Журнал физической химии, 2019, T. 93, № 9, стр. 1306-1310
Термодинамические и электрофизические свойства La2SrNiTeO7
К. Т. Рустембеков a, *, Б. К. Касенов b, А. Ж. Бектурганова a, М. С. Касымова a
a Карагандинский государственный университет им. Е.А. Букетова
Караганда, Казахстан
b Химико-металлургический институт им. Ж. Абишева
Караганда, Казахстан
* E-mail: rustembekov_kt@mail.ru
Поступила в редакцию 28.11.2018
После доработки 24.02.2019
Принята к публикации 12.03.2019
Аннотация
Калориметрическим методом в интервале температур 298.15–673 K исследована изобарная теплоемкость никелито-теллурита La2SrNiTeO7. Для изучаемого соединения в указанном диапазоне температур выявлены λ-образные эффекты, относящиеся к фазовому переходу ІІ рода. С учетом температур фазовых переходов выведены уравнения температурной зависимости теплоемкости соединения. На основе опытных значений теплоемкости и расчетных данных по стандартной энтропии никелито-теллурита вычислены температурные зависимости теплоемкости, энтропии, энтальпии и приведенного термодинамического потенциала. В интервале 293–483 K исследованы температурные зависимости диэлектрической проницаемости и электрического сопротивления никелито-теллурита. На кривых зависимостях $\lg \varepsilon = f(T)$ и $\lg R = f(T)$ имеются максимумы и минимумы, которые подтверждают λ-образные эффекты на кривой зависимости $C_{p}^{ \circ } = f(T)$ у указанного соединения, отнесенные к фазовому переходу ІІ рода.
Среди важнейших классов неорганических соединений, с изучением которых связано создание целого ряда уникальных практически ценных веществ, особое место занимают соединения селена и теллура. Производные селена и теллура характеризуются высокой химической активностью, что определяет перспективность синтетических трансформаций, направленных на получение новых полупроводниковых, сегнетоэлектрических и радиолюминесцентных материалов широкого спектра применения. Особенно это касается малоизученных сложных оксосоединений, в частности, двойных и тройных теллуритов d- и f-элементов, которые представляют собой определенный теоретический и практический интерес для неорганического материаловедения в качестве материалов, обладающих ценными физико-химическими свойствами [1, 2]. В последнее время внимание ученых особо привлекают соединения на основе оксидов редкоземельных, щелочноземельных и переходных металлов в связи с их перспективными свойствами в микроэлектронике [3–5].
Учитывая вышеуказанное можно заключить, что определенный интерес вызывает сочетание оксидов редкоземельных элементов, переходных металлов и теллура в одном соединении. В связи с вышеизложенными в данной работе приводятся результаты исследования термодинамических и электрофизических свойств никелито-теллурита лантана La2SrNiTeO7.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Методом керамической технологии из оксидов La2O3 (“ос. ч.”), NiO (“ос. ч.”), TeO2 (“ч. д. а.”) и карбоната SrCO3 (“ч. д. а.”) в интервале 800–1200°С синтезирована новая фаза – никелито-теллурит La2SrNiTeO7. В предыдущей работе [6] описаны методика синтеза и рентгенографические свойства этого соединения. Методами рентгенографии установлено, что синтезированный никелито-теллурит La2SrNiTeO7 кристаллизуется в кубической сингонии. Предполагаемая структура синтезированного никелито-теллурита является перовскитной с пространственной группы Pm3m.
На калориметре ИТ-С-400 в интервале температур 298.15–673 K были измерены удельные, а затем по ним рассчитаны мольные теплоемкости La2SrNiTeO7. Принцип работы прибора, его градуировка и методика обработки полученных результатов подробно описаны в [2, 7–10].
Как правило, в керамических сегнетоэлектриках наблюдается температурная зависимость электрофизических свойств. С этой целью нами исследованы температурные зависимости диэлектрической проницаемости и электросопротивления теллурита La2SrNiTeO7 в диапазоне 293–483 K по методикам [11, 12].
Исследование электрофизических свойств (диэлектрической проницаемости и электрического сопротивления) проводилось путем измерения электроемкости на приборе LCR-800 (Taiwan) при рабочей частоте 1 кГц непрерывно в сухом воздухе в термостатном режиме со временем выдержки при каждой фиксированной температуре.
Диэлектрическая проницаемость определялась из электроемкости образца при известных значениях толщины образца и площади поверхности электродов. Для получения зависимости между электрической индукцией (D) и напряженностью электрического поля (Е) использована схема Сойера–Тауэра. Величина диэлектрической проницаемости при каждой температуре определялась по формуле:
где ${{C}_{0}} = {{\varepsilon }_{0}}S{\text{/}}d$ – емкость конденсатора без исследуемого вещества (воздушного).Поскольку керамические материалы обладают определенной инерционностью, изменение электрофизических свойств, данные по интегральному электрическому сопротивлению и электроемкости определялись только после предварительной выдержки в течение ∼0.5 ч при фиксированной температуре. Это особенно важно в области аномальных изменений указанных выше характеристик. Для сравнения данных по электропроводности проводятся также измерения методом непосредственного отклонения с помощью термоомметра Е6-13А.
ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ
В табл. 1 и на рис. 1 приведены результаты калориметрического исследования теплоемкости соединения.
Таблица 1.
Т, K | ${{C}_{p}} \pm \bar {\delta }$, Дж/(г K) | $C_{p}^{ \circ } \pm \mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/(моль K) | Т, K | ${{C}_{p}} \pm \bar {\delta }$, Дж/(г K) | $C_{p}^{ \circ } \pm \mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/(моль K) |
---|---|---|---|---|---|
298.15 | 0.6841 ± 0.0099 | 281 ± 11 | 498 | 0.3821 ± 0.0102 | 157 ± 12 |
323 | 0.7513 ± 0.0099 | 309 ± 11 | 523 | 0.3378 ± 0.0114 | 139 ± 13 |
348 | 0.3513 ± 0.0059 | 144 ± 7 | 548 | 0.3730 ± 0.0064 | 153 ± 7 |
373 | 0.4706 ± 0.0115 | 193 ± 13 | 573 | 0.4075 ± 0.0089 | 168 ± 10 |
398 | 0.5452 ± 0.0083 | 224 ± 10 | 598 | 0.4470 ± 0.0076 | 184 ± 9 |
423 | 0.5795 ± 0.0123 | 238 ± 14 | 623 | 0.4642 ± 0.0054 | 191 ± 6 |
448 | 0.6029 ± 0.0114 | 248 ± 13 | 648 | 0.4935 ± 0.0100 | 203 ± 11 |
473 | 0.4613 ± 0.0081 | 190 ± 9 | 673 | 0.5207 ± 0.0087 | 214 ± 10 |
Из данных табл. 1 и рис. 1 видно, что на кривой зависимости $C_{p}^{ \circ }(T)$ при 323 и 448 K у La2SrNiTeO7 наблюдаются λ-образные эффекты, по-видимому, относящиеся к фазовым переходам ІІ рода. Эти переходы могут быть связаны с катионными перераспределениями, с изменениями коэффициентов термического расширения, магнитных моментов, диэлектрической проницаемости, электросопротивления синтезированного никелито-теллурита и др.
Математической обработкой данных экспериментов с учетом температур фазовых переходов выведены уравнения температурной зависимости теплоемкости никелито-теллурита La2SrNiTeO7. Согласно данным табл. 1 и рис. 1 у никелито-теллурита наблюдаются фазовые переходы, поэтому зависимость $C_{p}^{ \circ }(T)$ соединения описывалась несколькими уравнениями, коэффициенты которых приведены в табл. 2.
Таблица 2.
a | b × 103 | c × 10–5 | $\Delta T$, K |
---|---|---|---|
150 ± 8 | 440.0 ± 23.45 | – | 298–323 |
2203 ± 117 | –(5916.0 ± 315.25) | – | 323–348 |
1598 ± 85 | –(1988.2 ± 105.95) | –(922.76 ± 49.17) | 348–448 |
–(1810 ± 96) | 2259.5 ± 120.40 | 2098.81 ± 111.84 | 448–523 |
122 ± 6 | 229.6 ± 12.24 | –(281.17 ± 14.98) | 523–673 |
Технические характеристики калориметра ИТ-С-400 не позволяют вычислить значения стандартной энтропии соединения из опытных данных по теплоемкости. Поэтому она была оценена с использованием системы ионных энтропийных инкрементов [13]. Далее по известным соотношениям [14] в интервале 298.15–673 K аналогично [2] были рассчитаны температурные зависимости $C_{p}^{ \circ }(T)$ и энтропии S°(T), энтальпии H°(T) – H°(298.15) и приведенного термодинамического потенциала Фхх(Т), результаты которых представлены в табл. 3. При оценке погрешностей функций S°(T) и Фхх(Т) учитывались погрешности оценки S°(298.15) (±3%).
Таблица 3.
Т, K | $C_{p}^{ \circ } \pm \mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/(моль K) | S°(T) ± $\mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/(моль K) | H°(T) – H°(298.15) ± $\mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/моль | ${{\Phi }^{{xx}}}(T) \pm \mathop \Delta \limits^ \circ $, Дж/(моль K) |
---|---|---|---|---|
298.15 | 262 ± 14 | 277 ± 8 | – | 277 ± 8 |
300 | 282 ± 15 | 279 ± 23 | 560 ± 30 | 277 ± 23 |
325 | 293 ± 16 | 302 ± 25 | 7760 ± 410 | 278 ± 23 |
350 | 133 ± 7 | 318 ± 27 | 12 920 ± 690 | 281 ± 24 |
375 | 197 ± 11 | 330 ± 28 | 17 280 ± 920 | 284 ± 24 |
400 | 226 ± 12 | 344 ± 29 | 22 600 ± 1200 | 288 ± 24 |
425 | 242 ± 13 | 358 ± 30 | 28 480 ± 1520 | 291 ± 24 |
450 | 248 ± 13 | 373 ± 31 | 34 630 ± 1850 | 295 ± 25 |
475 | 193 ± 10 | 384 ± 32 | 40 050 ± 2130 | 300 ± 25 |
500 | 159 ± 9 | 393 ± 33 | 44 420 ± 2400 | 304 ± 25 |
525 | 138 ± 7 | 400 ± 33 | 48 100 ± 2560 | 309 ± 26 |
550 | 155 ± 8 | 407 ± 34 | 51790 ± 2760 | 313 ± 26 |
575 | 169 ± 9 | 414 ± 35 | 55 840 ± 2980 | 317 ± 26 |
600 | 181 ± 10 | 422 ± 35 | 60 210 ± 3210 | 321 ± 27 |
625 | 193 ± 10 | 429 ± 36 | 64 890 ± 3460 | 326 ± 27 |
650 | 204 ± 11 | 437 ± 36 | 69 860 ± 3720 | 330 ± 28 |
675 | 215 ± 12 | 445 ± 37 | 75 100 ± 4000 | 334 ± 28 |
Экспериментальные данные по исследованию электрофизических свойств никелито-теллурита La2SrNiTeO7 приведены в табл. 4 и на рис. 2, 3.
Анализ данных табл. 4 и рис. 2 и 3 показывает, что соединение La2SrNiTeO7 в интервале 313–343 K проявляет металлическую, при 353–373 K – полупроводниковую, при 393–403 K – металлическую, при 403–423 K – полупроводниковую и при 453–483 K – металлическую проводимость.
Таблица 4.
Т, K | С, мкФ | ε | lg ε | R, кОм | lg R |
---|---|---|---|---|---|
303 | 8.21 | 41 | 1.62 | 429.3 | 5.63 |
313 | 7.45 | 38 | 1.57 | 742.1 | 5.87 |
323 | 8.01 | 40 | 1.61 | 1640 | 6.21 |
333 | 8.88 | 45 | 1.65 | 3271 | 6.51 |
343 | 11.58 | 58 | 1.77 | 5849 | 6.77 |
353 | 17.65 | 89 | 1.95 | 6511 | 6.81 |
363 | 36.49 | 184 | 2.26 | 5452 | 6.74 |
373 | 92.86 | 468 | 2.67 | 3472 | 6.54 |
383 | 209.64 | 1056 | 3.02 | 2201 | 6.34 |
393 | 421.18 | 2122 | 3.33 | 1460 | 6.16 |
403 | 60.47 | 305 | 2.48 | 4190 | 6.62 |
413 | 13.91 | 70 | 1.85 | 4815 | 6.68 |
423 | 9.17 | 46 | 1.66 | 2184 | 6.34 |
433 | 8.57 | 43 | 1.64 | 1478 | 6.17 |
443 | 8.40 | 42 | 1.63 | 1295 | 6.11 |
453 | 8.97 | 45 | 1.66 | 1484 | 6.17 |
463 | 9.10 | 46 | 1.66 | 1603 | 6.20 |
473 | 9.24 | 47 | 1.67 | 1783 | 6.25 |
483 | 9.37 | 47 | 1.67 | 1946 | 6.29 |
Расчет ширины запрещенной зоны рассчитывали по формуле:
(2)
$\Delta E = \frac{{2k{{T}_{1}}{{T}_{2}}}}{{{{T}_{2}} - {{T}_{1}}}}\ln \frac{{{{R}_{1}}}}{{{{R}_{2}}}},$Ширина запрещенной зоны (∆E), рассчитанной по формуле (2), для никелито-теллурита La2SrNiTeO7 в интервале 353–373 K равна 2.75 эВ, а при 403–423 K составляет 3.57 эВ.
Таким образом, впервые экспериментальным методом динамической калориметрии в интервале 298.15–673 K исследованы температурные зависимости изобарной теплоемкости La2SrNiTeO7 и установлена его фундаментальная константа – стандартная теплоемкость. Для изучаемого никелито-теллурита в исследуемых диапазонах температур на кривой зависимости $C_{p}^{ \circ }(T)$ выявлены λ‑образные температурные зависимости теплоемкости, относящиеся к фазовому переходу ІІ рода.
С учетом температур фазовых переходов выведены уравнения температурной зависимости теплоемкости никелито-теллурита. Методом ионных инкрементов рассчитана стандартная энтропия исследуемого теллурита. В интервале 298.15–673 K вычислены температурные зависимости теплоемкости $C_{p}^{ \circ }(T)$ и термодинамических функций: энтропии S°(T), энтальпии H°(T) – H°(298.15) и приведенного термодинамического потенциала Фхх(Т).
Впервые на приборе LCR исследованы температурные зависимости электрофизических свойств (диэлектрической проницаемости и электрического сопротивления) никелито-теллурита La2SrNiTeO7. На кривых зависимостях $\lg \varepsilon (T)$ и $\lg R(T)$ имеются максимумы и минимумы, которые подтверждают λ-образные эффекты на кривой зависимости $C_{p}^{ \circ }(T)$ у данного соединения, отнесенные к фазовому переходу ІІ рода.
Полученные данные показали, что исследуемое соединение La2SrNiTeO7 обладает полупроводниковыми свойствами и представляет интерес для электронной технологии.
Список литературы
Bekturganova A.Zh., Rustembekov K.T., Kasenov B.K., et al. // Bulletin of the Karaganda University. “Chemistry” series. 2017. № 2 (86). P. 68.
Рустембеков К.Т., Бектурганова А.Ж. // Журн. физ. химии. 2017. Т. 91. № 4. С. 596. DОІ: 10.7868 / S0044453717040276. Rustembekov K.T., Bekturganova A.Zh. // Russ. J. Phys. Chem. A. 2017. V. 91. № 4. P. 622. DОІ: .https://doi.org/10.1134/S0036024417040252
Набока М.Н., Палатник Л.С., Шевченко В.Я. // Журн. ВХО. 1981. Т. 36. № 6. С. 31.
Третьяков Ю.Д., Брылев О.А. // Журн. Рос. хим. общества им. Д.И. Менделеева. 2000. Т. 45. № 4. С. 10.
Ерин Ю. Найдено вещество с гигантским значением диэлектрической проницаемости // Химия и химики. 2009. № 1. С. 16. http: //chemistryandchemistis. narod.ru.
Бектурганова А.Ж., Сагинтаева Ж.И., Рустембеков К.Т. и др. // Изв. НАН РК. Серия химии и технологии. 2017. № 2 (422). С. 99.
Платунов Е.С., Буравой С.Е., Курепин В.В., Петров Г.С. Теплофизические измерения и приборы. Л.: Машиностроение, 1986. 256 с.
Техническое описание и инструкции по эксплуатации ИТ-С-400. Актюбинск: Актюбинский завод “Эталон”, 1986. 48 с.
Robie R.A., Hewingway B.S., Fisher I.R. Thermodynamic Properties of Minerals and Ralated Substances at 298.15 and (105 Paskals) Pressure and at Higher Temperatures. Washington: United States Government Printing Office, 1978. 456 p.
Спиридонов В.П., Лопаткин Л.В. Математическая обработка экспериментальных данных. М.: Изд-во МГУ, 1970. 221 с.
Рустембеков К.Т., Дюсекеева А.Т., Шарипова З.М., Жумадилов Е.К. // Изв. Томского политех. ун-та. Химия. 2009. Т. 315. № 3. С. 16.
Рустембеков К.Т., Дюсекеева А.Т. // Журн. общ. химии. 2012. Т. 82. № 8. С. 1272. Rustembekov K.T., Dyusekeeva A.T. // Russ. J. Gen. Chem. 2012. V. 82. № 8. P. 1357. .https://doi.org/10.1134/S1070363212080051
Кумок В.Н. Прямые и обратные задачи химической термодинамики. Новосибирск: Наука, 1987. С. 108.
Герасимов Я.И., Крестовников А.И., Шахов А.С. Химическая термодинамика в цветной металлургии. М.: Металлургия, 1960. Т. 1. 230 с.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал физической химии