Неорганические материалы, 2020, T. 56, № 1, стр. 16-21
Особенности кристаллизации и электросопротивление аморфных сплавов Al–Ni–Co–Nd(Sm)
Б. А. Русанов 1, *, В. Е. Сидоров 1, 2, П. Швец 3, П. Швец ст. 3, Д. Яничкович 3, С. А. Петрова 2, 4
1 Уральский государственный педагогический университет
620017 Екатеринбург, пр. Космонавтов, 26, Россия
2 Уральский федеральный университет
620002 Екатеринбург, ул. Мира, 19, Россия
3 Институт физики Академии наук Словацкой республики
84511 Братислава, ул. Дубравная, 9, Словакия
4 Институт металлургии УрО Российской академии наук
620016 Екатеринбург, ул. Амундсена, 101, Россия
* E-mail: rusfive@mail.ru
Поступила в редакцию 16.12.2018
После доработки 04.06.2019
Принята к публикации 06.06.2019
Аннотация
Металлические ленты на основе алюминия Al86Ni4Co4Nd(Sm)6 и Al86Ni6Co2Nd(Sm)6 получены методом спиннингования. Дифракция рентгеновских лучей показала их аморфную структуру. Кинетика кристаллизации изучена при проведении ДСК-анализа, а электрическое сопротивление измерено стандартным четырехзондовым методом. Установлено, что ленты Al–Ni–Co–РЗМ имеют более широкий диапазон существования аморфного состояния по сравнению с тройными сплавами Al–Ni(Co)–РЗМ. Определены составы, характеризующиеся повышенной стеклообразующей способностью.
ВВЕДЕНИЕ
Аморфные ленты на основе алюминия с переходными металлами (ПМ = Ni или Co) и редкоземельными металлами (РЗМ) обладают уникальной комбинацией механических и коррозионных свойств [1–5]. Если в качестве ПМ используется никель, то аморфные образцы демонстрируют улучшенные механические свойства (предел прочности достигает 1000 МПа) [1]. В то же время, при использовании кобальта наблюдается высокая коррозионная стойкость лент [6]. Можно предположить, что комбинирование указанных элементов и получение аморфных образцов Al–Ni–Co–РЗМ приведет к образованию металлических стекол с повышенными механическими и коррозионными свойствами.
Цель настоящей работы – исследование влияния Nd и Sm и изменения содержания 3d-металлов на стеклообразование и электрические свойства сплавов Al–Ni–Co–РЗМ. Сплавы содержали (ат. %): 4–6 Ni, 2–4 Со и 6 РЗМ (Nd, Sm).
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Заготовки для аморфных лент получены путем переплава исходных компонентов в индукционной печи в течение 0.5 ч при 1923 K в атмосфере аргона. Химический состав сплавов анализировали с использованием атомно-адсорбционного спектрометра. Аморфные ленты (ширина – 2 мм, толщина – 36–45 мкм) композиций Al86Ni4Co4Nd6, Al86Ni6Co2Nd6, Al86Ni4Co4Sm6 и Al86Ni6Co2Sm6 получены методом спиннингования в контролируемой атмосфере инертного газа. Воздух из камеры предварительно откачивали, а затем заполняли камеру аргоном до 103 Па. Расплав перегревали до 1500–1523 K в индукционной печи и инжектировали на водоохлаждаемый медный барабан.
Структура образцов изучалась методом дифракции рентгеновских лучей (CuKα-излучение) на дифрактометре Bruker D8 Advance. ДСК-анализ проведен на установке Perkin Elmer DSC-7 со скоростями нагрева 10, 20, 40 K/мин. Электросопротивление лент измерено четырехзондовым методом при скорости нагрева 10 K/мин. Детали эксперимента подробно описаны в [7].
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
Согласно рентгеновскому анализу, ленты имеют аморфную структуру (рис. 1), брэгговские пики на рентгенограмме не обнаружены. Положение основного пика для лент Al86Ni4Co4Nd6 и Al86Ni6Co2Nd6 зафиксировано при 2θ = 38°–39°, что на 10° меньше, чем для ленты, содержащей 8 ат. % Ni [8]. Препик, расположенный левее основного пика, характерный для лент с никелем [8], сдвинут на малые углы и не зафиксирован в наших экспериментах. Замена Nd на Sm не влияет на положение основного пика, однако его интенсивность для лент с неодимом больше на 50 единиц.
Типичные кривые ДСК, полученные с разными скоростями нагрева, показаны на рис. 2 и 3.
Для всех сплавов зафиксированы 3 экзотермических пика. Кроме того, для композиции Al86Ni6Co2Sm6 обнаружен четвертый экзотермический пик с небольшим тепловым эффектом. Замена Nd на Sm при различных соотношениях 3d-металлов уменьшает не только температуру первой стадии кристаллизации на 15–20 K, но и величину теплового эффекта.
Температуры пиков для исследованных сплавов представлены в табл. 1.
Таблица 1.
Композиция | Скорость нагрева, K/мин | Tg, K | Tp1, K | Tp2, K | Tp3, K | Tp4, K |
---|---|---|---|---|---|---|
Al86Ni4Co4Nd6 | 10 | 540.7 | 563.6 | 628.9 | 644.3 | – |
20 | 542.5 | 566.9 | 637.4 | 654.1 | – | |
40 | 544.2 | 571.8 | 647.7 | 666.8 | – | |
Al86Ni4Co4Sm6 | 10 | – | 546.9 | 605.6 | 637.8 | – |
20 | 524.1 | 550.6 | 610.5 | 645.3 | – | |
40 | 529.7 | 555.4 | 617.5 | 654.7 | – | |
Al86Ni6Co2Nd6 | 10 | – | 539.3 | 600.5 | 621.7 | – |
20 | 514.5 | 542.7 | 605.7 | 630.9 | – | |
40 | 515.4 | 548.7 | 612.6 | 641.6 | – | |
Al86Ni6Co2Sm6 | 10 | – | 482.9 | 611.8 | 642.5 | 737.4 |
20 | – | 490.4 | 614.8 | 653.7 | 748.5 | |
40 | – | 495.8 | 620.9 | 661.9 | 761.2 |
Установлено, что увеличение содержания никеля до 6 ат. % в лентах с неодимом приводит к уменьшению температуры всех трех стадий кристаллизации. Температуры первого и второго пиков ниже на 30 K, а третьего на 23 K. При этом величина теплового эффекта на первой стадии становится меньше, а на второй и третьей стадиях тепловые эффекты увеличиваются по сравнению со сплавом, содержащим 4% Ni. Третий пик в этих лентах не имеет сложной формы. Кроме того, в лентах Al86Ni6Co2Nd6 по сравнению с Al86Ni4Co4Nd6 точка стеклования зафиксирована лишь при высоких скоростях нагрева (20–40 K/мин).
Результаты, полученные для сплавов, содержащих 6 ат. % Ni и 2 ат. % Co, имеют существенные различия для лент с неодимом и самарием. Помимо того, что в композиции с самарием не наблюдалась точка стеклования даже при высоких скоростях нагрева, первая стадия кристаллизации смещена вниз по температуре почти на 46 K (при скорости нагрева 10 K/мин). Одновременно с этим величина теплового эффекта на 1-й стадии уменьшается почти в 3 раза. Однако для этих лент наблюдается сходство в характере второй стадии кристаллизации (температура для самарийсодержащей композиции на 11 K выше). Температура пика третьей стадии кристаллизации в лентах с самарием выше (при всех скоростях нагрева), чем в лентах с неодимом. Особо отметим, что величина теплового эффекта для самарийсодержащей композиции здесь значительно больше. Наряду с этим для сплава Al86Ni6Co2Sm6 при всех скоростях нагрева зафиксирован 4-й пик при температурах около 730 K, который не зафиксирован в других образцах. Вероятно, сочетание 6 ат. % Ni, 2 ат. % Co и 6 ат. % Sm не только значительно уменьшает термическую стабильность аморфного состояния сплава, но и способствует появлению дополнительной стадии кристаллизации.
При всех скоростях нагрева точка стеклования (Tg) хорошо определена для композиций с Nd, что не характерно для аморфных сплавов на основе алюминия. Точка стеклования для Sm-содержащего сплава с 4% Ni + 4% Co была обнаружена только при высоких скоростях нагрева (20–40 K/мин). Этот результат согласуется с предыдущими исследованиями ДСК тройных сплавов с самарием, для которых Tg никогда не фиксировалась при скорости нагрева 10 K/мин [9–14].
Для определения энергии активации (Ep) на каждой стадии кристаллизации был использован метод Киссинджера [15], согласно которому
Результаты расчетов представлены на рис. 4 и в табл. 2.
Таблица 2.
Композиция | E1 | E2 | E3 | E4 |
---|---|---|---|---|
Al86Ni4Co4Nd6 | 439 | 240 | 208 | – |
Al86Ni4Co4Sm6 | 408 | 351 | 273 | – |
Al86Ni6Co2Nd6 | 353 | 339 | 216 | – |
Al86Ni6Co2Sm6 | 262 | 454 | 239 | 259 |
Установлено, что в сплаве Al86Ni4Co4Nd6 энергия активации для первой стадии кристаллизации составляет E1 = 439 кДж/моль, для второй E2 = = 240 кДж/моль, для третьей E3 = 208 кДж/моль. Замена Nd на Sm уменьшает величину E1 до 408 кДж/моль. Энергия активации для второго этапа кристаллизации увеличивается более чем на 100 кДж/моль, а для третьего – более чем на 60 кДж/моль. Добавка кобальта в качестве дополнительного ПМ значительно увеличивает энергию для первой и второй стадий по сравнению со значениями, найденными для тройного сплава Al89Ni6Sm5 в работе [10].
Замена 4 ат. % Co на 2 ат. % уменьшает энергию активации первой стадии кристаллизации до 353 кДж/моль, в то же время энергии активации для второй и третьей стадий, наоборот, увеличиваются до 339 и 216 кДж/моль соответственно.
Увеличение концентрации никеля в самарийсодержащей композиции уменьшает энергию активации первой стадии кристаллизации почти в 1.5 раза, одновременно с этим энергия активации второй стадии увеличивается до 454 кДж/моль. Энергия активации третьей стадии уменьшается почти на 40 кДж/моль. Энергия активации для самарийсодержащего сплава с 6 ат. % Ni и 2 ат. % Co существенно меньше (более чем на 90 кДж/моль для первой стадии кристаллизации), чем для неодимсодержащего сплава.
Для идентификации фаз, выделяющихся на разных этапах кристаллизации, был проведен кратковременный отжиг лент с целью дальнейшего исследования их структуры методом дифракции рентгеновских лучей. Отжиг лент проводили в процессе непрерывного нагрева со скоростью 10 K/мин и быстрого последующего охлаждения. Температуры максимального нагрева были определены по результатам ДСК и соответствовали первому, второму и третьему пикам на ДСК-кривой. Результаты рентгенографического анализа для образца Al86Ni6Cо2Sm6 приведены на рис. 5.
Установлено, что на первой стадии кристаллизации в композиции Al86Ni6Cо2Sm6 выделяется чистый алюминий (верхняя кривая на рис. 5). Размытость пиков как на дифракционной картине, так и на ДСК-кривой свидетельствует о том, что алюминий выделяется в виде наночастиц. На второй стадии формируется интерметаллид Al9Co2, на третьей стадии появляется метастабильное соединение Al4Sm (возможно, это Al11Sm3 с искаженной решеткой). При температуре около 738 K метастабильный интерметаллид Al4Sm превращается в стабильный Al3Sm с ромбоэдрической решеткой (нижняя кривая на рис. 5).
Для сплава Al86Ni4Co4Sm6 кристаллизация в целом идет по тому же пути, правда имеются и некоторые особенности. Во-первых, выделение наночастиц алюминия на первой стадии начинается на 60 K позже, чем для сплава Al86Ni6Cо2Sm6. Во-вторых, на третьей стадии сразу формируется стабильный интерметаллид Al3Sm с кубической решеткой. Дальнейший нагрев образца не сопровождается никакими тепловыми эффектами. При комнатной температуре образец, предварительно нагретый до 700 K, состоит из Al, Al9Co2 и Al3Sm в кубической модификации.
Результаты рентгенографического анализа для образца Al86Ni4Cо4Nd6 приведены на рис. 6 . В этом сплаве, так же как и в сплаве с самарием, на первом этапе выделяется практически чистый алюминий. Судя по форме пиков на дифракционной кривой и ДСК-кривой области чистого алюминия здесь значительно больше, чем наночастицы алюминия, выделяющиеся в сплавах с самарием. На втором и третьем этапах формируются стабильные интерметаллические соединения Al9Co2, Al5Co2 и Al3Nd, которые сохраняются и при комнатной температуре. Стоит отметить, что у сплава, нагретого до 700 K, наблюдались рефлексы, соответствующие соединению AlNd3, хотя само существование этого соединения при 6% неодима представляется маловероятным. Вполне возможно, что в небольшом количестве присутствует тройное соединение, информация о рефлексах которого отсутствует в существующих базах данных. Этот вопрос требует дополнительного изучения.
Таким образом, полученные значения температуры начала кристаллизации и энергии ее активации однозначно свидетельствуют о том, что сплав Al86Ni4Co4Nd6 имеет более широкий интервал существования аморфной фазы и является термически более стабильным по сравнению со сплавом, содержащим самарий. Комбинация 4% Ni + 4% Co более предпочтительна по сравнению с комбинацией 6% Ni + 2% Co для стабилизации аморфной фазы.
Типичные кривые удельного сопротивления для Al86Ni4Co4Sm6 и Al86Ni6Co2Sm6 вместе с образцом Al86Ni8Sm6, данные для которого взяты из [8], показаны на рис. 7.
Установлено, что в аморфном состоянии удельное сопротивление сплавов довольно высокое – на уровне 120 мкОм см. Оно слабо зависит от температуры, но для всех составов имеет отрицательный температурный коэффициент. Во время кристаллизации удельное сопротивление уменьшается более чем в 2 раза, проходя три этапа (их температуры совпадают с данными ДСК в пределах ±3 K). Подчеркнем тот факт, что для лент с самарием замена 8 ат. % Ni на 6 ат. % Ni + 2 ат. % Co увеличивает интервал аморфного состояния на 30 K (сдвиг Tx1 от 439 до 468 K). Дальнейшее увеличение содержания Co до 4 ат. % расширяет интервал аморфного состояния на 100 K (сдвиг Tx1 от 439 до 535 K). Отметим, что аномальное поведение R(T) было зафиксировано и при T $ \simeq $ 730 K.
Кривые сопротивления для сплава с неодимом, содержащего 4 ат. % Ni и 4 ат. % Co, имеют ряд особенностей по сравнению с самарийсодержащей композицией. Второй этап уменьшения электросопротивления при кристаллизации оказался сильно растянутым по температуре (сопротивление плавно убывает с ростом Т), тогда как третий этап занимает небольшой отрезок кривой по сравнению со вторым. Выше 650 K сопротивление линейно растет с увеличением температуры. Никаких аномалий вблизи 730 K не обнаружено.
Аномальное поведение R(T) для сплавах с самарием при T $ \simeq $ 730 K может быть связано с трансформацией интерметаллического соединения Al3R из кубической в ромбоэдрическую структуру. Такие полиморфные превращения не сопровождаются, как правило, значительными тепловыми эффектами, но проявляют себя на политермах электронно-чувствительных свойств [16].
Уменьшение электросопротивления с ростом температуры в аморфной фазе может быть объяснено следующим образом. Известно, что при нагревании в аморфных сплавах Al–ПМ–РЗМ происходит фазовое разделение задолго до кристаллизации. Этот эффект был обнаружен в [17] и после этого многократно подтвержден для различных сплавов (см., например, [18, 19]). Появление в неупорядоченной аморфной матрице микрообластей практически чистого алюминия, существенно превышающих по размерам межатомные расстояния, с низким удельным сопротивлением приводит к уменьшению общего сопротивления сплава. Чем больше объемная доля таких микрообластей, тем ниже удельное сопротивление. Когда лента полностью кристаллизуется, удельное сопротивление достигает своего минимума и затем начинает расти с ростом температуры, что характерно для кристаллических сплавов. Этот вопрос подробно обсуждается в [8].
Таким образом, данные по электросопротивлению подтверждают тот факт, что аморфные сплавы с неодимом термически более устойчивы, чем сплавы с самарием, а комбинация 4% Ni + 4% Co более предпочтительна по сравнению с комбинацией 6% Ni + 2% Co для стабилизации аморфной фазы.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Проведенные исследования ДСК и электросопротивления показали, что аморфные сплавы Al–Ni–Co–Nd(Sm) характеризуются более широким (на 100 K) интервалом аморфного состояния по сравнению с тройными сплавами, содержащими Ni или Co, их кристаллизация идет более сложным путем. Для повышения стеклообразующей способности этих сплавов неодим предпочтительнее самария, а комбинация 4% Ni + 4% Co лучше, чем 6% Ni + 2% Co.
Список литературы
Inoue A., Ohtera K., Tsai A.P., Masumoto T. Aluminum-Based Amorphous Alloys with Tensile Strength above 980 MPa (100 kg/mm2) // Jpn. J. Appl. Phys. 1988. V. 27. P. L479–L482.
Gloriant T., Greer A.L. Al-Based Nanocrystalline Composites by Rapid Solidification of Al–Ni–Sm Alloys // Nanostruct. Mater. 1998. V. 10. P. 389–396. https://doi.org/10.1016/S0965-9773(98)00079-8
Triveco Rios C., Suricach S., Bary M.D. et al. Glass Forming Ability of the Al–Ce–Ni System // J. Non-Cryst. Solid. 2008. V. 354. P. 4874–4877.
Ouyang Y., Zhang J., Chen H., Liao S., Zhong X. Crystallization Study of Amorphous Al82Fe5Ni5Ce8 Alloy // J. Alloy. Compd. 2008. V. 454. P. 359–363.
Botta W.J., Triveno Rios C., SaLisboa R.D. et al. Crystallization Behaviors of Al-Based Metallic Glasses: Compositional and Topological Aspects // J. Alloy. Compd. 2009. V. 483. P. 89–93.
Li C.L., Wang P., Sun S.Q., Voisey K.T., McCartney D.G. Corrosion Behaviour of Al86.0Co7.6Ce6.4 Glass Forming Alloy with Different Microstructures // Appl. Surf. Sci. 2016. V. 384. P. 116–124. https://doi.org/10.1016/j.apsusc.2016.04.188
Vlasak G., Duhaj P., Patrasova H., Svec P. Apparatus for Thermal Dilatation and Magnetostriction Measurements of Amorphous Ribbons // J. Phys. E. Sci. Instrum. 1983. V. 16. P. 1203–1207.
Sidorov V., Svec P., Svec Sr.P., Janickovic D., Mikhailov V., Sidorova E., Son L. Electric and Magnetic Properties of Al86Ni8R6 (R = Sm, Gd, Ho) Alloys in Liquid and Amorphous States // J. Magn. Magn. Mater. 2016. V. 408. P. 35–40. https://doi.org/10.1016/j.jmmm.2016.02.021
Gich M., Gloriant T., Surinach S., Greer A.L., Baro M.D. Glass Forming Ability and Crystallisation Processes within the Al–Ni–Sm System // J. Non-Cryst. Solid. 2001. V. 289. P. 214–220. https://doi.org/10.1016/S0022-3093(01)00650-0
Illekova E., Duhaj P., Mrafko P., Svec P. Influence of Pd on Crystallization of Al–Ni–Sm-based Ribbons // J. Alloy. Compd. 2009. V. 483. P. 20–23. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2008.08.106
Sun F., Gloriant T. Primary Crystallization Process of Amorphous Al88Ni6Sm6 Alloy Investigated by Differential Scanning Calorimetry and by Electrical Resistivity // J. Alloy. Compd. 2009. V. 477. P. 133–138. https://doi.org/10.1016/j.jallcom.2008.10.021
Zhang Y., Warren P.J., Cerezo A. Effect of Cu Addition on Nanocrystallisation of Al–Ni–Sm Amorphous Alloy // Mater. Sci. Eng. A. 2002. V. 327. P. 109–115. https://doi.org/10.1016/S0921-5093(01)01888-3
Gangopadhyay A.K., Kelton K.F. Effect of Rare-Earth Atomic Radius on the Devitrification of Al88RE8Ni4 Amorphous Alloys // Phil. Mag. A. 2000. V. 80. P. 1193–1206. https://doi.org/10.1080/01418610008212110
Revesz A., Varga L.K., Nagy P.M., Lendvai J., Bakonyi I. Structure and Thermal Stability of Melt-Quenched Al92 –xNi8(Ce,Sm)x Alloys with x = 1, 2 and 4 // Mater. Sci. Eng. A. 2003. V. 351. P. 160–165. http://dx.doi.org/ 00823-7https://doi.org/10.1016/S0921-5093(02)
Kissinger H.E. Reaction Kinetics in Differential Thermal Analysis // Anal. Chem. 1957. V. 29. P. 1702–1706.
Sidorov V., Petrova S., Svec Sr. P. et al. Crystallization of Al–Co–Dy(Ho) Amorphous Alloys // Eur. Phys. J. Spec. Top. 2017. V. 226. P. 1107–1113. https://doi.org/10.1140/epjst/e2016-60226-x
Gangopadhyay A.K., Croat T.K., Kelton K.F. The Effect of Phase Separation on Subsequent Crystallization in Al88Gd6La2Ni4 // Acta Mater. 2000. V. 48. P. 4035–4043. https://doi.org/10.1016/S1359-6454(00)00196-8
Radiguet B., Blavette D., Wanderka N., Banhart J., Sahoo K.L. Segregation-Controlled Nanocrystallization in an Al–Ni–La Metallic Glass // Appl. Phys. Lett. 2008. V. 92. P. 103126. https://doi.org/10.1063/1.2897303
Abrosimova G., Aronin A., Budchenko A. Amorphous Phase Decomposition in Al–Ni–RE System Alloys // Mater. Lett. 2015. V. 139. P. 194–196. https://doi.org/10.1016/j.matlet.2014.10.076
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Неорганические материалы