Журнал вычислительной математики и математической физики, 2020, T. 60, № 4, стр. 626-638
Задача Коши для одной псевдогиперболической системы
Л. Н. Бондарь 1, Г. В. Демиденко 1, *, Г. М. Пинтус 2
1 Институт математики им. С.Л. Соболева СО РАН
630090 Новосибирск, пр-т Акад. Коптюга, 4, Россия
2 Новосибирский государственный университет
630090 Новосибирск, ул. Пирогова, 2, Россия
* E-mail: demidenk@math.nsc.ru
Поступила в редакцию 14.11.2019
После доработки 14.11.2019
Принята к публикации 16.12.2019
Аннотация
Рассматривается задача Коши для одной псевдогиперболической системы. Доказывается однозначная разрешимость этой задачи в соболевских пространствах. Системы такого типа возникают при описании волновой динамики в стержнях. Библ. 13.
1. ВВЕДЕНИЕ
В работе рассматривается задача Коши для системы уравнений, не разрешенных относительно старшей производной:
(1.1)
$\begin{gathered} (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}u - {{L}_{{11}}}({{D}_{x}})u - {{L}_{{12}}}({{D}_{x}}){v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}u + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}{v} = {{f}_{1}}(t,x), \\ (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}{v} - {{L}_{{21}}}({{D}_{x}})u - {{L}_{{22}}}({{D}_{x}}){v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}{v} + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}u = {{f}_{2}}(t,x), \\ {{\left. {u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\varphi }_{1}}(x),\quad \left. {v} \right|{{{\kern 1pt} }_{{t = 0}}} = {{\psi }_{1}}(x), \\ {{\left. {{{D}_{t}}u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\varphi }_{2}}(x),\quad {{\left. {{{D}_{t}}{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\psi }_{2}}(x), \\ \end{gathered} $Системы вида (1.1) относятся к классу псевдогиперболических уравнений [1]. Примером такой системы является система дифференциальных уравнений, описывающая взаимодействие изгибных и крутильных волн в балке без учета нелинейности (см. [2, гл. 3]):
(1.2)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{t}^{2}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{x}^{2}}}} - \left( {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{t}^{2}}}} - {{c}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}^{2}}}}} \right)\frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{x}^{2}}}} + \varepsilon \left( {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{t}^{2}}}} - {{c}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}^{2}}}}} \right)\frac{{{{\partial }^{2}}{v}}}{{\partial {{x}^{2}}}} = 0, \\ \frac{{{{\partial }^{2}}{v}}}{{\partial {{t}^{2}}}} - \left( {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{t}^{2}}}} - {{c}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}^{2}}}}} \right)\frac{{{{\partial }^{2}}{v}}}{{\partial {{x}^{2}}}} + \varepsilon \left( {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{t}^{2}}}} - {{c}^{2}}\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}^{2}}}}} \right)\frac{{{{\partial }^{2}}u}}{{\partial {{x}^{2}}}} = 0, \\ \end{gathered} $В вырожденном случае, когда $\varepsilon = 0$, система (1.2) распадается на два псевдогиперболических уравнения:
(1.3)
$\begin{gathered} (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}u + {{c}^{2}}D_{x}^{4}u - D_{x}^{2}u = {{f}_{1}}(t,x), \\ (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}{v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}{v} = {{f}_{2}}(t,x). \\ \end{gathered} $Наша цель – доказательство однозначной разрешимости задачи Коши (1.1) в соболевских пространствах.
Дадим определения соответствующих пространств (см. [1], [8]).
Определение 1. Функция $u(t,x) \in {{L}_{2}}(G)$ принадлежит анизотропному соболевскому пространству $W_{2}^{{{{l}_{1}},{{l}_{2}}}}(G)$, $G \subseteq {{R}^{2}}$, ${{l}_{1}},{{l}_{2}} \in N$, если существуют обобщенные производные
Определение 2. Функция $u(t,x)$ принадлежит анизотропному весовому соболевскому пространству $W_{{2,\gamma }}^{{{{l}_{1}},{{l}_{2}}}}(G)$, $\gamma > 0$, если ${{e}^{{ - \gamma t}}}u(t,x) \in W_{2}^{{{{l}_{1}},{{l}_{2}}}}(G)$. Полагаем
Теорема 1. Пусть ${{L}_{{ij}}}({{D}_{x}}) = 0$, $i,j = 1,2$,
(1.4)
$\left\| {u,W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{v},W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{1}}(\gamma )\left( {\left\| {{{\varphi }_{1}},W_{2}^{4}(R)} \right\|} \right. + \left\| {{{\psi }_{1}},W_{2}^{4}(R)} \right\| + \left\| {{{\varphi }_{2}},W_{2}^{3}(R)} \right\| + \left. {\left\| {{{\psi }_{2}},W_{2}^{3}(R)} \right\|} \right),$Определение 3. Функция $f(t,x)$ принадлежит соболевскому пространству $W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})$, $\gamma > 0$, если ${{e}^{{ - \gamma t}}}f(t,x) \in {{L}_{2}}(R_{ + }^{2})$, существует обобщенная производная ${{D}_{x}}f(t,x)$ в $R_{ + }^{2}$, при этом
ПолагаемТеорема 2. Пусть ${{L}_{{ij}}}({{D}_{x}}) = 0$, $i,j = 1,2$,
(1.5)
$\left\| {u,W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{v},W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{2}}(\gamma )\left( {\left\| {{{f}_{1}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right),$Приведем теперь результаты о разрешимости в случае, когда операторы ${{L}_{{ij}}}({{D}_{x}})$, $i,j = 1,2$, не тривиальные.
Теорема 3. Пусть
(1.6)
$\begin{gathered} \left\| {u,W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{v},W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{3}}({{\gamma }_{0}})\left( {\left\| {{{\varphi }_{1}},W_{2}^{4}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{1}},W_{2}^{4}(R)} \right\|} \right. + \\ + \;\left\| {{{\varphi }_{2}},W_{2}^{3}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{2}},W_{2}^{3}(R)} \right\| + \left\| {{{f}_{1}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left. {\left\| {{{f}_{2}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right), \\ \end{gathered} $2. ЗАДАЧА КОШИ ДЛЯ ОДНОРОДНОЙ СИСТЕМЫ
Рассмотрим задачу Коши (1.1) для однородной системы в случае, когда все дифференциальные операторы ${{L}_{{ij}}}({{D}_{x}})$ нулевые:
(2.1)
$\begin{gathered} (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}u + {{c}^{2}}D_{x}^{4}u + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}{v} = 0,\quad t > 0, \\ (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}{v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}{v} + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}u = 0, \\ {{\left. {u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\varphi }_{1}}(x),\quad {{\left. {{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\psi }_{1}}(x), \\ {{\left. {{{D}_{t}}u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\varphi }_{2}}(x),\quad {{\left. {{{D}_{t}}{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{\psi }_{2}}(x). \\ \end{gathered} $Доказательство теоремы 1. Для построения решения задачи (2.1) рассмотрим вспомогательную задачу Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений с параметром $\xi \in R$, которая получается при формальном применении оператора Фурье по $x$ к задаче (2.1):
(2.2)
$\begin{gathered} (1 + {{\xi }^{2}})D_{t}^{2}\hat {u} + {{c}^{2}}{{\xi }^{4}}\hat {u} - \varepsilon (D_{t}^{2} + {{c}^{2}}{{\xi }^{2}}){{\xi }^{2}}{\hat {v}} = 0,\quad t > 0, \\ (1 + {{\xi }^{2}})D_{t}^{2}{\hat {v}} + {{c}^{2}}{{\xi }^{4}}{\hat {v}} - \varepsilon (D_{t}^{2} + {{c}^{2}}{{\xi }^{2}}){{\xi }^{2}}\hat {u} = 0, \\ {{\left. {\hat {u}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{{\hat {\varphi }}}_{1}}(\xi ),\quad {{\left. {{\hat {v}}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{{\hat {\psi }}}_{1}}(\xi ), \\ {{\left. {{{D}_{t}}\hat {u}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{{\hat {\varphi }}}_{2}}(\xi ),\quad {{D}_{t}}{{\left. {{\hat {v}}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = {{{\hat {\psi }}}_{2}}(\xi ). \\ \end{gathered} $Введем следующие обозначения:
(2.3)
$A(\xi ) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} 0&0&1&0 \\ 0&0&0&1 \\ { - d(\xi ){{\xi }^{4}}(1 + (1 - {{\varepsilon }^{2}}){{\xi }^{2}})}&{\varepsilon d(\xi ){{\xi }^{4}}}&0&0 \\ {}&{}&{}&{} \\ {\varepsilon d(\xi ){{\xi }^{4}}}&{ - d(\xi ){{\xi }^{4}}(1 + (1 - {{\varepsilon }^{2}}){{\xi }^{2}})}&0&0 \end{array}} \right),$Учитывая обозначения, задачу Коши (2.2) можно переписать в виде
(2.4)
$\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) + {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) - {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}} + \frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{{2{{\tau }_{2}}}}}&{\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}} - \frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{{2{{\tau }_{2}}}}} \\ {\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) - {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) + {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}} - \frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{{2{{\tau }_{2}}}}}&{\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}} + \frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{{2{{\tau }_{2}}}}} \\ { - \frac{{{{\tau }_{1}}{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t) + {{\tau }_{2}}{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{ - {{\tau }_{1}}{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t) + {{\tau }_{2}}{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) + {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) - {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}} \\ {\frac{{ - {{\tau }_{1}}{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t) + {{\tau }_{2}}{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{ - \frac{{{{\tau }_{1}}{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t) + {{\tau }_{2}}{\text{sin}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) - {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}}&{\frac{{{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t) + {\text{cos}}({{\tau }_{2}}t)}}{2}} \end{array}} \right),$(2.5)
${{\tau }_{1}} = c\sqrt {\frac{{(1 - \varepsilon )}}{{1 + (1 - \varepsilon ){{\xi }^{2}}}}} {{\xi }^{2}},\quad {{\tau }_{2}} = c\sqrt {\frac{{(1 + \varepsilon )}}{{1 + (1 + \varepsilon ){{\xi }^{2}}}}} {{\xi }^{2}}.$Следовательно, решение задачи Коши (2.2) представимо в виде
(2.6)
$\begin{gathered} \hat {u}(t,\xi ) = {{{\hat {u}}}_{1}}(t,\xi ) + {{{\hat {u}}}_{2}}(t,\xi ) + {{{\hat {u}}}_{3}}(t,\xi ) + {{{\hat {u}}}_{4}}(t,\xi ), \hfill \\ {\hat {v}}(t,\xi ) = {{{\hat {u}}}_{1}}(t,\xi ) - {{{\hat {u}}}_{2}}(t,\xi ) + {{{\hat {u}}}_{3}}(t,\xi ) - {{{\hat {u}}}_{4}}(t,\xi ), \hfill \\ \end{gathered} $Покажем, что функции из (2.6)
(2.7)
$\left\| {{{{\hat {u}}}_{1}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{1}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {{{\varphi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right),$(2.8)
$\left\| {{{{\hat {u}}}_{2}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{1}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {{{\varphi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right).$Оценим функцию ${{\hat {u}}_{3}}(t,\xi )$:
(2.9)
$\left\| {{{{\hat {u}}}_{3}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| = \left\| {\left\| {\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}},{{L}_{{2,\gamma }}}({{R}_{ + }})} \right\|({{{\hat {\varphi }}}_{2}}(\xi ) + {{{\hat {\psi }}}_{2}}(\xi )),{{L}_{2}}(R)} \right\| \leqslant {{I}_{1}} + {{I}_{2}},$(2.10)
$\left| {\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{c}_{1}}}}{{\left| \xi \right|}},\quad \left| \xi \right| > 1,$(2.11)
$\left| {\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}t)}}{{2{{\tau }_{1}}}}} \right| \leqslant \frac{t}{2},\quad \left| \xi \right| < 1.$Учитывая (2.10), (2.11), равенство Парсеваля, из (2.9) будем иметь
(2.12)
$\left\| {{{{\hat {u}}}_{3}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{4}}\left( {\frac{1}{{\sqrt \gamma }} + \frac{1}{{\sqrt {{{\gamma }^{3}}} }}} \right)\left( {\left\| {{{\varphi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right).$(2.13)
$\left\| {{{{\hat {u}}}_{4}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{5}}\left( {\frac{1}{{\sqrt \gamma }} + \frac{1}{{\sqrt {{{\gamma }^{3}}} }}} \right)\left( {\left\| {{{\varphi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {{{\psi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right).$В силу представления (2.6), оценок (2.7), (2.8), (2.12), (2.13), учитывая равенство Парсеваля, получаем
(2.14)
$\begin{gathered} \left\| {u(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{v}(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{6}}\left( {\frac{1}{{\sqrt \gamma }} + \frac{1}{{\sqrt {{{\gamma }^{3}}} }}} \right)\left( {\left\| {{{\varphi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right. + \left\| {{{\psi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \\ + \;\left\| {{{\varphi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left. {\left\| {{{\psi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right). \\ \end{gathered} $Оценим $D_{t}^{2}{{\left| \xi \right|}^{\alpha }}{{\hat {u}}_{j}}(t,\xi )$, $\alpha = 0,2$, $j = 1,\; \ldots ,\;4$. Воспользуемся представлением (2.6).
Учитывая
в силу равенства Парсеваля, получаем(2.15)
$\begin{gathered} \left\| {D_{t}^{2}{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{{\hat {u}}}_{1}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| = \left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}\frac{{\tau _{1}^{2}{\text{cos}}({{\tau }_{1}}t)}}{2}({{{\hat {\varphi }}}_{1}}(\xi ) + {{{\hat {\psi }}}_{1}}(\xi )),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \\ \leqslant \;\frac{{{{c}^{2}}}}{2}\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{{\alpha + 2}}}({{{\hat {\varphi }}}_{1}}(\xi ) + {{{\hat {\psi }}}_{1}}(\xi )),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}^{2}}}}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\varphi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\psi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right). \\ \end{gathered} $(2.16)
$\left\| {D_{t}^{2}{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{{\hat {u}}}_{2}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}^{2}}}}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\varphi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\psi }_{1}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right),$(2.17)
$\left\| {D_{t}^{2}{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{{\hat {u}}}_{3}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{c}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\varphi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\psi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right),$(2.18)
$\left\| {D_{t}^{2}{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{{\hat {u}}}_{4}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{c}{{2\sqrt {2\gamma } }}\left( {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\varphi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\psi }_{2}},{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right).$Из (2.6), с учетом оценок (2.15)–(2.18) при $\alpha = 0,\;2$ будем иметь
(2.19)
$\begin{gathered} \left\| {D_{t}^{2}D_{x}^{\alpha }u(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {D_{t}^{2}D_{x}^{\alpha }{v}(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}_{7}}}}{{\sqrt \gamma }}\left( {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\varphi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right. + \left\| {D_{x}^{{\alpha + 2}}{{\psi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \\ + \;\left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\varphi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left. {\left\| {D_{x}^{{\alpha + 1}}{{\psi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right). \\ \end{gathered} $Проводя подобные рассуждения, что и при получении (2.14), учитывая (2.10), (2.11), нетрудно получить следующую оценку:
(2.20)
$\begin{gathered} \left\| {D_{x}^{4}u(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {D_{x}^{4}{v}(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{8}}\left( {\frac{1}{{\sqrt \gamma }} + \frac{1}{{\sqrt {{{\gamma }^{3}}} }}} \right)\left( {\left\| {D_{x}^{4}{{\varphi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right. + \\ + \;\left\| {D_{x}^{4}{{\psi }_{1}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left\| {D_{x}^{3}{{\varphi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\| + \left. {\left\| {D_{x}^{3}{{\psi }_{2}}(x),{{L}_{2}}(R)} \right\|} \right). \\ \end{gathered} $Из (2.14), (2.19), (2.20) следует требуемая оценка (1.4).
Докажем единственность. Проведем доказательство от противного. Рассмотрим два произвольных различных решения ${{u}_{1}}$, ${{{v}}_{1}}$ и ${{u}_{2}}$, ${{{v}}_{2}}$ задачи Коши (2.1). Тогда ненулевые функции $u = {{u}_{1}} - {{u}_{2}}$, ${v} = {{{v}}_{1}} - {{{v}}_{2}}$ также являются решением задачи Коши (2.1) при ${{\varphi }_{j}} = 0$, ${{\psi }_{j}} = 0$, $j = 1,2$. Применяя преобразование Фурье по $x$ к задаче Коши (2.1), получаем задачу Коши (2.2) с нулевыми начальными условиями, или, обозначив через
Теорема доказана.
3. ЗАДАЧА КОШИ С НУЛЕВЫМИ НАЧАЛЬНЫМИ ДАННЫМИ
Продолжим изучать задачу Коши (1.1) для системы дифференциальных уравнений в случае, когда все операторы ${{L}_{{ij}}}({{D}_{x}})$ нулевые. Но теперь будем рассматривать неоднородную систему с нулевыми начальными условиями:
(3.1)
$\begin{gathered} (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}u + {{c}^{2}}D_{x}^{4}u + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}{v} = {{f}_{1}}(t,x), \\ (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}{v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}{v} + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}u = {{f}_{2}}(t,x), \\ {{\left. {u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0, \\ {{\left. {{{D}_{t}}u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{{D}_{t}}{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0. \\ \end{gathered} $Доказательство теоремы 2. Для построения решения задачи (3.1), как и в предыдущем параграфе, рассмотрим следующую задачу Коши для системы обыкновенных дифференциальных уравнений с параметром $\xi \in R$
(3.2)
$\begin{gathered} (1 + {{\xi }^{2}})D_{t}^{2}\hat {u} + {{c}^{2}}{{\xi }^{4}}\hat {u} - \varepsilon (D_{t}^{2} + {{c}^{2}}{{\xi }^{2}}){{\xi }^{2}}{\hat {v}} = \mathop {\hat {f}}\nolimits_1 (t,\xi ), \\ (1 + {{\xi }^{2}})D_{t}^{2}{\hat {v}} + {{c}^{2}}{{\xi }^{4}}{\hat {v}} - \varepsilon (D_{t}^{2} + {{c}^{2}}{{\xi }^{2}}){{\xi }^{2}}\hat {u} = {{{\hat {f}}}_{2}}(t,\xi ), \\ {{\left. {\hat {u}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{\hat {v}}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0, \\ {{\left. {{{D}_{t}}\hat {u}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{{D}_{t}}{\hat {v}}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0. \\ \end{gathered} $Перепишем задачу Коши (3.2) в эквивалентном виде:
(3.3)
$\begin{gathered} \hat {u}(t,\xi ) = {{u}_{{f,1}}}(t,\xi ) + {{u}_{{f,2}}}(t,\xi ), \\ {\hat {v}}(t,\xi ) = {{u}_{{f,1}}}(t,\xi ) - {{u}_{{f,2}}}(t,\xi ), \\ \end{gathered} $(3.4)
${{u}_{{f,1}}}(t,\xi ) = \int\limits_0^t {\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{1}}(t - s))}}{{2{{\tau }_{1}}}}} \frac{{\mathop {\hat {f}}\nolimits_1 (s,\xi ) + {{{\hat {f}}}_{2}}(s,\xi )}}{{1 + (1 - \varepsilon ){{\xi }^{2}}}}ds,$(3.5)
${{u}_{{f,2}}}(t,\xi ) = \int\limits_0^t {\frac{{{\text{sin}}({{\tau }_{2}}(t - s))}}{{2{{\tau }_{2}}}}} \frac{{{{{\hat {f}}}_{1}}(s,\xi ) - {{{\hat {f}}}_{2}}(s,\xi )}}{{1 + (1 + \varepsilon ){{\xi }^{2}}}}ds,$Учитывая представление (3.4), определение функции Хевисайда $\theta (t)$, а также неравенство Юнга, имеем:
Воспользуемся неравенствами (2.10), (2.11), получим
А поскольку
(3.6)
$\begin{gathered} 1 + b{{\xi }^{2}} \geqslant b{{\xi }^{2}},\quad \left| \xi \right| > 1, \\ 1 + b{{\xi }^{2}} \geqslant 1,\quad \left| \xi \right| < 1, \\ \end{gathered} $(3.7)
$\begin{gathered} \left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{u}_{{f,1}}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}_{3}}}}{\gamma }\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{{\alpha - 3}}}\left\| {({{{\hat {f}}}_{1}}(s,\xi ) + {{{\hat {f}}}_{2}}(s,\xi )),{{L}_{{2,\gamma }}}({{R}_{ + }})} \right\|,{{L}_{2}}\left( {\left| \xi \right| > 1} \right)} \right\| + \\ + \;\frac{{{{c}_{2}}}}{{{{\gamma }^{2}}}}\left\| {\left\| {({{{\hat {f}}}_{1}}(s,\xi ) + {{{\hat {f}}}_{2}}(s,\xi )),{{L}_{{2,\gamma }}}({{R}_{ + }})} \right\|,{{L}_{2}}\left( {\left| \xi \right| < 1} \right)} \right\|. \\ \end{gathered} $Из (3.7) при $\alpha \leqslant 3$ получим
(3.8)
$\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{{u}_{{f,1}}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{4}}\left( {\frac{1}{\gamma } + \frac{1}{{{{\gamma }^{2}}}}} \right)\left( {\left\| {{{f}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right).$Из (3.7) при $\alpha = 4$ получим
(3.9)
$\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{4}}{{u}_{{f,1}}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}_{4}}}}{\gamma }\left( {\left\| {\left| \xi \right|{{{\hat {f}}}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {\left| \xi \right|\mathop {\hat {f}}\nolimits_2 ,{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right) + \frac{{{{c}_{4}}}}{{{{\gamma }^{2}}}}\left( {\left\| {{{f}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right).$(3.10)
$\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}\hat {u}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{\alpha }}{\hat {v}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{5}}\left( {\frac{1}{\gamma } + \frac{1}{{{{\gamma }^{2}}}}} \right)\left( {\left\| {{{f}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right),\quad \alpha \leqslant 3,$(3.11)
$\left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{4}}\hat {u}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{{\left| \xi \right|}}^{4}}{\hat {v}}(t,\xi ),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{6}}\left( {\frac{1}{\gamma } + \frac{1}{{{{\gamma }^{2}}}}} \right)\left( {\left\| {{{f}_{1}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right).$Учитывая (3.3), представим $D_{t}^{2}\hat {u}(t,\xi )$ и $D_{t}^{2}{\hat {v}}(t,\xi )$ в виде
(3.12)
$\begin{gathered} D_{t}^{2}\hat {u}(t,\xi ) = D_{t}^{2}{{u}_{{f,1}}}(t,\xi ) + D_{t}^{2}{{u}_{{f,2}}}(t,\xi ), \\ D_{t}^{2}{\hat {v}}(t,\xi ) = D_{t}^{2}{{u}_{{f,1}}}(t,\xi ) - D_{t}^{2}{{u}_{{f,2}}}(t,\xi ), \\ \end{gathered} $Следуя схеме, что и при получении оценки (3.7), пользуясь неравенством
(3.13)
$\begin{gathered} \left\| {D_{t}^{2}u(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {D_{t}^{2}{v}(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{8}}\left( {\frac{1}{\gamma } + 1} \right)\left( {\left\| {{{f}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right), \\ \left\| {D_{t}^{2}D_{x}^{2}u(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {D_{t}^{2}D_{x}^{2}{v}(t,x),{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{9}}\left( {\frac{1}{\gamma } + 1} \right)\left( {\left\| {\left| \xi \right|{{{\hat {f}}}_{1}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {\left| \xi \right|{{{\hat {f}}}_{2}},{{L}_{{2,\gamma }}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right). \\ \end{gathered} $Следовательно, учитывая неравенства (3.10), (3.11), (3.13), будем иметь требуемую оценку (1.5).
Теорема доказана.
4. ЗАДАЧА КОШИ ДЛЯ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИЙ С МЛАДШИМИ ЧЛЕНАМИ
Рассмотрим задачу Коши
(4.1)
$\begin{gathered} (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}u - {{L}_{{11}}}({{D}_{x}})u - {{L}_{{12}}}({{D}_{x}}){v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}u + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}{v} = {{f}_{1}}(t,x), \\ (I - D_{x}^{2})D_{t}^{2}{v} - {{L}_{{21}}}({{D}_{x}})u - {{L}_{{22}}}({{D}_{x}}){v} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}{v} + \varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}u = {{f}_{2}}(t,x), \\ {{\left. {u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0, \\ {{\left. {{{D}_{t}}u{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{\left. {{{D}_{t}}{v}{\kern 1pt} } \right|}_{{t = 0}}} = 0. \\ \end{gathered} $Доказательство теоремы 3. В разд. 3 рассматривалась задача Коши (3.1). Перепишем ее в следующем виде:
(4.2)
$\begin{array}{*{20}{c}} {\mathfrak{L}({{D}_{t}},{{D}_{x}})\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {u(t,x)} \\ {{v}(t,x)} \end{array}} \right) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{f}_{1}}(t,x)} \\ {{{f}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right),} \\ {{{{\left. {\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {u(t,x)} \\ {{v}(t,x)} \end{array}} \right)} \right|}}_{{t = 0}}} = 0,\quad {{{\left. {\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{D}_{t}}u(t,x)} \\ {{{D}_{t}}{v}(t,x)} \end{array}} \right)} \right|}}_{{t = 0}}} = 0,} \end{array}$(4.3)
$\mathfrak{L}({{D}_{t}},{{D}_{x}}) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {(I - D_{x}^{2})D_{t}^{2} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}}&{\varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}} \\ {\varepsilon (D_{t}^{2} - {{c}^{2}}D_{x}^{2})D_{x}^{2}}&{(I - D_{x}^{2})D_{t}^{2} + {{c}^{2}}D_{x}^{4}} \end{array}} \right).$(4.4)
$\begin{gathered} u(t,x) = {{F}^{{ - 1}}}[{{u}_{{{{f}_{1}}}}}](t,x) + {{F}^{{ - 1}}}[{{u}_{{{{f}_{2}}}}}](t,x), \\ v(t,x) = {{F}^{{ - 1}}}[{{u}_{{{{f}_{1}}}}}](t,x) - {{F}^{{ - 1}}}[{{u}_{{{{f}_{2}}}}}](t,x), \\ \end{gathered} $(4.5)
$\left\| {D_{x}^{\alpha }P\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{f}_{1}}(t,x)} \\ {{{f}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right),W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant \frac{{{{c}_{0}}}}{\gamma }\left( {\left\| {{{f}_{1}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right),$Перепишем теперь нашу систему с младшими членами в виде
(4.6)
${{L}_{{{\text{мл}}}}}({{D}_{x}}) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{L}_{{11}}}({{D}_{x}})}&{{{L}_{{12}}}({{D}_{x}})} \\ {{{L}_{{21}}}({{D}_{x}})}&{{{L}_{{22}}}({{D}_{x}})} \end{array}} \right).$Решение задачи Коши (4.1) будем искать в виде
(4.7)
$\mathfrak{L}({{D}_{t}},{{D}_{x}})P\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{g}_{1}}(t,x)} \\ {{{g}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right) - {{L}_{{{\text{мл}}}}}({{D}_{x}})P\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{g}_{1}}(t,x)} \\ {{{g}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{f}_{1}}(t,x)} \\ {{{f}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right),\quad t > 0.$В силу оценки (4.5) и определения оператора ${{L}_{{{\text{мл}}}}}({{D}_{x}})$ для нормы оператора $S$ справедливо неравенство
где $C$ не зависит от $\gamma $. Следовательно, найдется такое ${{\gamma }_{0}} > 1$, что при всех $\gamma > {{\gamma }_{0}}$Тогда по теореме фон Неймана [10] уравнение (4.8) имеет единственное решение(4.9)
$\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {u(t,x)} \\ {{v}(t,x)} \end{array}} \right) = P{{(I - S)}^{{ - 1}}}\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{f}_{1}}(t,x)} \\ {{{f}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right) \in W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2}),\quad \gamma > {{\gamma }_{0}},$(4.10)
$\left\| {u,W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{v},W_{{2,\gamma }}^{{2,4}}(R_{ + }^{2})} \right\| \leqslant {{c}_{3}}({{\gamma }_{0}})\left( {\left\| {{{f}_{1}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\| + \left\| {{{f}_{2}},W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2})} \right\|} \right),$Итак, мы получили, что существует ${{\gamma }_{0}} > 1$ такое, что при
Рассмотрим теперь задачу Коши (1.1), перепишем ее в виде
Сведем изучение задачи Коши (1.1) к задаче Коши (4.1). Для этого сделаем сдвиг
(4.11)
$\begin{gathered} \mathfrak{L}({{D}_{t}},{{D}_{x}})\left( \begin{gathered} {{u}_{F}}(t,x) \hfill \\ {{{v}}_{F}}(t,x) \hfill \\ \end{gathered} \right) - {{L}_{{{\text{мл}}}}}({{D}_{x}})\left( \begin{gathered} {{u}_{F}}(t,x) \hfill \\ {{{v}}_{F}}(t,x) \hfill \\ \end{gathered} \right) = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{F}_{1}}(t,x)} \\ {{{F}_{2}}(t,x)} \end{array}} \right),\quad t > 0, \\ {{\left. {\left( \begin{gathered} {{u}_{F}}(t,x) \hfill \\ {{{v}}_{F}}(t,x) \hfill \\ \end{gathered} \right)} \right|}_{{t = 0}}} = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} 0 \\ 0 \end{array}} \right),\quad {{\left. {\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {{{D}_{t}}{{u}_{F}}(t,x)} \\ {{{D}_{t}}{{{v}}_{F}}(t,x)} \end{array}} \right)} \right|}_{{t = 0}}} = \left( {\begin{array}{*{20}{c}} 0 \\ 0 \end{array}} \right), \\ \end{gathered} $(4.12)
$\left( \begin{gathered} {{F}_{1}}(t,x) \hfill \\ {{F}_{2}}(t,x) \hfill \\ \end{gathered} \right) \in W_{{2,\gamma }}^{{0,1}}(R_{ + }^{2}).$Теорема доказана.
5. НЕКОТОРЫЕ ОБОБЩЕНИЯ
В настоящей работе мы провели исследование разрешимости задачи Коши (1.1) для одной псевдогиперболической системы. Коротко эту систему можно записать в виде
По аналогии с [1] можно определить класс псевдогиперболических систем, не разрешенных относительно старшей производной по времени
(5.1)
$M({{D}_{x}})D_{t}^{l}U + \mathcal{L}({{D}_{t}},{{D}_{x}})U + {{L}_{{{\text{мл}}}}}({{D}_{x}})U = F(t,x),\quad t > 0,\quad x \in {{R}^{n}},$Список литературы
Демиденко Г.В., Успенский С.В. Уравнения и системы, не разрешенные относительно старшей производной. Новосибирск: Научная книга, 1998.
Герасимов С.И., Ерофеев В.И. Задачи волновой динамики элементов конструкций. Саров: ФГУП “РФЯЦ-ВНИИЭФ”, 2014.
Rao I.S. Advanced Theory of Vibration. New York: John Wiley & Sons, 1992.
Демиденко Г.В. Условия разрешимости задачи Коши для псевдогиперболических уравнений // Сиб. матем. журнал. 2015. Т. 56. № 6. С. 1289–1303.
Дeмидeнкo Г.B. On solvability of the Cauchy problem for pseudohyperbolic equations // Sib. Adv. Math. 2001. V. 11. № 4. P. 25–40.
Fedotov I., Volevich L.V. The Cauchy problem for hyperbolic equations not resolved with respect to the highest time derivative // Russ. J. Math. Phys. 2006. V. 13. № 3. P. 278–292.
Fedotov I., Shatalov M., Marais J. Hyperbolic and pseudo-hyperbolic equations in the theory of vibration // Acta Mechanica. 2016. V. 227. № 11. P. 3315–3324.
Бесов О.В., Ильин В.П., Никольский С.М. Интегральные представления функций и теоремы вложения. М.: Наука, 1975.
Годунов С.К. Обыкновенные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами. Т. 1. Краевые задачи. Новосибирск: Изд-во Новосибирского университета, 1994.
Колмогоров А.Н., Фомин С.В. Элементы теории функций и функционального анализа. М.: Наука, 1976.
Демиденко Г.В. О весовых соболевских пространствах и интегральных операторах, определяемых квазиэллиптическими уравнениями // Докл. АН. 1994. Т. 334. № 4. С. 420–423.
Демиденко Г.В. О квазиэллиптических операторах в ${{R}_{n}}$ // Сиб. матем. журнал. 1998. Т. 39. № 5. С. 1028–1037.
Демиденко Г.В. Изоморфные свойства одного класса дифференциальных операторов и их приложения // Сиб. матем. журнал. 2001. Т. 42. № 5. С. 1036–1056.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики