Журнал вычислительной математики и математической физики, 2021, T. 61, № 8, стр. 1309-1335

Теория потенциала и оценка Шаудера в гёльдеровских пространствах для 3 + 1-мерного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса

М. О. Корпусов 1*, Д. К. Яблочкин 2**

1 МГУ
119991 Москва, Ленинские горы, Россия

2 РУДН
117198 Москва, ул. Миклухо-Маклая, 6, Россия

* E-mail: korpusov@gmail.com
** E-mail: fhrapple@gmail.com

Поступила в редакцию 05.06.2020
После доработки 05.06.2020
Принята к публикации 11.02.2021

Полный текст (PDF)

Аннотация

В работе рассматривается задача Коши для широко известного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса в классе гёльдеровских начальных функций из ${{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\lambda \in (0,\alpha ]$. В работе доказано, что для таких начальных функций существует единственное непродолжаемое во времени классическое решение задачи Коши в классе ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ для любого $T \in (0,{{T}_{0}}),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в последнем случае время ${{T}_{0}}$ – время разрушения решения. Для доказательства разрешимости задачи Коши проведено исследование объемного и поверхностного потенциалов, связанных с задачей Коши, в гёльдеровских пространствах. Наконец, в работе получена оценка Шаудера. Библ. 23.

Ключевые слова: теория потенциала, нелинейные уравнения.

1. ВВЕДЕНИЕ

Настоящая работа посвящена исследованию в пространствах Гёльдера классических решений задачи Коши для многомерного уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса:

(1.1)
$\begin{gathered} {{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t): = \frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T], \\ u(x,0) = {{u}_{0}}(x),\quad x \in {{\mathbb{R}}^{3}}. \\ \end{gathered} $
Данная работа является непосредственным продолжение нашей работы [1], в которой былa исследована задача Коши для уравнения, родственного уравнению ББМБ:
(1.2)
$\frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial t}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$
Отличие уравнений (1.1) и (1.2) в нелинейностях
(1.3)
$\frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}}\quad {\text{и}}\quad \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial t}}.$
Это серьезное отличие, поскольку нелинейность в уравнении (1.1) является “малой” нелинейной поправкой к линейной части уравнения (1.1), а нелинейность в уравнении (1.2) не является “малой” нелинейной поправкой к линейной части уравнения (1.4). В работе [1] была доказана локальная во времени разрешимость, а в настоящей работе мы доказали (см. теорему) существование единственного непродолжаемого во времени решения в ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ для любого $T \in (0,{{T}_{0}}),$ где либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в этом случае ${{T}_{0}}$ – время разрушения.

Мотивацией к проведенному в работе исследованию является (насколько нам известно) отсутствие исследований задачи Коши для уравнения ББМБ в классе глобально не интегрируемых начальных функций ${{u}_{0}}(x).$ В данной работе мы рассмотрели случай, когда ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1].$

В результате исследования свойств объемного и поверхностного потенциалов была получена априорная оценка Шаудера следующего вида:

(1.4)
$\begin{gathered} \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}u(x,t){{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} + \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \\ \leqslant a(T)\left[ {\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t)} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\Delta u(x,0) - u(x,0)} \right|}\nolimits_\alpha } \right]\quad {\text{при}}\quad \alpha \in (0,1]. \\ \end{gathered} $
Уравнения (1.1) и (1.2) относятся к классу нелинейных уравнений типа С.Л. Соболева. Отметим, что исследованию линейных и нелинейных уравнений соболевского типа посвящено много работ. Так, в работах Г.А. Свиридюка были рассмотрены в общем виде и в виде примеров начально-краевые задачи для большого многообразия классов линейных и нелинейных уравнений соболевского типа (см., например, [2]).

Отметим, что впервые теория потенциала для неклассических уравнений типа С.Л. Соболева была рассмотрена в работе Б.В. Капитонова [3]. В дальнейшем теория потенциала изучалась в работах С.А. Габова и А.Г. Свешникова [4], [5], а также в работах их учеников (см. работу Ю.Д. Плетнера [6]).

Отметим, что одномерные и многомерные уравнения ББМБ исследовались в работах [7]–[16], в которых исследовались вопросы физической постановки, локальной и глобальной во времени разрешимости, и асимптотики при больших временах. Отметим также работы [17]–[19], в которых исследовался вопрос о возникновении blow-up для решений начально-краевых задач для одномерного и многомерного уравнения ББМБ.

2. ОБОЗНАЧЕНИЯ

В работе мы будем пользоваться обозначениями из [20]. Символом ${{\mathbb{C}}_{b}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ мы обозначаем пространство непрерывных и ограниченных функций, норма которого имеет следующий вид:

${{\left| f \right|}_{0}}: = \mathop {sup}\limits_{x \in {{\mathbb{R}}^{3}}} \left| {f(x)} \right|.$
Символом $\mathbb{C}_{b}^{{(k)}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $k \cup \mathbb{N} \cup \{ 0\} $ мы обозначаем банахово пространство функций, у которых существуют, непрерывны и ограничены все частные производные по координатам $x = ({{x}_{1}},{{x}_{2}},{{x}_{3}}) \in {{\mathbb{R}}^{3}}$ и ограничена следующая норма:
${{\left| f \right|}_{k}} = \sum\limits_{|\beta | \leqslant k} \,\mathop {\left| {{{D}^{\beta }}f(x)} \right|}\nolimits_0 ,\quad D_{x}^{\beta } = \frac{{{{\partial }^{{{{\beta }_{1}}}}}}}{{\partial x_{1}^{{{{\beta }_{1}}}}}}\frac{{{{\partial }^{{{{\beta }_{2}}}}}}}{{\partial x_{2}^{{{{\beta }_{2}}}}}}\frac{{{{\partial }^{{{{\beta }_{3}}}}}}}{{\partial x_{3}^{{{{\beta }_{3}}}}}},$
$\beta = ({{\beta }_{1}},{{\beta }_{2}},{{\beta }_{3}}) \in \mathbb{Z}_{ + }^{3},\quad {\text{|}}\beta {\kern 1pt} {\text{|}} = {{\beta }_{1}} + {{\beta }_{2}} + {{\beta }_{3}}.$
Символом ${{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ мы обозначаем линейное подпространство функций из банахова пространства ${{\mathbb{C}}_{b}}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ для которых конечна норма
${{\left| f \right|}_{\alpha }}: = {{\left| f \right|}_{0}} + {{[f]}_{\alpha }},\quad {{[f]}_{\alpha }}: = \mathop {sup}\limits_{x \ne y} \frac{{\left| {f(x) - f(y)} \right|}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{\alpha }}}},\quad \alpha \in (0,1].$
Символом ${{\mathbb{C}}^{{k + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $k \in \mathbb{N} \cup \{ 0\} $ мы обозначаем линейное пространство функций из банахова пространства $\mathbb{C}_{b}^{{(k)}}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ для которых конечна норма:
${{\left| f \right|}_{{k + \alpha }}}: = {{\left| f \right|}_{k}} + \sum\limits_{|\beta | = k} \,{{[D_{x}^{\beta }f(x)]}_{\alpha }}.$
Кроме того, мы систематически будем использовать банаховы пространства абстрактных функций $\mathbb{C}([0,T];\mathbb{B})$ и ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];\mathbb{B})$, где $\mathbb{B}$ – банахово пространство относительно нормы ${\text{|}}\, \cdot \,{{{\text{|}}}_{\mathbb{B}}}$. Линейное пространство $\mathbb{C}([0,T];\mathbb{B})$f(t) определяется следующими свойствами:
$f(t):[0,T] \to \mathbb{B},\quad {{\left| {f({{t}_{2}}) - f({{t}_{1}})} \right|}_{\mathbb{B}}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}{{t}_{2}} - {{t}_{1}}{\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0,\quad {{t}_{1}},{{t}_{2}} \in [0,T].$
Линейное пространство ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];\mathbb{B})$ определяется как подпространство линейного пространства $\mathbb{C}([0,T];\mathbb{B}),$ что существует сильная производная
$\frac{{df}}{{dt}}(t) \in \mathbb{C}([0,T];\mathbb{B}),\quad \mathop {\left| {\frac{{f(t + \Delta t) - f(t)}}{{\Delta t}} - \frac{{df}}{{dt}}(t)} \right|}\nolimits_\mathbb{B} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}\Delta t{\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0.$
Линейные пространства $\mathbb{C}([0,T];\mathbb{B})$ и ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];\mathbb{B})$ являются банаховыми относительно соответствующих норм
$\mathop {\left| {\left| {f(t)} \right|} \right|}\nolimits_T : = \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {f(t)} \right|}_{\mathbb{B}}},\quad \mathop {\left| {\left| {f(t)} \right|} \right|}\nolimits_{1,T} : = \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {f(t)} \right|}_{\mathbb{B}}} + \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{df}}{{dt}}(t)} \right|}\nolimits_\mathbb{B} .$
Символом ${{\mathbb{C}}^{{(2 + 1)}}}({{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T])$ мы обозначаем такие функции $f(x,t),$ что
$D_{t}^{k}D_{x}^{\beta }f(x,t) \in \mathbb{C}({{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T])$
для всех $k = 0,1$ и ${\text{|}}\beta {\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 2,$ причем все смешанные производные коммутируют.

3. ЗАДАЧА КОШИ И СВОЙСТВА ОБЪЕМНОГО И ПОВЕРХНОСТНОГО ПОТЕНЦИАЛОВ В ПРОСТРАНСТВАХ ГЁЛЬДЕРА

В работе мы будем рассматривать следующую задачу Коши:

(3.1)
$\frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta u - u} \right) + \Delta u = \frac{{\partial {{u}^{2}}}}{{\partial {{x}_{1}}}},\quad u = u(x,t),\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T],$
(3.2)
$u(x,0) = {{u}_{0}}(x),\quad x \in {{\mathbb{R}}^{3}}.$
Дадим определение классического решения задачи Коши (3.1), (3.2).

Определение 1. Функция $u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ при $\lambda \in (0,1\alpha ],$ удовлетворяющая задаче Коши (3.1), (3.2) поточечно, где ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ называется классическим решением.

В работе [1] было построено фундаментальное решение в смысле (см. [21]) пространства $\mathcal{D}{\kern 1pt} '({{\mathbb{R}}^{3}})\mathcal{D}_{ + }^{'}$ следующего уравнения:

(3.3)
${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[\mathcal{E}](x,t) = \frac{\partial }{{\partial t}}\left( {\Delta \mathcal{E}(x,t) - \mathcal{E}(x,t)} \right) + \Delta \mathcal{E}(x,t) = \delta (x)\delta (t),$
которое имеет вид
(3.4)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x{\text{|}}}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;\frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}{\text{|}}x{\text{|}}}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{e}^{{i\mu |x|}}}{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{\mu }^{2}} + 1}}\tau } \right)d\mu d\tau , \\ \end{gathered} $
где $\theta (t)$ – функция Хевисайда. Для этого фундаментального решения в работе [1] было найдено следующее важное для нас интегральное представление:
(3.5)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;\frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}\left| x \right|}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{C_{\varepsilon }^{ + }(i)} \,\frac{{{{e}^{{iz|x|}}}{{z}^{2}}}}{{{{{({{z}^{2}} + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}}}{{{{z}^{2}} + 1}}\tau } \right)dzd\tau , \\ \end{gathered} $
где ${{C}_{\varepsilon }}(i): = \{ z \in {{\mathbb{C}}^{1}}:{\text{|}}z - i{\kern 1pt} {\text{|}} = \varepsilon \} $ при $\varepsilon \in (0,1)$. Сделаем замену переменных в контурном интеграле в (3.5) $z = z(\phi ) = i + \varepsilon exp(i\phi )$ при $\phi \in [0,2\pi ]$ и получим следующее равенство:
(3.6)
$\begin{gathered} \mathcal{E}(x,t) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}\theta (t){{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) + \\ + \;i\varepsilon \frac{{\theta (t)}}{{4{{\pi }^{2}}}}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{exp( - (1 + \varepsilon sin\phi ){\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} + i\varepsilon cos\phi {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x{\text{|}}}} \times \\ \times \;\frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}\tau } \right){{e}^{{i\phi }}}d\phi d\tau : = {{\mathcal{E}}_{1}}(x,t) + {{\mathcal{E}}_{2}}(x,t). \\ \end{gathered} $
Из представления (3.4) вытекают следующие равенства:
(3.7)
$\mathcal{E}(x,0) = - \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}}\quad {\text{при}}\quad x \ne 0,$
(3.8)
$\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x,0)}}{{\partial t}} = \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{8\pi \left| x \right|}} + \frac{1}{{4{{\pi }^{2}}\left| x \right|}}\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\mu |x|}}}d\mu \quad {\text{при}}\quad x \ne 0.$
В силу леммы Жордана справедливо следующее равенство:
(3.9)
$\int\limits_{ - \infty }^{ + \infty } \,\frac{{{{\mu }^{2}}}}{{{{{({{\mu }^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\mu |x|}}}d\mu = 2\pi i\mathop {lim}\limits_{z \to i} \frac{d}{{dz}}\left[ {{{{(z - i)}}^{2}}\frac{{{{z}^{2}}}}{{{{{({{z}^{2}} + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{iz|x|}}}} \right] = 2\pi i\mathop {lim}\limits_{z \to i} \frac{d}{{dz}}\left[ {\frac{{{{z}^{2}}}}{{{{{(z + i)}}^{2}}}}{{e}^{{iz|x|}}}} \right] = \frac{\pi }{2}{{e}^{{ - |x|}}} - \frac{\pi }{2}{\text{|}}x{\text{|}}{{e}^{{ - |x|}}}.$
Из равенств (3.8) и (3.9) вытекает следующее равенство:
(3.10)
$\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x,0)}}{{\partial t}} = \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{4\pi \left| x \right|}} - \frac{1}{{8\pi }}{{e}^{{ - |x|}}}\quad {\text{при}}\quad x \ne 0.$
Кроме того, из интегрального представления (3.6) вытекает, что
(3.11)
$\mathcal{E}(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{m + n}}}({{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}\{ 0\} \otimes [0,T])\quad {\text{для}}\;{\text{любых}}\quad m,n \in \mathbb{N},\quad T > 0.$
Кроме того, из (3.6) при $\left| x \right| \leqslant {{\mu }_{0}}$ при ${{\mu }_{0}} \in (0,1)$ вытекают следующие оценки:
(3.12)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{k}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}},$
(3.13)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{2}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}},\quad \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 2}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant \frac{{{{A}_{3}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}},$
где $k = 0,1,2,$ $i,j = 1,2,3$, равномерно по $t \in [0,T]$, $\varepsilon \in (0,1)$. С другой стороны, при ${\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {{R}_{0}}$ при достаточно большом фиксированном ${{R}_{0}} > 1$ из интегрального представления (3.5) получим следующие оценки:
(3.14)
$\begin{gathered} \left| {\frac{{{{\partial }^{k}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}}}} \right| \leqslant {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 2}}}\mathcal{E}(x,t)}}{{\partial {{t}^{k}}\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant {{B}_{3}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}, \\ \end{gathered} $
где $k = 0,1,2,$ $i,j = 1,2,3$, равномерно по $t \in [0,T]$, $\varepsilon \in (0,1)$.

Введем следующие поверхностный и объемный потенциалы, связанные с построенным фундаментальным решением:

(3.15)
$V[\mu ](x,t): = V(x,t): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\mu (y)dy,$
(3.16)
$U[\rho ](x,t): = U(x,t): = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dyd\tau .$

Справедливо следующее утверждение.

Лемма 1. Поверхностный потенциал $V[\mu ](x,t),$ определенный равенством (3.15), действует следующим образом:

$V[\mu ](x,t)\,:\;{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}) \to {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))\quad при\quad \lambda \in (0,\alpha ),\quad \alpha \in (0,1]$
для любых $T > 0$.

Доказательство. Пусть $\mu (x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1]$.

Шаг 1. Представим потенциал $V(x,t)$ в виде следующей суммы:

$V(x,t) = {{V}_{1}}(x,t) + {{V}_{2}}(x,t),$
${{V}_{j}}(x,t) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{\mathcal{E}}_{j}}(x - y,t)\mu (y)dy\quad {\text{при}}\quad j = 1,2,$
где функции ${{\mathcal{E}}_{j}}(x,t)$ определены равенствами (3.6). Докажем сначала, что $V(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Заметим, что для любой функции $\mu (x) \in {{\mathbb{C}}_{b}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \supset {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1]$ имеем
$\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial {{\mathcal{E}}_{1}}(x - y,t)}}{{\partial t}}\mu (y)dy$
для всех $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ при любом $T > 0.$ Кроме того,
$\frac{{\partial {{\mathcal{E}}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}} = \frac{{{{e}^{{ - |x|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}\phi {\kern 1pt} '(t),\quad \phi (t): = - \frac{1}{{4\pi }}{{e}^{{ - t/2}}}{{I}_{0}}\left( {\frac{t}{2}} \right) \in {{\mathbb{C}}^{\infty }}[0, + \infty ).$
Теперь нужно воспользоваться оценкой Шаудера (6.57) для потенциала (6.2) при $\gamma = 1$ и получить следующую оценку:
(3.17)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \left| {\phi {\kern 1pt} '(t)} \right|{{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$
Заметим, что для любой точки $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливо равенство
(3.18)
${{V}_{1}}(x,{{t}_{2}}) - {{V}_{1}}(x,{{t}_{1}}) = \int\limits_{{{t}_{1}}}^{{{t}_{2}}} \,\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}dt\quad {\text{при}}\quad 0 \leqslant {{t}_{1}} \leqslant {{t}_{2}} \leqslant T.$
Из (3.18) с учетом (3.17) вытекает следующая цепочка неравенств:
(3.19)
${{\left| {{{V}_{1}}(x,{{t}_{2}}) - {{V}_{1}}(x,{{t}_{1}})} \right|}_{{2 + \lambda }}} \leqslant \int\limits_{{{t}_{1}}}^{{{t}_{2}}} \,\mathop {\left| {\frac{{\partial {{V}_{1}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } dt \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \left| {\phi {\kern 1pt} '(t)} \right|{{\left| \mu \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|.$
Нетрудно заметить, что в силу (6.57) справедлива оценка
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {{{V}_{1}}(x,t)} \right|}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \left| {\phi (t)} \right|{{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$
Стало быть, приходим к выводу о том, что ${{V}_{1}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Теперь докажем, что ${{V}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Заметим, что с учетом определения (3.6) функции ${{\mathcal{E}}_{2}}(x,t)$ потенциал ${{V}_{2}}(x,t)$ можно представить в следующем виде:

(3.20)
$\begin{gathered} {{V}_{2}}(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,\tau ,\phi )\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau , \\ \gamma (\phi ) = {{\gamma }_{0}}(\phi ) + i{{\gamma }_{1}}(\phi ),\quad {{\gamma }_{0}}(\phi ) = 1 + \varepsilon sin\phi ,\quad {{\gamma }_{1}}(\phi ) = \varepsilon cos\phi ,\quad \varepsilon \in (0,1), \\ \end{gathered} $
(3.21)
$\begin{gathered} \psi (t,\tau ,\phi ) = \frac{{i\varepsilon }}{{4{{\pi }^{2}}}}{{e}^{{i\phi }}}exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right) \times \\ \times \;\frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}\tau } \right) \in {{\mathbb{C}}^{\infty }}[0,T]\quad {\text{для}}\;{\text{любого}}\quad T > 0,\quad \phi \in [0,2\pi ], \\ \end{gathered} $
где $z(\phi ) = i + \varepsilon {{e}^{{i\phi }}}$. Заметим, что
(3.22)
${{\gamma }_{0}}(\phi ) = 1 + \varepsilon sin\phi \geqslant 1 - \varepsilon > 0\quad {\text{при}}\quad \phi \in [0,2\pi ],$
причем
(3.23)
${\text{|}}\gamma (\phi ){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 1 + \varepsilon < 2.$
При этом для каждой точки $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ для любого $T > 0$ справедливо равенство
(3.24)
$\frac{{\partial {{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dyd\phi d\tau .$
В силу оценки (3.22) и неравенства (3.23) приходим к выводу о том, что для потенциала
$u(\mu )(x,\phi ): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\mu (y)dy$
справедлива оценка Шаудера (6.57). C учетом явного вида функции $\psi (t,\tau ,\phi )$ для каждой точки $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливы следующие равенства:
(3.25)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}{{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\frac{{\partial u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\frac{{\partial u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau , \\ \frac{{{{\partial }^{3}}{{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \int\limits_0^{2\pi } \,\psi (t,t,\phi )\frac{{{{\partial }^{2}}u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau + \int\limits_0^t \,\int\limits_0^{2\pi } \,\frac{{\partial \psi (t,\tau ,\phi )}}{{\partial t}}\frac{{{{\partial }^{2}}u(\mu )(x,\phi )}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}d\phi d\tau . \\ \end{gathered} $
Поэтому из (3.24), (3.25) и оценки Шаудера (6.57) мы получаем оценку следующего вида:
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{V}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }},\quad \varepsilon \in (0,1),$
где ${{B}_{2}}(T,\varepsilon ) > 0$ – некоторая постоянная. Наконец, точно также, как при выводе оценки (3.19), приходим к следующим неравенствам:
$\mathop {\left| {{{V}_{2}}(x,{{t}_{2}}) - {{V}_{2}}(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad 0 \leqslant {{t}_{1}} \leqslant {{t}_{2}} \leqslant T,$
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{V}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$
Следовательно, ${{V}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Таким образом, $V(x,t) = {{V}_{1}}(x,t) + {{V}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Шаг 2. Докажем теперь, что

$\frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}} \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))\quad {\text{при}}\quad k \geqslant 1.$
С этой целью можно точно также, как на первом шаге, доказать, что
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{t}^{2}}}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ,k){{\left| \mu \right|}_{\alpha }},$
которое имеет место в силу явного вида функции $\psi (t,\tau ,\phi ),$ определенной формулой (3.21). Далее нужно воспользоваться рассуждениями на первом шаге при выводе оценки (3.19), а также интегральным представлением (3.20) и оценками Шаудера (6.57) и получить следующие неравенства:
(3.26)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,{{t}_{2}})}}{{\partial t}} - \frac{{\partial V(x,{{t}_{1}})}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|,$
(3.27)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{2}}(T,\varepsilon ){{\left| \mu \right|}_{\alpha }}.$
В частности, имеет место следующая оценка:
(3.28)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {V(x,t)} \right|}_{{2 + \lambda }}} \leqslant d(T){{\left| \mu \right|}_{\alpha }},$
где $d = d(T) > 0$ и является монотонно неубывающей, ограниченной на компактах функцией.

Шаг 3. Докажем, что для всех $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливы следующие формулы:

(3.29)
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}},\quad \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}},$
(3.30)
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}.$
Действительно, справедлива следующая цепочка неравенств:
(3.31)
$\begin{gathered} \left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial{ \partial {{x}_{j}}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy = \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy + \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|{\text{|}}\mu (y){\kern 1pt} {\text{|}}dy, \\ \end{gathered} $
где мы воспользовались свойством (3.11). Осталось воспользоваться оценкой (3.13) и получить из (3.31) следующую оценку:
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant 2{{\left| \mu \right|}_{0}}{{A}_{2}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})\int\limits_{O(x,\delta )} \,\frac{1}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy = 2{{\left| \mu \right|}_{0}}{{A}_{2}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})4\pi \delta \to + 0\quad {\text{при}}\quad \delta \to + 0.$
Таким образом, первая группа равенств в (3.29) доказана. Отсюда сразу же вытекает, что
$\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$
Докажем следующее равенство:
$\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$
С учетом вывода формулы (6.42) можно доказать следующее равенство:
(3.32)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t}}d{{S}_{y}}, \\ \end{gathered} $
(3.33)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}}. \\ \end{gathered} $
С учетом свойства (3.11) из (3.32), (3.33) справедливо следующее неравенство:
$\begin{gathered} \left| {\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} - \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}} \right| \leqslant \int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\mu (y) - \mu (x)} \right|\left| {\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial t\partial {{y}_{i}}}}} \right|dy + \\ + \;\int\limits_{O(x,\delta )} \,\left| {\mu (y) - \mu (x)} \right|\left| {\frac{{{{\partial }^{3}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial t\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}} \right|dy \leqslant 2{{A}_{3}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})2{{[\mu ]}_{\alpha }}\int\limits_{O(x,\delta )} \,\frac{1}{{{\text{|}}y - x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{3 - \alpha }}}}}dy = \\ \, = 2{{A}_{3}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})2{{[\mu ]}_{\alpha }}4\pi \frac{{{{\delta }^{\alpha }}}}{\alpha } \to + 0\quad {\text{при}}\quad \delta \to + 0. \\ \end{gathered} $
Таким образом, все равенства (3.29) доказаны. Для доказательства (3.30) нужно воспользоваться следующими равенствами:
(3.34)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}\partial {{y}_{i}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}}, \\ \end{gathered} $
(3.35)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\delta )} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\mu (y)dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,\delta )} \,[\mu (y) - \mu (x)]\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}dy + \mu (x)\int\limits_{\partial O(x,\delta )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{j}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t)}}{{\partial {{y}_{i}}}}d{{S}_{y}} \\ \end{gathered} $
и доказать непрерывность в каждой точке правых частей равенств (3.34) и (3.35). Тогда согласно известной теореме будет иметь место равенство (3.30).

Шаг 4. Теперь докажем, что сильная производная по времени функции $V(x,t)$ в смысле банахова пространства $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ существует и совпадает с частной производной по времени этой функции. Прежде всего заметим, что

$\begin{gathered} \mathop {\left| {\frac{{V(x,t + \Delta t) - V(x,t)}}{{\Delta t}} - \frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_0 = \mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,t_{1}^{*})}}{{\partial t}} - \frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant \\ \leqslant \mathop {sup}\limits_{s \in [t,t + \Delta t]} \mathop {\left| {\frac{{\partial V(x,s)}}{{\partial s}} - \frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_0 \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}\Delta t{\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0,\quad t_{1}^{*} = t_{1}^{*}(x) \in [t,t + \Delta t], \\ \end{gathered} $
что справедливо в силу предельного свойства (3.26). Аналогичным образом из (3.26) и первого равенства из (3.29) вытекает следующее предельное свойство:
$\begin{gathered} \mathop {\left| {\frac{1}{{\Delta t}}\left[ {\frac{{\partial V(x,t + \Delta t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right] - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|}\nolimits_0 = \mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t_{2}^{*})}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant \\ \leqslant \mathop {sup}\limits_{s \in [t,t + \Delta t]} \mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,s)}}{{\partial s\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}\Delta t{\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0,\quad t_{2}^{*} = t_{2}^{*}(x) \in [t,t + \Delta t]. \\ \end{gathered} $
Наконец, из (3.26) и второго набора равенств из (3.29) вытекает следующее предельное свойство:
$\begin{gathered} \mathop {\left| {\frac{1}{{\Delta t}}\left[ {\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t + \Delta t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right] - \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|}\nolimits_\lambda = \mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t_{3}^{*})}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}} - \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|}\nolimits_\lambda \leqslant \\ \leqslant \mathop {sup}\limits_{s \in [t,t + \Delta t]} \mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,s)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial s}} - \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}\partial t}}} \right|}\nolimits_\lambda \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}\Delta t{\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0,\quad t_{3}^{*} = t_{3}^{*}(x) \in [t,t + \Delta t]. \\ \end{gathered} $
Таким образом, утверждение доказано.

Следовательно,

$V[\mu ](x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad T > 0.$
Лемма доказана полностью.

Лемма доказана.

Объемный потенциал $U(x,t),$ определенный равенством (3.16), можно при помощи интегрального представления (3.6) для фундаментального решения $\mathcal{E}(x,t)$ представить в следующем виде:

(3.36)
$\begin{gathered} U(x,t) = - \frac{1}{{4\pi }}\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \tau }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \tau }}{2}} \right)\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - {\text{|}}x - y{\text{|}})}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau + \\ \, + \frac{{i\varepsilon }}{{4{{\pi }^{2}}}}\int\limits_0^{2\pi } \,\int\limits_0^t \,exp\left( { - \frac{{t - \sigma }}{2}} \right){{I}_{0}}\left( {\frac{{t - \sigma }}{2}} \right)\int\limits_0^\sigma \,exp\left( { - \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{z}^{2}}(\phi ) + 1}}(\sigma - \tau )} \right) \times \\ \, \times \frac{{{{z}^{2}}(\phi )}}{{{{{({{z}^{2}}(\phi ) + 1)}}^{2}}}}{{e}^{{i\phi }}}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - \gamma (\phi ){\text{|}}x - y{\text{|}})}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau d\sigma d\phi . \\ \end{gathered} $
Наконец, справедлива

Лемма 2. Объемный потенциал $U[\rho ](x,t),$ определенный равенством (3.16), действует следующим образом:

$U[\rho ](x,t)\,:\;\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})) \to {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))\quad при\quad \lambda \in (0,\alpha ).$

Доказательство. Пусть $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Шаг 1. Прежде всего заметим, что для каждого $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$ справедливо следующее равенство:

(3.37)
$\begin{gathered} \frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,0)\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial t}}\rho (y,\tau )dyd\tau = \\ \, = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{exp( - {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial t}}\rho (y,\tau )dyd\tau : = {{U}_{1}}(x,t) + {{U}_{2}}(x,t), \\ \end{gathered} $
где мы воспользовались равенством (3.7). Поэтому в силу представления (3.36) и оценок Шаудера (6.57) мы приходим к следующей оценке:
(3.38)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \left( {{{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon )} \right)\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}.$
Отсюда мы приходим к неравенству
(3.39)
$\mathop {\left| {U(x,{{t}_{2}}) - U(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant ({{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon ))\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|$
для всех $0 \leqslant {{t}_{1}} \leqslant {{t}_{2}} \leqslant T$. Несложно доказать следующую оценку:
(3.40)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {U(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant ({{B}_{0}} + {{B}_{1}}(T,\varepsilon ))\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$
Из оценок (3.39) и (3.40) вытекает, что $U(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Шаг 2. Теперь докажем, что $U(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Прежде всего заметим, что в силу оценки Шаудера (6.57) при $\gamma = 1$ и того, что $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, вытекают оценки

$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}{{U}_{1}}(x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }},$
$\mathop {\left| {{{U}_{1}}(x,{{t}_{2}}) - {{U}_{1}}(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{1}}{{\left| {\rho (x,{{t}_{2}}) - \rho (x,{{t}_{1}})} \right|}_{\alpha }},$
из которых получаем, что функция ${{U}_{1}}(x,t),$ определенная равенством (3.37), принадлежит классу $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Теперь заметим, что в силу (3.10) получаем

(3.41)
$\begin{gathered} \frac{{\partial {{U}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,0)}}{{\partial t}}\rho (y,t)dy + \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{t}^{2}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau = \\ \, = {{U}_{{21}}}(x,t) + {{U}_{{22}}}(x,t) + {{U}_{{23}}}(x,t), \\ \end{gathered} $
(3.42)
${{U}_{{21}}}(x,t): = \frac{1}{{4\pi }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,t)dy,$
(3.43)
${{U}_{{22}}}(x,t): = - \frac{1}{{8\pi }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{e}^{{ - |x - y|}}}\rho (y,t)dy,$
(3.44)
${{U}_{{23}}}(x,t): = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{\partial }^{2}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{t}^{2}}}}\rho (y,\tau )dyd\tau .$
Поскольку $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})),$ то в силу оценки Шаудера (6.57) приходим к оценке для потенциала ${{U}_{{21}}}(x,t),$ определенного равенством (3.42):
(3.45)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{{21}}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant \frac{1}{{4\pi }}{{B}_{1}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$
Для потенциала ${{U}_{{22}}}(x,t),$ определенного равенством (3.43), справедлива следующая оценка (см. Приложение):
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{{22}}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{3}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} \leqslant {{B}_{3}}\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$
Наконец, для потенциала ${{U}_{{23}}}(x,t),$ определенного равенством (3.44), справедлива следующая оценка:
(3.46)
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{{23}}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{4}}(T,\varepsilon )\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$
Таким образом, из (3.41) с учетом (3.45), (3.46) приходим к следующей оценке:
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{U}_{2}}(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{5}}(T,\varepsilon )\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}\rho (x,t){\kern 1pt} {\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\alpha }}.$
Отсюда, уже стандартным образом, приходим к следующей оценке:
$\mathop {\left| {{{U}_{2}}(x,{{t}_{2}}) - {{U}_{2}}(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{5}}(T,\varepsilon )\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}\left| {{{t}_{2}} - {{t}_{1}}} \right|$
для всех $0 \leqslant {{t}_{1}} \leqslant {{t}_{2}} \leqslant T$. Нетрудно доказать оценку
$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{U}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{B}_{1}}(T,\varepsilon )\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {\rho (x,t)} \right|}_{\alpha }}.$
Итак, ${{U}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Таким образом, в силу (3.37) имеем

$\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}} \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}})).$

Шаг 3. Осталось доказать коммутационные соотношения

(3.47)
$\frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}},\quad \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}$
для всех $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T]$. С этой целью представим объемный потенциал в следующем виде:
$U(x,t) = \int\limits_0^t \,V(x,t,\tau )d\tau ,\quad V(x,t,\tau ): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy.$
Пусть
$V(x,t,t): = - \frac{1}{{4\pi }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\rho (y,t)dy.$
Прежде всего нам нужно доказать, что
(3.48)
$\mathop {\left| {V(x,t,\tau ) - V(x,t,t)} \right|}\nolimits_2 \to + 0\quad {\text{при}}\quad \tau \, \uparrow \,t$
для любых $0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T$. Действительно, пусть $0 < {{\mu }_{0}} < 1 < {{R}_{0}} < + \infty $. Тогда справедливо следующее равенство:
$\begin{gathered} {{D}_{x}}V(x,t,\tau ) - {{D}_{x}}V(x,t,t) = \\ = \int\limits_{O(x,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{x}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{O(x,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{x}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy + \\ \end{gathered} $
(3.49)
$ + \;\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,{{D}_{x}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,{{D}_{x}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy + $
$\begin{gathered} + \;\int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{x}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{x}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy: = {{I}_{1}} - {{I}_{2}} + {{I}_{3}} + {{I}_{4}} + {{I}_{5}} + {{I}_{6}} \\ {\text{при}}\quad k = 0,1,\quad {{D}_{x}} = \frac{\partial }{{\partial {{x}_{j}}}},\quad j = 1,2,3. \\ \end{gathered} $
Справедливы следующие оценки:
$\begin{gathered} {{\left| {{{I}_{1}} - {{I}_{2}}} \right|}_{0}} \leqslant {{\left| {\int\limits_{O(x,{{R}_{0}})\backslash O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{y}}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{O(x,{{R}_{0}})\backslash O(x,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{y}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy} \right|}_{0}} = \\ = {{\left| {\int\limits_{O(0,{{R}_{0}})\backslash O(0,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{y}}\mathcal{E}(y,t - \tau )\rho (x + y,\tau )dy - \int\limits_{O(0,{{R}_{0}})\backslash O(0,{{\mu }_{0}})} \,{{D}_{y}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |y|}}}}}{{4\pi \left| y \right|}}} \right)\rho (x + y,t)dy} \right|}_{0}} \leqslant \\ \end{gathered} $
$\begin{gathered} \, \leqslant \mathop {\left| {\rho (x,\tau ) - \rho (x,t)} \right|}\nolimits_0 \int\limits_{O(0,{{R}_{0}})\backslash O(0,{{\mu }_{0}})} \,\left| {{{D}_{y}}\mathcal{E}(y,t - \tau )} \right|dy + {{\left| {\rho (z,t)} \right|}_{0}} \times \\ \times \;\int\limits_{O(0,{{R}_{0}})\backslash O(0,{{\mu }_{0}})} \,\left| {{{D}_{y}}\mathcal{E}(y,t - \tau ) - {{D}_{y}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |y|}}}}}{{4\pi \left| y \right|}}} \right)} \right|dy \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0, \\ \end{gathered} $
поскольку в силу (3.11) имеем
$\mathop {\left| {\mathcal{E}(y,t) - \mathcal{E}(y,0)} \right|}\nolimits_{O(0,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(0,{{\mu }_{0}});m} \to + 0\quad {\text{при}}\quad t \to + 0\quad {\text{для}}\;{\text{любого}}\quad m \in \mathbb{N},$
${{\left| {\rho (x,t) - \rho (x,\tau )} \right|}_{\alpha }} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0.$
Кроме того, с учетом оценок (3.12)–(3.14) можно доказать, что для любого $\delta > 0$ найдутся такие малое ${{\mu }_{0}} \in (0,1)$ и большое ${{R}_{0}} > 1,$ что
(3.50)
$\mathop {sup}\limits_{0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T} {{\left| {{{I}_{j}}} \right|}_{0}} < \frac{\delta }{5},\quad j = 3,4,5,6.$
Таким образом, из (3.49), (3.50) получаем, что для любого $\delta > 0$ найдется такое $\eta > 0,$ что
${{\left| {V(x,t,\tau ) - V(x,t,t)} \right|}_{1}} < 5\frac{\delta }{5}\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} < \eta ,$
т.е.
(3.51)
${{\left| {V(x,t,\tau ) - V(x,t,t)} \right|}_{1}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0.$
В работе [1] было доказано следующее равенство:
$\begin{gathered} D_{x}^{2}V(x,t,\tau ) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy + \int\limits_{O(x,{{R}_{0}})\backslash O(x,{{\mu }_{0}})} \,D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy + \\ \, + \int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,[\rho (y,\tau ) - \rho (x,\tau )]D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )dy + \rho (x,\tau )\int\limits_{\partial O(x,{{\mu }_{0}})} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}},\quad D_{x}^{2} = \frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}. \\ \end{gathered} $
Для $D_{x}^{2}V(x,t,t)$ справедливо аналогичное равенство
$\begin{gathered} D_{x}^{2}V(x,t,t) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy + \int\limits_{O(x,{{R}_{0}})\backslash O(x,{{\mu }_{0}})} \,D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy + \\ + \;\int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,[\rho (y,t) - \rho (x,t)]D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)dy + \rho (x,t)\int\limits_{\partial O(x,{{\mu }_{0}})} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}},\quad D_{x}^{2} = \frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}. \\ \end{gathered} $
Справедливо следующее неравенство:
$\mathop {\left| {D_{x}^{2}V(x,t,\tau ) - D_{x}^{2}V(x,t,t)} \right|}\nolimits_0 \leqslant {{J}_{1}} + {{J}_{2}} + {{J}_{3}} + {{J}_{4}} + {{J}_{5}} + {{J}_{6}},$
${{J}_{1}}: = {{\left| {\int\limits_{O(x,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(x,{{\mu }_{0}})} \,D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy - \int\limits_{O(x,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(x,{{\mu }_{0}})} \,D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy} \right|}_{0}},$
${{J}_{2}}: = {{\left| {\rho (x,\tau )\int\limits_{\partial O(x,{{\mu }_{0}})} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(x - y,t - \tau )}}{{\partial {{y}_{j}}}}d{{S}_{y}} - \rho (x,t)\int\limits_{\partial O(x,{{\mu }_{0}})} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}}} \right|}_{0}},$
${{J}_{3}}: = {{\left| {\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dy} \right|}_{0}},$
${{J}_{4}}: = {{\left| {\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,{{R}_{0}})} \,D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\text{|}}}}} \right)\rho (y,t)dy} \right|}_{0}},$
${{J}_{5}}: = {{\left| {\int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,[\rho (y,\tau ) - \rho (x,\tau )]D_{y}^{2}\mathcal{E}(x - y,t - \tau )dy} \right|}_{0}},$
${{J}_{6}}: = {{\left| {\int\limits_{O(x,{{\mu }_{0}})} \,[\rho (y,t) - \rho (x,t)]D_{y}^{2}\left( { - \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\text{|}}}}} \right)dy} \right|}_{0}}.$
Аналогичным образом, как было доказано предельное свойство (3.51), можно доказать следующее предельное свойство:
${{\left| {D_{x}^{2}V(x,t,\tau ) - D_{x}^{2}V(x,t,t)} \right|}_{0}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}t - \tau {\kern 1pt} {\text{|}} \to + 0,\quad D_{x}^{2} = \frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}},$
поскольку $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Докажем сначала первое равенство из формулы (3.47). Справедливы следующие равенства:

(3.52)
$\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial t}} = V(x,t,t) + \int\limits_0^t \,\frac{{\partial V(x,t,\tau )}}{{\partial t}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{\partial V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}}d\tau ,$
(3.53)
$\frac{{\partial U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} = \int\limits_0^t \,\frac{{\partial V(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{2}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}} = \frac{{\partial V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}d\tau ,$
где мы воспользовались предельным свойством (3.48). Точно также, как на шаге 3 леммы 1, можно доказать, что
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}}}\quad {\text{при}}\quad (x,\tau ,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes \{ 0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T\} .$
Поэтому из (3.52) и (3.53) получаем первое равенство из (3.47). Отсюда сразу же получаем следующее равенство:
$\frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}\partial t}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$
Докажем следующее равенство:
(3.54)
$\frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{для}}\;{\text{всех}}\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$
Действительно, в силу предельного свойства (3.48) справедливы следующие равенства:
(3.55)
$\frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}}d\tau ,\quad \frac{{{{\partial }^{3}}U(x,t)}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} + \int\limits_0^t \,\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}d\tau .$
Точно также, как на шаге 3 леммы 1, можно доказать, что
(3.56)
$\frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial t\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{3}}V(x,t,\tau )}}{{\partial t\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}\quad {\text{при}}\quad (x,\tau ,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes \{ 0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T\} ,$
а также точно также, как при доказательстве (3.30), можно доказать равенство
$\frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = \frac{{{{\partial }^{2}}V(x,t,\tau )}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}\quad {\text{при}}\quad (x,\tau ,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes \{ 0 \leqslant \tau \leqslant t \leqslant T\} .$
Таким образом, из (3.55), (3.56) приходим к равенству (3.54).

Точно также, как на шаге 4 леммы 1, с учетом коммутационных соотношений (3.47) можно доказать, что сильная производная по времени функции $U(x,t)$ в смысле пространства Банаха $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ существует и совпадает с частной производной по времени от функции $U(x,t).$ Следовательно,

$U(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda }}}({{\mathbb{R}}^{3}})).$
Лемма доказана полностью.

Лемма доказана.

Справедливо следующее утверждение относительно свойств поверхностного $V(x,t)$ и объемного потенциалов $U(x,t)$.

Лемма 3. Пусть $\mu (x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),$ ${{u}_{0}}(x) \in \mathbb{C}_{b}^{{(2)}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ и $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ при $\alpha \in (0,1]$. Тогда

$V(x,0) = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\text{|}}}}\mu (y)dy,\quad U(x,0) = 0\quad при\quad x \in {{\mathbb{R}}^{3}},$
$ - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{4\pi {\text{|}}x - y{\text{|}}}}\left( {\Delta {{u}_{0}}(y) - {{u}_{0}}(y)} \right)dy = {{u}_{0}}(x)\quad при\quad x \in {{\mathbb{R}}^{3}},$
${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[V](x,t) = 0\quad при\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0, + \infty ),$
${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[U](x,t) = \rho (x,t)\quad при\quad (x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T].$

Доказательство. Результаты леммы доказаны в работе [1] (см. леммы 1, 4 и 7).

Лемма доказана.

4. АПРИОРНАЯ ОЦЕНКА ШАУДЕРА

Дадим определение класса функций.

Определение 2. Будем говорить, что функция $u(x,t) \in S,$ если $u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{{(2 + 1)}}}({{\mathbb{R}}^{3}} \otimes [0,T])$ и найдeтся такое $\varepsilon \in (0,1)$, что при $\left| x \right| > 1$ справедливы неравенства

$\left| {{{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t)} \right| \leqslant {{a}_{1}}(T)exp(\varepsilon {\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ),$
$\left| {u(x,t)} \right| \leqslant {{a}_{2}}(T)exp(\varepsilon {\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ),$
$\left| {\frac{{{{\partial }^{{k + 1}}}u(x,t)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{t}^{k}}}}} \right| \leqslant {{a}_{3}}(T)exp(\varepsilon {\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ),$
$\left| {\Delta u(x,0) - u(x,0)} \right| \leqslant {{a}_{4}}exp(\varepsilon {\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ),$
${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})),\quad \Delta u(x,0) - u(x,0) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})\quad {\text{при}}\quad \alpha \in (0,1].$

В работе [1] была доказана следующая

Теорема 1. Если $u(x,t)$ принадлежит классу $S,$ то справедлива следующая третья формула Грина:

(4.1)
$u(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau ){{\mathfrak{M}}_{{y,\tau }}}[u](y,\tau )dyd\tau + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\left( {\Delta u(y,0) - u(y,0)} \right)dy,$
где функция $\mathcal{E}(x,t)$ определена формулой (3.4), а оператор ${{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}$ определен равенством (3.3).

Справедлива следующая основная теорема работы.

Теорема 2. Для произвольной функции $u(x,t)$ класса $S$ справедлива следующая априорная оценка Шаудера:

$\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {\text{|}}u(x,t){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} + \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial t}}} \right|}\nolimits_{2 + \lambda } \leqslant {{a}_{1}}(T)\left[ {\mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {{{\mathfrak{M}}_{{x,t}}}[u](x,t)} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\Delta u(x,0) - u(x,0)} \right|}\nolimits_\alpha } \right],$
где $a = a(T) > 0$монотонно неубывающая функция, ограниченная на компактах.

Доказательство. Утверждение теоремы немедленно следует из представления (4.1), а также из оценок (3.27), (3.28), (3.38), (3.40) и лемм 1 и 2.

Теорема доказана.

5. РАЗРЕШИМОСТЬ ОДНОГО ИНТЕГРАЛЬНОГО УРАВНЕНИЯ

Лемма 4. Пусть функция $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, тогда для следующей функции справедливо

$\rho (x,t) = \frac{{\partial {{u}^{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})).$

Доказательство. Представим функцию $\rho (x,t)$ в следующем виде:

(5.1)
$\rho (x,t) = \frac{{\partial {{u}^{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} = 2u(x,t)\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}.$
Покажем сначала, что каждый сомножитель в (5.1) принадлежит $\mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ (двойка, очевидно, не рассматривается).

Шаг 1. Справедлива следующая цепочка вложений:

${{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \subset \mathbb{C}_{b}^{{(1)}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \subset {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),$
откуда получаем, что $u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ для каждого фиксированного $t \in [0,T]$. Для любых ${{t}_{1}},{{t}_{2}} \in [0,T]$ рассмотрим следующее выражение:
$\mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}}) - u(x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 2\mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}}) - u(x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \to 0$
при $\left| {{{t}_{1}} - {{t}_{2}}} \right| \to 0$, поскольку $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Таким образом, получаем, что $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Шаг 2. Так как $u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$, то

$\mathop {\left| {u(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = \mathop {\left| {u(x,t)} \right|}\nolimits_1 + \sum\limits_{i = 1}^3 \,\mathop {\left[ {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{i}}}}} \right]}\nolimits_\alpha < + \infty ,$
для каждого фиксированного $t \in [0,T]$. Следовательно,
$\mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_0 + \mathop {\left[ {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right]}\nolimits_\alpha < + \infty ,$
т.е. ${{\partial }_{{{{x}_{1}}}}}u(x,t) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ для каждого фиксированного $t \in [0,T]$. Так же, как и на шаге 1, осталось рассмотреть для любых ${{t}_{1}},{{t}_{2}} \in [0,T]$ следующее выражение:
(5.2)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,{{t}_{1}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}}) - u(x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$
Рассмотрим отдельно норму оператора взятия частной производной ${{\partial }_{{{{x}_{1}}}}}:{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \to {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$
(5.3)
$\mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} = \mathop {sup}\limits_{\mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = 1} \mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha .$
Норма в пространстве ${{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ имеет вид
(5.4)
$\mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = \mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_0 + \sum\limits_{i = 1}^3 \,\mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{i}}}}} \right|}\nolimits_\alpha ,$
отсюда получаем следующее неравенство:
(5.5)
$\mathop {\left| {\frac{{\partial \varphi }}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| \varphi \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$
Следовательно, из (5.3), (5.4), (5.5) получаем, что
$\mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \leqslant 1,$
т.е. оператор ${{\partial }_{{{{x}_{1}}}}}:{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \to {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$ ограничен. Тогда правая часть выражения (5.2) стремится к нулю при $\left| {{{t}_{1}} - {{t}_{2}}} \right| \to 0$. Таким образом, окончательно получаем, что ${{\partial }_{{{{x}_{1}}}}}u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Перейдем теперь непосредственно к доказательству утверждения леммы.

Шаг 3. Пусть функции $f(x),g(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$, тогда справедливо неравенство:

(5.6)
$\mathop {\left| {fg} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| f \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| g \right|}\nolimits_\alpha .$
Применим это неравенство к функции $\rho (x,t)$ для каждого фиксированного $t \in [0,T]$:
$\mathop {\left| {\rho (x,t)} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}^{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = 2\mathop {\left| {u(x,t)\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 2\mathop {\left| {u(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha < + \infty ,$
поскольку, как было показано выше, функции $u(x,t),{{\partial }_{{{{x}_{1}}}}}u(x,t) \in \mathbb{C}\left( {[0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}\left( {{{\mathbb{R}}^{3}}} \right)} \right)$. Рассмотрим для любых ${{t}_{1}},{{t}_{2}} \in [0,T]$ следующее выражение:
$\begin{gathered} \mathop {\left| {\rho (x,{{t}_{1}}) - \rho (x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}^{2}}(x,{{t}_{1}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial {{u}^{2}}(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = \\ \, = 2\mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}})\frac{{\partial u(x,{{t}_{1}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - u(x,{{t}_{2}})\frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} + u(x,{{t}_{1}})\frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - u(x,{{t}_{1}})\frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \\ \, \leqslant 2\left\{ {\mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}})} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,{{t}_{1}})}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\frac{{\partial u(x,{{t}_{2}})}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {u(x,{{t}_{1}}) - u(x,{{t}_{2}})} \right|}\nolimits_\alpha } \right\} \to 0, \\ \end{gathered} $
где мы воспользовались неравенством (5.6) и результатами шага 1 и шага 2. В итоге получаем, что $\rho (x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}))$.

Лемма доказана.

Лемма 5. Пусть функции ${{u}_{1}}(x,t),{{u}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Тогда для каждого фиксированного $t \in [0,T]$ справедлива следующая оценка:

(5.7)
$\mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x,t) - {{\rho }_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial u_{1}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u_{2}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 4max\{ \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } ,\mathop {\left| {{{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \} \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$

Доказательство. Справедлива следующая цепочка неравенств:

(5.8)
$\begin{gathered} \mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x,t) - {{\rho }_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha = \mathop {\left| {\frac{{\partial u_{1}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial u_{2}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = \\ = 2\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - {{u}_{2}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} + {{u}_{1}}(x,t)\frac{{{{u}_{2}}(\partial x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - {{u}_{1}}(x,t)\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \\ \leqslant 2\left\{ {\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha + \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha } \right\} = 2{{A}_{1}} + 2{{A}_{2}}. \\ \end{gathered} $
Рассмотрим ${{A}_{1}}$:
(5.9)
$\begin{gathered} {{A}_{1}} = \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{1}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}} - \frac{{{{u}_{2}}(\partial x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant 2\mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } . \\ \end{gathered} $
Рассмотрим ${{A}_{2}}$:
(5.10)
$\begin{gathered} {{A}_{2}} = \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_\alpha \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \mathop {\left| {\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|} \right|}\nolimits_{1 \to 2} \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{\partial {{u}_{2}}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \mathop {\left| {{{u}_{1}}(x,t) - {{u}_{2}}(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } . \\ \end{gathered} $
Таким образом, из (5.8), (5.9), (5.10) получаем искомую оценку. Лемма доказана полностью.

Лемма доказана.

Рассмотрим следующее интегральное уравнение:

(5.11)
$u(x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\frac{{\partial {{u}^{2}}(y,\tau )}}{{\partial {{y}_{1}}}}dyd\tau + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\left( {\Delta {{u}_{0}}(y) - {{u}_{0}}(y)} \right)dy,$
где $(x,t) \in {{\mathbb{R}}^{3}} \times [0,T]$ и ${{u}_{0}}(x) = u(x,0)$. Наша задача – доказать однозначную разрешимость уравнения (5.11) в банаховом пространстве $\mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$ относительно следующей нормы:
$\mathop {\left| {\left| v \right|} \right|}\nolimits_T = \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} \mathop {\left| {v(x,t)} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$
Справедлива

Теорема 3. Для любой ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ найдется такое ${{T}_{0}} = {{T}_{0}}({{u}_{0}}) > 0,$ что для любого $T \in (0,{{T}_{0}})$ существует единственное решение интегрального уравнения (5.11) в классе $\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в этом случае справедливо следующее предельное свойство:

$\mathop {lim}\limits_{T \uparrow {{T}_{0}}} \mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T = + \infty .$

Доказательство. Шаг 1. Перепишем интегральное уравнение (5.11) в следующем операторном виде:

(5.12)
$u(x,t) = A[u](x,t),$
где
$A[u](x,t) = f(x,t) + W[u](x,t),$
$f(x,t) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t)\left( {\Delta {{u}_{0}}(y) - {{u}_{0}}(y)} \right)dy,$
$W[u](x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dyd\tau ,\quad \rho (y,\tau ) = \frac{{\partial {{u}^{2}}(y,\tau )}}{{\partial {{y}_{1}}}}.$
Заметим, что в силу результатов лемм 1–5 приходим к выводу о том, что

$W[u](x,t){\kern 1pt} :\;\mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})) \to \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})),$
$f(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})).$

Шаг 2. В выражении для объемного потенциала $W[u](x,t)$ сделаем замену переменных $z = y - x$ и получим следующее равенство:

$W[u](x,t) = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(x - y,t - \tau )\rho (y,\tau )dyd\tau = \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(z,t - \tau )\frac{{\partial {{u}^{2}}(x + z,\tau )}}{{\partial {{z}_{1}}}}dzd\tau .$
Пусть ${{u}_{1}}(x,t),{{u}_{2}}(x,t) \in \mathbb{C}([0,T],{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}}))$. Введем обозначения:
${{\rho }_{1}}(x,t) = \frac{{\partial u_{1}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}},\quad {{\rho }_{2}}(x,t) = \frac{{\partial u_{2}^{2}(x,t)}}{{\partial {{x}_{1}}}}.$
Рассмотрим следующее выражение, опуская для краткости значения аргументов функций там, где это не приводит к противоречиям:
(5.13)
$\mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } = \mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_0 + \sum\limits_{i = 1}^3 \,\mathop {\left| {\frac{{\partial W[{{u}_{1}}]}}{{\partial {{x}_{i}}}} - \frac{{\partial W[{{u}_{2}}]}}{{\partial {{x}_{i}}}}} \right|}\nolimits_\alpha = {{I}_{0}} + \sum\limits_{i = 1}^3 \,{{I}_{i}}.$
Оценим каждое слагаемое в (5.13).

Шаг 3. Начнем со слагаемого ${{I}_{0}}$:

(5.14)
$\begin{gathered} {{I}_{0}} = \mathop {sup}\limits_{x \in {{\mathbb{R}}^{3}}} \left| {\int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathcal{E}(z,t - \tau )\left( {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right)dzd\tau } \right| \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {sup}\limits_{x \in {{\mathbb{R}}^{3}}} \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|\left| {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right|dzd\tau \leqslant \\ \, \leqslant \mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_0 \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dzd\tau \leqslant \mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_\alpha \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dzd\tau . \\ \end{gathered} $
Рассмотрим отдельно следующий интеграл:
$\begin{gathered} \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz = \int\limits_{O(0,{{\mu }_{0}})} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz + \int\limits_{O(0,{{R}_{0}}){{\backslash }}O(0,{{\mu }_{0}})} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz + \\ \, + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(0,{{R}_{0}})} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz: = {{K}_{1}} + {{K}_{2}} + {{K}_{3}}, \\ \end{gathered} $
где ${{\mu }_{0}} \in (0,1)$ достаточно мало и ${{R}_{0}} > 1$ – достаточно велико. Рассмотрим ${{K}_{1}}$, воспользовавшись оценкой для фундаментального решения при ${\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{\mu }_{0}}$ и $\varepsilon \in (0,1)$:
(5.15)
${{K}_{1}} \leqslant \int\limits_{O(0,{{\mu }_{0}})} \,\frac{{{{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})}}{{{\text{|}}z{\text{|}}}}dz \leqslant 4\pi {{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})\int\limits_0^{{{\mu }_{0}}} \,\frac{1}{r}{{r}^{2}}dr = 2\pi {{A}_{1}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}})\mu _{0}^{2} < + \infty .$
Рассмотрим ${{K}_{3}}$, воспользовавшись оценкой для фундаментального решения при ${\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {{R}_{0}}$ и $\varepsilon \in (0,1)$:
(5.16)
$\begin{gathered} {{K}_{3}} \leqslant \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(0,{{R}_{0}})} \,{{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )|z|}}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}}dz \leqslant 4\pi {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\int\limits_{{{R}_{0}}}^{ + \infty } \,\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon )r}}}}}{r}{{r}^{2}}dr = \\ \, = 4\pi {{B}_{1}}(T,\varepsilon ,{{R}_{0}})\frac{{{{e}^{{ - (1 - \varepsilon ){{R}_{0}}}}}}}{{1 - \varepsilon }}\left( {{{R}_{0}} + \frac{1}{{1 - \varepsilon }}} \right) < + \infty . \\ \end{gathered} $
В силу свойств фундаментального решения интеграл ${{K}_{2}} < + \infty $, тогда с учетом (5.15) и (5.16) получаем, что
(5.17)
$\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\mathcal{E}(z,t - \tau )} \right|dz \leqslant {{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}}) < + \infty .$
С учетом (5.17) и оценки (5.7) леммы 5 из (5.14) получаем оценки:

(5.18)
${{I}_{0}} \leqslant t{{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})\mathop {\left| {{{\rho }_{1}} - {{\rho }_{2}}} \right|}\nolimits_\alpha \leqslant t{{D}_{0}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{{{\left| {{{u}_{1}}} \right|}}_{{1 + \alpha }}},{{{\left| {{{u}_{2}}} \right|}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$

Шаг 4. Рассмотрим теперь слагаемые ${{I}_{i}}$ при $i = 1,2,3$:

${{I}_{i}} = \mathop {\left| {\int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{x}_{i}}}}\left( {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right)dzd\tau } \right|}\nolimits_\alpha \leqslant $
(5.19)
$\begin{gathered} \, \leqslant \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\mathop {\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}\left( {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right)} \right|}\nolimits_\alpha dzd\tau \leqslant \\ \, \leqslant \int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}} \right|\mathop {\left| {{{\rho }_{1}}(x + z,\tau ) - {{\rho }_{2}}(x + z,\tau )} \right|}\nolimits_\alpha dzd\tau \leqslant \\ \end{gathered} $
$\, \leqslant 4max\left\{ {{\text{|}}{{u}_{{\text{1}}}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}},{\text{|}}{{u}_{2}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}{{\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}_{{1 + \alpha }}}\int\limits_0^t \,\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(\partial z,t - \tau )}}{{{{z}_{i}}}}} \right|dzd\tau ,$
где мы воспользовались оценкой (5.7). Так же, как и на шаге 3, с помощью оценок для производных фундаментального решения можно показать, что
(5.20)
$\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left| {\frac{{\partial{ \mathcal{E}}(z,t - \tau )}}{{\partial {{z}_{i}}}}} \right|dz \leqslant {{D}_{i}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}}) < + \infty .$
Таким образом, из (5.19), (5.20) вытекает следующая оценка для ${{I}_{i}},i = 1,2,3$:
(5.21)
${{I}_{i}} \leqslant t{{D}_{i}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{\text{|}}{{u}_{1}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}},{\text{|}}{{u}_{2}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } .$
В итоге из (5.13), (5.18), (5.21) получаем следующую оценку:
(5.22)
$\mathop {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } \leqslant t{{D}_{{{\text{max}}}}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {{\text{|}}{{u}_{1}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}},{\text{|}}{{u}_{2}}{{{\text{|}}}_{{1 + \alpha }}}} \right\}\mathop {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|}\nolimits_{1 + \alpha } ,$
где ${{D}_{{\max }}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}}) = ma{{x}_{{i = 0,1,2,3}}}\left\{ {{{D}_{i}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})} \right\}$. Наконец возьмем supremum по $t \in [0,T]$ от обеих частей неравенства (5.22), тогда получим следующее выражение:

(5.23)
$\mathop {\left| {\left| {W[{{u}_{1}}] - W[{{u}_{2}}]} \right|} \right|}\nolimits_T = \mathop {\left| {\left| {A[{{u}_{1}}] - A[{{u}_{2}}]} \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}(T,\varepsilon ,{{\mu }_{0}},{{R}_{0}})4max\left\{ {\mathop {\left| {\left| {{{u}_{1}}} \right|} \right|}\nolimits_T ,\mathop {\left| {\left| {{{u}_{2}}} \right|} \right|}\nolimits_T } \right\}\mathop {\left| {\left| {{{u}_{1}} - {{u}_{2}}} \right|} \right|}\nolimits_T .$

Шаг 5. Пусть

$u(x,t) \in {{D}_{{R,T}}}: = \{ u(x,t) \in \mathbb{C}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{1 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})):\mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant R\} ,\quad R > 0.$
Выберем $R > 0$ настолько большим, чтобы
(5.24)
$\mathop {\left| {\left| f \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant \frac{R}{2}.$
Тогда из оценки (5.23) при ${{u}_{1}} = u$ и ${{u}_{2}} = 0$ мы получим следующие неравенства:
(5.25)
$\mathop {\left| {\left| W \right|} \right|}\nolimits_T \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}4\mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T^2 \leqslant T{{D}_{{{\text{max}}}}}4{{R}^{2}} \leqslant \frac{R}{2}$
при
(5.26)
$T{{D}_{{{\text{max}}}}}R \leqslant \frac{1}{8}.$
Таким образом, из (5.24), (5.25) и уравнения (5.12) приходим к выводу о том, что
$A[u](x,t)\,:\;\,{{D}_{{R,T}}} \to {{D}_{{R,T}}},$
а из оценки (5.23) вытекает, что при условии (5.26) оператор $A$ является сжимающим на ${{D}_{{R,T}}}$. По теореме о сжимающих отображениях при достаточно малом $T > 0$ существует единственное решение интегрального уравнения (5.11). Осталось воспользоваться стандартным алгоритмом продолжения решений интегральных уравнений в банаховых пространствах абстрактных банахово-значных функций из $\mathbb{C}([0,T];\mathbb{B})$ во времени и получить утверждение теоремы (см., например, работу [22]).

Теорема доказана.

Из лемм 1–5, теоремы 3 вытекает основное утверждение работы.

Теорема 4. Для любой функции ${{u}_{0}}(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$ при $\alpha \in (0,1]$ найдется такое максимальное ${{T}_{0}} = {{T}_{0}}({{u}_{0}}) > 0,$ что для любого $T \in (0,{{T}_{0}})$ существует единственное классическое решение задачи Коши (3.1), (3.2) в смысле определения в классе ${{\mathbb{C}}^{{(1)}}}([0,T];{{\mathbb{C}}^{{2 + \lambda ,\;\;\,\lambda \in (0,\alpha )}}}({{\mathbb{R}}^{3}})),$ причем либо ${{T}_{0}} = + \infty ,$ либо ${{T}_{0}} < + \infty $ и в этом случае справедливо предельное свойство

$\mathop {lim}\limits_{T \uparrow {{T}_{0}}} \mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T = + \infty ,\quad \mathop {\left| {\left| u \right|} \right|}\nolimits_T : = \mathop {sup}\limits_{t \in [0,T]} {{\left| {u(x,t)} \right|}_{{1 + \alpha }}}.$

Доказательство. Единственность классического решения задачи Коши в смысле определения 1 вытекает из полученной в работе [1] третьей формулы Грина.

Теорема доказана.

6. ОЦЕНКИ ШАУДЕРА ОДНОГО ПОТЕНЦИАЛА

В данном разделе мы используем технику работы [23].

Пусть $x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ' \in {{\mathbb{R}}^{3}}$ – фиксированные точки, $\rho \in (0,1],$ $R > 2$ и

$\rho = {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}},\quad {{x}_{0}} = \frac{{x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; + x{\kern 1pt} '}}{2} \Rightarrow {\text{|}}{{x}_{0}} - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} = {\text{|}}{{x}_{0}} - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} = \frac{\rho }{2}.$
Введем в рассмотрение следующую срезающую функцию:
$\psi (x): = \left\{ \begin{gathered} 1,\quad {\text{если}}\quad {\text{|}}x - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant R, \hfill \\ 0,\quad {\text{если}}\quad {\text{|}}x - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant 2R, \hfill \\ \end{gathered} \right.\quad \psi (x) \in \mathbb{C}_{0}^{\infty }({{\mathbb{R}}^{N}}).$
Заметим, что
(6.1)
${\text{supp}}\left\{ {\frac{{\partial \psi (x)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right\} \subset \overline {O({{x}_{0}},2R)} {{\backslash }}O({{x}_{0}},R).$
Пусть $\gamma = {{\gamma }_{0}} + i{{\gamma }_{1}},$ ${{\gamma }_{0}} > 0,$ ${{\gamma }_{1}} \in {{\mathbb{R}}^{1}},$
(6.2)
$u(x) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}f(y)dy,\quad f(x) \in \mathbb{C}_{b}^{{(1)}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \subset {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),\quad \alpha \in (0,1].$
Тогда
$\frac{{\partial u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}}} = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{\partial }{{\partial {{x}_{i}}}}\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}f(y)dy = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy,\quad i = 1,2,3.$
Справедливо следующее равенство при $x \ne y$:
$\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} = {{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\left\{ {\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} + \gamma \frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}} \right\},\quad j = 1,2,3.$
Рассмотрим следующую разность:
(6.3)
$\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}}: = {{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$
(6.4)
$\begin{gathered} {{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}\left[ {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy, \\ {{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \gamma \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}\left[ {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}} \right]dy. \\ \end{gathered} $
Сначала рассмотрим функцию ${{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$. Заметим, что справедливо следующее равенство:
(6.5)
$\frac{\partial }{{\partial {{y}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}} \right) = \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\left[ {\gamma \frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} - \frac{{{{\delta }_{{ij}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} + 2\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{1}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right].$
Тогда интегрируя по частям в выражении (6.4) и делая замены переменных $x{\kern 1pt} {\text{'}} - y = z,$ мы получаем следующее равенство:
(6.6)
${{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - z) - f(x{\kern 1pt} '\; - z)} \right]h(z)dz,$
где
$h(z): = \gamma \frac{{{{e}^{{ - \gamma |z|}}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}}\left[ {\gamma \frac{{{{z}_{i}}{{z}_{j}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} - \frac{{{{\delta }_{{ij}}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}} + 2\frac{{{{z}_{i}}{{z}_{j}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right].$
Функция $h(z)$ имеет интегрируемую особенность в точке $z = 0.$ Кроме того, справедлива следующая оценка:
$\left| {h(z)} \right| \leqslant {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|z|}}}}}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}}\left[ {{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}} + \frac{3}{{{\text{|}}z{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right] \in {{L}^{1}}({{\mathbb{R}}^{3}}).$
Отсюда и из (6.6) получаем следующую оценку:
(6.7)
${\text{|}}{{K}_{2}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\text{|}} \leqslant {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{{{\text{|}}}^{\alpha }}{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{\text{|}}h(z){\text{|}}dz = {{c}_{1}}{{\rho }^{\alpha }}{{[f]}_{\alpha }}.$
Теперь приступим к анализу функции ${{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$. Представим функцию ${{K}_{1}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$ в виде следующей суммы:
(6.8)
${{K}_{1}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}) = {{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}) + {{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} {\text{'}},x{\kern 1pt} {\text{''}}),$
(6.9)
$\begin{gathered} {{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {\frac{{\partial \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}} - \frac{{\partial \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy, \\ {{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}} - f(x{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]dy. \\ \end{gathered} $
Отметим, что имеет место выражение (6.1). Поэтому имеет место следующая цепочка неравенств:
(6.10)
$\begin{gathered} \left| {{{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right| \leqslant \int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - f(x{\kern 1pt} ')\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}{{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right|dy \leqslant \\ \, \leqslant \left| {f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} ')} \right|\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}} \right|\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy\; + \\ + \;\left| {f(x{\kern 1pt} ')} \right|\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {\frac{{\partial \psi (y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}} \right|\left| {{{e}^{{ - \gamma |x'' - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right|dy, \\ \end{gathered} $
(6.11)
$\frac{\partial }{{\partial {{x}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{3}}}}} \right) = - \gamma \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{2}}}}\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{\left| {x - y} \right|}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{\left| {x - y} \right|}} - \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{{{\left| {x - y} \right|}}^{3}}}}\left[ {3\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{\left| {x - y} \right|}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{\left| {x - y} \right|}} - {{\delta }_{{ij}}}} \right].$
Поскольку $x',x'' \in O({{x}_{0}},\rho ) \subset O({{x}_{0}},R)$ и $\rho \leqslant 1 < 2 \leqslant R,$ то имеет место следующая оценка при $y \in O({{x}_{0}},2R){{\backslash }}O({{x}_{0}},R)$:
(6.12)
${{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x' - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\, - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} = \int\limits_0^1 \,\frac{\partial }{{\partial s}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)ds = \int\limits_0^1 \,\sum\limits_{i = 1}^N \,\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)[x_{i}^{{''}} - x_{i}^{'}]ds,$
где ${{x}_{s}} = sx{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; + (1 - s)x{\kern 1pt} '$. Из (6.11) вытекает следующая оценка:
(6.13)
$\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)} \right| \leqslant \left| \gamma \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|{{x}_{s}} - y|}}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 4\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|{{x}_{s}} - y|}}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\text{|}}{{{\kern 1pt} }^{3}}}}.$
При $y \in O({{x}_{0}},2R){{\backslash }}O({{x}_{0}},R)$ справедлива следующая цепочка неравенств:
(6.14)
${\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; - \;{\text{|}}{{x}_{s}} - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{\rho }{2} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{1}{2}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} = \frac{1}{2}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}.$
Поэтому из (6.13) и (6.14) вытекает искомая оценка
(6.15)
$\left| {\frac{\partial }{{\partial {{x}_{{si}}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |{{x}_{s}} - y|}}}\frac{{{{x}_{{sj}}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right)} \right| \leqslant 4{\text{|}}\gamma {\text{|}}\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 32\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}$
при $y \in O({{x}_{0}},2R){{\backslash }}O({{x}_{0}},R)$. Теперь из (6.12) и (6.15) вытекает следующая оценка:
(6.16)
$\left| {{{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{{''}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}} - {{e}^{{ - \gamma |x{\kern 1pt} '\, - y|}}}\frac{{x_{j}^{'} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right| \leqslant \left[ {4\left| \gamma \right|\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} + 32\frac{{{{e}^{{ - \tfrac{{{{\gamma }_{0}}}}{2}|y - {{x}_{0}}|}}}}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right]{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}.$
Из (6.16) и (6.10) вытекает следующая оценка:
(6.17)
${\text{|}}{{K}_{{12}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{c}_{3}}(R)\left( {{{{[f]}}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + {{{\left| f \right|}}_{0}}\rho } \right).$
Теперь рассмотрим функцию ${{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$. С этой целью заметим, что справедливо следующее равенство:
(6.18)
$F(x,y): = \frac{\partial }{{\partial {{y}_{i}}}}\left( {{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}} \right) = \gamma \frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} + \frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {3\frac{{{{x}_{i}} - {{y}_{i}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}\frac{{{{x}_{j}} - {{y}_{j}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}} - {{\delta }_{{ij}}}} \right].$
Тогда, интегрируя по частям в выражении (6.9), мы получим следующее равенство:
${{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} ',y)dy.$
Разобьем функцию на три части следующим образом:
(6.19)
${{K}_{{11}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = :{{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} ') + {{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$
${{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = - \int\limits_{O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy,$
${{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} ') = \int\limits_{O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} ',y)dy,$
(6.20)
${{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,[\left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} ',y) - \left( {f(y) - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right)F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)]dy.$
Для функций ${{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$ и ${{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} ')$ единообразным образом могут быть получены необходимые нам оценки. Рассмотрим, например, функцию ${{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} ')$. Справедлива следующая оценка:
(6.21)
${\text{|}}{{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \int\limits_{O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left| {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')} \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x{\kern 1pt} '\, - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {\left| \gamma \right|\left| {x{\kern 1pt} ' - y} \right| + 4} \right]dy.$
Поскольку $x{\kern 1pt} ' \in \overline {O({{x}_{0}},\rho {\text{/}}2)} ,$ то при $y \in O({{x}_{0}},2\rho )$ справедливы следующие оценки сверху:
${\text{|}}x{\kern 1pt} ' - y{\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {\text{|}}x{\kern 1pt} ' - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; + \;{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} < \frac{\rho }{2} + 2\rho = \frac{5}{2}\rho .$
Отсюда и из (6.21) вытекает следующая оценка:
(6.22)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{K}_{{112}}}(x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\left| {f(y) - f(x'){\kern 1pt} } \right|\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}\left[ {\left| \gamma \right|\left| {x{\kern 1pt} '\; - y} \right| + 4} \right]dy \leqslant 4{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{3 - \alpha }}}}}dy + \\ \, + 2{{\left| f \right|}_{0}}\left| \gamma \right|\int\limits_{O(x',5\rho /2)} \,\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x' - y|}}}}}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy \leqslant 4{{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{O(x{\kern 1pt} ',5\rho /2)} \,\frac{1}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{3 - \alpha }}}}}dy + 2{{\left| f \right|}_{0}}\left| \gamma \right|\int\limits_{O(x',5\rho /2)} \,\frac{1}{{{\text{|}}x{\kern 1pt} '\; - y{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy = \\ \, = 16\pi \frac{{{{{(5{\text{/}}2)}}^{\alpha }}}}{\alpha }{{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + 20\pi \left| \gamma \right|{{\left| f \right|}_{0}}\rho . \\ \end{gathered} $
Также имеет место следующая оценка:
(6.23)
${\text{|}}{{K}_{{111}}}(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 16\pi \frac{{{{{(5{\text{/}}2)}}^{\alpha }}}}{\alpha }{{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }} + 20\pi \left| \gamma \right|{{\left| f \right|}_{0}}\rho .$
Теперь рассмотрим функцию ${{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '')$. Введем следующую функцию:
(6.24)
$G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y): = F(x{\kern 1pt} ',y) - F(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y),$
где функция $F(x,y)$ определена равенством (6.18). С учетом определения (6.24) функции $G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)$ выражение (6.20) для функции ${{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$ можно переписать в следующем виде:
(6.25)
$\begin{gathered} {{K}_{{113}}}(x{\kern 1pt} ',{\kern 1pt} x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left[ {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)} \right]G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy + \\ \, + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left[ {f(x{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right]F(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)\psi (y)dy: = {{K}_{{1131}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{{1132}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '). \\ \end{gathered} $
При $y \in O({{x}_{0}},R){{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )$ справедлива следующая цепочка соотношений:
(6.26)
$G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y) = \int\limits_0^1 \,\frac{{\partial F(sx{\kern 1pt} ' + (1 - s)x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)}}{{\partial s}}ds = \int\limits_0^1 \,\sum\limits_{j = 1}^N \,\frac{{\partial F(z,y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}[x_{j}^{'} - x_{j}^{{''}}]ds,\quad {{z}_{j}} = sx_{j}^{'} + (1 - s)x_{j}^{{''}}.$
Отметим, что из явного вида (6.18) функции $F(x,y)$ вытекает, что справедлива следующая оценка:
(6.27)
$\left| {\frac{{\partial F(z,y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}} \right| \leqslant \left\{ \begin{gathered} {{c}_{4}}(R,\left| \gamma \right|{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|z - y|}}}}}{{{\text{|}}z - y{{{\text{|}}}^{4}}}},\quad {\text{если}}\quad y \in O({{x}_{0}},R) \hfill \\ {{c}_{5}}(R,\left| \gamma \right|{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|z - y|}}}}}{{{\text{|}}z - y{{{\text{|}}}^{2}}}},\quad {\text{если}}\quad y \in {{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R), \hfill \\ \end{gathered} \right.$
где $z = sx{\kern 1pt} '\; + (1 - s)x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '$, $s \in [0,1]$. Отметим, что при $y \in O({{x}_{0}},R){{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )$ имеет место следующая оценка снизу:
(6.28)
${\text{|}}{{x}_{s}} - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; - \;{\text{|}}{{x}_{s}} - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{\rho }{2} \geqslant {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} - \frac{1}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} = \frac{3}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}},$
где ${{x}_{s}} = sx{\kern 1pt} '\; + (1 - s)x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '$ при $s \in [0,1].$ Поэтому в силу (6.28) из (6.27) имеет место следующая оценка:
(6.29)
$\mathop {sup}\limits_{s \in [0,1]} \left| {\frac{{\partial F({{x}_{s}},y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}} \right| \leqslant {{c}_{4}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\mathop {\left( {\frac{4}{3}} \right)}\nolimits^4 \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{4}}}}$
при $y \in O({{x}_{0}},R),$ $y \ne {{x}_{0}}$ и
$\mathop {sup}\limits_{s \in [0,1]} \left| {\frac{{\partial F({{x}_{s}},y)}}{{\partial {{z}_{j}}}}} \right| \leqslant {{c}_{5}}(R,\left| \gamma \right|{\kern 1pt} )\mathop {\left( {\frac{4}{3}} \right)}\nolimits^2 \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}$
при $y \in {{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R)$. Таким образом, из (6.26) и (6.29) вытекает следующая оценка:
(6.30)
$\left| {G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right| \leqslant {{c}_{6}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{4}}}}{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}$
при $y \in O({{x}_{0}},R),$ $y \ne {{x}_{0}}$ и
(6.31)
$\left| {G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right| \leqslant {{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}{\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}$
при $y \in {{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R)$. С учетом оценки (6.30) справедлива следующая цепочка оценок для функции ${{K}_{{1132}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$:
$\begin{gathered} \left| {{{K}_{{1132}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right| \leqslant \int\limits_{O({{x}_{0}},R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \,\left| {f(x{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right|\left| {\psi (y)} \right|\left| {F(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right|dy + \\ \, + \int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \,\left| {f(x{\kern 1pt} ') - f(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')} \right|\left| {\psi (y)} \right|\left| {F(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)} \right|dy \leqslant \\ \end{gathered} $
(6.32)
$\begin{gathered} \leqslant {{c}_{8}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }}\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{{{\text{|}}}^{3}}}}dy + \\ + \;2{{\left| f \right|}_{0}}{{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},R)} \frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}} \leqslant \\ \end{gathered} $
$\begin{gathered} \, \leqslant {{c}_{8}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }}\int\limits_{O({{x}_{0}},2R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \,\frac{1}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}}dy + {{c}_{9}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}\rho = \\ = {{c}_{8}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\rho }^{\alpha }}[1 + \left| {\ln \left| {x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ' - x{\kern 1pt} '} \right|} \right|]. \\ \end{gathered} $
Теперь рассмотрим функцию ${{K}_{{1131}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$ определенную равенством (6.25). Эту функцию можно записать в следующем виде:
${{K}_{{1131}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = {{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') + {{K}_{{11312}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '),$
(6.33)
${{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{O({{x}_{0}},R){{\backslash }}O({{x}_{0}},2\rho )} \,[f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)]G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy,$
${{K}_{{11312}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ') = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R)} \,[f(y) - f(x{\kern 1pt} ')\psi (y)]G(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ',y)dy.$
Получим оценку сверху для функции ${{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$. Если ${\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant 2\rho ,$ то справедлива следующая цепочка неравенств:
(6.34)
$\begin{gathered} \left| {f(y) - f(x{\kern 1pt} ')} \right| \leqslant {{[f]}_{\alpha }}{\text{|}}y - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{\alpha }} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\kern 1pt} {\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}\; + \;{\text{|}}{{x}_{0}} - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} } \right]}\nolimits^\alpha = \\ = {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} + \frac{\rho }{2}} \right]}\nolimits^\alpha \leqslant {{[f]}_{\alpha }}\mathop {\left[ {{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}} + \frac{1}{4}{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\text{|}}{\kern 1pt} } \right]}\nolimits^\alpha = \mathop {\left( {\frac{5}{4}} \right)}\nolimits^\alpha {{[f]}_{\alpha }}{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{\alpha }}. \\ \end{gathered} $
Из (6.34) приходим к следующей оценке:
(6.35)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{K}_{{11311}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant \mathop {\left( {\frac{5}{4}} \right)}\nolimits^\alpha {{[f]}_{\alpha }}{{c}_{6}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{O({{x}_{0}},R)\backslash O({{x}_{0}},2\rho )} \,\frac{{exp\left( { - \tfrac{{3{{\gamma }_{0}}}}{4}{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{{4 - \alpha }}}}}dy \leqslant \\ \leqslant {{c}_{{11}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}\rho \int\limits_{2\rho }^R \,\frac{1}{{{{r}^{{2 - \alpha }}}}}dr = {{c}_{{11}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}\rho \frac{1}{{1 - \alpha }}\left[ {\frac{1}{{{{{(2\rho )}}^{{1 - \alpha }}}}} - \frac{1}{{{{R}^{{1 - \alpha }}}}}} \right] \leqslant {{c}_{{12}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}{{\rho }^{\alpha }}. \\ \end{gathered} $
Теперь получим оценку для функции ${{K}_{{11312}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')$. С учетом (6.31) справедлива следующая цепочка неравенств:
(6.36)
${\text{|}}{{K}_{{11312}}}(x{\kern 1pt} ',x{\kern 1pt} '){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 2{{\left| f \right|}_{0}}{{c}_{7}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\rho \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O({{x}_{0}},R)} \,\frac{{exp\left( { - \tfrac{3}{4}{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {\text{|}}} \right)}}{{{\text{|}}{\kern 1pt} y - {{x}_{0}}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{2}}}}dy = {{c}_{{13}}}(R,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}\rho .$
Таким образом, с одной стороны, из (6.3), (6.7), (6.8), (6.17), (6.19), (6.22), (6.23), (6.32), (6.33), (6.35) и (6.36) вытекает следующая оценка:
(6.37)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant {{A}_{1}}({\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{[f]}}_{\alpha }}{{\rho }^{{\alpha [1 + |\ln \rho |]}}} + {{{\left| f \right|}}_{0}}\rho } \right),\quad \rho = {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant 1,$
где постоянная ${{A}_{1}} = {{A}_{1}}({\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )$ ограничена при ограниченных ${\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}$.

С другой стороны, при $\rho = {\text{|}}x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} '\; - x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} {\text{|}} > 1$ справедлива оценка

(6.38)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} '{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}} - \frac{{{{\partial }^{2}}u(x{\kern 1pt} ')}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant 2\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 {{\rho }^{\alpha }}.$
Теперь наша задача получить оценку для
$\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 .$
Справедлива следующая цепочка равенств при $\varepsilon \in (0,1)$:
(6.39)
$\begin{gathered} \frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{j}}\partial {{x}_{i}}}} = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy - \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy = \\ \, = - \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial f(y)}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy - \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)\frac{{\partial [f(y) - f(x)]}}{{\partial {{y}_{i}}}}dy: = {{J}_{1}}(x) + {{J}_{2}}(x). \\ \end{gathered} $
Интегрируя по частям в интегралах ${{J}_{1}}$ и ${{J}_{2}}$, мы получаем следующие равенства:
(6.40)
${{J}_{1}} = \int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,f(y)cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,f(y)\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}},$
(6.41)
${{J}_{2}} = - \int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}},$
где во всех формулах ${{n}_{y}}$ – это внешняя нормаль по отношению к шару $O(x,\varepsilon )$. Заметим, что из (6.40) и (6.41) вытекает следующее равенство:
(6.42)
$\begin{gathered} {{J}_{1}} + {{J}_{2}} = f(x)\int\limits_{\partial O(x,\varepsilon )} \,cos({{n}_{y}},{{e}_{i}})\frac{\partial }{{\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}{{\backslash }}O(x,\varepsilon )} \,f(y)\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}} + \\ \, + \int\limits_{O(x,\varepsilon )} \,[f(y) - f(x)]\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)d{{S}_{y}}: = {{J}_{3}}(x) + {{J}_{4}}(x) + {{J}_{5}}(x). \\ \end{gathered} $
Отметим, что при $x \ne y$ справедлива следующая оценка:
(6.43)
$\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}}}{{\partial {{y}_{i}}\partial {{y}_{j}}}}\left( {\frac{{{{e}^{{ - \gamma |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}} \right)} \right| \leqslant \left\{ \begin{gathered} {{b}_{1}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{{{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}|x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}},\quad {\text{если}}\quad {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}} \geqslant \varepsilon , \hfill \\ {{b}_{2}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\frac{1}{{{\text{|}}y - x{\kern 1pt} {{{\text{|}}}^{3}}}},\quad {\text{при}}\quad {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}} < \varepsilon . \hfill \\ \end{gathered} \right.$
Для функции ${{J}_{3}}(x)$ справедлива следующая оценка:
${\text{|}}{{J}_{3}}(x){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{\left| f \right|}_{0}}\left[ {\frac{{{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}}}{\varepsilon } + \frac{1}{{{{\varepsilon }^{2}}}}} \right]4\pi {{\varepsilon }^{2}} \leqslant {{b}_{3}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}.$
С учетом оценки (6.43) для функций ${{J}_{4}}(x)$ и ${{J}_{5}}(x)$ справедливы следующие оценки:
(6.44)
$\begin{gathered} {\text{|}}{{J}_{4}}(x){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{\left| f \right|}_{0}}4\pi {{b}_{1}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\int\limits_\varepsilon ^{ + \infty } \,r{{e}^{{ - {{\gamma }_{0}}r}}}dr = {{b}_{4}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}}, \\ {\text{|}}{{J}_{5}}(x){\kern 1pt} {\text{|}} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}{{b}_{2}}(\varepsilon ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )4\pi \int\limits_0^\varepsilon \,\frac{1}{{{{r}^{{1 - \alpha }}}}}dr = {{b}_{5}}(\varepsilon ,\alpha ,{\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{[f]}_{\alpha }}. \\ \end{gathered} $
Таким образом, из (6.39)–(6.44) вытекает существование такой постоянной ${{A}_{2}} > 0,$ что справедлива следующая оценка:
(6.45)
$\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 \leqslant {{A}_{2}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{[f]}}_{\alpha }} + {{{\left| f \right|}}_{0}}} \right).$
Следовательно, из (6.37), (6.38) и (6.45) вытекает существование такой постоянной ${{A}_{3}} > 0,$ что справедлива следующая оценка:
(6.46)
$\mathop {\left[ {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right]}\nolimits_{\lambda ,\;\,\lambda \in (0,\alpha )} \leqslant {{A}_{3}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )\left( {{{{\left| f \right|}}_{0}} + {{{[f]}}_{\alpha }}} \right).$
А из (6.45) и (6.46) получаем искомую оценку
(6.47)
$\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_{\lambda ,\;\,\lambda \in (0,\alpha )} \leqslant {{A}_{4}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{\alpha }},\quad i,j = 1,2,3.$
Совершенно понятно, что имеют место следующие оценки:
(6.48)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} \leqslant {{A}_{5}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}},\quad \left| {\frac{{\partial u(x)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right| \leqslant {{A}_{6}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{0}},\quad j = 1,2,3.$
Таким образом, из (6.46) и (6.48) получаем следующую оценку типа Шаудера:
(6.49)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}({\kern 1pt} {\text{|}}\gamma {\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ){{\left| f \right|}_{\alpha }},$
причем постоянная ${{B}_{1}} = {{B}_{1}}(\left| \gamma \right|) > 0$ и ограничена при ограниченных $\left| \gamma \right|$, где, напомним, что
$\begin{gathered} {\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \alpha }}}: = {\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} + \sum\limits_{j = 1}^3 \,\mathop {\left| {\frac{{\partial u(x)}}{{\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_0 + \sum\limits_{i,j = 1,1}^{N,N} \,\mathop {\left| {\frac{{{{\partial }^{2}}u(x)}}{{\partial {{x}_{i}}\partial {{x}_{j}}}}} \right|}\nolimits_\alpha , \\ \mathop {\left| {v{\kern 1pt} } \right|}\nolimits_\alpha = {\text{|}}v{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} + {{[v]}_{\alpha }}. \\ \end{gathered} $
Оценка (6.49) получена нами при $f(x) \in \mathbb{C}_{b}^{{(1)}}({{\mathbb{R}}^{3}}) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$. Теперь наша задача – доказать справедливость оценки Шаудера (6.49) для функций $f(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$. С этой целью рассмотрим сглаживание произвольной фиксированной функции $f(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}})$:
${{f}_{\varepsilon }}(x): = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{\omega }_{\varepsilon }}({\kern 1pt} {\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )f(y)dy,$
где
${{\omega }_{\varepsilon }}({\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} ) = \frac{1}{{{{\varepsilon }^{3}}}}\omega \left( {\frac{{{\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}}}{\varepsilon }} \right),$
$\omega ({\kern 1pt} {\text{|}}x{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )$ – функция “шапочка”. Совершенно понятно, что ${{f}_{\varepsilon }}(x) \in \mathbb{C}_{b}^{1}({{\mathbb{R}}^{3}})$ для любого фиксированного $\varepsilon > 0.$ Нетрудно доказать следующую оценку:
(6.50)
${{\left| {{{f}_{\varepsilon }}} \right|}_{\alpha }} \leqslant {{\left| f \right|}_{\alpha }}.$
Действительно, имеем
${{\left| {{{f}_{\varepsilon }}} \right|}_{0}} \leqslant {{\left| f \right|}_{0}}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{\omega }_{\varepsilon }}({\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )dy = {{\left| f \right|}_{0}},\quad {{[{{f}_{\varepsilon }}]}_{\alpha }} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}\int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,{{\omega }_{\varepsilon }}({\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} y{\kern 1pt} {\text{|}}{\kern 1pt} )dy = {{[f]}_{\alpha }}.$
Пусть
(6.51)
${{u}_{\varepsilon }}(x) = u({{f}_{\varepsilon }})(x) = \int\limits_{{{\mathbb{R}}^{3}}} \,\frac{{{{e}^{{ - |x - y|}}}}}{{{\text{|}}x - y{\kern 1pt} {\text{|}}}}{{f}_{\varepsilon }}(y)dy.$
В силу (6.49) и (6.50) имеет место следующая цепочка неравенств:
(6.52)
${\text{|}}{{u}_{\varepsilon }}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| {{{f}_{\varepsilon }}} \right|}_{\alpha }} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| f \right|}_{\alpha }}.$
Согласно результату упражнения 3.2.2 работы [20] существует такая подпоследовательность $\{ {{u}_{\mu }}\} \subset \{ {{u}_{\varepsilon }}\} $ и такая функция $u(x) \in {{\mathbb{C}}^{{2 + \alpha }}}({{\mathbb{R}}^{3}})$, что
(6.53)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{\lambda }} \leqslant \mathop {\lim \inf }\limits_{\mu \to + 0} {\text{|}}{{u}_{\mu }}{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}},$
причем
(6.54)
${{u}_{\mu }} \to u(x)\quad {\text{сильно}}\;{\text{в}}\quad {{\mathbb{C}}^{{(2)}}}(\bar {D})\quad {\text{при}}\quad \mu \to + 0$
для любого компакта $\bar {D} \in {{\mathbb{R}}^{3}}.$ С другой стороны, в силу (6.51) и того, что ${{\left| {{{f}_{\mu }} - f} \right|}_{0}} \to + 0$ при $\mu \to + 0$ имеем
${\text{|}}u({{f}_{\mu }})(x) - u(f)(x){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{0}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad \mu \to + 0.$
Действительно, справедливо следующее неравенство:
${{\left| {{{f}_{\mu }} - f} \right|}_{0}} \leqslant {{[f]}_{\alpha }}{{\mu }^{\alpha }}.$
Но тогда, в частности, имеем
(6.55)
${\text{|}}u({{f}_{\mu }})(x) - u(f)(x){\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{0;\bar {D}}}} \to + 0\quad {\text{при}}\quad \mu \to + 0.$
Стало быть, из сравнения (6.54) и (6.55) приходим к выводу о том, что
(6.56)
$u(x) = u(f)(x)$
и в силу (6.53) и (6.52) из (6.56) получаем искомую априорную оценку
(6.57)
${\text{|}}u{\kern 1pt} {{{\text{|}}}_{{2 + \lambda }}} \leqslant {{B}_{1}}{{\left| f \right|}_{\alpha }}\quad {\text{для}}\;{\text{любой}}\;{\text{функции}}\quad f(x) \in {{\mathbb{C}}^{\alpha }}({{\mathbb{R}}^{3}}),$
где $u(x)$ определена равенством (6.2).

Список литературы

  1. Корпусов М.О., Яблочкин Д.К. Теория потенциала для нелинейного уравнения типа Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 2019. Т. 59. № 11. С. 1915–1947.

  2. Свиридюк Г.А. К общей теории полугрупп операторов // Успехи матем. наук. 1994. Т. 49. № 4. С. 47–74.

  3. Капитонов Б.В. Теория потенциала для уравнения малых колебаний вращающейся жидкости // Матем. сб. 1979. Т. 109(5.9). № 4(8). С. 607–628.

  4. Габов С.А., Свешников А.Г. Линейные задачи теории нестационарных внутренних волн. М.: Наука, 1990.

  5. Габов С.А. Новые задачи математической теории волн. М.: Физматлит, 1998.

  6. Плетнер Ю.Д. Фундаментальные решения операторов типа Соболева и некоторые начально-краевые задачи // Ж. вычисл. матем. и матем. физ. 1992. Т. 32. № 12. С. 1885–1899.

  7. Albert J.P. On the decay of solutions of the generalized Benjamin–Bona–Mahony equation // J. Math. Anal. Appl. 1989. V. 30. № 2. P. 527–537.

  8. Avrin J.D., Goldstein J.A. Global existence for the Benjamin–Bona–Mahony equation in arbitrary dimensions // Nonlinear Analysis. 1985. V. 9. № 8. P. 861–865.

  9. Bisognin E., Bisognin V., Charao C.R., Pazoto A.F. Asymptotic expansion for a dissipative Benjamin-Bona-Mahony equation with periodic coefficients // Port. Math. 2003. V. 60. № 4. P. 437–504.

  10. Benjamin T.B., Bona J.L., Mahony J.J. Model equations for long waves in nonlinear dispersive systems // Philos. Trans. Royal Soc. London, Ser. A. 1972. V. 272. № 1. P. 47–78.

  11. Biler P. Long-time behavior of the generalized Benjamin–Bona–Mahony equation in two space dimensions // Differ. Integral Equations. 1992. V. 19. № 4. P. 891–901.

  12. Camassa R., Holm D.D. An integrable shallow water equation with peaked solitons // Phys. Rev. Lett. 1993. V. 71. № 11. P. 1661–1664.

  13. Chen Yu. Remark on the global existence for the generalized Benjamin–Bona–Mahony equations in arbitrary dimension // Appl. Analysis. 1988. V. 30. № 1. P. 1–15.

  14. Constantin A., Escher J. Wave breaking for nonlinear nonlocal shallow water equations // Acta Math. 1998. V. 181. № 2. P. 229–243.

  15. Hayashi N., Kaikina E.I., Naumkin P.I., Shishmarev I.A. Asymptotics for Dissipative Nonlinear Equations. New York: Springer, 2006.

  16. Hagen T., Turi J. On a class of nonlinear BBM-like equations // Comput. Appl. Math. 1998. V. 17. № 2. P. 161–172.

  17. Корпусов М.О., Панин А.А. Локальная разрешимость и разрушение решения для уравнения Бенджамена–Бона–Махони–Бюргерса с нелокальным граничным условием // Теор. и матем. физ. 2013. Т. 175. № 2. С. 159–172.

  18. Korpusov M.O., Yushkov E.V. Local solvability and blow-up for Benjamin–Bona–Mahony–Burgers, Rosenau–Burgers and Korteweg-de Vries–Benjamin–Bona–Mahony equations ycлoвиeм // Electronic Journal of Differential Equations. 2014. V. 69. № 69. P. 1–16.

  19. Korpusov M.O. On the blow-up of solutions of the Benjamin–Bona–Mahony–Burgers and Rosenau–Burgers equations // Nonlinear Analysis, Theory, Methods and Applications. 2012. V. 75. № 4. P. 1737–1743.

  20. Крылов Н.В. Лекции по эллиптическим и параболическим уравнениям в пространствах Гёльдера. Новосибирск: Научная Книга, 1998.

  21. Владимиров В.С. Уравнения математической физики. М.: Наука, 1981.

  22. Панин А.А. О локальной разрешимости и разрушении решения абстрактного нелинейного интегрального уравнения Вольтерра // Матем. заметки. 2015. Т. 97. № 6. С. 884–903.

  23. Ландис Е.М. Уравнения второго порядка эллиптического и параболического типов. М.: Наука, 1971.

Дополнительные материалы отсутствуют.