Доклады Российской академии наук. Химия, науки о материалах , 2021, T. 500, № 1, стр. 44-49
Твердый раствор (Mg,Ni)Ga2O4 со структурой шпинели
М. Н. Смирнова 1, *, М. А. Копьева 1, Г. Е. Никифорова 1, Г. Д. Нипан 1, А. Д. Япрынцев 1, К. В. Петрова 1, Н. А. Короткова 1
1 Институт общей и неорганической химии
им. Н.С. Курнакова РАН
119991 Москва,
Ленинский пр-т, 31, Россия
* E-mail: smirnova_macha1989@mail.ru
Поступила в редакцию 17.07.2021
После доработки 08.09.2021
Принята к публикации 14.09.2021
Аннотация
Впервые экспериментально определены границы твердого раствора Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ х ≤ 0.5) со структурой шпинели, синтезированного методом сжигания геля, отожженного при 1000°C и охлажденного в инерционно-термическом режиме. Образцы состава Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ х ≤ 1, шаг х = = 0.1) со структурой обращенной шпинели исследованы методом рентгенофазового анализа и инфракрасной спектроскопии. Обнаружено, что область твердого раствора (Mg,Ni)Ga2O4 может отклоняться от линии, связывающей стехиометрические составы MgGa2O4 и NiGa2O4. Анализ спектров диффузного отражения шпинелей Mg0.9Ni0.1Ga2O4 и Mg0.5Ni0.5Ga2O4 показал наличие интенсивной полосы поглощения, соответствующей Ni2+, в ближнем ИК-диапазоне, что представляет большой интерес для использования этого свойства в лазерной и оптоэлектронной технологиях с минимальным негативным влиянием на окружающую среду.
Обращенная шпинель Mg1 – xNixGa2O4 – перспективный материал для широкозонных оптических усилителей и настраиваемых лазерных устройств в ближней ИК-области, наиболее безопасной для человеческого глаза [1]. Исходная шпинель MgGa2O4, содержащая ионы с заполненными электронными оболочками, не взаимодействует с излучением в видимой области спектра, но катион Ni2+ c 3d8-конфигурацией, подвергаясь электростатическому воздействию ионов инертной матрицы, приобретает в октаэдрических позициях шпинели новые энергетические уровни для d8-конфигурации, и, благодаря переходам между ними, возникает примесная люминесценция [2]. Оптические свойства шпинели Mg0.9Ni0.1Ga2O4 зависят от степени обращенности, при которой Ni2+ перемещается из тетраэдрических структурных позиций в октаэдрические. В том случае если обращенность для NiGa2O4 находится на уровне 92% Ni2+, то для Mg0.8Ni0.2Ga2O4 происходит увеличение обращенности до 99% Ni2+ [3].
В свою очередь, воспроизводимость оптических характеристик шпинелей M1 – xNixGa2O4 связана, прежде всего, с сохранением заданного химического состава, поэтому методы синтеза, температура отжига и скорость охлаждения получаемых образцов приобретают важное значение. При твердофазном синтезе поликристаллического порошка Mg0.9Ni0.1Ga2O4 (1300°C), для последующего выращиванияи монокристаллов методом зонной плавки (1200°C), неконтролируемая потеря галлия компенсировалась избытком 5 мол. % Ga2O3 в исходной смеси с MgCO3 и NiO [1]. Увеличение температуры до 1400°C, стехиометрическое соотношение прекурсоров MgCO3, Ga2O3 и Ni(OH), а также охлаждение в печи образцов Mg1 – xNixGa2O4 после твердофазного синтеза, не позволяли заместить более 0.1% Mg без образования примеси Ga2O3 [2]. Снижение температуры твердофазного синтеза до 1000°C (MgO, NiO и Ga2O3) и закаливание образцов в жидком азоте приводили к образованию непрерывного твердого раствора Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ х ≤ 1) [3].
Граничные шпинели MgGa2O4 и NiGa2O4 обладают собственной катионной нестехиометрией, и ретроградная растворимость Ga2O3 в (Mg,Ni)Ga2O4 выше 1500°C составляет более 10 мол. % [4]. Однако при температурах ниже 1000°C изотермические ноды, связывающие стехиометрические составы MgGa2O4 и NiGa2O4, могут выходить за пределы области гомогенности твердого раствора Mg1 – xNixGa2O4. В результате закаленная при высоких температурах шпинель (Mg,Ni)Ga2O4 при незначительном нагреве теряет однофазность и утрачивает оптическую активность.
В настоящее работе определена область гомогенности твердого раствора Mg1 – xNixGa2O4 со структурой шпинели, синтезированного методом сжигания геля, отожженного при 1000°C и охлажденного в печи в инерционно-термическом режиме. Для однофазных составов шпинели Mg1 – xNixGa2O4 исследованы оптические свойства в ИК- и УФ-видимом диапазонах.
Образцы состава Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ x ≤ 1, шаг x = 0.1) синтезировали методом сжигания геля, который ранее был апробирован авторами данной работы [5, 6], а также использовался в работах [7, 8] для получения сложных оксидов металлов. В качестве исходных реагентов использовали металлический Mg, металлический Ga, оксид никеля Ni2O3 и восстановитель – глицин NH2CH2COOH. Металлы и оксид никеля, взятые в стехиометрических количествах (уравнение 1), растворяли в разбавленной азотной кислоте HNO3 : H2O = 1 : 1 (об.), полученный раствор концентрировали, переносили в керамическую чашку и добавляли 20%-й водный раствор глицина. При дальнейшем упаривании этой реакционной смеси образовывался гель, постепенно, без возгорания, превращающийся в серо-черный крупнозернистый порошок, который перетирали, переносили в керамический тигель, отжигали при 1000°C в течение трех часов и охлаждали в печи в инерционно-термическом режиме.
Уравнение реакции, описывающее проведенные синтезы, можно представить следующим образом:
(1)
$\begin{gathered} (1--x){\text{Mg(N}}{{{\text{O}}}_{{\text{3}}}}{{{\text{)}}}_{2}} + x{\text{Ni(N}}{{{\text{O}}}_{{\text{3}}}}{{{\text{)}}}_{2}} + 2{\text{Ga(N}}{{{\text{O}}}_{{\text{3}}}}{{{\text{)}}}_{3}} + \\ + \;4.44{\text{N}}{{{\text{H}}}_{2}}{\text{C}}{{{\text{H}}}_{2}}{\text{COOH}} \to {\text{M}}{{{\text{g}}}_{{1{\text{ }}--}}}_{x}{\text{N}}{{{\text{i}}}_{x}}{\text{G}}{{{\text{a}}}_{2}}{{{\text{O}}}_{4}} + \\ + \;8.88{\text{C}}{{{\text{O}}}_{2}} + 6.22{{{\text{N}}}_{2}} + 11.1{{{\text{H}}}_{{\text{2}}}}{\text{O}}{\text{.}} \\ \end{gathered} $Рентгенофазовый анализ (РФА) порошков выполняли на дифрактометре Bruker Advance D8 (излучение CuKα) (Германия) в интервале углов 2θ = 10°–70° с шагом сканирования 0.0133°. Обработка результатов проводилась с помощью программного пакета DIFFRAC. EVA.
Химический анализ кристаллических порошков проводили методом атомно-эмиссионной спектрометрии с индуктивно-связанной плазмой (ИСП-АЭС) на спектрометре ICAP PRO XP (Thermo Electron Corp., США). Образцы в твердом состоянии подвергались пробоподготовке с целью переведения в раствор для последующего анализа методом ИСП-АЭС. К навеске кристаллического порошка Mg1 – xNixGa2O4 массой 0.1 г приливали 25 мл смеси кислот HNO3 и HCl (1 : 3). Использованы соляная кислота марки “ос. ч.” по ГОСТ 14261, азотная кислота марки “оc. ч.” по ГОСТ 11125, деионированная вода c удельным сопротивлением 18.2 МОм см–1. Полученную смесь выдерживали при 250°С в течение 8 ч. После охлаждения полученный раствор доводили до объема 100 мл деионированной водой. Раствор анализировали методом ИСП-АЭС. Для проведения количественного анализа для получения градуировочных зависимостей использовали одноэлементные стандартные растворы производства Inorganic Ventures (США). Рабочие градуировочные растворы готовили из стандартных растворов последовательным разбавлением деионированной водой. Измерения проводили в режиме радиального обзора плазмы при следующих настройках спектрометра: мощность 1150 Вт, распылительный поток 0.60 л мин–1, вспомогательный поток 0.35 л мин–1, охлаждающий поток 10 л мин–1, скорость перистальтического насоса 60 об. мин–1.
Элементный CHN-анализ проводили с помощью анализатора серии EA 3000 EuroVector (Италия).
ИК-спектры регистрировали с использованием спектрометра Perkin Elmer Spectrum 65 FT-IR (США) в области 4000–400 см–1 с разрешением 2 см–1.
Спектры диффузного отражения в диапазоне 200–1000 нм регистрировали с помощью модульной оптической системы Ocean Optics (дейтериево-галогеновый источник DH-2000-BAL, интегрирующая сфера ISP-80-8-R диаметром 80 мм, детектор QE650000) (США). В качестве образца сравнения использовали стандарт WS-1 (Ocean Optics, США) из политетрафторэтилена.
Дифрактограммы образцов Mg1 − xNixGa2O4 (0 ≤ x ≤ 1, шаг x = 0.1) представлены на рис. 1. В интервале составов MgGa2O4–Mg0.5Ni0.5Ga2O4 (рис. 1, спектры 1–6) сохраняется однофазность твердого раствора со структурой обращенной шпинели, имеющей тетрагональное искажение [9]. При увеличении содержания никеля в интервале Mg0.4Ni0.6Ga2O4–NiGa2O4 зарегистрированы пики при 2θ = 37.3°, 43.5°, соответствующие примеси твердого раствора со структурой галита Fm3m (рис. 1, спектры 7–11). В табл. 1 представлены параметры решетки шпинели в рамках кубической структуры Fd$\bar {3}$m и примесного галита Fm3m. Полученные параметры согласуются с результатами работы [3], где образцы, синтезированные при 1000°C, закаливались в жидком азоте. Однако изменение параметра а для образцов Mg1 − xNixGa2O4 показывает, что при медленном охлаждении сохраняется элементарная ячейка шпинели большего объема (табл. 1). Параметр решетки галита а = 4.189 Å, появляющегося в образце состава Mg0.4Ni0.6Ga2O4, близок к величине а при эквимолярном соотношении Mg и Ni в Mg1 – xNixO [10].
Таблица 1.
1 | 2 | 3 | 4 |
---|---|---|---|
Исходный состав | a, Å (Fd$\bar {3}$m ) Mg1 – xNixGa2O4 | a, Å (Fm3m) (MgNi)O | a, Å (Fd$\bar {3}$m ) Mg1 – xNixGa2O4 [3] |
MgGa2O4 | 8.292 | – | 8.286 |
Mg0.9Ni0.1Ga2O4 | 8.286 | – | |
Mg0.8Ni0.2Ga2O4 | 8.281 | – | 8.280 |
Mg0.7Ni0.3Ga2O4 | 8.280 | – | |
Mg0.6Ni0.4Ga2O4 | 8.281 | – | 8.277 |
Mg0.5Ni0.5Ga2O4 | 8.273 | – | |
Mg0.4Ni0.6Ga2O4 | 8.275 | – | 8.273 |
Mg0.3Ni0.7Ga2O4 | 8.273 | 4.189 | |
Mg0.2Ni0.8Ga2O4 | 8.268 | 4.184 | 8.267 |
Mg0.1Ni0.9Ga2O4 | 8.267 | 4.183 | |
NiGa2O4 | 8.264 | 4.182 | 8.261 |
Спектры отдельных образцов в информативной ИК-области пропускания 400–1600 см–1 приведены на рис. 2. Для гомогенных образцов Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ x ≤ 0.5) со структурой шпинели на спектре присутствует один интенсивный пик около 600 см–1, отвечающий октаэдрической колебательной моде [11, 12].
На рис. 3 приведена модель фазовой диаграммы квазитройной системы MgO–NiO–Ga2O3 с участием галита С, шпинели S, β-Ga2O3 и расплава L, построенная на основе термодинамических аппроксимаций [4]. Фазовый объем галита представлен полиэдром MgO–NiO–T2–C–T1–C1–C2. Поверхность T1–C–T2–C2–C1 обращена к поверхности расплава T1–L–T2–Е3–E1, на которой происходит первичная кристаллизация галита. Двухфазному равновесию галит–шпинель соответствуют поверхности MgO–NiO–C2–C1 и MgGa2O4–NiGa2O4–S3–S1. Полиэдр шпинели MgGa2O4–NiGa2O4–S3–S4–S2–S1 на рис. 3 окрашен в серый цвет. Первичной кристаллизации шпинели отвечает поверхность E1–E2–E4–E3. Кристаллизация β-Gа2O3 происходит на поверхности T3–E2–E4. Как видно из рисунка, линия со стехиометрическими составами, окрашенными в соответствии с дифрактограммами (рис. 1), при температурах ниже 1000°C выходит за пределы объема гомогенности твердого раствора со структурой шпинели S.
Результаты исследования оптических свойств образцов Mg0.9Ni0.1Ga2O4 и Mg0.5Ni0.5Ga2O4 в УФ-видимом диапазоне излучений представлены в виде спектров поглощения (рис. 4), полученных из спектров диффузного отражения с помощью преобразования Кубелки–Мунка [13]. На спектрах присутствуют полосы поглощения, соответствующие Ni2+ в октаэдрических позициях, и отсутствуют полосы поглощения, соответствующие Ni2+ в тетраэдрических позициях. Две узких полосы (с максимумами при 380 и 630 нм) в видимой части спектра и плечо широкой полосы (с краем при 950 нм) в ближней ИК-области соответствуют d-d спин-разрешенным переходам 3A2g(3F) → → 3T1g(3P), 3A2g(3F) → 3T1g(3F) и 3A2g(3F) → 3T2g(3F) для Ni2+ в октаэдрических позициях соответственно. Слабые полосы поглощения с максимумами при 440 и 770 нм соответствуют спин-запрещенным переходам 3A2g(3F) → 1T2g(1D) и 3A2g(3F) → 1Eg(1D) соответственно. Представленные спектры идентичны спектрам, полученным ранее для монокристаллов Mg1 – xNixGa2O4 (x = = 0.143 и 1.43%), выращенных методом зонной плавки [1].
Химический состав образцов контролировали методом ИСП-АЭС: соотношение Mg : Ni : Ga (мас. %) в Mg0.5Ni0.5Ga2O4 составило 7 : 16 : 77, в Mg0.4Ni0.6Ga2O4 – 6 : 20 : 74. Элементный CHN-анализ этих образцов показал, что содержание C, H и N в них ниже 0.1%.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Методом рентгенофазового анализа и инфракрасной спектроскопии определены границы твердого раствора Mg1 – xNixGa2O4 (0 ≤ х ≤ 0.5) со структурой обращенной шпинели, синтезированного методом сжигания геля, отожженного при 1000°C и охлажденного в инерционно-термическом режиме. При исследовании оптических свойств Mg1 – xNixGa2O4 в УФ-видимом и ближнем ИК-диапазонах излучений, обнаружены интенсивные полосы поглощения, связанные с переходом Ni2+ в октаэдрические позиции шпинели. Полученные данные могут быть востребованы при проведении фундаментальных и прикладных работ в области создания новых материалов, перспективных для широкозонных оптических усилителей и лазерных устройств, безопасных для человека.
Список литературы
Suzuki T., Hughes M., Ohishi Y. // J. Lumin. 2010. V. 130. № 1. P. 121–126. https://doi.org/10.1016/j.jlumin.2009.07.029
Costa G.K.B., Sosman L.P., Lopez A., Cella N., Bar-them R.B. // J. Alloys Compd. 2012. V. 534. № 5. P. 110–114. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2012.04.039
Otero Areán C., Trobajo-Fernandez M.C. // Phys. Status Solid A. 1985. V. 92. № 2. P. 443–447. https://doi.org/10.1002/pssa.2210920213
Zinkevich M., Geupel S., Aldinger F. // J. Alloys. Compd. 2005. V. 293. P. 154–166. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2004.09.069
Смирнова М.Н., Копьева М.А., Береснев Э.Н., Гоева Л.В., Симоненко Н.П., Никифорова Г.Е., Кец-ко В.А. // Журнал неорганической химии. 2018. Т. 68. № 4. С. 411–415. https://doi.org/10.7868/S0044457X18040037
Смирнова М.Н., Нипан Г.Д., Никифорова Г.Е. // ДАН. 2018. Т. 478. С. 172–174. https://doi.org/10.7868/S0869565218020111
Varma A., Mukasyan A.S., Rogachev A.S., Manu-kyan K.V. // Chem. Rev. 2016. V. 116. P. 14493–14586. https://doi.org/10.1021/acs.chemrev.6b00279
Carlos E., Martins R., Fortunato E., Branquinho R. // Chem. Eur. J. 2020. V. 26. P. 9099–9125. https://doi.org/10.1002/chem.202000678
Pilania G., Kocevski V., Valdez J.A., Kreller C.R., Uberuaga B.P. // Commun. Mater. 2020. V. 1. № 1. P. 84. https://doi.org/10.1038/s43246-020-00082-2
Mukhopadhyay S., Jakob K.T. // J. Phase Equlib. 1995. V. 16. № 3. P. 243–253. https://doi.org/10.1007/BF02667309
Duan X.L., Yuan D.R., Cheng X.F., Wang L.H., Yu F.P. // J. All. Compds. 2007. V. 439. № 1–2. P. 355–357. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2006.08.235
Wu S., Xue J., Wang R., Li J. // J. Alloys Compd. 2014. V. 585. P. 542–548. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2013.09.176
Makula P., Pacia M., Macyk W. // J. Phys. Chem. Lett. 2018. V. 9. № 23. P. 6814–6817. https://pubs.acs.org/doi/10.1021/acs.jpclett.8b02892
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Доклады Российской академии наук. Химия, науки о материалах