Журнал вычислительной математики и математической физики, 2021, T. 61, № 8, стр. 1295-1308
Достаточные условия разрешимости одного класса задач типа Неймана для полигармонического уравнения
В. В. Карачик *
ЮУрГУ
454080 Челябинск, пр-т Ленина, 76, Россия
* E-mail: karachik@susu.ru
Поступила в редакцию 24.06.2020
После доработки 12.11.2020
Принята к публикации 16.12.2020
Аннотация
Исследована разрешимость одного класса задач типа Неймана для однородного полигармонического уравнения в единичном шаре. Сначала получены локальные достаточные условия разрешимости задач типа Неймана, а затем они преобразованы к условиям на границе в интегральном виде, которые представляют собой условия ортогональности на единичной сфере однородных гармонических полиномов некоторых степеней линейным комбинациям граничных функций с коэффициентами из целочисленного треугольника Неймана. Эти достаточные условия совпадают с полученным ранее набором необходимых условий разрешимости рассматриваемых задач типа Неймана. Рассмотрен пример. Библ. 27.
1. ВВЕДЕНИЕ
Классическими задачами для полигармонического уравнения ${{\Delta }^{m}}u = 0$ являются задачи Дирихле (см., например, [1]–[4]) и Неймана (см., например, [5]–[8]). Разрешимость этих задач хорошо исследована в теории краевых задач. Установлено, что все задачи данного типа фредгольмовы и их разрешимость для однородных краевых условий гарантируется ортогональностью правых частей всем решениям однородного сопряженного уравнения.
В [9], [10] были исследованы условия разрешимости краевых задач для полигармонического уравнения в шаре с нормальными производными в граничных условиях. Условия разрешимости в этих работах, а также в работе А.В. Бицадзе [5] имели вид ортогональности некоторых вектор-функций, зависящих от данных задачи или равенства рангов некоторых матриц высокого порядка. Чтобы установить, при каких граничных условиях конкретная задача такого типа разрешима, необходимо выполнить некоторые непростые вычисления.
Рассматриваемый в настоящей работе класс задач является естественным обобщением классической постановки задачи Неймана, предложенной для полигармонического уравнения А.В. Бицадзе (см. [6]). В [11] с помощью целочисленного треугольника Неймана (см. [12]) были найдены необходимые условия разрешимости этого класса задач. В настоящей работе доказывается, что найденный ранее набор необходимых условий разрешимости задач типа Неймана является также и достаточным условием разрешимости.
Пусть $S = \{ x \in {{\mathbb{R}}^{n}}:{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} < 1\} $ – единичный шар в ${{\mathbb{R}}^{n}}$, $n \geqslant 2$, а $\partial S = \{ x \in {{\mathbb{R}}^{n}}:{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} = 1\} $ – единичная сфера, где ${\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} = \sqrt {x_{1}^{2} + \ldots + x_{n}^{2}} $. В единичном шаре $S$ рассмотрим следующий класс краевых задач типа Неймана ${{\mathcal{N}}_{k}}$, зависящий от параметра $k \in {{\mathbb{N}}_{0}}$ (значения параметров $n$ и $m$ в дальнейшем исследовании будем считать фиксированными) для однородного полигармонического уравнения
(2)
${{\left. {\frac{{{{\partial }^{k}}u}}{{\partial {{\nu }^{k}}}}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{1}}(x),\quad {{\left. {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}u}}{{\partial {{\nu }^{{k + 1}}}}}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{2}}(x),\quad \ldots ,\quad {{\left. {\frac{{{{\partial }^{{k + m - 1}}}u}}{{\partial {{\nu }^{{k + m - 1}}}}}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{m}}(x),\quad x \in \partial S,$Исследования разрешимости некоторых постановок задач типа Неймана в единичном шаре, кроме перечисленных выше работ, можно найти также для бигармонического уравнения (в частности, задачи ${{\mathcal{N}}_{1}}$ и ${{\mathcal{N}}_{2}}$) – в [13]–[17], а для полигармонического уравнения в [18]. В [19], [20] для краевых задач для полигармонического уравнения с нормальными производными в граничных условиях получены достаточное условие фредгольмовости этих задач и новая форма критерия фредгольмовости, эквивалентного условию дополнительности.
Настоящая работа устроена следующим образом. В лемме 1 из разд. 2 исследована гладкость гармонических компонент решения задачи Дирихле ${{\mathcal{N}}_{0}}$. В леммах 2 и 3 из разд. 3 найдены достаточные условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ в терминах функции ${v}(x)$ – решения вспомогательной задачи Дирихле и зависящие от треугольника Неймана $\mathbb{P}$. В теореме 1 из разд. 4 приводятся необходимые условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ в терминах граничных функций задачи. В лемме 4 и теореме 3 из разд. 5 условия из теоремы 1 в случае четных $k - l$ выражаются через вспомогательную функцию ${v}(x)$, в случае нечетных $k - l$ это сделано в теореме 4. Наконец, в теореме 5 из разд. 6 доказано, что при $k \leqslant m$ необходимые условия теоремы 1 являются также и достаточными условиями разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$. Приводится пример задачи ${{\mathcal{N}}_{3}}$ для 7-гармонического уравнения.
2. ЗАДАЧА ДИРИХЛЕ ${{\mathcal{N}}_{0}}$
Рассмотрим сначала задачу Дирихле ${{\mathcal{N}}_{0}}$ для однородного полигармонического уравнения. Если воспользоваться обозначениями $\Lambda = \sum\nolimits_{i = 1}^n \,{{x}_{i}}\tfrac{\partial }{{\partial {{x}_{i}}}}$, ${{t}^{{[m]}}} = t(t - 1) \ldots (t - m + 1)$ есть $m$-я факториальная степень $t$, причем ${{t}^{{[0]}}} = 1$, и равенством ${{\Lambda }^{{[i]}}}u = \tfrac{{{{\partial }^{i}}u}}{{\partial {{\nu }^{i}}}}$ на $\partial S$, то эту задачу можно переписать в виде
(3)
$\begin{gathered} {{\Delta }^{m}}u = 0,\quad x \in S; \\ {{\left. u \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{1}}(x),\; \ldots ,\;{{\Lambda }^{{[m - 1]}}}{{\left. u \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{m}}(x),\quad x \in \partial S. \\ \end{gathered} $Указанные выше свойства оператора $\Lambda = x \cdot \nabla $ были замечены раннее в работе А.В. Бицадзе [6]. Известно (см. [2]), что если функция $u(x)$ является $m$-гармонической в звездной области $D \subset {{\mathbb{R}}^{n}}$, то она может быть разложена по формуле Альманси
(4)
$u(x) = {{u}^{{(0)}}}(x)\; + \;{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}{{u}^{{(1)}}}(x) + \ldots + \;{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{2m - 2}}}{{u}^{{(m - 1)}}}(x),\quad x \in D,$Лемма 1. Пусть ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$ при $i = 1,2, \ldots ,m$, тогда все гармонические компоненты ${{u}^{{(i - 1)}}}(x)$ из (4) решения задачи Дирихле (3) таковы, что ${{u}^{{(i - 1)}}} \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$, $i = 1,2, \ldots ,m$.
Доказательство. Пусть ${{w}_{i}}(x)$ – решение задачи Дирихле для уравнения Лапласа в $S$ с граничным условием ${{\left. {{{w}_{i}}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{i}}(x)$, где $i = 1,2, \ldots ,m$. Если использовать разложение Альманси $m$-гармонической в $S$ функции $u(x)$, то будем иметь в $S$
Поскольку оператор $\Lambda $ сохраняет гармоничность функции, то в силу единственности решения задачи Дирихле получим следующие уравнения в гармонических в $S$ функциях:
Пусть $W({{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}) = {{(\lambda _{i}^{{j - 1}})}_{{i,j = 1, \ldots ,m}}}$ – матрица Вандермонда размера $m \times m$, тогда матрицу $W[{{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}] = {{(\lambda _{i}^{{[j - 1]}})}_{{i,j = 1, \ldots ,m}}}$ будем называть факториальной матрицей Вандермонда. Видно, что
Первые две строки определителей $W({{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}})$ и $W[{{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}]$ совпадают, и если вторую строку определителя $W[{{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}]$ сложить с его третьей строкой, то получим третью строку определителя $W({{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}})$. Продолжая аналогичные действия, убеждаемся, что $\det W({{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}})\, = \,\det W[{{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}]$. Поэтому
Пусть $A{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (\Lambda ) = {{({{A}_{{j,i}}}(\Lambda ))}_{{i,j = 1, \ldots ,m}}}$ – присоединенная матрица к $A(\Lambda )$, где ${{A}_{{i,j}}}(\Lambda )$ – алгебраические дополнения к элементам исходной матрицы. Докажем, что $deg{{A}_{{j,i}}}(\Lambda ) = m - j$.
Сначала исследуем операторы ${{A}_{{m,s}}}(\Lambda )$. Для этого рассмотрим алгебраическое дополнение до элементов $m$-й строки в факториальной матрице Вандермонда $W_{{m,s}}^{*}[{{\lambda }_{1}}, \ldots ,{{\lambda }_{m}}]$ при $s = 1,2, \ldots ,m$. Видно, что
Для нахождения степени полинома ${{A}_{{k,m}}}(\lambda )$ рассмотрим дискретную производную многочлена $P(\lambda )$ в виде ${{P}^{{(1)}}}(\lambda ) = P(\lambda + 1) - P(\lambda )$ (см. [21, с. 220]. Видно, что
Поэтому, если обозначить столбцы матрицы $A{\kern 1pt} *{\kern 1pt} (\Lambda )$ через $A_{1}^{*}(\Lambda ), \ldots ,A_{m}^{*}(\Lambda )$, то
В [23] приводится решение задачи ${{\mathcal{N}}_{0}}$ в шаре при полиномиальных данных.
3. ЗАДАЧА ${{\mathcal{N}}_{k}}$
Рассмотрим теперь общую задачу ${{\mathcal{N}}_{k}}$ для однородного полигармонического уравнения. Ее можно переписать в виде
(5)
${{\Delta }^{m}}u = 0,\quad x \in S;\quad {{\Lambda }^{{[k]}}}{{\left. u \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{1}}(x), \ldots ,{{\Lambda }^{{[m + k - 1]}}}{{\left. u \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{m}}(x),\quad x \in \partial S.$Из равенства $(\Lambda + 2m){{\Delta }^{m}}u = {{\Delta }^{m}}\Lambda u$ следует, что если функция $u$ $m$-гармоническая в $S$, то функция $\Lambda u$ тоже $m$-гармоническая в $S$. Рассмотрим $m$-гармоническую в $S$ функцию ${v} = {{\Lambda }^{{[k]}}}u$. Относительно этой функции получим следующую краевую задачу:
(6)
$\begin{gathered} {{\Delta }^{m}}v = 0,\quad x \in S, \\ {{\left. v \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{1}}(x),\quad {{\left. {(\Lambda - k)v} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{2}}(x),\quad \ldots ,\quad {{\left. {{{{(\Lambda - k)}}^{{[m - 1]}}}{v}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\varphi }_{m}}(x),\quad x \in \partial S. \\ \end{gathered} $Лемма 2. Задача (6) эквивалентна задаче Дирихле
(7)
$\begin{gathered} {{\Delta }^{m}}v = 0,\quad x \in S, \\ {{\left. {v} \right|}_{{\partial S}}} = {{\psi }_{1}}(x),\quad {{\left. {{{\Lambda }^{{[1]}}}{v}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\psi }_{2}}(x),\quad \ldots ,\quad {{\left. {{{\Lambda }^{{[m - 1]}}}{v}} \right|}_{{\partial S}}} = {{\psi }_{m}}(x),\quad x \in \partial S, \\ \end{gathered} $(8)
${{\psi }_{i}}(x) = {{\varphi }_{i}}(x) - \sum\limits_{j = 1}^{i - 1} \,\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {i - 1} \\ {j - 1} \end{array}} \right){{( - k)}^{{[i - j]}}}{{\psi }_{j}}(x).$Если ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, то ${{\psi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$ при $i = 1,2, \ldots ,m$, а значит, ${{v}^{{(i)}}} \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$.
Доказательство. Пусть $v(x)$ – решение задачи (6). Рассмотрим $i$-е граничное условие этой задачи
С помощью биномиальной теоремы о факториальных степенях (см. [21]) запишем
Если обозначить ${{\left. {{{\Lambda }^{{[j]}}}v} \right|}_{{\partial S}}} = {{\psi }_{{j + 1}}}(x)$ и использовать полученную формулу в $i$-м граничном условии, сдвигая при этом индекс суммирования $j \to j - 1$, то найдем
Для завершения доказательства леммы вспомним гладкость гармонических компонент ${{v}^{{(i)}}}(x)$ функции $v(x)$ из леммы 1. Лемма доказана.
Задача Дирихле из леммы 2 безусловно разрешима и ее решение можно находить по лемме 1.
Исследуем уравнение $v = {{\Lambda }^{{[k]}}}u$ относительно неизвестной функции $u(x)$ в $m$-гармонических в $S$ функциях. Достаточные условия разрешимости этого уравнения и будут достаточными условиями разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$.
Лемма 3. Пусть $v(x)$ – решение задачи (6). Уравнение $v(x) = {{\Lambda }^{{[k]}}}u(x)$ разрешимо в $m$-гармонических в $S$ функциях тогда и только тогда, когда $m$-гармоническая в $S$ функция $v(x)$ не имеет членов до $(k - 1)$-го порядка малости включительно в своем разложении в окрестности нуля. Решение $u(x)$ единственно с точностью до $m$-гармонических многочленов степени $k - 1$. Если $v \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$ и $u(x)$ существует, то ${{\Lambda }^{i}}u \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$ для любого $i = 0,1, \ldots ,k$.
Доказательство. Достаточность. Разложим функцию $v(x)$ в ряд в окрестности начала координат $v(x) = \sum\nolimits_{i = 0}^\infty \,{{v}_{i}}(x)$, где ${{v}_{i}}(x)$ – однородные $m$-гармонические полиномы степени $i$ и ряд сходится равномерно в некоторой окрестности нуля $U \subset S$. При выполнении условия леммы мы имеем $v(x) = \sum\nolimits_{i = k}^\infty \,{{v}_{i}}(x)$. Рассмотрим функцию
(9)
$\begin{gathered} (\Lambda - i)\int\limits_0^1 {{v}(tx)\frac{{dt}}{{{{t}^{{i + 1}}}}}} = \int\limits_0^1 {{{D}_{t}}{v}(tx)\frac{{dt}}{{{{t}^{i}}}}} - i\int\limits_0^1 {{v}(tx)\frac{{dt}}{{{{t}^{{i + 1}}}}}} = \left. {\frac{{{v}(tx)}}{{{{t}^{i}}}}} \right|_{0}^{1} + i\int\limits_0^1 {{v}(tx)\frac{{dt}}{{{{t}^{{i + 1}}}}}} - i\int\limits_0^1 {{v}(tx)\frac{{dt}}{{{{t}^{{i + 1}}}}}} = \\ \, = {v}(x) - \mathop {lim}\limits_{t \to + 0} \frac{{{v}(tx)}}{{{{t}^{i}}}} = {v}(x) - \mathop {lim}\limits_{t \to + 0} \sum\limits_{j = k}^\infty \,{{t}^{{j - i}}}{{{v}}_{j}}(x) = {v}(x). \\ \end{gathered} $Выберем $\mu > 0$ такое, что $\mu S \in U$. Поскольку при $0 \leqslant i < k$ интеграл
В силу (9) будем иметь
Очевидно, что ${{Q}_{{k - 1}}}(\lambda ) - 1$ – действительный многочлен степени $k - 1$. Он имеет $k$ корней. Действительно, если $0 \leqslant j \leqslant k - 1$, то ${{\left. {\Lambda _{i}^{{[k]}}} \right|}_{{\Lambda = j}}} = {{a}_{i}}{{\delta }_{{i,j}}}$, где ${{\delta }_{{i,j}}}$ – символ Кронеккера и поэтому
Это значит, что ${{Q}_{{k - 1}}}(\Lambda ) - 1 \equiv 0$ и поэтому ${{\Lambda }^{{[k]}}}u(x) = {v}(x)$ в $S$.
Исследуем гладкость функций ${{\Lambda }^{i}}u$. Заметим, что $\sum\nolimits_{i = 0}^{k - 1} \,{{i}^{s}}{\text{/}}{{a}_{i}} = 0$ при $s = 0,1, \ldots ,k - 2$ и $\sum\nolimits_{i = 0}^{k - 1} \,{{i}^{{k - 1}}}{\text{/}}{{a}_{i}} = 1$. В силу (9) можно записать
Наконец,
Поэтому, если $v \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$, то ${{\Lambda }^{i}}u \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$ для любого $i = 0,1, \ldots ,k$.
Необходимость. Пусть $u(x)$ – решение уравнения ${{\Lambda }^{{[k]}}}u = v$ в $m$-гармонических в $S$ функциях и $u(x) = \sum\nolimits_{i = 0}^\infty \,{{u}_{i}}(x)$ – разложение функции $u(x)$ в ряд в окрестности начала координат, $U \subset S$. Тогда из единственности разложения функции $u(x)$ в ряд и свойства ${{\Lambda }^{{[k]}}}{{u}_{i}}(x) = {{i}^{{[k]}}}{{u}_{i}}(x) = 0$, где $i = 0,1, \ldots ,k - 1$, получаем
4. НЕОБХОДИМЫЕ УСЛОВИЯ
Условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$, полученные в лемме 3, явным образом не связаны с граничными функциями задачи. Попытаемся из них получить достаточные условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$, похожие на необходимые условия разрешимости этой задачи из [11]. Необходимые условия разрешимости были получены на основании работы [24] и явным образом зависят от граничных функций задачи. Затем покажем, что найденные условия будут необходимыми и достаточными условиями разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$.
Рассмотрим следующий целочисленный треугольник (см. [12]):
(10)
$\mathbb{P} = \begin{array}{*{20}{c}} 1 \\ {\begin{array}{*{20}{c}} { - 1}&{}&1 \end{array}} \\ {\begin{array}{*{20}{c}} 3&{}&{ - 3}&{}&1 \end{array}} \\ {\begin{array}{*{20}{c}} { - 15}&{}&{15}&{}&{ - 6}&{}&1 \end{array}} \\ {\begin{array}{*{20}{c}} {105}&{}&{ - 105}&{}&{45}&{}&{ - 10}&{}&1 \end{array}} \\ {\begin{array}{*{20}{c}} {} \end{array}} \\ {\begin{array}{*{20}{c}} \ldots &{p_{i}^{{(k)}} = p_{{i - 1}}^{{(k - 1)}} + (i - 2k + 2)p_{i}^{{(k - 1)}}}&{ \ldots ,} \end{array}} \end{array}$(11)
$p_{i}^{{(k)}} = {{( - 1)}^{{k - i}}}\left( {\begin{array}{*{20}{c}} {2k - i - 1} \\ {i - 1} \end{array}} \right)\frac{{(2k - 2i + 1){\kern 1pt} !{\kern 1pt} !}}{{2k - 2i + 1}}.$Треугольник $\mathbb{P}$ называется треугольником Неймана, поскольку он играет важную роль в исследовании задач типа Неймана ${{\mathcal{N}}_{k}}$. Теорема 1 из [11] при $k \leqslant 2m$ имеет следующий вид.
Теорема 1. Пусть функции ${{\varphi }_{i}}(s)$ при $i = 1,2, \ldots ,m$ такие, что решение $u(x)$ задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ для однородного полигармонического уравнения (1) существует и оно такое, что $u \in {{C}^{{m + k - 1}}}(\bar {S})$. Тогда при всяком $l \in {{\mathbb{N}}_{0}}$ таком, что $l < k$ должны быть выполнены следующие условия ортогональности:
(12)
$\begin{gathered} \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x)(p_{1}^{{(m - \lambda )}}{{\varphi }_{{{{\delta }_{\lambda }} + 1}}}(x)} + \ldots + p_{{m - \lambda }}^{{(m - \lambda )}}{{\varphi }_{{m - {{\sigma }_{\lambda }}}}}(x))d{{s}_{x}} = 0, \\ \lambda = {{\lambda }_{0}},\; \ldots ,\;min\{ k - l,m\} - 1, \\ \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{\varphi }_{i}}(x)d{{s}_{x}}} = 0,\quad i = max\{ 2m + l - k,0\} + 1,\; \ldots ,\;m, \\ \end{gathered} $(13)
${{\delta }_{\lambda }} = 2\lambda - k + l + 1,\quad {{\sigma }_{\lambda }} = k - l - \lambda - 1.$Число условий (12) при $l < k \leqslant 2m$ равно ${{N}_{k}} = [(k + 1){\text{/}}2][(k + 2){\text{/}}2]$.
Замечание 1. Гладкость решения в теореме 1 можно ослабить, т.е. достаточно требовать ${{\Lambda }^{i}}u \in C(\bar {S})$ при $i = 0,1, \ldots ,m + k - 1$. Поэтому, если ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, то из лемм 2 и 3 следует, что ${{\Lambda }^{i}}u \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$ при $i = 0,1, \ldots ,k$, а значит, ${{\Lambda }^{i}}u \in C(\bar {S})$ для $i = 0,1, \ldots ,m + k - 1$. Следовательно, по теореме 1, при таких ${{\varphi }_{i}}(x)$ и $k \leqslant m$ из существования $u(x)$ следуют условия (12), т.е. условия (12) – необходимые условия задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$.
5. ИНТЕГРАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ ЗАДАЧИ ${{\mathcal{N}}_{k}}$
Исследуем необходимые условия задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ из теоремы 1, когда $k \leqslant m$. В этом случае $2m + l - k + 1 \geqslant m + l + 1 > m$ и, значит, второй группы условий вида (12) не будет.
Рассмотрим случай, когда разность $(k - l)$ – четное число, где $l \in {{\mathbb{N}}_{0}}$ и $l < k$. Выясним, что означают условия (12) при $k \leqslant m$ в терминах функции $v(x) = {{\Lambda }^{{[k]}}}u(x)$. В дальнейшем понадобится обобщенный символом Похгаммера ${{(a,b)}_{l}} = a(a + b) \cdots (a + (l - 1)b)$.
Лемма 4. Пусть $v(x)$ – решение задачи (6) и данные задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ удовлетворяют условиям (12) при четном $k - l$ и ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$. Тогда должны быть выполнены $(k - l){\text{/}}2$ следующих равенств:
(14)
$\begin{gathered} \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{{(\Lambda - k, - 2)}}_{{m - (k - l)/2}}}vd{{s}_{x}}} = 0, \\ \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{{(\Lambda - k + 2, - 2)}}_{{m - (k - l)/2 + 1}}}vd{{s}_{x}}} = 0, \\ \ldots \\ \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{{(\Lambda - l - 2, - 2)}}_{{m - 1}}}vd{{s}_{x}}} = 0, \\ \end{gathered} $Доказательство. Пусть условия (12) выполнены при четном $k - l$. Тогда ${{\lambda }_{0}} = (k - l){\text{/}}2$, $\lambda = (k - l){\text{/}}2,\;(k - l){\text{/}}2 + 1,\; \ldots ,\;k - l - 1$, ${{\delta }_{\lambda }} = 1,3, \ldots ,k - l - 1$, ${{\sigma }_{\lambda }} = (k - l){\text{/}}2 - 1,\;(k - l){\text{/}}2 - 2,\; \ldots ,\;0$ и число условий (12) равно ${{N}_{{m,k,l}}} = (k - l){\text{/}}2$,
В силу лемм 2 и 1 при ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, где $i = 1,2, \ldots ,m$, функция ${v}(x)$ обладает гладкостью $v \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$. С учетом равенств ${{\varphi }_{i}} = {{(\Lambda - k)}^{{[i - 1]}}}{v}$ на $\partial S$, оставляя первое равенство неизменным, вынося общий множитель ${{\Lambda }^{{[2]}}}$ во втором равенстве и т.д. и ${{\Lambda }^{{[k - l - 2]}}}$ – в последнем равенстве, получим
Обозначим $w = (\Lambda - k)(\Lambda - k - 2) \ldots (\Lambda - 2m - l + 2)v = $ ${{(\Lambda - k, - 2)}_{{m - (k - l)/2}}}v$. Тогда, согласно равенству ${{P}_{{[k]}}}(\lambda ) = {{(\lambda , - 2)}_{k}}$ (см. [11]), выражение под интегралом без множителя ${{H}_{l}}(x)$ в первом равенстве преобразуется к виду
Тогда полученные выше $(k - l)/2$ равенств можно записать в виде
Из первого и второго равенств следует $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x)wd{{s}_{x}} = \int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x)\Lambda wd{{s}_{x}} = 0$. Затем из третьего равенства – $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x){{(\Lambda - k - 1, - 2)}_{2}}wd{{s}_{x}} = 0$, и с учетом уже полученных следует $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x){{\Lambda }^{2}}wd{{s}_{x}} = 0$. Продолжая этот процесс, мы будем получать равенства вида $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x){{\Lambda }^{i}}wd{{s}_{x}} = 0$ при $i = 0,1, \ldots ,(k - l){\text{/}}2 - 2$. С их учетом из $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x){{(\Lambda - k - 1, - 2)}_{{(k - l)/2 - 1}}}wd{{s}_{x}} = 0$ получим $\int_{\partial S} \,{{H}_{l}}(x){{\Lambda }^{i}}wd{{s}_{x}} = 0$ при $i = 0,1, \ldots ,(k - l){\text{/}}2 - 1$. Из найденных равенств, в свою очередь, аналогичным образом следует, что
(15)
$\int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x)wd{{s}_{x}}} = 0,\quad \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{{(\Lambda - k + 2,2)}}_{1}}wd{{s}_{x}}} = 0,\quad \ldots ,\quad \int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x){{{(\Lambda - k + 2,2)}}_{{(k - l)/2 - 1}}}wd{{s}_{x}}} = 0.$Вспоминая обозначение $w = {{(\Lambda - k, - 2)}_{{m - (k - l)/2}}}v$ и учитывая, что
В дальнейшем исследовании необходима будет теорема 6 из [26].
Теорема 2. Пусть $w(x)$ – гармоническая в $S$ и непрерывная в $\bar {S}$ функция, тогда имеет место равенство
(16)
$\int\limits_{|\xi | = 1} {{{G}_{{(\nu )}}}(\xi )w(\xi )d{{s}_{\xi }}} = {{g}_{\nu }}{\kern 1pt} {{\left. {{{G}_{{(\nu )}}}(D)w(x)} \right|}_{{x = 0}}},$Обозначим через ${{v}_{l}}(x)$ малые $l$-го порядка малости в разложении $m$-гармонической в $S$ функции $v(x)$ в окрестности нуля.
Теорема 3. Пусть данные задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ удовлетворяют условиям (12) при четном $k - l$, имеют гладкость ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$, а $m$-гармоническая функция ${v}(x)$, являющаяся решением задачи (6), имеет следующее разложение Альманси:
Тогда при четном $k - l$ верны равенства
Доказательство. Из лемм 2 и 1 следует, что при ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$, гармонические компоненты функции $v(x)$ обладают гладкостью ${{v}^{{(i)}}} \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$, $i = 0,1, \ldots ,m - 1$, а значит, $v \in {{C}^{{m - 1}}}(\bar {S})$. Кроме того, в силу леммы 4 верны равенства (14). Докажем, что в этом случае из равенств (14) вытекают условия (17).
Рассмотрим последнее равенство из (14). Применим к разложению Альманси функции $v(x)$ оператор ${{(\Lambda - l - 2, - 2)}_{{m - 1}}}$:
Поэтому $v_{l}^{{(0)}}(x) = 0$. Далее применим оператор ${{(\Lambda - l - 4, - 2)}_{{m - 2}}}$ к разложению Альманси функции $v(x)$:
Поэтому ${v}_{l}^{{(1)}}(x) = 0$. Продолжая этот процесс, будем иметь равенства ${v}_{l}^{{(i)}}(x) = 0$ при $i = 0,1, \ldots ,(k - l){\text{/}}2 - 2$. Наконец, применим оператор ${{(\Lambda - k, - 2)}_{{m - (k - l)/2}}}$ к разложению Альманси функции ${v}(x)$:
Тогда по теореме 2, аналогично предыдущим случаям, с учетом равенств $v_{l}^{{(i)}}(x) = 0$, где $i = 0,1, \ldots ,(k - l){\text{/}}2 - 2$, имеем
Поэтому ${v}_{l}^{{((k - l)/2 - 1)}}(x) = 0$. Таким образом, при четных $k - l$ из равенств (14) вытекает, что ${v}_{l}^{{(0)}}(x) = {v}_{l}^{{(1)}}(x) = \ldots = {v}_{l}^{{((k - l)/2 - 1)}}(x) = 0$. Теорема доказана.
Случай нечетной разности $k - l$ при $l \in {{\mathbb{N}}_{0}}$ и $l < k$ доказывается аналогично. Поэтому, опуская соответствующие выкладки, сформулируем результат.
Теорема 4. Пусть данные задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ удовлетворяют условиям (12) при нечетном $k - l$, имеют гладкость ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$, а $m$-гармоническая функция $v(x)$, являющаяся решением задачи (6), имеет следующее разложение Альманси в $S$:
Тогда при нечетном $k - l$ выполнены равенства
6. ОСНОВНОЙ РЕЗУЛЬТАТ
Докажем, что необходимые условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$, полученные в теореме 1 при $k \leqslant m$, являются также и достаточными условиями, если данные задачи обладают необходимой гладкостью. Таким образом, предположение 1 из [11] при $k \leqslant m$ будет доказано.
Теорема 5. Пусть $k \leqslant m$ и ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$, тогда необходимыми и достаточными условиями разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ являются ${{N}_{k}} = [(k + 1){\text{/}}2][(k + 2){\text{/}}2]$ условий
(19)
$\int\limits_{\partial S} {{{H}_{l}}(x)(p_{1}^{{(m - \lambda )}}{{\varphi }_{{{{\delta }_{\lambda }} + 1}}}(x) + \ldots + p_{{m - \lambda }}^{{(m - \lambda )}}{{\varphi }_{{m - {{\sigma }_{\lambda }}}}}(x))d{{s}_{x}}} = 0$Доказательство. Достаточность. Пусть ${v}(x)$ – решение задачи (6)
По лемме 2 эта задача безусловно разрешима. По лемме 3 решение $u(x)$ задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$ может быть получено из уравнения $v(x) = {{\Lambda }^{{[k]}}}u(x)$, которое решается в $m$-гармонических в $S$ функциях. Функцию $u(x)$ можно определить тогда и только тогда, когда $m$-гармоническая в $S$ функция $v(x)$ не имеет членов до $(k - 1)$-го порядка малости включительно в своем разложении в окрестности нуля. Функцию $v(x)$ представим в виде
Поскольку функции ${{\varphi }_{i}}(s)$ при $i = 1,2, \ldots ,m$ удовлетворяют условиям (12) при $k \leqslant m$, то из теорем 3 и 4 вытекает, что для функции ${v}(x)$ верны равенства (17) и (18). Из них следует, что
Условия теоремы являются необходимыми и достаточными условиями разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$, поскольку по замечанию 1 при ${{\varphi }_{i}} \in {{C}^{{2m - i - 1 + \varepsilon }}}(\partial S)$, $i = 1,2, \ldots ,m$, условия (12) являются также и необходимыми условиями для задачи ${{\mathcal{N}}_{k}}$. Теорема доказана.
Замечание 2. Условия (19) при $k = 1$ (в этом случае получается ${{N}_{1}} = 1$ условий) совпадают с условием для задачи ${{\mathcal{N}}_{1}}$, полученным в [12], а при $k = 2$ (в этом случае получается ${{N}_{2}} = 2$ условия) совпадают с условиями для задачи ${{\mathcal{N}}_{2}}$ из [13].
Пример. Найдем необходимые и достаточные условия разрешимости задачи ${{\mathcal{N}}_{3}}$ для однородного $7$-гармонического уравнения. В соответствии с теоремой 5 будем иметь ${{N}_{3}} = 4$ условия вида (19). Если $l = 0$, то получаем $1 \leqslant \lambda \leqslant 2$, ${{\delta }_{\lambda }} + 1 = 2\lambda - 1$, $m - {{\sigma }_{\lambda }} = 5 + \lambda $ и, значит,
При $l = 1$ получаем $\lambda = 1$, ${{\delta }_{\lambda }} + 1 = 2\lambda $, $m - {{\sigma }_{\lambda }} = 6 + \lambda $, и поэтому
При $l = 2$ получаем $\lambda = 0$, ${{\delta }_{\lambda }} + 1 = 2\lambda + 1$, $m - {{\sigma }_{\lambda }} = 7 + \lambda $ и, следовательно,
Список литературы
Агмон С., Дуглис А., Ниренберг Л. Оценки решений эллиптических уравнений вблизи границы. М.: Изд-во иностр. лит., 1962.
Соболев С.Л. Введение в теорию кубатурных формул. М.: Наука, 1974.
Бицадзе А.В. О полигармонических функциях // Докл. АН СССР. 1987. Т. 294. № 3. С. 521–525.
Gazzola F., Grunau H.C., Sweers G. Polyharmonic boundary value problems. Positivity preserving and nonlinear higher order elliptic equations in bounded domains. Lecture Notes in Mathematics 1991. Berlin: Springer, 2010.
Бицадзе А.В. О некоторых свойствах полигаpмонических функций // Дифференц. ур-ния. 1988. Т. 24. № 5. С. 825–831.
Бицадзе А.В. К задаче Неймана для гармонических функций // Докл. АН СССР. 1990. Т. 311. № 1. С. 11–13.
Карачик В.В. Условия разрешимости задачи Неймана для однородного полигармонического уравнения // Дифференц. ур-ния. 2014. Т. 50. № 11. С. 1455–1461.
Turmetov B.Kh., Ashurov R.R. On solvability of the Neumann boundary value problem for a non-homogeneous polyharmonic equation in a ball // Boundary value problems. 2013. № 162. P. 1–15.
Карачик В.В. Об одной задаче для полигаpмонического уpавнения в шаpе // Сиб. матем. жуpнал. 1991. Т. 32. 5. С. 51–58.
Кангужин Б.Е., Кошанов Б.Д. Необходимые и достаточные условия разрешимости краевых задач для неоднородного полигармонического уравнения в шаре // Уфимский матем. журнал. 2010. Т. 2. № 2. С. 41–52.
Карачик В.В. Класс задач типа Неймана для полигармонического уравнения в шаре // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2020. Т. 60. № 1. С. 132–150.
Карачик В.В. Об арифметическом треугольнике, возникающем из условий разрешимости задачи Неймана // Матем. заметки. 2014. Т. 96. № 2. С. 228–238.
Turmetov B.Kh., Ashurov R.R. On solvability of the Neumann boundary value problem for a non-homogeneous biharmonic equation in a ball // British J. Math. Comput. Sci. 2014. V. 4. P. 557–571.
Карачик В.В. Обобщенная третья краевая задача для бигармонического уравнения // Дифференц. ур-ния. 2017. Т. 53. № 6. С. 761–770.
Karachik V.V., Sadybekov M.A., Torebek B.T. Uniqueness of solutions to boundary-value problems for the biharmonic equation in a ball // Electronic Journal of Differential Equations. 2015. V. 244. P. 1–9.
Popivanov P. Boundary value problems for the biharmonic operator in the unit ball // AIP Conf. Proceed. 2019. V. 2159. P. 030028.
Карачик В.В. Об одной задаче типа Неймана для бигармонического уравнения // Матем. труды. 2016. Т. 19. № 2. С. 86–108.
Карачик В.В. Задача Рикье–Неймана для полигармонического уравнения в шаре // Дифференц. ур-ния. 2018. Т. 54. № 5. С. 653–662.
Кошанов Б.Д., Солдатов А.П. Краевая задача с нормальными производными для эллиптического уравнения высокого порядка на плоскости // Дифференц. ур-ния. 2016. Т. 52. № 12. С. 1666–1681.
Солдатов А.П. О фредгольмовости и индексе обобщeнной задачи Неймана // Дифференц. ур-ния. 2020. Т. 56. № 2. С. 217–225.
Бейтмен Г., Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. Т. 2. М.: Наука, 1966.
Алимов Ш.А. Об одной задаче с наклонной производной // Дифференц. ур-ния. 1981. Т. 17. № 10. С. 1738–1751.
Карачик В.В. Решение задачи Дирихле для полигармонического уравнения в шаре при полиномиальных данных // Дифференц. ур-ния. 2015. Т. 51. № 8. С. 1038–1047.
Карачик В.В. Интегральные тождества на сфере для нормальных производных полигармонических функций // Сиб. электронные матем. известия. 2017. Т. 14. С. 533–551.
Карачик В.В. О свойстве среднего для полигармонических функций в шаре // Матем. труды. 2013. Т. 16. № 2. С. 69–88.
Карачик В.В. О некоторых специальных полиномах и функциях // Сиб. электронные матем. известия. 2013. Т. 10. С. 205–226.
Karachik V.V. On some special polynomials // Proc. Am. Math. Soc. 2004. T. 132. № 4. P. 1049–1058.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики