, 10–13], поэтому очень трудно сопоставлять результаты.
В настоящей работе методами рентгеновской дифракции и мессбауэровской спектроскопии проведено исследование структурных особенностей и валентных состояний железа в замещенном феррите стронция Sr2LaFe3O9 – δ после разных условий термообработки.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Поликристаллический образец Sr2LaFe3O9 – δ получен золь-гель методом на воздухе. В качестве исходных реагентов использовались нитраты стронция, железа и лантана в стехиометрическом соотношении и глицин. Детали синтеза описаны в работе [14]. После синтеза на воздухе при температуре 1300°С образец медленно охлаждался вместе с печью (slow cooling, SC) до комнатной температуры. Затем проводился отжиг в вакууме (AV) 10–3 Торр при температурах 400, 450, 500 и 650°С. Обозначения: 1300SC – образец, синтезированный при 1300°С, 400AV – образец, отожженный в вакууме при 400°С.
Структурная аттестация образцов проводилась на дифрактометре Siemens-D500 с использованием FeKα- и CoKα-излучения. Фазовый анализ, расчет рентгенограмм и уточнения параметров элементарных ячеек выполнены с помощью программ Powder Cell 2.4 и Match3.
Мессбауэровские измерения выполнены на спектрометре СМ 1101, работающем в режиме постоянного ускорения, с использованием радиоактивного источника 57Co(Rh). Мессбауэровские спектры обрабатывались с помощью программ MossFit (версия 3.1) и SpectrRelax [15].
РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
Исходный образец Sr2LaFe3O9 – δ, синтезированный с медленным охлаждением (1300SC), имеет, согласно рентгеновским данным, ромбоэдрическую структуру (пространственная группа R-3c) с параметрами ячейки a = 5.483 Å, c = 13.408 Å в гексагональной установке (табл. 1) или, а = 5.475 Å, α = 60.07° в ромбоэдрической установке, дифракционная картина приведена на рис. 1. Близость угла α к 60° свидетельствует о том, что ячейка является результатом очень слабого искажения кубической структуры.
Таблица 1.
Образец | Фазы, пространственная группа | |||||
---|---|---|---|---|---|---|
R-3c | Cmmm, близкая к Sr4Fe4O11 | Sr2LaFe3О8, Pmma | ||||
параметры ячеек, Å | доли фаз, % | параметры ячеек, Å | доли фаз, % | параметры ячеек, Å | доли фаз, % | |
1300SC | а = 5.483 c = 13.408 |
100 | – | – | – | – |
400AV | a = 5.489 c = 13.463 |
64 | a = 11.048 b = 7.728 c = 5.510 |
36 | – | – |
450AV | a = 5.497 c = 13.567 |
16 | a = 11.050 b = 7.729 c = 5.534 |
52 | a = 5.519 b = 11.899 c = 5.605 |
32 |
500AV | a = 5.529 c = 13.509 |
10 | a = 11.056 b = 7.728 c = 5.520 |
36 | a = 5.516 b = 11.895 c = 5.605 |
54 |
650AV | – | – | – | – | a = 5.516 b = 11.894 c = 5.603 |
100 |
Мессбауэровский спектр образца Sr2LaFe3O9 – δ 1300SC, измеренный при комнатной температуре, показан на рис. 2а. Разложение спектра на два синглета, а не представление его одним синглетом, как может показаться на первый взгляд, дает наименьшую погрешность. Изомерный сдвиг одного синглета типичен для Fe4+ в симметричной октаэдрической координации. Второй подспектр соответствует усредненному валентному состоянию железа Fe3.5+, или его можно рассматривать как степень окисления, которая может быть дробной. Его значение изомерного сдвига находится между значениями соответствующих сдвигов Fe3+ и Fe4+. Согласно работам [5, 12] такое усредненное валентное состояние Fe обусловлено быстрой передачей электрона (временная константа <10–8 с). Параметры полученных подспектров приведены в табл. 2. Оценка количества кислорода в синтезированном соединении из мессбауэровских данных дает состав Sr2LaFe3O9.04, т.е. в пределах ошибки имеем практически стехиометрическое соотношение по кислороду (табл. 2).
Таблица 2.
Образец | Валентность Fe | Т = 300 K | Содержание кислорода, 9 – δ | |||
---|---|---|---|---|---|---|
IS | ∆ | Hn | A | |||
1300SC | 4 + (S1) | 0.04 | – | – | 46 | 9.04(2) |
3.5 + (S2) | 0.18 | – | – | 54 | ||
400AV | 4 + (S1) | 0.07 | – | – | 15 | 8.73(2) |
4 + (D1) | 0.05 | 0.23 | – | 23 | ||
3.5 + (D2) | 0.16 | 0.77 | – | 16 | ||
3.5 + (D2′) | 0.17 | 1.18 | – | 6 | ||
3 + (D3) | 0.32 | 0.17 | – | 18 | ||
3 + (Sx1) | 0.34 | 0.77 | 423 | 22 | ||
450AV | 4 + (D1) | –0.02 | 0.53 | – | 30 | 8.46(2) |
3 + (Sx1) | 0.30 | 0.82 | 424 | 35 | ||
3 + (O) (Sx2) | 0.34 | 0.37 | 508 | 24 | ||
3+ (T) (Sx3) | 0.26 | –0.84 | 388 | 11 | ||
500AV | 4 + (D1) | –0.01 | 0.65 | – | 15 | 8.33(2) |
3 + (Sx1) | 0.27 | 0.81 | 424 | 31 | ||
3 + (O) (Sx2) | 0.31 | 0.38 | 510 | 36 | ||
3 + (T) (Sx3) | 0.14 | –0.71 | 376 | 18 | ||
650AV | 4 + (D1) | 0.09 | 0.35 | – | 3 | 8.00(2) |
3 + (O) (Sx2) | 0.33 | 0.39 | 510 | 65 | ||
3 + (T) (Sx3) | 0.15 | –0.71 | 375 | 32 | ||
90 K | ||||||
1300SC | 4+ | 0 | 0.03 | 255 | 3664 | – |
3+ | 0.37 | 0.05 | 442 | – |
Мессбауэровский спектр синтезированного образца, измеренный при 90 К (рис. 2б), показывает переход в магнитно-упорядоченное состояние при понижении температуры: спектр обрабатывался двумя магнитными подспектрами (табл. 2). Сравнение значений изомерного сдвига подспектров при 300 и 90 К (табл. 2) показывает, что подспектр с большей величиной эффективного магнитного поля можно приписать ионам Fe3+, а подспектр с меньшей величиной ионам Fe4+. Переход Fe3.5+ в Fe3+ при понижении температуры можно объяснить “замораживанием” процесса быстрой передачи электрона.
Отжиг образцов в вакууме 400AV приводит к уширению некоторых линий на дифрактограмме со стороны малых углов и появлению слабых дополнительных линий (рис. 3г). Обработка данных показывает, что помимо ромбоэдрической фазы проявляется дополнительная ромбическая фаза, близкая к ромбической фазе Sr4Fe4O11 базового соединения. Такая же дополнительная фаза наблюдалась ранее в работе [5], которую авторы условно назвали “тетрагональной” (a = 3.910 Å, c = 3.867 Å). Однако в нашем случае описание этой дополнительной фазы моделью, близкой к Sr4Fe4O11, дает хорошее согласие с экспериментом. Параметры решетки этой фазы и ее доля в двухфазной смеси приведены в табл. 1. При увеличении температуры отжига в вакууме 450AV и 500AV дифракционная картина показывает появление третьей фазы, ромбической фазы Sr2LaFe3О8, известной в литературе [16], количество которой растет с температурой (табл. 1, рис. 3д, е).
Мессбауэровский спектр образца 400AV показан на рис. 4а. Кроме парамагнитной части появляется магнитный секстет с эффективным магнитным полем Hn = 42.3 T, который, согласно изомерному сдвигу, соответствует Fe3+, т.е. происходит частичный переход в магнитное состояние, температура Нееля повышается. Спектр также был получен на малых скоростях, чтобы выявить тонкую структуру парамагнитной части. Наименьшую погрешность показало разложение спектра на пять подспектров: синглет S1 и дублет D1, соответствующие Fe4+, и дублеты D2 и D2', соответствующие Fe3.5+ с разными степенями искажения окружения, дублет D3, соответствующий Fe3+, и незначительный вклад (3%) D4 от двух внутренних линий секстета. Параметры подспектров приведены в табл. 2. Учитывая полученные рентгеновские данные, подспектры, соответствующие Fe3+, можно отнести к ромбической фазе, близкой к Sr4Fe4O11. С повышением температуры количество парамагнитной фазы в образцах значительно уменьшается (рис. 4б). Магнитная часть состоит из трех подспектров: магнитного секстета с Hn = 42.4 T, соответствующего Fe3+, и двух секстетов, похожих на соответствующие спектры браунмиллеритной фазы незамещенного Sr2Fe2O5, в которой Fe3+ имеет два локальных кислородных окружения: октаэдрическое и тетраэдрическое [14] (табл. 2). Учитывая рентгеновские данные, эти два секстета можно отнести к ромбической фазе Sr2LaFe3О8, количество которой сильно растет с температурой. Исходя из мессбауэровских данных, оценка количества кислорода в образцах 400AV, 450AV и 500AV дает Sr2LaFe3O8.73, Sr2LaFe3O8.46 и Sr2LaFe3O8.33 соответственно представлена в табл. 2.
Дифрактограмма образца, отожженного в вакууме 650AV (рис. 5), показывает образование чистой ромбической фазы Sr2LaFe3О8 с параметрами решетки a = 5.516 Å, b = 11.894 Å, c = 5.603 Å.
Мессбауэровский спектр образца 650AV приведен на рис. 6. Спектр состоит из двух магнитных подспектров и небольшой (4%) парамагнитной добавки, параметры которых приведены в табл. 2, т.е. при отжиге в вакууме 650AV происходит переход в магнитно-упорядоченную фазу, в которой трехвалентное железо Fe3+ имеет два кислородных окружения: октаэдрическое и тетраэдрическое, как и в Sr2Fe2O5 (табл. 2). Оценка количества кислорода в образце 650AV дает Sr2LaFe3O8.
Таким образом, из полученных данных следует, что два образца с крайними составами по содержанию кислорода Sr2LaFe3O9 и Sr2LaFe3O8 однофазные, т.е. когда появляется одна вакансия на три перовскитные ячейки, образуется фаза Sr2LaFe3O8. Остальные образцы с промежуточными кислородными состояниями являются не однофазными и представляют собой смесь фаз. Количество дополнительной ромбической фазы, близкой к фазе Sr4Fe4O11, достигает максимума в области состава Sr2LaFe3O8.5, затем начинает падать. В этой же области состава появляется ромбическая фаза Sr2LaFe3O8.
С помощью мессбауэровских данных можно достаточно точно идентифицировать только фазу Sr2LaFe3O8, в которой валентности железа, его окружение и сверхтонкие поля на ядрах железа отличаются от всех других фаз. Трудности в идентификации других фаз возникают из-за того, что в разных фазах могут быть одинаковые валентные состояния железа, и ошибка при идентификации фазового состава возрастает.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Методами рентгеновской дифракции и мессбауэровской спектроскопии исследованы структурные особенности и валентные состояния железа в замещенном феррите стронция Sr2LaFe3O9 – δ в зависимости от условий термообработки (отжиг в вакууме 10–3 Торр) при температурах 400–650°С. Замещение 33% Sr на La приводит к росту количества кислорода в синтезированном образце до стехиометрического состава и, следовательно, к уменьшению искажения окружения атомов железа.
Серия отжигов в вакууме при разных температурах позволила проследить характер перехода из одной однофазной структуры Sr2LaFe3O9 в другую Sr2LaFe3O8 с изменением содержания кислорода, изучить перераспределение валентных состояний железа, магнитные переходы из парамагнитного состояния в магнитно-упорядоченное.
Список литературы
Lan A., Mukasyan A.S. // J. Phys. Chem. 2007. V. 111. P. 9573.
Wang Y., Chen J., Wu X. // Mater. Lett. 2001. V. 49. P. 361.
Yin C., Liu Q., Decourt R., Pollet M. et al. // J. Solid State. Chem. 2011. V. 184. P. 3228.
Abdel-Khalek E.K., Rayan D.A., Askar Ahmed. A., Abdel Maksoud M.I.A., El-Bahnasawy H.H. // J. Sol-Gel Sci. and Technology. Online 10 November 2020, https://doi.org/10.1007/s10971-020-05431-8
Battle P.D., Gibb N.C., Nixon S. // J. Solid State Chem. 1989. V. 79. P. 75.
Goodenough J.B. In Progress in Solid State Chemistry, ed. by H. Reiss. London: Pergamon, 1971. V. 5. P. 145.
Gallagher P.K., MacChesney J.B. // Symp. Faraday Soc. 1967. V. 1. P. 40.
Battle P.D., Gibb T.C., Lightfoot P. // J. Solid State Chem. 1990. V. 84. P. 271.
Takano M., Kawachi J., Nakanishi N., Takeda Y. // J. Solid State Chem. 1981. V. 39. P. 75.
Yang J.B., Yelon W.B., James W.J. // Phys. Rev. B. 2002. V. 66. P. 184415.
Saha-Dasgupta T., Popovic Z.S., Satpathy S. // Phys. Rev. B. 2005. V. 72. P. 045143.
Battle P. D., Gibb T. C., Nixon S. // J. Solid State Chem. 1988. V. 77. P. 124.
Da Silva R.B., Soares J.M., da Costa José. A.P., de Araújo J.H., Rodrigues A.R., Machado F.L.A. // JMMM. 2018. V. 466. P. 306.
Седых В.Д., Рыбченко О.Г., Некрасов А.Н., Конева И.Е., Кулаков В.И. // ФТТ. 2019. Т. 61. № 6. С. 1162.
Matsnev M.E., Rusakov V.S. // AIP Conf. Proceed. 2012. V. 1489. P. 178.
Battle P.D., Gibb T.C., Lightfoot P. // J. Solid State Chem. 1990. V. 84. P. 237.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования