Журнал неорганической химии, 2022, T. 67, № 9, стр. 1301-1309
Электронное строение сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома(III) и его γ-замещенных группами винилтриметилсилана по данным методов РФЭС и ТФП
В. А. Яшин a, И. С. Осьмушко a, b, *, В. И. Вовна a, В. В. Короченцев a, b, Н. П. Шапкин a, М. В. Тутов a, b
a Дальневосточный федеральный университет
690922 Владивосток, о. Русский, п. Аякс, 10, Россия
b Институт химии ДВО РАН
690022 Владивосток, пр-т 100-летия Владивостока, 159, Россия
* E-mail: osmushko.is@dvfu.ru
Поступила в редакцию 17.02.2022
После доработки 21.03.2022
Принята к публикации 30.03.2022
- EDN: YSKMTK
- DOI: 10.31857/S0044457X22090203
Аннотация
Методами рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии и теории функционала плотности исследовано электронное строение сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома(III) и его замещенных с одной, двумя и тремя группами винилтриметилсилана. Экспериментальные данные соответствуют расчетным значениям эффективных зарядов при включении в базис поляризационных функций. Учет плотности состояний и сечений ионизации позволил интерпретировать полосы валентной области рентгеновских фотоэлектронных спектров. Расчетные одноэлектронные состояния в валентной области модельных соединений коррелируют с положениями максимумов полос спектра для всех соединений. Установлена возможность определения количества заместителей в γ-положениях по потере атомов хлора. Результаты представляют интерес в исследовании строения дендримеров и полимеров, построенных на базе силоксановых соединений и комплексов металлов.
ВВЕДЕНИЕ
Исследуемые в данной работе соединения являются удобными блоками для модификации кремнийорганических полимеров. Интерес, проявленный к исследованию кремнийорганических соединений, связан с их свойствами и разнообразием функциональных групп, присоединенных к атому кремния. Мономерные и полимерные кремнийорганические соединения играют важную роль в промышленности (металлургической, химической и т.д.), медицине и других областях. В последнее время большой интерес в науке вызывает получение и исследование соединений с заданной пространственной структурой, в том числе дендримеров на их основе. Преимущество дендримеров заключается в том, что их можно получать с точно заданными молекулярной массой и размерами. Имеющаяся возможность получения многофункциональных дендримеров с определенным количеством реакционноспособных (функциональных) концевых групп позволяет контролировать поверхностные свойства и морфологию получаемых материалов на их основе, поэтому они являются исключительно важными соединениями для получения различных пленок и мембран. Материалы на основе дендримеров также находят широкое применение в электрохимии, оптике, катализе и других наукоемких отраслях [1–6].
Ранее представлены результаты исследования по поливинилсилоксану и дендронам на основе октавинилсилсесквиоксана, а также октавинил- и октафенилсилсесквиоксанам [7–9]. Для исследования процесса присоединения комплекса хрома к поливинилсилоксану нами были взяты соединения сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома(III) c винилтриметилсиланом, полученные на кафедре общей и элементоорганической химии ДВФУ [10]. Имеется ряд других работ по смежным проблемам [11–13].
В настоящей работе представлены результаты исследования экспериментальным методом рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии и квантово-химического моделирования методом теории функционала плотности (ТФП) с функционалом B3LYP для сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома (Cr(acacSCl)3) (II) и его комплексов с одной (Cr(acacSCl)2(acacSViClSiMe3)) (III), двумя (Cr(acacSCl)(acacSViClSiMe3)2) (IV) и тремя (Cr(acacSViClSiMe3)3) (V) группами винилтриметилсилана (рис. 1). Для анализа приведены также расчетные данные по ацетилацетонату хрома (I).
Комплексы переходных металлов исследовали в работах [14–16] ввиду возможности получения большого количества соединений и варьирования свойств конечных материалов, а также методами фотоэлектронной спектроскопии и квантово-химического моделирования в работах [17, 18].
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ
Рентгеновские фотоэлектронные спектры сняты на сверхвысоковакуумном фотоэлектронном спектрометре фирмы Omicron (Германия) с полусферическим анализатором (радиус кривизны 125 мм) и источником излучения с энергией 1253.6 эВ (линия MgKα).
Для получения РФЭ-спектров образцы наносили из раствора на алюминиевую подложку, частично окисленную на поверхности, затем высушивали на воздухе.
Участки спектров характеристических уровней атомов O1s, C1s, Si2p, Cr2p, S2p, и Cl2p записывали при энергии пропускания анализатора 20 эВ. Аппаратная функция спектрометра в режиме записи линий характеристических уровней атомов, определенная по контуру линии Ag3d5/2, имела ширину на полувысоте 1.2 эВ. Обзорный спектр, включающий все характеристические линии, записывали при энергии пропускания анализатора 50 эВ.
Обработку спектров проводили по стандартным процедурам с использованием программы CASAXPS [19]. Анализ химических состояний атомов выполняли с разложением линий на компоненты с контурами, составленными комбинацией типов Гаусса и Лоренца. Количественный анализ проводили по площадям компонент разложения с учетом сечений фотоионизации [19] и зависимости длины свободного пробега электронов в образце от их скорости [20]. Величины процентных содержаний округляли до целых значений. Для расчета использовали характеристические линии элементов: Сr2p, O1s, C1s, S2p, Cl2p, Si2p. Воспроизводимость значений Есв по результатам трех измерений не хуже 0.1 эВ.
Расчеты проводили с помощью программного комплекса Firefly 7.1G [21]. Оптимизацию геометрии осуществляли в приближении ТФП с использованием функционала B3LYP и базисного набора def2-SVP. Для соединений Cr(acac)3, Cr(acacSCl)3, Cr(acacSViClSiMe3)3 модели строили с сохранением точечной группы симметрии C3. Моделирование электронной структуры проводили с использованием базисного набора def2-TZVPP без симметрии (С1) для всех соединений. Поскольку в представленных соединениях присутствуют три неспаренных электрона на d-уровнях хрома, было применено неограниченное приближение для расчета открытых оболочек. Таким образом матрицы волновых функций представлены α- и β-наборами.
РЕЗУЛЬТАТЫ И ОБСУЖДЕНИЕ
В табл. 1 представлена относительная концентрация атомов кислорода, углерода, хрома, хлора, серы и кремния, рассчитанная по экспериментальным данным и брутто-формуле. Оценивая данные с учетом ошибки в определении концентраций элементов по данным метода РФЭС, можно отметить, что в соединении сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома заметна увеличенная концентрация атомов алифатического углерода, что говорит о наличии примесей. Также для соединений Cr(acacSCl)3, Cr(acacSCl)2(acacSViClSiMe3), Cr(acacSCl)(acacSViClSiMe3)2 наблюдаются заниженные концентрации для атома хлора. Учитывая тип γ-заместителя и воспроизводимость этого эффекта, такой результат можно отнести к частичному выходу атомов хлора из групп –S–Cl.
Таблица 1.
Атом | II | III | IV | V | ||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
K(σ, λ) | K(бр) | K(σ, λ) | K(бр) | K(σ, λ) | K(бр) | K(σ, λ) | K(бр) | |
O | 18 | 21 | 15 | 18 | 14 | 15 | 13 | 13 |
C (С–С) | 52 | 32 | 48 | 41 | 47 | 48 | 48 | 52 |
С (С–O) | 16 | 21 | 16 | 18 | 18 | 15 | 17 | 13 |
Cr | 2 | 4 | 2 | 3 | 2 | 3 | 2 | 2 |
Cl | 3 | 11 | 7 | 9 | 6 | 8 | 7 | 7 |
S | 8 | 11 | 9 | 9 | 8 | 8 | 7 | 7 |
Si | – | – | 4 | 3 | 5 | 5 | 7 | 7 |
Геометрические параметры оптимизированных моделей соединений представлены в табл. 2. Учтено неэквивалентное положение атомов, что отмечено в таблице для длин связей Cr–O, C–O и Сγ–R (R = H, S). Отметим, что геометрические параметры близки для всех соединений. Различия в соответствующих длинах связей и углов не приводят к заметным расхождениям в параметрах электронной структуры.
Таблица 2.
Связь | I | II | III | IV | V |
---|---|---|---|---|---|
Длина связи, Å | |||||
Cr–O | 1.97 | 1.96 | 1.97/1.94* | 1.97/1.95* | 1.96 |
O–Cβ | 1.27 | 1.26 | 1.26/1.27* | 1.28/1.30* | 1.30 |
S–Cl | – | 2.16 | 2.17 | 2.38 | – |
C–Cl | – | – | 1.84 | 1.93 | 1.94 |
S–C(Vi) | – | – | 1.85 | 1.93 | 1.93 |
Cγ–R | 1.09 | 1.74 | 1.74/1.78* | 1.76/1.84* | 1.84 |
Si–C(Vi) | – | – | 1.93 | 1.95 | 1.95 |
Si–C(Me) | – | – | 1.89 | 1.91 | 1.91 |
Углы, град | |||||
Сβ–Cγ–Cβ | 124 | 122 | 122 | 122 | 122 |
O–Cr–O | 90 | 88 | 87/88* | 87/88* | 88 |
Cγ–S–X | – | 105 | 105/103 | 105/102 | 102 |
C(Vi)–C(Vi)–Si | – | – | 115 | 115 | 115 |
C(Vi)–Si–C(Me) | – | – | 108 | 108 | 108 |
Параметры характеристических линий в РФЭ-спектрах исследуемых соединений приведены в табл. 3. Для 2p-линии хрома можно отметить заметный сдвиг (~3 эВ), сопутствующий сильному окислению и соответствующий данным [19, 22, 23]. Различные состояния атомов углерода (C–O, C–C) проявляются в уширении линии C1s до 2.6–2.7 эВ (рис. 2).
Таблица 3.
Состояние | II | III | IV | V | ||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Eсв, эВ | полуширина, эВ | Eсв, эВ | полуширина, эВ | Eсв, эВ | полуширина, эВ | Eсв, эВ | полуширина, эВ | |
O1s | 532.0 | 1.9 | 532.0 | 1.7 | 532.0 | 1.7 | 532.0 | 1.7 |
C1s (C) | 284.9 | 1.7 | 285.0 | 1.7 | 285.0 | 1.8 | 285.0 | 1.8 |
C1s (O) | 287.1 | 1.8 | 287.1 | 1.6 | 287.1 | 1.6 | 287.1 | 1.6 |
Cr2p3/2 | 577.4 | 2.5 | 577.3 | 2.3 | 577.4 | 2.4 | 577.4 | 2.5 |
Cl2p3/2 | 199.9 | 2.0 | 200.4 | 1.7 | 200.4 | 1.5 | 200.3 | 1.5 |
S2p3/2 | 163.4 | 1.2 | 163.6 | 1.5 | 163.6 | 1.4 | 163.6 | 1.4 |
Si2p | – | – | 101.2 | 1.8 | 101.2 | 1.7 | 101.2 | 1.8 |
Значение Есв (101.2 эВ) для электронов Si2р, определенное по положению максимума линии спин-орбитального дублета, хорошо согласуется с литературными данными для органических соединений кремния [19, 22, 23].
Для линий Cl2p, S2p, Cr2p заметное спин-орбитальное расщепление позволяет различать состояния дублета. Для атомов Si и S, несмотря на уширение линии 2р-электронов вследствие спин-орбитального расщепления энергии конечных состояний 2Р3/2 и 2Р1/2, ширина линий дублета сопоставима с шириной линий О и С. Разложение на две компоненты приводит к расщеплению в 0.8 эВ (сульфенилхлорид) и 1.2 эВ (соединения с винилтриметилсиланом) для S2p, близкому к теоретическому отношению площадей. Химические сдвиги остовных уровней соответствуют расчетным значениям эффективных зарядов (табл. 4).
Таблица 4.
I | II | III | IV | V | ||
---|---|---|---|---|---|---|
Cr | 0.83 | 0.85 | 0.85 | 0.85 | 0.87 | |
O | –0.34 | –0.29 | –0.29/–0.32* | –0.29/–0.32* | –0.31 | |
S | – | 0.1 | 0.09/0.01* | 0.08/0.01* | 0 | |
Cl | – | –0.2 | –0.21/–0.15* | –0.21/–0.16* | –0.16 | |
Si | – | – | 0.46 | 0.46 | 0.46 | |
С(хел) | 1Me | –0.21 | –0.21 | –0.22/–0.20* | –0.21/–0.20* | –0.20 |
1β | 0.24 | 0.24 | 0.24/0.24* | 0.24/0.23* | 0.23 | |
γ | –0.35 | –0.30 | –0.30/–0.33* | –0.30/–0.33* | –0.33 | |
2β | 0.24 | 0.25 | 0.24/0.23* | 0.25/0.23* | 0.23 | |
2Me | –0.21 | –0.21 | –0.21/–0.23* | –0.21/–0.23* | –0.23 | |
С(Vi) | CH2 | – | – | –0.19 | –0.19 | –0.19 |
CHCl | – | – | –0.11 | –0.11 | –0.10 | |
C(Si) | – | – | –0.39; –0.36 | –0.39; –0.36 | –0.39; –0.36 |
Моделирование соединений позволило установить корреляцию расчетных валентных уровней с максимумами спектров в области от –3 до ‒30 эВ. На рис. 3 приведены спектры валентной области исследуемых соединений. Диаграммы расчетных значений электронных уровней (α, β) приведены под спектрами в том же масштабе со сдвинутой шкалой таким образом, чтобы наиболее ясно интерпретировать экспериментальные максимумы.
Большие абсолютные значения орбитальной энергии электронов свободных соединений по сравнению с положением максимумов в спектрах обусловлены двумя противоположными эффектами. Во-первых, при фотоионизации релаксация в конденсированных средах приводит к сильной переоценке (5–6 эВ) абсолютных значений расчетной энергии молекулярных орбиталей (МО) свободных молекул по сравнению с работой выхода. Во-вторых, дефект Купманса характеризует заниженные абсолютные значения энергии расчетных МО на величину ~2 эВ [18, 24–26].
В табл. 5 представлены данные по некоторым молекулярным орбиталям. Указанный характер МО относится к α-спин-орбиталям. Характер β-спин-орбиталей отличается отсутствием орбиталей, имеющих характер d-АО, и незначительным вкладом d-электронной плотности в лигандные орбитали.
Таблица 5.
II | III | IV | V | ||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
МО (симм.) |
–ε, эВ | Cr | МО | –ε, эВ | Cr | МО | –ε, эВ | Cr | МО | –ε, эВ | Cr |
π3(e) | 6.96 | 23 | π3 | 6.56 | 11 | π3 | 6.32 | 10 | π3(e) | 6.09 | 16 |
π3(a) | 7.24 | 2 | 6.87 | 21 | 6.44 | 8 | π3(a) | 6.34 | 1 | ||
d(a) | 7.66 | 61 | 7.07 | 7 | 6.80 | 11 | d(a) | 7.02 | 67 | ||
n–(a) | 7.99 | 2 | d | 7.58 | 61 | d | 7.30 | 66 | d(e) | 7.27 | 42 |
d(e) | 8.00 | 31 | 7.88 | 31 | 7.49 | 33 | n–(a) | 7.43 | 2 | ||
n–(e) | 8.55 | 18 | 7.92 | 29 | 7.60 | 28 | n–(e) | 8.01 | 13 | ||
n+(a) | 9.50 | 12 | n– | 7.93 | 6 | n– | 7.66 | 9 | n+(a) | 8.67 | 12 |
n+(e) | 9.56 | 18 | 8.46 | 15 | 8.23 | 13 | n+(e) | 8.73 | 16 | ||
π2(e) | 10.19 | 2 | 8.48 | 15 | 8.26 | 14 | π2(e) | 9.43 | 2 | ||
π2(a) | 10.32 | 1 | n+ | 9.11 | 12 | n+ | 8.90 | 13 | π2(a) | 9.77 | 4 |
9.43 | 13 | 8.94 | 15 | ||||||||
9.49 | 19 | 9.26 | 13 | ||||||||
π2 | 10.17 | 2 | π2 | 9.95 | 3 | ||||||
10.29 | 1 | 10.08 | 2 | ||||||||
10.32 | 2 | 10.17 | 2 |
Начало полосы в области меньших энергий связи для сульфенилхлорида ацетилацетоната хрома (соединение II) связано с удалением электрона с антисвязывающей комбинации орбиталей 3p-уровней серы и хлора (рис. 4а, 4б) и комбинации π3-орбиталей ацетилацетоната с 3d-уровнем хрома (рис. 4в) (соединения II–V). Для комплексов с винилтриметилсиланом (III–V) 3p-уровень атома хлора перестает давать вклад в верхние МО (рис. 4в, 4г).
Пик, находящийся в интервале 4–8 эВ, обусловлен ионизацией с МО 3d-уровней хрома (рис. 5) и его комбинаций с n+, n–, π2-уровнями ацетилацетоната. Сюда же попадают МО, состоящие из 3p-уровней хлора и серы, а также 3p-уровней кремния (соединения III, IV, V). В интервале энергий ионизации 8–12 эВ находятся МО, представляющие собой комбинацию 2p-уровней кислорода и 2p-уровней углерода как хелатного соединения (II, III, IV, V), так и винилтриметилсилана (III, IV, V).
Следующий пик в интервале энергий 12–15 эВ соответствует комбинации 3s-уровней серы и 3s-уровней хлора. В промежутке энергий 15–22 эВ находятся уровни 2s-углерода и 3s-хлора, сюда же входят 3s-уровни кремния. Последний пик в интервале 22–30 эВ преимущественно вызван ионизацией с 2s-уровней кислорода (рис. 6).
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Установлены соответствия в результатах теоретических расчетов электронной структуры отдельных молекул с экспериментальными данными, полученными для поверхности образцов в конденсированном состоянии. Теоретические эффективные заряды соответствуют сдвигам линий в РФЭ-спектре. Установленная природа уровней в валентной области позволяет прояснить механизм взаимодействия исследуемых соединений с силоксановыми соединениями.
Список литературы
Sanchez C., Julian B., Belleville P., Popall M. // J. Mater. Chem. 2005. V. 15. P. 3559.
Pielichowski K., Njuguna J., Janowski B., Pielichowski J. // Adv. Polym. Sci. 2006. V. 201. P. 225.
Neumann D., Fisher M., Tran L., Matisons J.G. // J. Am. Chem. Soc. 2002. V. 124. P. 13998.
Hartmann-Thompson C. (Ed.). Applications of Polyhedral OligomericSilsesquio-xanes. Advances in Silicon Science. 2011. V. 3.
Lücke S., Stoppek-Langner K. // Appl. Surf. Sci. 1999. V. 144–145. P. 713.
Laine R.M., Sulaiman S., Brick C. // J. Am. Chem. Soc. 2010. V. 132. P. 3708.
Вовна В.И., Осьмушко И.С., Короченцев В.В. и др. // Журн. структур. химии. 2010. Т. 51. № 5. С. 904.
Осьмушко И.С., Вовна В.И., Короченцев В.В. и др. // Журн. структур. химии. 2011. Т. 52. № 7. С. 148.
Осьмушко И.С., Вовна В.И., Яшин В.А. и др. // Журн. структур. химии. 2013. Т. 54. № 3. С. 463.
Svistunova I.V., Shapkin N.P., Tretyakova G.O., Saigak D.V. // Phosphorus, Sulfur Silicon Relat. Elem. 2015. V. 190. P. 1632.
Shapkin N.P., Leont’ev L.B., Leont’ev A.L. et al. // Russ. J. Appl. Chem. 2012. V. 85. № 10. C. 1509.
Shapkin N.P., BalanovM.I., Razov V.I. et al. // J. Mol. Struct. 2018. V. 1155. P. 424. https://doi.org/10.1016/j.molstruc.2017.11.119
Shapkin N.P., Leont’ev L.B., Makarov V.N. et al. // Russ. J. Appl. Chem. 2014. V. 87. № 12. C. 1810.
Gusarov V.S., Cheplakova A.M., Samsonenko D.G. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. P. 1374. https://doi.org/10.1134/S0036023621090035
Sergienko V.S., Koksharova T.V., Churakov A.V. et al. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. P. 1492. https://doi.org/10.1134/S0036023621100156
Isaeva V.A., Gamov G.A., Sharnin V.A. // Russ. J. Inorg. Chem. 2021. V. 66. P. 1696. https://doi.org/10.1134/S0036023621110097
Ivanova T.M., Kiskin M.A., Sidorov A.A. et al. // Russ. J. Coord. Chem. 2021. V. 47. P. 702. https://doi.org/10.1134/S1070328421100031
Osmushko I.S., Vovna V.I., Tikhonov S.A. et al. // Int. J. Quantum Chem. 2016. V. 116. P. 325.
CasaXPS Version 2.3.12 – Casa Software Ltd, 1999–2006.
Карлссон Т.А. Фотоэлектронная и Оже-спектроскопия. Л.: Машиностроение, 1981. 431 с.
Granovsky A.A. Firefly. version 8.2.0: http://classic.chem.msu.su/gran/gamess/index.html
Нефедов В.И. Рентгеноэлектронная спектроскопия химических соединений. М.: Химия, 1984. 256 с.
Naumkin A.V., Kraut-Vass A., Gaarenstroom S.W. et al. NIST X-ray Photoelectron Spectroscopy Database 20, 2012. Version 4.1. https://srdata.nist.gov/xps/
Чижов Ю.В. Дис. … докт. физ.-мат. наук. Уфа, 2009. 337 с. http://www.issp.ac.ru/ebooks/disser/Chizhov_Yu_V.pdf
Вовна В.И., Короченцев В.В., Доценко А.А. // Коорд. химия. 2011. Т. 37. № 12. С. 38.
Вовна В.И. Электронная структура органических соединений. М.: Мир, 1991. 247 с.
Дополнительные материалы отсутствуют.
Инструменты
Журнал неорганической химии