Приборы и техника эксперимента, 2019, № 1, стр. 36-45

МОЩНЫЙ ИСТОЧНИК СВЕРХШИРОКОПОЛОСНЫХ ИМПУЛЬСОВ СИНТЕЗИРОВАННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

А. М. Ефремов, В. И. Кошелев *, В. В. Плиско, Е. А. Севостьянов

Институт сильноточной электроники СО РАН
634055 Томск, просп. Академический, 2/3, Россия

* E-mail: koshelev@lhfe.hcei.tsc.ru

Поступила в редакцию 16.03.2018
После доработки 28.03.2018
Принята к публикации 15.04.2018

Полный текст (PDF)

Аннотация

Создан мощный источник сверхширокополосного излучения на основе синтеза электромагнитных импульсов с разной полосой частот. Разработан четырехканальный формирователь биполярных импульсов длительностью 0.5 и 1 нс с высокой стабильностью. Каждый элемент решетки 2 × 2 комбинированных антенн возбуждался от своего канала формирователя. Исследовано два режима синтеза излучения: по максимальной напряженности поля и максимальной ширине спектра. Для первого режима получены импульсы излучения с полосой частот 0.39–2.13 ГГц и эффективным потенциалом 600 кВ, для второго – импульсы синтезированного излучения с расширенной полосой частот 0.15 – 2.7 ГГц и эффективным потенциалом 200 кВ. Частота повторения импульсов была 100 Гц.

DOI: 10.1134/S003281621806006X

ВВЕДЕНИЕ

Мощные источники сверхширокополосного (с.ш.п.) излучения разрабатываются для исследований восприимчивости электронного оборудования к воздействию электромагнитных полей, биологических эффектов и радаров с распознаванием объектов [1]. Важной задачей здесь является расширение спектра мощных импульсов излучения. Выделим два направления решения данной задачи.

Первое направление связано с уменьшением длительности импульса излучения. В рамках этого направления созданы мощные источники с.ш.п.-излучения на основе антенн типа IRA [2]. Нами предложено [3] расширять спектр излучения за счет сложения мощных электромагнитных импульсов в свободном пространстве при возбуждении решетки комбинированных антенн биполярными импульсами напряжения разной длительности.

Первый мощный источник синтезированного излучения [4] состоял из решетки 2 × 2 комбинированных антенн, возбуждаемой от четырехканального формирователя биполярных импульсов длительностью 2 и 3 нс. Для формирования диаграммы направленности с максимумом в главном направлении [5, 6] антенны, возбуждаемые биполярными импульсами одинаковой длительности, располагались по диагонали.

Цель данной работы – разработка и исследование мощного источника синтезированного излучения в более высоком диапазоне частот на основе возбуждения решетки комбинированных антенн биполярными импульсами длительностью 0.5 и 1 нс.

В отличие от источника [4], где использовались разные комбинированные антенны, оптимизированные для биполярных импульсов длительностью 2 и 3 нс, в данном источнике использовались одинаковые антенны с расширенной полосой согласования для излучения биполярных импульсов длительностью 0.5 и 1 нс.

1. КОНСТРУКЦИЯ МОЩНОГО ИСТОЧНИКА СИНТЕЗИРОВАННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Источник с.ш.п.-импульсов синтезированного излучения (рис. 1) состоит из генератора биполярных импульсов и четырехэлементной антенной решетки. В состав четырехканального генератора биполярных импульсов напряжения входят: генератор высоковольтных монополярных импульсов “Синус-160” (1), промежуточная ступень обострения 2 и четырехканальный формирователь биполярных импульсов 3. Элементами решетки 4 служат комбинированные антенны, которые подключаются к выходам генератора коаксиальными кордельными кабелями РК 50-17-51, заполненными элегазом (SF6) с давлением 5 атм. Расстояние между центрами элементов решетки в двух плоскостях было одинаковым и равнялось d = 16 см. Решетка находилась в безэховой камере, где и проводились измерения.

Рис. 1.

Мощный источник сверхширокополосного излучения. 1 – генератор монополярных импульсов; 2 – промежуточная ступень обострения; 3 – четырехканальный формирователь биполярных импульсов; 4 – четырехэлементная антенная решетка.

2. ЧЕТЫРЕХКАНАЛЬНЫЙ ГЕНЕРАТОР БИПОЛЯРНЫХ ИМПУЛЬСОВ

Для получения высоковольтных биполярных импульсов напряжения мы используем коаксиальные отрезки линий и двухэлектродные газовые разрядники высокого давления, собранные по схеме с разомкнутой линией [7]. В созданном ранее [4] четырехканальном формирователе длительность фронтов биполярных импульсов напряжения длительностью 2 и 3 нс равна 0.4–0.6 нс, что недостаточно для получения биполярных импульсов длительностью 1 и 0.5 нс. Обострить фронты биполярных импульсов можно увеличением скорости нарастания напряжения на электродах разрядников формирователя.

В данной работе для обострения фронтов биполярных импульсов 0.5 и 1 нс мы использовали промежуточную ступень обострения. Она состоит из коаксиальной линии и двухэлектродного разрядника и включена между генератором монополярных импульсов и блоком из четырех формирователей.

На принципиальной схеме генератора биполярных импульсов напряжения (рис. 2) генератор “Синус-160” представлен выходной формирующей линией FL0 и разрядником S0. Эта линия заряжалась от вторичной обмотки трансформатора Тесла до напряжения –360 кВ с частотой следования импульсов 100 Гц и коммутировалась разрядником S0 через разделительную линию FL1 и ограничительное сопротивление R0 на линию FL2 промежуточной ступени обострения. Линия FL1 состоит из набора коаксиальных линий с волновыми сопротивлениями от 45 до 88 Ом и суммарной электрической длиной 2.5 нс.

Рис. 2.

Принципиальная схема четырехканального генератора биполярных импульсов. F – формирователи, FL – коаксиальные линии (электрическая длина линии [нс]/ее волновое сопротивление [Ом]), S – разрядники, R – сопротивления.

Формирователи F1F4 собраны по схеме с разомкнутой линией и позволяют формировать биполярные импульсы напряжения c длительностями 1 нс на двух нагрузках по 50 Ом каждая и 0.5 нс на двух других аналогичных нагрузках. При срабатывании разрядника S1 при напряжении, близком к максимальному, происходит зарядка линий FL51FL54 в режиме бегущих волн через разделительные линии FL41FL44.

Волновые сопротивления и длительности разделительных линий рассчитывались по методике, предложенной в работе [8], и подобраны таким образом, чтобы иметь более высокое зарядное напряжение линий FL51FL54 с коэффициентом увеличения напряжения 1.3–1.5. При срабатывании разрядников S11S14, а затем и разрядников S21S24 с относительными задержками, равными двойным пробегам волны по линиям FL61FL64, в передающих линиях FL81FL84, нагруженных на согласованные нагрузки R11R14, формируются биполярные импульсы напряжения. Формирователи F1 и F2 позволяют формировать импульсы длительностью 1 нс, а F3 и F4 – длительностью 0.5 нс.

Конструкция промежуточной ступени обострения и блока формирователей биполярных импульсов F1F4, представленная на рис. 3, состоит из шести газовых объемов. В первом объеме с внутренним диаметром 78 мм в среде азота под давлением 40 атм размещены линии FL1FL3, разрядник S1 и емкостный делитель зарядного напряжения D1. В четырех независимых объемах с внутренними диаметрами 25 мм, ограниченных изоляторами 1 и 2, в среде азота под давлениями 30–40 атм расположены все кроме правых частей FL81FL84, разрядники S11S14 и S21S24 и емкостные делители зарядного напряжения D21D24.

Рис. 3.

Конструкция промежуточной ступени обострения и четырехканального формирователя биполярных импульсов. 1, 2 – изоляторы; 3 – диск; D – делители напряжения.

Линии FL71FL74 имеют изоляцию из капролона. Электродами кольцевого разрядника S1 являются концы внутренних проводников линий FL2 и FL3. Межэлектродный зазор в разряднике S1 равен 1.4 мм. Электроды обостряющих разрядников S11S14 встроены в концы линий FL51FL54 и FL61FL64, межэлектродные расстояния равны 1.2–1.4 мм. Электродами срезающих разрядников S21S24 служат диски 3 толщиной 2 мм и цилиндрические вставки, установленные на наружных проводниках линий FL61FL64 с зазорами 0.7 мм.

Материал электродов разрядников S1, S11S14 и S21S24 – медь. Оси четырех формирователей расположены в диаметрально противоположных точках на окружности ∅53 мм. Давление азота в объемах промежуточной линии и в формирователях F1F4 автоматически поддерживалось с точностью 0.5 атм с помощью системы контроля и регулировки давления, выполненной на базе 5 датчиков давления модели PSD-30 и 10 клапанов напуска и сброса газа. Идентичные по конструкции правые части передающих линий FL81FL84 с встроенными делителями напряжения на связанных линиях D31D34 и нагрузки R11R14 имеют элегазовую изоляцию под давлением 5 атм.

Импульс зарядного напряжения на линию FL2 поступал от генератора “Синус-160” по линии FL1, а выходные биполярные импульсы после срабатывания разрядников S1, S11S14 и S21S24 передавались по четырем передающим линиям FL81FL84 с волновым сопротивлением 50 Ом каждая в согласованные резистивные нагрузки либо в передающие антенны.

Для регистрации выходных биполярных импульсов с делителей напряжения D31D34 и импульсов с делителей зарядных напряжений на линиях FL2 и FL51FL54 использовался осциллограф TDS 6604 с полосой пропускания до 6 ГГц. Делители D31D34 калибровались при помощи подачи биполярных импульсов напряжения с длительностями 1 и 0.5 нс на входы правых частей линий FL81FL84 от низковольтных генераторов. Эксперимент показал хорошее согласие форм импульсов на выходах линий и восстановленных с коэффициентом ослабления 65 импульсов с делителей напряжения D31D34. Емкостные делители D21D24 не калиброваны и служат для оценки времени зарядки напряжения на линиях FL51FL54.

Разрядник S1 пробивался при напряжении 170 кВ с задержкой 4.3 нс. Регулировкой давлений и зазоров в разрядниках S11S14 и S21S24 добивались симметрии формы биполярных импульсов напряжения с делителей D31D34 и синхронизации моментов перехода через ноль по отдельности для формирователей F1, F2 и F3, F4. Времена зарядки линий FL51FL54 до моментов коммутации разрядников S11S14 составили 800–950 пс.

Выходные биполярные импульсы, полученные с делителей D31D34, показаны на рис. 4. Импульсы имеют амплитуду до 80 кВ и длительности 1 и 0.5 нс при частоте следования 100 Гц. Длительность импульсов определялась путем аппроксимации фронтов и спадов до пересечений с нулевыми линиями. Среднеквадратичный разброс времени моментов перехода биполярных импульсов через ноль между каналами не превышает 50 пс. Среднеквадратичный разброс амплитуды зарядного напряжения генератора “Синус-160” относительно ее среднего значения равно около 1%. При этом среднеквадратичный разброс амплитуд биполярных импульсов относительно их среднего значения для всех формирователей F1F4 составляет не более 5–6%.

Рис. 4.

Биполярные импульсы напряжения, полученные с делителей D31D34, для формирователей F1F4.

Из энергии, запасенной в формирующей линии FL0, 3.6 Дж в промежуточную линию передается 36%, а в нагрузку – 4% (0.14 Дж). Анализ показал, что основные потери энергии связаны с пробоем разрядников при напряжении ниже максимального и потерями в самих разрядниках при коммутации. Выходная пиковая мощность биполярных импульсов достигала 500 МВт.

3. МОДЕЛИРОВАНИЕ СИНТЕЗА ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ИМПУЛЬСОВ

Предварительно для оценки характеристик синтезированных импульсов были проведены численные расчеты. Для моделирования с.ш.п.-импульса, излученного комбинированной антенной, использовалась производная суммы двух гауссовых функций [5]:

(1)
$E(t,\tau ) = \frac{8}{\tau }\left( {\frac{{4t}}{\tau } - 2} \right){{e}^{{ - {{{\left( {\frac{{4t}}{\tau } - 2} \right)}}^{2}}}}} - \frac{8}{\tau }\left( {\frac{{4t}}{\tau } - 4} \right){{e}^{{ - {{{\left( {\frac{{4t}}{\tau } - 4} \right)}}^{2}}}}}$,
где τ – длительность биполярного импульса напряжения, возбуждающего антенну, по уровню 0.1 амплитуды. Формула (1) достаточно хорошо моделирует реальные импульсы E(t), излученные комбинированными антеннами, оптимизированными для излучения биполярных импульсов 0.5 нс [9] и 1 нс [10] и их спектры S(  f  ). Импульсы, рассчитанные по формуле (1), приведены на рис. 5а, а их спектры показаны на рис. 5б.

Рис. 5.

Импульсы излучения (а), рассчитанные по формуле (1), при возбуждении антенн биполярными импульсами напряжения длительностью 0.5 нс (1) и 1 нс (2), и их соответствующие спектры (б).

При сложении импульсов излучения результат определяется как характеристиками импульсов, так и их временными задержками относительно друг друга. Таким образом, изменяя задержку между импульсами излучения с разной длительностью (шириной спектра), можем получать импульсы с разными характеристиками: длительностью, амплитудой и шириной спектра.

Будем оптимизировать синтезированный импульс по двум параметрам: максимальной амплитуде поля и максимальной ширине спектра. Заметим, что спектр импульса можно характеризовать следующими параметрами [11]:

1) шириной спектра Δf = fвfн, где fн – нижняя, а  fв – верхняя граничные частоты спектра излучения, оцененные по уровню –10 дБ;

2) относительной шириной спектра Δf/f0, где f0 = (  fв + fн)/2 – центральная частота спектра излучения;

3) отношением верхней и нижней граничных частот b = fв/fн.

Для анализа характеристик синтезированного импульса построим зависимости пиковой напряженности поля Eп и ширины спектра по уровню ‒10 дБ от задержки между импульсами (рис. 6).

Рис. 6.

Зависимости пиковой напряженности поля (а) и спектра суммарного импульса по уровню –10 дБ (б) от задержки между импульсами. 1 – ширина спектра Δf  =  fвfн; 2 – относительная ширина спектра Δf/f0; 3 – отношение верхней и нижней граничных частот b = fв/fн.

Максимальная пиковая напряженность поля (рис. 6а) достигается при задержке Δt = 0.376 нс, соответствующей синхронизации положительных максимумов импульсов. При этом амплитуды импульсов суммируются, а отношение верхней и нижней граничных частот суммарного импульса по сравнению с импульсами, излученными при возбуждении антенн биполярными импульсами длительностью 0.5 и 1 нс, увеличивается примерно на 27%.

Из рис. 6б видно, что для всех трех параметров, характеризующих спектр импульса, максимальные значения соответствуют задержкам –0.16 и 0.91 нс.

На рис. 7 приведены суммарный импульс для задержки Δt = –0.16 нс и его спектр. По сравнению с одиночным импульсом отношение верхней и нижней граничных частот суммарного импульса увеличилось в 2.26 раза и составило более трех октав. При этом амплитуда поля суммарного импульса по отношению к амплитуде исходных импульсов излучения не уменьшилась. В табл. 1 приведены частотные характеристики для одиночных импульсов (рис. 5) и суммарных импульсов для задержек 0.376 и –0.16 нс (рис. 7).

Рис. 7.

Сложение импульсов с задержкой –0.16 нс: а – импульс излучения при возбуждении антенны биполярным импульсом длительностью 0.5 нс (1), 1 нс (2) и суммарный импульс излучения (3); б – спектр суммарного импульса излучения.

Таблица 1.

Параметры расчетных импульсов излучения

Импульс с.ш.п.-излучения fн, ГГц fв, ГГц f0, ГГц Δf, ГГц Δf/f0 b = fв/fн
0.5 нс 0.664 3.074 1.869 2.41 1.289 4.632
1 нс 0.332 1.537 0.934 1.205 1.29 4.632
0.5 + 1 нс, макс. амплитуда 0.354 2.092 1.223 1.737 1.42 5.9
0.5 + 1 нс, макс. спектр 0.274 2.874 1.574 2.6 1.652 10.48

Численные расчеты, аналогичные [5], показали также, что для получения симметричной диаграммы направленности для обоих режимов синтеза (максимальная амплитуда и максимальная ширина спектра), что удобно в экспериментальных исследованиях, антенны в решетке 2 × 2, возбуждаемые биполярными импульсами одинаковой длительности, должны располагаться по диагонали.

4. ХАРАКТЕРИСТИКИ РЕШЕТКИ КОМБИНИРОВАННЫХ АНТЕНН

Элементами решетки служили комбинированные антенны размерами 15 × 15 × 17 см. В отличие от других наших источников с.ш.п.-излучения [1], в этом источнике одна и та же антенна использовалась для излучения биполярных импульсов длительностью 1 нс и 0.5 нс. Для этого разработанная ранее базовая комбинированная антенна [10] для импульсов длительностью 1 нс была модифицирована (полоса согласования расширена в высокочастотную область) для более эффективного излучения импульса длительностью 0.5 нс. Это достигалось уменьшением диаметра коаксиала на входе антенны и изменением геометрии электродов антенны.

Для исследования пространственно-временных характеристик излучения антенн использовались низковольтные биполярные импульсы напряжения. На рис. 8 для сравнения приведены осциллограммы импульсов, излученных модифицированной и базовой [10] комбинированными антеннами, возбуждаемыми биполярным импульсом длительностью 0.5 нс. Видно, что амплитуда импульса, излученного модифицированной антенной, увеличилась на 40%.

Рис. 8.

Осциллограмма импульса, излученного комбинированной антенной при возбуждении биполярным импульсом длительностью 0.5 нс: 1 – модифицированная антенна, 2 – базовая антенна [10].

Диаграмма направленности модифицированной антенны (рис. 9) измерялась по пиковой мощности ($E_{{\text{п }}}^{2}$) при возбуждении антенны импульсами 1 и 0.5 нс в E- и H-плоскостях. Е-плоскости соответствовал угол места δ, а Н-плоскости – азимутальный угол φ. При измерениях комбинированную антенну вращали вокруг ее центра, а неподвижная приемная антенна находилась на расстоянии 4.4 м от нее. По сравнению с базовой антенной ширина диаграммы направленности на полувысоте при возбуждении биполярным импульсом 1 нс увеличилась на 10° в H-плоскости и на 20° в E-плоскости. Диаграмма направленности при возбуждении антенны импульсом 0.5 нс ýже. Как и в предыдущих наших работах [1], для измерения излученных импульсов использовалась приемная TEM-антенна, представляющая собой половину TEM-рупора с высотой раскрыва 8 см. Сигнал с выхода приемной TEM-антенны регистрировался осциллографом LeCroy WaveMaster 830Zi с полосой пропускания 16 ГГц.

Рис. 9.

Диаграммы направленности элемента решетки в H- (1) и E-плоскостях (2) при возбуждении биполярным импульсом напряжения длительностью 1 нс (а) и 0.5 нс (б).

Диаграммы направленности по пиковой мощности решетки 2 × 2 приведены на рис. 10а для случая возбуждения импульсами с задержками, оптимизированными для максимальной амплитуды поля, на рис. 10б – для максимальной ширины спектра. Благодаря тому, что элементы, возбуждаемые импульсами одинаковой длительности, расположены по диагонали, максимумы диаграмм направленности расположены на оси (δ = φ = 0), перпендикулярной плоскости решетки.

Рис. 10.

Диаграммы направленности решетки 2 × 2 в H- (1) и E-плоскостях (2) при сложении импульсов, оптимизированном для максимальной амплитуды (а) и для максимальной ширины спектра (б).

5. ИЗЛУЧЕНИЕ МОЩНЫХ СИНТЕЗИРОВАННЫХ ИМПУЛЬСОВ

На рис. 11 приведены осциллограммы импульсов (rE), излученных комбинированными антеннами при возбуждении высоковольтными биполярными импульсами напряжения длительностью 0.5 и 1 нс, и их спектры. Измерения проводились в дальней зоне на расстоянии от решетки r = 4.4 м.

Рис. 11.

Осциллограммы импульсов излучения (а) и их спектры (б) при возбуждении антенн биполярными импульсами напряжения длительностью 0.5 нс (1) и 1 нс (2).

Измерив формы импульсов излучения (рис. 11) и их относительные задержки, мы рассчитали задержки, необходимые для получения синтезированных импульсов с максимальной амплитудой и максимальной шириной спектра. На рис. 12 приведена осциллограмма синтезированного импульса с задержками, оптимизированными для получения максимальной амплитуды поля, и его спектр, рассчитанный при помощи быстрого преобразования Фурье. Получены импульсы излучения с эффективным потенциалом (произведением пиковой напряженности электрического поля Eп на расстояние r в дальней зоне) rEп = 600 кВ.

Рис. 12.

Осциллограмма синтезированного импульса (а) при синхронизации по максимуму амплитуды и его спектр (б).

На рис. 13 приведена осциллограмма синтезированного импульса с задержками, оптимизированными для получения максимальной ширины спектра. Эффективный потенциал синтезированного излучения rEп с расширенной полосой частот составляет 200 кВ. Пиковая плотность мощности излучения в главном направлении (δ = = φ = 0) на расстоянии 4.4 м составила 50 МВт/м2 для варианта синхронизации импульсов с максимальной напряженностью поля и 5.5 МВт/м2 для варианта с максимальной шириной спектра. Измеренные частотные характеристики импульсов приведены в табл. 2.

Рис. 13.

Осциллограмма синтезированного импульса (а), излученного решеткой c задержками, оптимизированными для получения максимальной ширины спектра, и его спектр (б).

Таблица 2.

Экспериментальные параметры мощных импульсов с.ш.п.-излучения

Импульс с.ш.п.-излучения fн, ГГц fв, ГГц f0, ГГц Δf, ГГц Δf/f0 b = fв/fн
0.5 нс 0.49 2.72 1.6 2.23 1.39 5.55
1 нс 0.33 2.07 1.2 1.74 1.45 6.27
0.5 + 1 нс, макс. амплитуда 0.39 2.13 1.26 1.74 1.38 5.46
0.5 + 1 нс, макс. спектр 0.15 2.7 1.43 2.55 1.79 18

Ширина спектра Δf синтезированного импульса увеличена в 1.1–1.4 раза, а по отношению крайних частот в 2.9–3.2 раза. Отличие полученных экспериментальных результатов от численных расчетов (табл. 1) обусловлено различием модельных и измеренных форм импульсов излучения.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Создан источник мощных импульсов синтезированного излучения на основе решетки 2 × 2 комбинированных антенн, возбуждаемых биполярными импульсами напряжения длительностью 0.5 и 1 нс. Реализовано два режима синтеза: максимальная напряженность поля и максимальная ширина спектра. В первом режиме получены импульсы излучения с эффективным потенциалом 600 кВ, а во втором – 200 кВ. Режимы изменялись за счет изменения времени задержки между импульсами. Отношение крайних частот спектра синтезированного импульса во втором режиме было увеличено в 3 раза по сравнению с импульсами, излучаемыми комбинированными антеннами, возбуждаемыми биполярными импульсами одинаковой длительности.

Разработан новый четырехканальный формирователь биполярных импульсов разной длительности. На частоте повторения 100 Гц получены биполярные импульсы длительностью 0.5 и 1 нс с амплитудой до 80 кВ при разбросе 5–6% и временной нестабильности импульсов между каналами 50 пс.

Работа была поддержана Российским научным фондом, проект № 16-19-10081.

Список литературы

  1. Koshelev V.I., Buyanov Yu.I., Belichenko V.P. Ultrawideband Short-Pulse Radio Systems. Boston/London: Artech House, 2017.

  2. Giri D.V., Lackner H., Smith I.D., Morton D.V., Baum K.E., Marek J.R., Prather W.D., Scholfield D.W. // IEEE Trans. Plasma Sci. 1997. V. 25. № 2. P. 318.

  3. Andreev Yu.A., Buyanov Yu.I., Koshelev V.I., Plisko V.V., Sukhushin K.N. // Proc. Ultra-Wideband, Short-Pulse Electromagnetics 4. New York: Kluwer Academic/Plenum Publishers, 1999. P. 181.

  4. Efremov A.M., Koshelev V.I., Plisko V.V., Sevostya-nov E.A. // Rev. Sci. Instrum. 2017. V. 88. № 9. P. 094705. doi 10.1063/1.5003418

  5. Koshelev V.I., Plisko V.V., Sevostyanov E.A. // J. Phys.: Conf. Series. 2017. V. 830. P. 012012. doi 10.1088/1742-6596/830/1/012012

  6. Кошелев В.И., Плиско В.В., Севостьянов Е.А. // Изв. вузов. Физика. 2017. Т. 60. № 8. С. 98.

  7. Andreev Yu.A., Gubanov V.P., Efremov A.M., Koshelev V.I., Korovin S.D., Kovalchuk B.M., Kremnev V.V., Plisko V.V., Stepchenko A.S., Sukhushin K.N. // Laser Part. Beams. 2003. V. 21. № 2. P. 211. doi 10.1017/ S0263034603212088

  8. Shpak V.G., Oulmascoulov V.R., Shunailov M.R., Yalandin M.I. // Proc. 12th IEEE Inter. Pulsed Power Conf. 27–30 June, 1999. P. 692.

  9. Ефремов А.М., Кошелев В.И., Ковальчук Б.М., Плиско В.В., Сухушин К.Н. // ПТЭ. 2011. № 1. С. 77.

  10. Ефремов А.М., Кошелев В.И., Ковальчук Б.М., Плиско В.В., Сухушин К.Н. // Радиотехника и электроника. 2007. Т. 52. № 7. С. 813.

  11. Federal Communication Comission USA (FCC) 02-48, ET Docket 98-153, First report and order, April 2002.

Дополнительные материалы отсутствуют.