Журнал вычислительной математики и математической физики, 2021, T. 61, № 8, стр. 1309-1335
Теория потенциала и оценка Шаудера в гёльдеровских пространствах для 3 + 1-мерного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса
М. О. Корпусов 1, *, Д. К. Яблочкин 2, **
1 МГУ
119991 Москва, Ленинские горы, Россия
2 РУДН
117198 Москва, ул. Миклухо-Маклая, 6, Россия
* E-mail: korpusov@gmail.com
** E-mail: fhrapple@gmail.com
Поступила в редакцию 05.06.2020
После доработки 05.06.2020
Принята к публикации 11.02.2021
Аннотация
В работе рассматривается задача Коши для широко известного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса в классе гёльдеровских начальных функций из ${{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\lambda \in (0,\alpha ]$. В работе доказано, что для таких начальных функций существует единственное непродолжаемое во времени классическое решение задачи Коши в классе ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ для любого $T \in (0,{{T}_{0}}),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в последнем случае время ${{T}_{0}}$ – время разрушения решения. Для доказательства разрешимости задачи Коши проведено исследование объемного и поверхностного потенциалов, связанных с задачей Коши, в гёльдеровских пространствах. Наконец, в работе получена оценка Шаудера. Библ. 23.
1. ВВЕДЕНИЕ
Настоящая работа посвящена исследованию в пространствах Гёльдера классических решений задачи Коши для многомерного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса:
(1.1)
$\begin{gathered} {{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t): = \frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T], \\ u(x,0) = {{u}_{0}}(x),\quad x \in {{\mathbb{R}}^{3}}. \\ \end{gathered} $(1.2)
$\frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial t}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$(1.3)
$\frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}}\quad {\text{и}}\quad \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial t}}.$Мотивацией к проведенному в работе исследованию является (насколько нам известно) отсутствие исследований задачи Коши для уравнения ББМБ в классе глобально не интегрируемых начальных функций ${{u}_{0}}(x).$ В данной работе мы рассмотрели случай, когда ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1].$
В результате исследования свойств объемного и поверхностного потенциалов была получена априорная оценка Шаудера следующего вида:
(1.4)
$\begin{gathered} \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}u(x,t){{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} + \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \\ \leqslant a(T)\left[ {\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t)} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\Delta u(x,0) - u(x,0)} \right|}\nolimits_\alpha } \right]\quad {\text{при}}\quad \alpha \in (0,1]. \\ \end{gathered} $Отметим, что впервые теория потенциала для неклассических уравнений типа С.Л. Соболева была рассмотрена в работе Б.В. Капитонова [3]. В дальнейшем теория потенциала изучалась в работах С.А. Габова и А.Г. Свешникова [4], [5], а также в работах их учеников (см. работу Ю.Д. Плетнера [6]).
Отметим, что одномерные и многомерные уравнения ББМБ исследовались в работах [7]–[16], в которых исследовались вопросы физической постановки, локальной и глобальной во времени разрешимости, и асимптотики при больших временах. Отметим также работы [17]–[19], в которых исследовался вопрос о возникновении blow-up для решений начально-краевых задач для одномерного и многомерного уравнения ББМБ.
2. ОБОЗНАЧЕНИЯ
В работе мы будем пользоваться обозначениями из [20]. Символом ${{\mathbb{C}}_{b}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ мы обозначаем пространство непрерывных и ограниченных функций, норма которого имеет следующий вид:
3. ЗАДАЧА КОШИ И СВОЙСТВА ОБЪЕМНОГО И ПОВЕРХНОСТНОГО ПОТЕНЦИАЛОВ В ПРОСТРАНСТВАХ ГЁЛЬДЕРА
В работе мы будем рассматривать следующую задачу Коши:
(3.1)
$\frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T],$Определение 1. Функция $u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ при $\lambda \in (0,1\alpha ],$ удовлетворяющая задаче Коши (3.1), (3.2) поточечно, где ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ называется классическим решением.
В работе [1] было построено фундаментальное решение в смысле (см. [21]) пространства $\mathcal{D}{\kern 1pt} '({{\mathbb{R}}^{3}})\mathcal{D}_{ + }^{'}$ следующего уравнения:
(3.3)
${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[\mathcal{E}](x,t) = \frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta \mathcal{E}(x,t) - \mathcal{E}(x,t)} \right) + \Delta \mathcal{E}(x,t) = \delta (x)\delta (t),$(3.4)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x{\text{|}}}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;\frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}{\text{|}}x{\text{|}}}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{e}^{{i\mu |x|}}}{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{\mu }^{2}} + 1}}\tau } \right)d\mu d\tau , \\ \end{gathered} $(3.5)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;\frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}\left| x \right|}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{C_{\varepsilon }^{ + }(i)} \,\frac{{{{e}^{{iz|x|}}}{{z}^{2}}}}{{{{{({{z}^{2}} + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}}}{{{{z}^{2}} + 1}}\tau } \right)dzd\tau , \\ \end{gathered} $(3.6)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;i\varepsilon \frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{exp( - (1 + \varepsilon sin\phi ){\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} + i\varepsilon cos\phi {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x{\text{|}}}} \times \\ \times \;\frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}\tau } \right){{e}^{{i\phi }}}d\phi d\tau : = {{\mathcal{E}}_{1}}(x,t) + {{\mathcal{E}}_{2}}(x,t). \\ \end{gathered} $(3.7)
$\mathcal{E}(x,0) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}}\quad {\text{при}}\quad x \ne 0,$(3.8)
$\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x,0)}}{{\partial t}} = \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{8\pi \left| x \right|}} + \frac{1}{{4{{\pi }^{2}}\left| x \right|}}\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\mu |x|}}}d\mu \quad {\text{при}}\quad x \ne 0.$(3.9)
$\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\mu |x|}}}d\mu = 2\pi i\mathop {lim}\limits_{z \to i} \frac{d}{{dz}}\left[ {{{{(z - i)}}^{2}}\frac{{{{z}^{2}}}}{{{{{({{z}^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{iz|x|}}}} \right] = 2\pi i\mathop {lim}\limits_{z \to i} \frac{d}{{dz}}\left[ {\frac{{{{z}^{2}}}}{{{{{(z + i)}}^{2}}}}{{e}^{{iz|x|}}}} \right] = \frac{\pi }{2}{{e}^{{ - |x|}}} - \frac{\pi }{2}{\text{|}}x{\text{|}}{{e}^{{ - |x|}}}.$(3.10)
$\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x,0)}}{{\partial t}} = \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}} - \frac{1}{{8\pi }}{{e}^{{ - |x|}}}\quad {\text{при}}\quad x \ne 0.$(3.11)
$\mathcal{E}(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{m + n}}}({{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}\{ 0\} \otimes [0,T])\quad {\text{для}}\;{\text{любых}}\quad m,n \in \mathbb{N},\quad T > 0.$(3.12)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{k}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}},$(3.13)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{2}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}},\quad \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 2}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{3}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}},$(3.14)
$\begin{gathered} \left| {\frac{{{{\partial }^{k}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}}}} \right| \leqslant {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 2}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant {{B}_{3}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \end{gathered} $Введем следующие поверхностный и объемный потенциалы, связанные с построенным фундаментальным решением:
(3.16)
$U[\rho ](x,t): = U(x,t): = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dyd\tau .$Справедливо следующее утверждение.
Лемма 1. Поверхностный потенциал $V[\mu ](x,t),$ определенный равенством (3.15), действует следующим образом:
Доказательство. Пусть $\mu (x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1]$.
Шаг 1. Представим потенциал $V(x,t)$ в виде следующей суммы:
(3.17)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \left| {\phi {\kern 1pt} '(t)} \right|{{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$(3.18)
${{V}_{1}}(x,{{t}_{2}}) - {{V}_{1}}(x,{{t}_{1}}) = \int\limits_{{{t}_{1}}}^{{{t}_{2}}} \,\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}dt\quad {\text{при}}\quad 0 \leqslant {{t}_{1}} \leqslant {{t}_{2}} \leqslant T.$(3.19)
${{\left| {{{V}_{1}}(x,{{t}_{2}}) - {{V}_{1}}(x,{{t}_{1}})} \right|}_{{2 + \lambda }}} \leqslant \int\limits_{{{t}_{1}}}^{{{t}_{2}}} \,\mathop {\left| {\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } dt \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \left| {\phi {\kern 1pt} '(t)} \right|{{\left| \mu \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|.$Теперь докажем, что ${{V}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Заметим, что с учетом определения (3.6) функции ${{\mathcal{E}}_{2}}(x,t)$ потенциал ${{V}_{2}}(x,t)$ можно представить в следующем виде:
(3.20)
$\begin{gathered} {{V}_{2}}(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,\tau ,\phi )\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau , \\ \gamma (\phi ) = {{\gamma }_{0}}(\phi ) + i{{\gamma }_{1}}(\phi ),\quad {{\gamma }_{0}}(\phi ) = 1 + \varepsilon sin\phi ,\quad {{\gamma }_{1}}(\phi ) = \varepsilon cos\phi ,\quad \varepsilon \in (0,1), \\ \end{gathered} $(3.21)
$\begin{gathered} \psi (t,\tau ,\phi ) = \frac{{i\varepsilon }}{{4{{\pi }^{2}}}}{{e}^{{i\phi }}}exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right) \times \\ \times \;\frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}\tau } \right) \in {{\mathbb{C}}^{\infty }}[0,T]\quad {\text{для}}\;{\text{любого}}\quad T > 0,\quad \phi \in [0,2\pi ], \\ \end{gathered} $(3.22)
${{\gamma }_{0}}(\phi ) = 1 + \varepsilon sin\phi \geqslant 1 - \varepsilon > 0\quad {\text{при}}\quad \phi \in [0,2\pi ],$(3.24)
$\frac{{\partial {{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau .$(3.25)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}{{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\frac{{\partial u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\frac{{\partial u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau , \\ \frac{{{{\partial }^{3}}{{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\frac{{{{\partial }^{2}}u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\frac{{{{\partial }^{2}}u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau . \\ \end{gathered} $Таким образом, $V(x,t) = {{V}_{1}}(x,t) + {{V}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.
Шаг 2. Докажем теперь, что
(3.26)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,{{t}_{2}})}}{{\partial t}} - \frac{{\partial V(x,{{t}_{1}})}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|,$(3.27)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$(3.28)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {V(x,t)} \right|}_{{2 + \lambda }}} \leqslant d(T){{\left| \mu \right|}_{\alpha }},$Шаг 3. Докажем, что для всех $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливы следующие формулы:
(3.29)
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}},\quad \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}},$(3.30)
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}.$(3.31)
$\begin{gathered} \left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial{ \partial {{x}_{j}}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy = \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy, \\ \end{gathered} $(3.32)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t}}d{{S}_{y}}, \\ \end{gathered} $(3.33)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}}. \\ \end{gathered} $(3.34)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}}, \\ \end{gathered} $(3.35)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{j}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}}}d{{S}_{y}} \\ \end{gathered} $Шаг 4. Теперь докажем, что сильная производная по времени функции $V(x,t)$ в смысле банахова пространства $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ существует и совпадает с частной производной по времени этой функции. Прежде всего заметим, что
Следовательно,
Лемма доказана.
Объемный потенциал $U(x,t),$ определенный равенством (3.16), можно при помощи интегрального представления (3.6) для фундаментального решения $\mathcal{E}(x,t)$ представить в следующем виде:
(3.36)
$\begin{gathered} U(x,t) = - \frac{1}{{4\pi }}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - {\text{|}}x - y{\text{|}})}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau + \\ \, + \frac{{i\varepsilon }}{{4{{\pi }^{2}}}}\int\limits_0^{2\pi } \,\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \sigma }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \sigma }}{2}} \right)\int\limits_0^\sigma \,exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}(\sigma - \tau )} \right) \times \\ \, \times \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\phi }}}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\text{|}})}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau d\sigma d\phi . \\ \end{gathered} $Лемма 2. Объемный потенциал $U[\rho ](x,t),$ определенный равенством (3.16), действует следующим образом:
Доказательство. Пусть $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.
Шаг 1. Прежде всего заметим, что для каждого $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливо следующее равенство:
(3.37)
$\begin{gathered} \frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,0)\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial t}}\rho (y,\tau )dyd\tau = \\ \, = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial t}}\rho (y,\tau )dyd\tau : = {{U}_{1}}(x,t) + {{U}_{2}}(x,t), \\ \end{gathered} $(3.38)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \left( {{{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon )} \right)\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}.$(3.39)
$\mathop {\left| {U(x,{{t}_{2}}) - U(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant ({{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon ))\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|$(3.40)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {U(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant ({{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon ))\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$Шаг 2. Теперь докажем, что $U(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Прежде всего заметим, что в силу оценки Шаудера (6.57) при $\gamma = 1$ и того, что $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, вытекают оценки
Теперь заметим, что в силу (3.10) получаем
(3.41)
$\begin{gathered} \frac{{\partial {{U}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,0)}}{{\partial t}}\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{t}^{2}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau = \\ \, = {{U}_{{21}}}(x,t) + {{U}_{{22}}}(x,t) + {{U}_{{23}}}(x,t), \\ \end{gathered} $(3.42)
${{U}_{{21}}}(x,t): = \frac{1}{{4\pi }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,t)dy,$(3.43)
${{U}_{{22}}}(x,t): = - \frac{1}{{8\pi }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{e}^{{ - |x - y|}}}\rho (y,t)dy,$(3.44)
${{U}_{{23}}}(x,t): = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{t}^{2}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau .$(3.45)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{{21}}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \frac{1}{{4\pi }}{{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$(3.46)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{{23}}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{4}}(T,\varepsilon )\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$Таким образом, в силу (3.37) имеем
Шаг 3. Осталось доказать коммутационные соотношения
(3.47)
$\frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}},\quad \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}$(3.48)
$\mathop {\left| {V(x,t,\tau ) - V(x,t,t)} \right|}\nolimits_2 \to + 0\quad {\text{при}}\quad \tau \, \uparrow \,t$(3.49)
$ + \;\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,{{D}_{x}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,{{D}_{x}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy + $(3.50)
$\mathop {sup}\limits_{0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T} {{\left| {{{I}_{j}}} \right|}_{0}} < \frac{\delta }{5},\quad j = 3,4,5,6.$(3.51)
${{\left| {V(x,t,\tau ) - V(x,t,t)} \right|}_{1}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0.$Докажем сначала первое равенство из формулы (3.47). Справедливы следующие равенства:
(3.52)
$\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}} = V(x,t,t) + \int\limits_0^t \,\frac{{\partial V(x,t,\tau )}}{{\partial t}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{\partial V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}d\tau ,$(3.53)
$\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} = \int\limits_0^t \,\frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}} = \frac{{\partial V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}d\tau ,$(3.54)
$\frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$(3.55)
$\frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}d\tau .$(3.56)
$\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{при}}\quad (x,\tau ,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes \{ 0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T\} ,$Точно также, как на шаге 4 леммы 1, с учетом коммутационных соотношений (3.47) можно доказать, что сильная производная по времени функции $U(x,t)$ в смысле пространства Банаха $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ существует и совпадает с частной производной по времени от функции $U(x,t).$ Следовательно,
Лемма доказана полностью.Лемма доказана.
Справедливо следующее утверждение относительно свойств поверхностного $V(x,t)$ и объемного потенциалов $U(x,t)$.
Лемма 3. Пусть $\mu (x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ ${{u}_{0}}(x) \in \mathbb{C}_{b}^{{(2)}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ и $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ при $\alpha \in (0,1]$. Тогда
Доказательство. Результаты леммы доказаны в работе [1] (см. леммы 1, 4 и 7).
Лемма доказана.
4. АПРИОРНАЯ ОЦЕНКА ШАУДЕРА
Дадим определение класса функций.
Определение 2. Будем говорить, что функция $u(x,t) \in S,$ если $u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(2 + 1)}}}({{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T])$ и найдeтся такое $\varepsilon \in (0,1)$, что при $\left| x \right| > 1$ справедливы неравенства
В работе [1] была доказана следующая
Теорема 1. Если $u(x,t)$ принадлежит классу $S,$ то справедлива следующая третья формула Грина:
(4.1)
$u(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau ){{\mathfrak{M}}_{{y,\tau }}}[u](y,\tau )dyd\tau + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\left( {\Delta u(y,0) - u(y,0)} \right)dy,$Справедлива следующая основная теорема работы.
Теорема 2. Для произвольной функции $u(x,t)$ класса $S$ справедлива следующая априорная оценка Шаудера:
Доказательство. Утверждение теоремы немедленно следует из представления (4.1), а также из оценок (3.27), (3.28), (3.38), (3.40) и лемм 1 и 2.
Теорема доказана.
5. РАЗРЕШИМОСТЬ ОДНОГО ИНТЕГРАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ
Лемма 4. Пусть функция $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, тогда для следующей функции справедливо
Доказательство. Представим функцию $\rho (x,t)$ в следующем виде:
(5.1)
$\rho (x,t) = \frac{{\partial {{u}^{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} = 2u(x,t)\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}.$Шаг 1. Справедлива следующая цепочка вложений:
Шаг 2. Так как $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, то
(5.2)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,{{t}_{1}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}}) - u(x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$(5.3)
$\mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} = \mathop {sup}\limits_{\mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = 1} \mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha .$(5.4)
$\mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = \mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_0 + \sum\limits_{i = 1}^3 \,\mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{i}}}}} \right|}\nolimits_\alpha ,$(5.5)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$Перейдем теперь непосредственно к доказательству утверждения леммы.
Шаг 3. Пусть функции $f(x),g(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$, тогда справедливо неравенство:
(5.6)
$\mathop {\left| {fg} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| f \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| g \right|}\nolimits_\alpha .$Лемма доказана.
Лемма 5. Пусть функции ${{u}_{1}}(x,t),{{u}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Тогда для каждого фиксированного $t \in [0,T]$ справедлива следующая оценка:
(5.7)
$\mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x,t) - {{\rho }_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial u_{1}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u_{2}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 4max\{ \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } ,\mathop {\left| {{{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \} \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$Доказательство. Справедлива следующая цепочка неравенств:
(5.8)
$\begin{gathered} \mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x,t) - {{\rho }_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial u_{1}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u_{2}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = \\ = 2\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - {{u}_{2}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} + {{u}_{1}}(x,t)\frac{{{{u}_{2}}(\partial x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - {{u}_{1}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \\ \leqslant 2\left\{ {\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha } \right\} = 2{{A}_{1}} + 2{{A}_{2}}. \\ \end{gathered} $(5.9)
$\begin{gathered} {{A}_{1}} = \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{{{u}_{2}}(\partial x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant 2\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } . \\ \end{gathered} $(5.10)
$\begin{gathered} {{A}_{2}} = \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } . \\ \end{gathered} $Лемма доказана.
Рассмотрим следующее интегральное уравнение:
(5.11)
$u(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\frac{{\partial {{u}^{2}}(y,\tau )}}{{\partial {{y}_{1}}}}dyd\tau + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\left( {\Delta {{u}_{0}}(y) - {{u}_{0}}(y)} \right)dy,$Теорема 3. Для любой ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ найдется такое ${{T}_{0}} = {{T}_{0}}({{u}_{0}}) > 0,$ что для любого $T \in (0,{{T}_{0}})$ существует единственное решение интегрального уравнения (5.11) в классе $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в этом случае справедливо следующее предельное свойство:
Доказательство. Шаг 1. Перепишем интегральное уравнение (5.11) в следующем операторном виде:
гдеШаг 2. В выражении для объемного потенциала $W[u](x,t)$ сделаем замену переменных $z = y - x$ и получим следующее равенство:
(5.13)
$\mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = \mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_0 + \sum\limits_{i = 1}^3 \,\mathop {\left| {\frac{{\partial W[{{u}_{1}}]}}{{\partial {{x}_{i}}}} - \frac{{\partial W[{{u}_{2}}]}}{{\partial {{x}_{i}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = {{I}_{0}} + \sum\limits_{i = 1}^3 \,{{I}_{i}}.$Шаг 3. Начнем со слагаемого ${{I}_{0}}$:
(5.14)
$\begin{gathered} {{I}_{0}} = \mathop {sup}\limits_{x \in {{\mathbb{R}}^{3}}} \left| {\int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(z,t - \tau )\left( {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right)dzd\tau } \right| \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {sup}\limits_{x \in {{\mathbb{R}}^{3}}} \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|\left| {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right|dzd\tau \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_0 \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dzd\tau \leqslant \mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_\alpha \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dzd\tau . \\ \end{gathered} $(5.15)
${{K}_{1}} \leqslant \int\limits_{O(0,{{\mu }_{0}})} \,\frac{{{{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}z{\text{|}}}}dz \leqslant 4\pi {{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})\int\limits_0^{{{\mu }_{0}}} \,\frac{1}{r}{{r}^{2}}dr = 2\pi {{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})\mu _{0}^{2} < + \infty .$(5.16)
$\begin{gathered} {{K}_{3}} \leqslant \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(0,{{R}_{0}})} \,{{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|z|}}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}}dz \leqslant 4\pi {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\int\limits_{{{R}_{0}}}^{ + \infty } \,\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )r}}}}}{r}{{r}^{2}}dr = \\ \, = 4\pi {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon ){{R}_{0}}}}}}}{{1 - \varepsilon }}\left( {{{R}_{0}} + \frac{1}{{1 - \varepsilon }}} \right) < + \infty . \\ \end{gathered} $(5.17)
$\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz \leqslant {{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}}) < + \infty .$(5.18)
${{I}_{0}} \leqslant t{{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})\mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant t{{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{{{\left| {{{u}_{1}}} \right|}}_{{1 + \alpha }}},{{{\left| {{{u}_{2}}} \right|}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$Шаг 4. Рассмотрим теперь слагаемые ${{I}_{i}}$ при $i = 1,2,3$:
(5.19)
$\begin{gathered} \, \leqslant \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathop {\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}\left( {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right)} \right|}\nolimits_\alpha dzd\tau \leqslant \\ \, \leqslant \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}} \right|\mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right|}\nolimits_\alpha dzd\tau \leqslant \\ \end{gathered} $(5.20)
$\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}} \right|dz \leqslant {{D}_{i}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}}) < + \infty .$(5.21)
${{I}_{i}} \leqslant t{{D}_{i}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{\text{|}}{{u}_{1}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}},{\text{|}}{{u}_{2}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$(5.22)
$\mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant t{{D}_{{{\text{max}}}}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{\text{|}}{{u}_{1}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}},{\text{|}}{{u}_{2}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } ,$(5.23)
$\mathop {\left| {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|} \right|}\nolimits_T = \mathop {\left| {\left| {A[{{u}_{1}}] - A[{{u}_{2}}]} \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {\mathop {\left| {\left| {{{u}_{1}}} \right|} \right|}\nolimits_T ,\mathop {\left| {\left| {{{u}_{2}}} \right|} \right|}\nolimits_T } \right\}\mathop {\left| {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|} \right|}\nolimits_T .$Шаг 5. Пусть
(5.25)
$\mathop {\left| {\left| W \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}4\mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T^2 \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}4{{R}^{2}} \leqslant \frac{R}{2}$Теорема доказана.
Из лемм 1–5, теоремы 3 вытекает основное утверждение работы.
Теорема 4. Для любой функции ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1]$ найдется такое максимальное ${{T}_{0}} = {{T}_{0}}({{u}_{0}}) > 0,$ что для любого $T \in (0,{{T}_{0}})$ существует единственное классическое решение задачи Коши (3.1), (3.2) в смысле определения в классе ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda ,\;\;\,\lambda \in (0,\alpha )}}}({{\mathbb{R}}^{3}})),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в этом случае справедливо предельное свойство
Доказательство. Единственность классического решения задачи Коши в смысле определения 1 вытекает из полученной в работе [1] третьей формулы Грина.
Теорема доказана.
6. ОЦЕНКИ ШАУДЕРА ОДНОГО ПОТЕНЦИАЛА
В данном разделе мы используем технику работы [23].
Пусть $x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ' \in {{\mathbb{R}}^{3}}$ – фиксированные точки, $\rho \in (0,1],$ $R > 2$ и
(6.1)
${\text{supp}}\left\{ {\frac{{\partial \psi (x)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right\} \subset \overline {O({{x}_{0}},2R)} {{\backslash }}O({{x}_{0}},R).$(6.2)
$u(x) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}f(y)dy,\quad f(x) \in \mathbb{C}_{b}^{{(1)}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \subset {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),\quad \alpha \in (0,1].$(6.3)
$\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}: = {{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$(6.4)
$\begin{gathered} {{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}\left[ {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy, \\ {{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \gamma \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}\left[ {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}} \right]dy. \\ \end{gathered} $(6.5)
$\frac{\partial }{{\partial {{y}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}} \right) = \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\left[ {\gamma \frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} - \frac{{{{\delta }_{{ij}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} + 2\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{1}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right].$(6.6)
${{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - z) - f(x{\kern 1pt} '\; - z)} \right]h(z)dz,$(6.7)
${\text{|}}{{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\text{|}} \leqslant {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{{{\text{|}}}^{\alpha }}{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{\text{|}}h(z){\text{|}}dz = {{c}_{1}}{{\rho }^{\alpha }}{{[f]}_{\alpha }}.$(6.8)
${{K}_{1}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}) = {{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}) + {{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}),$(6.9)
$\begin{gathered} {{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {\frac{{\partial \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}} - \frac{{\partial \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy, \\ {{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}} - f(x{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy. \\ \end{gathered} $(6.10)
$\begin{gathered} \left| {{{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right| \leqslant \int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - f(x{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right|dy \leqslant \\ \, \leqslant \left| {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} ')} \right|\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}} \right|\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy\; + \\ + \;\left| {f(x{\kern 1pt} ')} \right|\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}} \right|\left| {{{e}^{{ - \gamma |x'' - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right|dy, \\ \end{gathered} $(6.11)
$\frac{\partial }{{\partial {{x}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{3}}}}} \right) = - \gamma \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{2}}}}\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{\left| {x - y} \right|}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{\left| {x - y} \right|}} - \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{3}}}}\left[ {3\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{\left| {x - y} \right|}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{\left| {x - y} \right|}} - {{\delta }_{{ij}}}} \right].$(6.12)
${{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\, - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} = \int\limits_0^1 \,\frac{\partial }{{\partial s}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)ds = \int\limits_0^1 \,\sum\limits_{i = 1}^N \,\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)[x_{i}^{{''}} - x_{i}^{'}]ds,$(6.13)
$\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)} \right| \leqslant \left| \gamma \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|{{x}_{s}} - y|}}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 4\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|{{x}_{s}} - y|}}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\text{|}}{{{\kern 1pt} }^{3}}}}.$(6.14)
${\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; - \;{\text{|}}{{x}_{s}} - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{\rho }{2} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{1}{2}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} = \frac{1}{2}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}.$(6.15)
$\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)} \right| \leqslant 4{\text{|}}\gamma {\text{|}}\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 32\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}$(6.16)
$\left| {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right| \leqslant \left[ {4\left| \gamma \right|\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 32\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}.$(6.17)
${\text{|}}{{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{c}_{3}}(R)\left( {{{{[f]}}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + {{{\left| f \right|}}_{0}}\rho } \right).$(6.18)
$F(x,y): = \frac{\partial }{{\partial {{y}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right) = \gamma \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} + \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {3\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} - {{\delta }_{{ij}}}} \right].$(6.19)
${{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = :{{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} ') + {{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$(6.20)
${{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,[\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} ',y) - \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)]dy.$(6.21)
${\text{|}}{{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \int\limits_{O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left| {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')} \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x{\kern 1pt} '\, - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {\left| \gamma \right|\left| {x{\kern 1pt} ' - y} \right| + 4} \right]dy.$(6.22)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\left| {f(y) - f(x'){\kern 1pt} } \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {\left| \gamma \right|\left| {x{\kern 1pt} '\; - y} \right| + 4} \right]dy \leqslant 4{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{3 - \alpha }}}}}dy + \\ \, + 2{{\left| f \right|}_{0}}\left| \gamma \right|\int\limits_{O(x',5\rho /2)} \,\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy \leqslant 4{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\frac{1}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{3 - \alpha }}}}}dy + 2{{\left| f \right|}_{0}}\left| \gamma \right|\int\limits_{O(x',5\rho /2)} \,\frac{1}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy = \\ \, = 16\pi \frac{{{{{(5{\text{/}}2)}}^{\alpha }}}}{\alpha }{{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + 20\pi \left| \gamma \right|{{\left| f \right|}_{0}}\rho . \\ \end{gathered} $(6.23)
${\text{|}}{{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 16\pi \frac{{{{{(5{\text{/}}2)}}^{\alpha }}}}{\alpha }{{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + 20\pi \left| \gamma \right|{{\left| f \right|}_{0}}\rho .$(6.24)
$G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y): = F(x{\kern 1pt} ',y) - F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y),$(6.25)
$\begin{gathered} {{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',{\kern 1pt} x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left[ {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right]G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy + \\ \, + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right]F(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)\psi (y)dy: = {{K}_{{1131}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{{1132}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '). \\ \end{gathered} $(6.26)
$G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y) = \int\limits_0^1 \,\frac{{\partial F(sx{\kern 1pt} ' + (1 - s)x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)}}{{\partial s}}ds = \int\limits_0^1 \,\sum\limits_{j = 1}^N \,\frac{{\partial F(z,y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}[x_{j}^{'} - x_{j}^{{''}}]ds,\quad {{z}_{j}} = sx_{j}^{'} + (1 - s)x_{j}^{{''}}.$(6.27)
$\left| {\frac{{\partial F(z,y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}} \right| \leqslant \left\{ \begin{gathered} {{c}_{4}}(R,\left| \gamma \right|{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|z - y|}}}}}{{{\text{|}}z - y{{{\text{|}}}^{4}}}},\quad {\text{если}}\quad y \in O({{x}_{0}},R) \hfill \\ {{c}_{5}}(R,\left| \gamma \right|{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|z - y|}}}}}{{{\text{|}}z - y{{{\text{|}}}^{2}}}},\quad {\text{если}}\quad y \in {{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R), \hfill \\ \end{gathered} \right.$(6.28)
${\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; - \;{\text{|}}{{x}_{s}} - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{\rho }{2} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{1}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} = \frac{3}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}},$(6.29)
$\mathop {sup}\limits_{s \in [0,1]} \left| {\frac{{\partial F({{x}_{s}},y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}} \right| \leqslant {{c}_{4}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\mathop {\left( {\frac{4}{3}} \right)}\nolimits^4 \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{4}}}}$(6.30)
$\left| {G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right| \leqslant {{c}_{6}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{4}}}}{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}$(6.31)
$\left| {G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right| \leqslant {{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}$(6.32)
$\begin{gathered} \leqslant {{c}_{8}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }}\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{{{\text{|}}}^{3}}}}dy + \\ + \;2{{\left| f \right|}_{0}}{{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} \leqslant \\ \end{gathered} $(6.33)
${{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{O({{x}_{0}},R){{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,[f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)]G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy,$(6.34)
$\begin{gathered} \left| {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')} \right| \leqslant {{[f]}_{\alpha }}{\text{|}}y - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{\alpha }} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\kern 1pt} {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; + \;{\text{|}}{{x}_{0}} - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} } \right]}\nolimits^\alpha = \\ = {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} + \frac{\rho }{2}} \right]}\nolimits^\alpha \leqslant {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} + \frac{1}{4}{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\text{|}}{\kern 1pt} } \right]}\nolimits^\alpha = \mathop {\left( {\frac{5}{4}} \right)}\nolimits^\alpha {{[f]}_{\alpha }}{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{\alpha }}. \\ \end{gathered} $(6.35)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \mathop {\left( {\frac{5}{4}} \right)}\nolimits^\alpha {{[f]}_{\alpha }}{{c}_{6}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{O({{x}_{0}},R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \,\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{4 - \alpha }}}}}dy \leqslant \\ \leqslant {{c}_{{11}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}\rho \int\limits_{2\rho }^R \,\frac{1}{{{{r}^{{2 - \alpha }}}}}dr = {{c}_{{11}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}\rho \frac{1}{{1 - \alpha }}\left[ {\frac{1}{{{{{(2\rho )}}^{{1 - \alpha }}}}} - \frac{1}{{{{R}^{{1 - \alpha }}}}}} \right] \leqslant {{c}_{{12}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }}. \\ \end{gathered} $(6.36)
${\text{|}}{{K}_{{11312}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 2{{\left| f \right|}_{0}}{{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R)} \,\frac{{exp\left( { - \tfrac{3}{4}{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy = {{c}_{{13}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}\rho .$(6.37)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant {{A}_{1}}({\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{[f]}}_{\alpha }}{{\rho }^{{\alpha [1 + |\ln \rho |]}}} + {{{\left| f \right|}}_{0}}\rho } \right),\quad \rho = {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 1,$С другой стороны, при $\rho = {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} > 1$ справедлива оценка
(6.38)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 {{\rho }^{\alpha }}.$(6.39)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy - \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy = \\ \, = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy - \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial [f(y) - f(x)]}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy: = {{J}_{1}}(x) + {{J}_{2}}(x). \\ \end{gathered} $(6.40)
${{J}_{1}} = \int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,f(y)cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,f(y)\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}},$(6.41)
${{J}_{2}} = - \int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}},$(6.42)
$\begin{gathered} {{J}_{1}} + {{J}_{2}} = f(x)\int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,f(y)\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \\ \, + \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}}: = {{J}_{3}}(x) + {{J}_{4}}(x) + {{J}_{5}}(x). \\ \end{gathered} $(6.43)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)} \right| \leqslant \left\{ \begin{gathered} {{b}_{1}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}},\quad {\text{если}}\quad {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant \varepsilon , \hfill \\ {{b}_{2}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{1}{{{\text{|}}y - x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}},\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}} < \varepsilon . \hfill \\ \end{gathered} \right.$(6.44)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{J}_{4}}(x){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{\left| f \right|}_{0}}4\pi {{b}_{1}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\int\limits_\varepsilon ^{ + \infty } \,r{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}r}}}dr = {{b}_{4}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}, \\ {\text{|}}{{J}_{5}}(x){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}{{b}_{2}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )4\pi \int\limits_0^\varepsilon \,\frac{1}{{{{r}^{{1 - \alpha }}}}}dr = {{b}_{5}}(\varepsilon ,\alpha ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}. \\ \end{gathered} $(6.45)
$\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant {{A}_{2}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{[f]}}_{\alpha }} + {{{\left| f \right|}}_{0}}} \right).$(6.46)
$\mathop {\left[ {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right]}\nolimits_{\lambda ,\;\,\lambda \in (0,\alpha )} \leqslant {{A}_{3}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{\left| f \right|}}_{0}} + {{{[f]}}_{\alpha }}} \right).$(6.47)
$\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_{\lambda ,\;\,\lambda \in (0,\alpha )} \leqslant {{A}_{4}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{\alpha }},\quad i,j = 1,2,3.$(6.48)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} \leqslant {{A}_{5}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}},\quad \left| {\frac{{\partial u(x)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant {{A}_{6}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}},\quad j = 1,2,3.$(6.49)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{\alpha }},$(6.50)
${{\left| {{{f}_{\varepsilon }}} \right|}_{\alpha }} \leqslant {{\left| f \right|}_{\alpha }}.$(6.51)
${{u}_{\varepsilon }}(x) = u({{f}_{\varepsilon }})(x) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}{{f}_{\varepsilon }}(y)dy.$(6.52)
${\text{|}}{{u}_{\varepsilon }}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| {{{f}_{\varepsilon }}} \right|}_{\alpha }} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| f \right|}_{\alpha }}.$(6.53)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\lambda }} \leqslant \mathop {\lim \inf }\limits_{\mu \to + 0} {\text{|}}{{u}_{\mu }}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}},$(6.54)
${{u}_{\mu }} \to u(x)\quad {\text{сильно}}\;{\text{в}}\quad {{\mathbb{C}}^{{(2)}}}(\bar {D})\quad {\text{при}}\quad \mu \to + 0$(6.55)
${\text{|}}u({{f}_{\mu }})(x) - u(f)(x){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{0;\bar {D}}}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad \mu \to + 0.$(6.57)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| f \right|}_{\alpha }}\quad {\text{для}}\;{\text{любой}}\;{\text{функции}}\quad f(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),$Список литературы
Корпусов М.О., Яблочкин Д.К. Теория потенциала для нелинейного уравнения типа Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2019. Т. 59. № 11. С. 1915–1947.
Свиридюк Г.А. К общей теории полугрупп операторов // Успехи матем. наук. 1994. Т. 49. № 4. С. 47–74.
Капитонов Б.В. Теория потенциала для уравнения малых колебаний вращающейся жидкости // Матем. сб. 1979. Т. 109(5.9). № 4(8). С. 607–628.
Габов С.А., Свешников А.Г. Линейные задачи теории нестационарных внутренних волн. М.: Наука, 1990.
Габов С.А. Новые задачи математической теории волн. М.: Физматлит, 1998.
Плетнер Ю.Д. Фундаментальные решения операторов типа Соболева и некоторые начально-краевые задачи // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 1992. Т. 32. № 12. С. 1885–1899.
Albert J.P. On the decay of solutions of the generalized Benjamin–Bona–Mahony equation // J. Math. Anal. Appl. 1989. V. 30. № 2. P. 527–537.
Avrin J.D., Goldstein J.A. Global existence for the Benjamin–Bona–Mahony equation in arbitrary dimensions // Nonlinear Analysis. 1985. V. 9. № 8. P. 861–865.
Bisognin E., Bisognin V., Charao C.R., Pazoto A.F. Asymptotic expansion for a dissipative Benjamin-Bona-Mahony equation with periodic coefficients // Port. Math. 2003. V. 60. № 4. P. 437–504.
Benjamin T.B., Bona J.L., Mahony J.J. Model equations for long waves in nonlinear dispersive systems // Philos. Trans. Royal Soc. London, Ser. A. 1972. V. 272. № 1. P. 47–78.
Biler P. Long-time behavior of the generalized Benjamin–Bona–Mahony equation in two space dimensions // Differ. Integral Equations. 1992. V. 19. № 4. P. 891–901.
Camassa R., Holm D.D. An integrable shallow water equation with peaked solitons // Phys. Rev. Lett. 1993. V. 71. № 11. P. 1661–1664.
Chen Yu. Remark on the global existence for the generalized Benjamin–Bona–Mahony equations in arbitrary dimension // Appl. Analysis. 1988. V. 30. № 1. P. 1–15.
Constantin A., Escher J. Wave breaking for nonlinear nonlocal shallow water equations // Acta Math. 1998. V. 181. № 2. P. 229–243.
Hayashi N., Kaikina E.I., Naumkin P.I., Shishmarev I.A. Asymptotics for Dissipative Nonlinear Equations. New York: Springer, 2006.
Hagen T., Turi J. On a class of nonlinear BBM-like equations // Comput. Appl. Math. 1998. V. 17. № 2. P. 161–172.
Корпусов М.О., Панин А.А. Локальная разрешимость и разрушение решения для уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса с нелокальным граничным условием // Теор. и матем. физ. 2013. Т. 175. № 2. С. 159–172.
Korpusov M.O., Yushkov E.V. Local solvability and blow-up for Benjamin–Bona–Mahony–Burgers, Rosenau–Burgers and Korteweg-de Vries–Benjamin–Bona–Mahony equations ycлoвиeм // Electronic Journal of Differential Equations. 2014. V. 69. № 69. P. 1–16.
Korpusov M.O. On the blow-up of solutions of the Benjamin–Bona–Mahony–Burgers and Rosenau–Burgers equations // Nonlinear Analysis, Theory, Methods and Applications. 2012. V. 75. № 4. P. 1737–1743.
Крылов Н.В. Лекции по эллиптическим и параболическим уравнениям в пространствах Гёльдера. Новосибирск: Научная Книга, 1998.
Владимиров В.С. Уравнения математической физики. М.: Наука, 1981.
Панин А.А. О локальной разрешимости и разрушении решения абстрактного нелинейного интегрального уравнения Вольтерра // Матем. заметки. 2015. Т. 97. № 6. С. 884–903.
Ландис Е.М. Уравнения второго порядка эллиптического и параболического типов. М.: Наука, 1971.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал вычислительной математики и математической физики