Приборы и техника эксперимента, 2020, № 5, стр. 16-22
РАЗРАБОТКА ДВУХКООРДИНАТНОГО ДЕТЕКТОРА ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНОВ С ВХОДНЫМ ОКНОМ 600 × 600 мм
В. А. Андреев a, Т. А. Гвелесиани a, Т. И. Глушкова a, М. Р. Колхидашвили a, А. Г. Крившич a, *, Е. Н. Леонова a, Д. А. Майсузенко a, В. А. Соловей a, О. П. Федорова a, А. А. Фетисов a
a Петербургский институт ядерной физики им. Б.П. Константинова
Национального исследовательского центра “Курчатовский институт”
188300 Гатчина, Ленинградской обл., мкр. Орлова роща, 1, Россия
* E-mail: krivshich_ag@pnpi.nrcki.ru
Поступила в редакцию 26.02.2020
После доработки 10.03.2020
Принята к публикации 11.03.2020
Аннотация
Описан двухкоординатный детектор тепловых нейтронов, разработанный в НИЦ “Курчатовский институт”–ПИЯФ для малоуглового дифрактометра. Детектор с площадью регистрации 600 × 600 мм2 создан на основе многопроволочной пропорциональной камеры. В качестве конвертора нейтронов используется газовая смесь, содержащая 3Не. Для повышения чистоты газа и увеличения срока жизни детектора в экспериментальных условиях без перезаполнения рабочего объема разработана и применена новая технология изготовления электродов. Сбор данных осуществляется системой регистрации на основе катодного метода съема информации на LC-линии задержки, которая размещена внутри детектора. Конструкция детектора предусматривает возможность его использования в вакууме.
1. ВВЕДЕНИЕ
Пространственные и энергетические характеристики пучка нейтронов в малоугловом дифрактометре (рис. 1) формируются нейтроноводной системой 2, монохроматором 3 и коллимационной системой 4. Прямой пучок приходит на исследуемый образец 7, рассеянные на образце нейтроны регистрируются детектором нейтронов 9. Регистрация нейтронов в различных диапазонах переданных импульсов, а также широкий диапазон по переданному импульсу обеспечиваются перемещением детектора вдоль оси пучка. Снизить вклад рассеянных на воздухе нейтронов по пути от образца к детектору удается за счет использования вакуумируемой трубы 8, в которую помещен детектор 9.
Работа детектора 9 в вакууме предъявляет ряд требований к конструкции детектора, в частности необходимо изолировать от вакуума высоковольтную часть и придетекторную электронику. При этом максимально допустимое конструктивное давление газа в этих элементах детектора снижается до 1 атм.
В НИЦ “Курчатовский институт”–ПИЯФ (далее ПИЯФ) на основе многопроволочной пропорциональной камеры (MWPC – Multi-Wire Proportional Chamber) разработан газоразрядный позиционно-чувствительный детектор (п.ч.д.) с площадью регистрации 600 × 600 мм2. В качестве конвертора нейтронов используется газовая смесь, содержащая 3He.
Детектор такого типа сочетает в себе высокую эффективность регистрации, низкую чувствительность к γ-фону источника, хорошее пространственное разрешение, широкий диапазон по площадям регистрации, стабильность рабочих характеристик и приемлемое быстродействие для большинства экспериментальных установок. Уникальность создаваемых в ПИЯФ детекторов заключается в применении специальной технологии изготовления электродов на основе сверхчистого стекла. Эта технология обеспечивает долговременное сохранение чистоты рабочего газа детектора, что существенно увеличивает ресурс работы и стабильность характеристик во времени таких детекторов по сравнению с аналогичными устройствами.
Настоящая статья посвящена описанию конструктивных особенностей п.ч.д. детектора тепловых нейтронов и регистрирующей электроники к нему.
2. ПАРАМЕТРЫ ДЕТЕКТОРА
Основные параметры газоразрядного детектора тепловых нейтронов представлены ниже:
Апертура, мм2 | 600 × 600 |
Предельные габариты, мм | до 900 × 900 × 200 |
Число измеряемых координат | 2 (X, Y) |
Пространственное разрешение, мм | 3 × 3 |
Длины волн, Å | 3–15 |
Газовая смесь | 3He + CF4 |
Эффективность регистрации, % | ≥(50–80) |
Конструкция | MWPC |
Герметичность | Работа в вакууме |
Чувствительность к γ-фону (по 137Cs) | ≤1 ⋅ 10–7 |
Быстродействие детектора, н/с, | ≤1.5 ⋅ 105 |
(при просчетах электроники ≤25%) |
3. КОНСТРУКЦИЯ ДЕТЕКТОРА
Детектор размещается в замкнутом газовом объеме и состоит из двух функциональных частей (рис. 2): 1) многопроволочной пропорциональной камеры, обеспечивающей газовое усиление первичного заряда и его локализацию; 2) двух дрейфовых промежутков, обеспечивающих требуемую эффективность регистрации нейтронов.
Конструкция MWPC для двухкоординатного детектора нейтронов состоит из пяти плоскостей электродов. В центре находится анод – сетка из параллельных тонких проволочек W–Au диаметром 25 мкм. Симметрично относительно плоскости анода на расстоянии 3 мм расположены два катода из стальных проволочек диаметром 55 мкм, намотанных с шагом 1 мм. Проволочки каждого катода объединены в группы (стрипы) по три.
Для регистрации двух координат электронной лавины стрипы катодных плоскостей ориентированы ортогонально друг другу. Отводы стрипов соединены с линией задержки (шаг линии равен 3 нс), используемой для съема сигналов с детектора. Также внутри корпуса на расстоянии 10 мм от катодов размещены два дрейфовых катода.
При выборе материала для корпуса детектора учитывались следующие требования:
1) достаточная механическая прочность для заполнения газовой смесью требуемого давления;
2) высокое качество герметизации для сохранения стабильности давления газовой смеси;
3) обеспечение наибольшей трансмиссии нейтронов при минимальной вероятности перерассеяния на входном окне детектора для наибольшей эффективности регистрации без потери разрешения.
На основании ранее проведенных исследований [1] дюралевых сплавов с высокой механической прочностью для корпуса был выбран сплав В95.
Для обеспечения стабильной и долговременной работы двухкоординатного детектора в условиях замкнутого газового объема требуется сохранение чистоты рабочей газовой смеси, поэтому необходимо использовать материалы, не выделяющие примеси в его объем.
Для минимизации газовыделения материалами детектора все электроды MWPC изготовлены из специализированного стекла с нанесенными на его поверхность металлическими ламелями для пайки проволочек. Такая технология позволяет подготовить газовый объем детектора перед заполнением его рабочим газом путем нагрева до температуры 100–120°С с вакуумированием. Все элементы конструкции: уплотнения, материалы изоляции, электрические компоненты, находящиеся внутри газового объема, были проверены и отобраны по минимальному газовыделению на вакуумном стенде с масс-спектрометром остаточных газов.
Для компонент линии задержки результаты проверки представлены на рис. 3. Из детального анализа спектров масс при различных температурах (от комнатной до 120°С) было выяснено, что конденсаторы и катушки индуктивности мало “газят” при нагреве. На спектрах присутствуют массы элементов, соответствующих атмосфере (H2, O2, H2O, CO2). Таким образом, при нагреве детектора до температуры 120°С газовыделения из конденсаторов и катушек индуктивности не произойдет.
Характеристическое сопротивление линии задержки выбрано равным 100 Ом с шагом отводов (между стрипами) 3 нс. Из-за необходимости установки линии задержки в замкнутом газовом объеме детектора без продува были использованы малогазящие компоненты: L = 290 ± 5% нГн тип LQ31H (типоразмер 1206) и керамические конденсаторы C = 27 ± 5% пФ тип GRM (типоразмер 0805).
4. ТЕХНОЛОГИЯ ИЗГОТОВЛЕНИЯ
Технология изготовления п.ч.д. включает в себя изготовление и тестирование пакета электродов MWPC, сборку и тестирование полностью собранного п.ч.д. Пакет электродов – это многослойная структура на базе конструктивных элементов из специализированного стекла. Последовательность изготовления пакета электродов представлена на рис. 4.
Конструктивно анодный и катодные электроды представляют собой стеклянную раму, с противоположных сторон которой приклеиваются стеклотекстолитовые планки с вытравленными на них контактными ламелями. На две другие противоположные стороны электрода приклеиваются ребра жесткости в виде стеклянных планок.
Склейка анодной рамы под пайку электродов и катодных рам под пайку проволочек осуществлялась в соответствии со специально разработанной методикой. Для склейки изготавливалась смесь на основе эпоксидной смолы. Чтобы избежать растрескивания стеклянных рамок при распайке проволочных сеток (температура припоя 310°С, температура рамы 120°С), электроды равномерно прогревались с помощью термического стола (термостола).
Для намотки проволочных электродов изготавливались проволочные сетки для катода и анода. Для достижения высокой однородности натяжения проволочек анода и катодов, а также высокой точности шага проволочек при изготовлении электродов применялась технология калибровочных гребенок с равномерным шагом, которая позволила обеспечить однородность шага проволочек не хуже ±20 мкм.
Перед сборкой все электроды продувались ионизированным азотом, а затем поочередно устанавливались в пакет. Однородность толщины электрода в сборе должна быть не хуже 40 мкм. До установки готового пакета в корпус детектора осуществлялось его высоковольтное тестирование с использованием тестовой газовой смеси: снимались вольт-амперные характеристики и темновые токи.
Готовый корпус был проверен на соответствие фактических и геометрических параметров элементов корпуса требуемым значениям. Была измерена деформация корпуса под рабочим давлением, проведена проверка герметичности с использованием стенда на базе гелиевого течеискателя со сверхчистым 4He.
В корпус был установлен пакет электродов и линия задержки. Выводы линии задержки и анода подключены к разъемам. Тестирование подключенного пакета электродов проводилось с применением газовой смеси 60%Ar + 30%CO2 + 10%CF4 с радиоактивным источником 55Fe. Для подготовки газовой смеси использовались системы очистки CO2 и CF4, а также установка по смешению этих газов.
После того как детектор был заполнен рабочей газовой смесью 3He + СF4, осуществлялось его итоговое тестирование на измерительном стенде с использованием источника нейтронов 252Cf.
5. ХАРАКТЕРИСТИКИ ДЕТЕКТОРА
Высокие эффективность регистрации и пространственное разрешение двухкоординатного детектора на основе MWPC определяются размерами дрейфовых промежутков и использованием газовой смеси при давлении 2–4 атм.
Собственная эффективность детектора [1, 2] определяется отношением числа актов взаимодействий к начальному числу нейтронов, падающих на поверхность детектора под нормальным углом:
(1)
$\varepsilon = {\text{exp}}[ - {{\mu }_{{al}}}{{d}_{{al}}}]{\text{exp}}[ - {{\mu }_{{da}}}{{d}_{a}}](1 - \exp [ - {{\mu }_{{Ld}}}{{d}_{{Ld}}}]),$Наибольшая эффективность регистрации достигается при минимизации влияния факторов неэффективности, таких как: входное окно детектора (потери ≈15%, сплав В95 при толщине 18 мм), газовый зазор между входным окном детектора и плоскостью первого дрейфового электрода (потери ≈25%) и стекло первого (по пучку) катода (потери 4% при толщине 2 мм). Расчетная эффективность двухкоординатного п.ч.д. с входным окном 600 × 600 мм2 для 3Не представлена на рис. 5.
Пространственное разрешение детектора ограничено пробегами продуктов ядерной реакции 3Не(n, p)T. Протон и тритон разлетаются в противоположные стороны из точки ядерной реакции и из-за различных ионизационных потерь и начальных энергий частиц (Ep = 573 кэВ, ET = 191 кэВ) центр тяжести зарядов облака первичной ионизации смещен относительно точки ядерной реакции на величину r = 0.35Rp, где Rp – пробег протона. Таким образом, пространственное разрешение детектора ограничено величиной Dцт = 2r = 0.7Rp.
Зависимость расчетного пространственного разрешения детектора от давления газа CF4 определялась выражением:
(2)
${{D}_{{{\text{цт}}}}} \approx \frac{{3\,[{\text{мм}}\, \cdot \,{\text{атм}}]}}{{{{P}_{{{\text{C}}{{{\text{F}}}_{4}}}}}}}.$Пробеги протона вычислялись в программе SRIM [3]. Для наполнения детектора выбрано давление ${{P}_{{{\text{CF}}}}}_{{_{4}}}$ = 1.5 атм, при котором пространственное разрешение составляло Dцт = 2.0 мм.
6. РЕГИСТРИРУЮЩАЯ ЭЛЕКТРОНИКА
Для сбора и обработки данных с детектора с площадью регистрации 600 × 600 мм2 в ПИЯФ разработана система регистрации данных на основе придетекторной электроники и программного обеспечения. Подобные системы ранее неоднократно создавались для научных установок, последние разработки представлены в [4, 5].
В двухкоординатном детекторе для регистрации частиц используется катодный метод съема информации на линии задержки, что позволяет с высокой точностью определять координаты при относительно малом мертвом времени, ограниченном длиной линии задержки (~1 мкс), и при минимальном количестве регистрирующих каналов электроники – по два канала на каждый катод. Линия задержки состоит из дискретных L и C элементов, распаиваемых непосредственно на выводах катодных стрипов на раме.
Импульс, возникающий на линии задержки, идет одновременно к двум ее концам: с одной стороны сигнал поступает на канал Х1 или Y1, с другой – на канал Х2 или Y2.
Координата нейтрона вычисляется по разности времен прихода импульсов на входы TDC (Time-Digital Converter):
где ХT1 и ХT2 – время прихода сигналов на концы линии задержки; T, нс – длина линии задержки; L – физическая длина катода вдоль координаты Х. Координата Y рассчитывается аналогично. Сложение вычисленных координат Х и Y дает положение нейтрона на плоскости.Система регистрации данных с п.ч.д. состоит из:
– предусилителей, формирующих логические импульсы с временной привязкой к входному сигналу, поступившему с выходов линий задержки и анода; каждый предусилитель включает в себя низкошумящий предусилитель, усилитель-формирователь, дискриминатор с привязкой к вершине сформированного импульса;
– TDC – преобразователя времени в цифровой код, предназначенного для распознавания события и цифрового представления времени, когда произошло событие [6];
– программного обеспечения для сбора и предварительной обработки данных.
Регистрация событий осуществляется по схеме совпадений: сигнал с анода является стартовым, запускающим TDC в режим ожидания сигналов с X- и Y-катодов. Схема регистрирующей электроники детектора представлена на рис. 6.
PCI-подсистема представляет собой две платы, соединенные через разъем: одна плата – универсальный носитель мезонинных карт с PCI-интерфейсом и локальной 16-битной шиной, вторая – мезонинная плата, подключенная к локальной 16-битной шине носителя и выполняющая функцию цифрового 4-канального TDC. PCI-подсистема занимает один слот PCI-шины компьютера.
TDC выполнен на основе цифрового преобразователя время–код микросхемы TDC–GPX (используется в режиме 4-канального преобразователя время–код). В состав модуля также входят: микросхема FPGA (Field-Programmable Gate Array) большой степени интеграции семейства Cyclone II и одна микросхема FPGA семейства Max-V. PCI-интерфейс выполнен на основе микросхемы PCI-9030 – мост slave PCI, 16-битная локальная шина.
Для обеспечения работы PCI-подсистемы регистрирующей электроники был разработан драйвер, обеспечивающий возможность работы под управлением ОС Windows XP 10 для 32- и 64-разрядных версий ОС. Также было разработано программное обеспечение, реализующее: работу модуля в тестовом режиме; набор данных с позиционно-чувствительного детектора; сохранение данных; визуализацию данных в разных режимах, в том числе вывод 2D- и 3D-графиков, графиков данных по координатам X, Y, графиков данных по отдельным координатам X1, X2, Y1, Y2 и первичную обработку данных.
Достигнуты следующие основные характеристики:
– 4 цифровых преобразователя время–код с общим стартом;
– мертвое время модуля 3 мкс;
– дифференциальная нелинейность преобразователя время–код <5%;
– число каналов преобразователя время–код до 8192;
– чувствительность преобразователя время–код от 130 пс на 1 канал;
– пропускная способность системы на основе компьютера под управлением ОС Windows XP 10 >150 000 событий в секунду.
График пропускной способности системы при работе программного обеспечения под управлением ОС Windows XP 10 представлен на рис. 7.
Предусмотрены два режима накопления данных: гистограммный (online сортировка данных и построение спектров) и “списочный” (накопление исходных данных в персональном компьютере с последующей offline обработкой). Управление системой осуществляется через операционную систему с интеграцией в предустановленное программное обеспечение. В настоящее время заканчивается разработка нового TDC на базе FPGA-микросхемы большой степени интеграции семейства Cyclone V с интерфейсом 1 Гбит Ethernet, пропускная способность системы превышает 1 000 000 событий в секунду.
7. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В НИЦ “Курчатовский институт”–ПИЯФ разработан двухкоординатный п.ч.д. с площадью регистрации тепловых нейтронов 600 × 600 мм2 на основе многопроволочной пропорциональной камеры. В качестве метода съема информации выбран катодный метод на LC-линии задержки, которая размещена внутри детектора. Для сбора и обработки данных разработана система регистрации нейтронов, включающая в себя придетекторную и регистрирующую электронику и программное обеспечение.
Список литературы
Андреев В.А., Ганжа Г.А., Иванов Е.А., Ильин Д.С., Коваленко С.Н., Крившич А.Г., Надточий А.В., Рунов В.В. Препринт ПИЯФ РАН № 2780. Гатчина, 2008.
Andreev V., Ganzha G., Ilyin D., Ivanov E., Kovalenko S., Krivshich A., Nadtochy A., Runov V. // Nucl. Instrum. And Methods A. 2007. V. 581. P. 123. https://doi.org/10.1016/j.nima.2007.07.044
Biersack J.P., Ziegler J.F. SRIM – The Stopping and Range of Ions in Matter. http://www.srim.org
Глушкова Т.И., Соловей В.А., Ульянов В.А., Дьячков М.В., Колхидашвили М.Р., Савельева Т.В., Сумбатян А.А., Сыромятников В.Г. // ПТЭ. 2019. № 2. С. 19. https://doi.org/10.1134/S0032816219020095
Дьячков М.В., Соловей В.А., Ульянов В.А., Глушкова Т.И., Савельева Т.В., Колхидашвили М.Р. // Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. 2019. № 12. С. 1. https://doi.org/10.1134/S1028096019120069
Соловей В.А., Савельева Т.В., Колхидашвили М.Р., Гапон О.Н. // ПТЭ. 2019. № 5. С. 145. https://doi.org/10.1134/S0032816219050112
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Приборы и техника эксперимента